Движение спонтанное

Жесткая критика этого положения дана Энгельсом в Диалектике природы . Мы уже говорили о том,—пишет Энгельс, — что понятие о движущейся материи включает в себя утверждение существования различных форм движения, спонтанно переходящих друг в друга. Материя после наступления тепловой смерти качественно [c.268]

Достижение точки бифуркации, отвечающей самоорганизации диссипативных структур в виде ячеек Бенара (рисунок 1.23, а), сопровождается появлением нового механизма переноса тепла, обусловленного возникновением конвективных потоков. При этом жидкость (рисунок 1.23, б) спонтанно разделяется на гексагональные ячейки, напоминающие соты, в результате кооперативного движения молекул жидкости при достижении критической точки, отвечающей ДТ. Общий поток энтропии через жидкость выразится как кр. [c.64]

Достаточно одному атому хрома совершить спонтанный переход с метастабильного уровня на основной с испусканием фотона, как возникает лавина фотонов, вызванная индуцированным излучением атомов хрома, находящихся в метастабиль-ном состоянии. Если направление движения первичного фотона строго перпендикулярно плоскости зеркала на торце рубинового цилиндра, то первичные и вторич- [c.316]

Помимо технических, существуют так называемые естественные причины уширения линий излучения квантовых генераторов, а именно броуновское движение зеркал и спонтанное испускание активной среды. Как показывают опыты и расчеты, спектральная ширина, определяемая естественными причинами, составляет 10 — 10 с , т. е. фантастически малую величину. [c.801]

Спонтанная люминесценция (рис. 34.1,6) отличается от резонансной флуоресценции тем, что после поглощения фотона молекула очень быстро (за время около с) безызлучательно переходит на уровень 3, с которого происходит излучение. Этот вид люминесценции характерен для сложных молекул в парах и растворах. Вынужденная люминесценция (рис. 34.1, в) характеризуется тем, что после поглощения кванта света молекула обычно безызлучательно попадает в состояние 4, которое имеет большее время жизни, чем время жизни возбужденного состояния 3. В результате внешнего воздействия она может попасть в состояние 3 и затем перейти в основное состояние 1 с испусканием фотона частоты vзl. В частности, если безызлучательный переход с уровня 4 на уровень 3 произошел за счет теплового движения молекул, то такая флуоресценция называется замедленной. [c.248]

Данный процесс напоминает радиоактивный распад атомного ядра он имеет ярко выраженный случайный характер. Случаен момент испускания спонтанного фотона, случайно направление движения испущенного фотона. Отнесенную к единице времени вероятность рассматриваемого процесса представим, следуя Эйнштейну, в виде [c.69]

В табл. 7.2 перечислены интегралы движения с указанием физического смысла и взаимодействий, для которых справедлив соответствующий закон сохранения. О спонтанно нарушенных симмет-. риях см. п. 10. [c.284]

Приведем еще один механический пример спонтанного нарушения симметрии. Рассмотрим движение неквантовой нерелятивистской материальной точки в силовом поле с потенциальной энергией [c.297]

Поэтому, когда давление пара настолько увеличится (а в противоположном конденсации случае, т. е. при испарении, давление жидкой фазы настолько уменьшится), что критический размер станет порядка размера молекулы, вероятность образования зародыша станет практически равной единице (при этом зародыши образуются спонтанно при случайном сближении или, наоборот, удалении нескольких молекул при их беспорядочном тепловом движении). Этим устанавливаются границы возможных значений пересыщения пара и перегрева жидкости. [c.222]

Магнитная проницаемость ферромагнитных материалов зависит от температуры, как показано на рис. 9-7, переходя через максимум при температурах, близких к температуре (точке) Кюри. Для чистого железа точка Кюри составляет 768 °С, для никеля 358 °С, для кобальта 1131 °С. При температурах выше точки Кюри области спонтанного намагничивания нарушаются тепловым движением и материал перестает быть магнитным. Для характеристики изменения магнитной проницаемости при из.менении температуры пользуются температурным коэффициентом магнитной проницаемости (К" ) [c.270]

Парапроцесс. После достижения технического насыщения рост намагниченности с увеличением Н хотя и резко уменьшается, но не прекращается совсем. Объясняется это тем, что при температуре, отличной от абсолютного нуля, не все спины спонтанно намагниченных областей ориентированы параллельно друг другу. Вследствие теплового движения атомов часть спинов имеет антипа-раллельную ориентацию. Наложение сильного Н может вызывать переориентацию этих спинов. Намагничивание, отвечающее парапроцессу, как раз и состоит в такой переориентации спинов. [c.299]

В этом случае определение так называемого спонтанного движения системы, т. е. движения при отсутствии активных сил, которое определяется уравнениями [c.334]

Геометрические дополнения траектории дифференциальной системы второго порядка спонтанные движения голономной системы и геодезические линии [c.337]

Спонтанные движения. Геодезические линии. Рассмотрим, наконец, спонтанные движения, т. е. движения при отсутствии сил. голономной системы с п степенями свободы и со связями, не зависящими от времени живая сила такой системы представляется, как. обычно, равенством [c.340]

Траектории (динамические) в пространстве Г таких спонтанных движений называются геодезическими линиями, к которым мы вернемся в 4, гл. XI. Здесь же мы предполагаем доказать, что траекторий в этом случае будет оо-" . [c.340]

Заметим, наконец (не давая этому доказательства), что отмеченное выше свойство является характеристическим для консервативных случаев спонтанного движения, поскольку во всех других случаях консервативных сил или сил, зависящих только от положения (лишь бы они были отличны от нуля), траектории будут действительно зависеть от 2/г — 1 произвольных постоянных, если связи, само собой разумеется, не зависят от времени ). [c.342]

Доказать, что посредством замены независимого переменного dt = е— Ш предыдущие уравнения приводятся к уравнениям спонтанного движения системы ). [c.351]

Наряду с предыдущим геометрическим представлением спонтанного движения твердого тела, закрепленного в одной точке, принадлежащим Пуансо, рассматривались и другие, менее простые, но столь же изящные и наглядные. [c.88]

Замечательное упрощение, соответствующее тому результату, что для твердого тела, закрепленного в одной точке, движение приводится к движению по Пуансо, мы будем иметь в том случае, когда внешние силы, действующие на гиростат, будут все равны нулю или, по крайней мере, будут иметь результирующий момент относительно О, равный нулю спонтанное движение гиростата или движение гиростата по инерции). [c.222]

Из механики известно, что если путь, в среднем пройденный массами голономной системы в ее перемещении, является для этого перемещения минимальным, то его можно рассматривать как пройденный в спонтанном (по инерции) движении системы. Это свойство спонтанного движения и еще приводимые ниже свойства, которыми характеризуется сама обобщенная траектория при таком движении, мы примем за основания для решения указанной задачи. [c.124]

Согласно динамическому уравнению, приведенному в работе [2], при спонтанном движении механизма ускорение точки К есть [c.124]

В 1-го типа толкованиях закона инерции говорится об изолированной материальной точке. Конечно в природе такого не бывает , (р- Фейнман), но это абстракция — обычная форма выражения физической идеи во всякой научной теории. И дело не в этом, а в тОхМ, что законом инерции Галилей постулирует объективность механического движения как формы существования любого материального объекта. Согласно закону и нерции механическое движение является обязательным условием, безусловным признаком объективного существования любого материального объекта, что само по себе движение спонтанно поддерживается, сохраняется всяким реальным телом. Степень скорости, обнаруживаемая телом, ненарушимо лежит в самой природе его... [1 [c.84]

В приведенном анализе природы флуктуационных шумов не была отмечена еще одна сторона флуктуаций, связанных с тепловым движением электронов, играющая существенную роль в ограничении чувствительности измерений. Дело в том, что существует не только тепловое движение электронов в проводниках, замыкающих цепь, но и в теле фотокатода. В результате такого движения элежтроны будут спонтанно вырываться из катода, создавая дополнительный шум. Другими словами, кроме фототока в анодной цепи будет циркулировать ток, обусловленный термоэлектронной эмиссией. Этот ток обычно называют [c.441]

Спонтанная поляризация сегнетоэлектриков сильно зависит от температуры. С повышением температуры Р уменьшается и при некоторой температуре 7к, называемой сегнетоэлектрической точкой Кюри, обращается в нуль. Таким образом, при 7 >7 к тепловое движение разрушает сегнетоэлектрическое состояние и сегне-тоэлектрик переходит в параэлектрическое состояние. В параэлек-трической области зависимость е от температуры описывается законом Кюри — Вейсса [c.301]

На рис. 8.1, д показана схема переходов в случае мета-стабильной люминесценции-, ее называют также стимулированной люминесценцией. Прежде чем перейти на уровень высвечивания 2, центр люминесценции оказывается на промежуточном уровне 4. Этот уровень метастабнлгн — время жизни на нем весьма велико (в атомных масштабах) например, оно может быть порядка 10 — 1 с. Для перехода с уровня 4 па уровень 2 центр люминесценции должен получить дополнительную энергию. Это может быть энергия теплового движения или инфракрасного излучения от дополнительного источника света. Она обеспечивает переход центра на уровень 2, с которого тот переходит на уровень 1, высвечивая фотон. Таким образом, люминесценция оказывается в данном случае как бы стимулированной сообщением центру дополнительной энергии отсюда и термин стимулированная люминесценция . Надо заметить, что этот термин не очень удачен, поскольку стимулированный означает вынужденный , в то же время переход 2- 1 является, как всегда при люминесценции, спонтанным. [c.188]

Спонтанное испускание в дипольном приближении. Фотоны, рождающиеся в сионтанных процессах, имеют различные поляризации и направления движения. Поэтому для [c.266]

В статистической физике, явно учитывающей движение частиц в системе, смысл положения о ее термодинамическом равновесии состоит в том, что у всякой (изучаемой термодинамикой) изолированной системы существует такое определенное и единственное макроскопическое состояние, которое чап1е всего создается непрерывно движунщмися частицами. Это есть наиболее вероятное состояние, в которое и переходит изолированная система с течением времени. Отсюда видно, что постулат о самопроизвольном переходе изолированной системы в равновесие и неограниченно долгое ее пребывание в нем не являются абсолютным законом природы, а выражают лишь наиболее вероятное поведение системы никогда не прекращаюндееся движение частиц системы приводит к ее спонтанным отклонениям (флуктуациям) от равновесного состояния. [c.17]

Возникновение ОИ связано с движением электрически заряженных частиц (электроны, атомы, ионы, молекулы). Дискретные спонтанные или индуцированные переходы носителей варядоп с более высоких на более низкие уровни энергии сопровождаются испусканием световых квантов (фотонов) с энергией, равной разности энергий этих уровней. Энергия фотона Е — /IV, где h = 6,626-10 Дж-с — постоянная Планка v— частота излучения, Гц. [c.48]

Магнитные свойства материалов обусловлены внутренними скрытыми формами движения электрических зарядов, представляющими собой элементарные круговые токи. Такими круговыми токами являются вращение электронов вокруг собственных осей — электронные спины и орбитальное вращение электронов в атомах. Явление ферромагнетизма связано с образованием внутри некоторых материалов ниже определенной температуры (точки Кюри) таких кристаллических структур, при которых в пределах макроскопических областей, называемых магнитными доменами, электронные спины оказываются ориентированными параллельно друг другу и одинаково направленными. Таким образом, характерным для ферромагнитного состояния вещества является наличие в нем самопроизвольной (спонтанной) на.магниченности без приложения внешнего магнитного поля. Однако, хотя в ферромагнетике и образуются самопроизвольно намагниченные области, но направления магнитных моментов отдельных доменов получаются самыми различными, как это вытекает из закона о минимуме свободной энергии системы. Магнитный поток такого тела во внешнем пространстве будет равен нулю. Возможные размеры доменов для некоторых материалов составляют около 0,001—10 мм при толщине пограничных слоев между ними в несколько десятков — сотен атомных расстояний. У особо чистых материалов размеры доменов могут быть и больше. Существование доменов удалось показать экспериментально. При очень медленном перемагничивании ферромагнитного образца в телефоне, соединенном через усилитель с катушкой, охватывающей образец, можно различать отдельные щелчки, связанные непосредственно со скачкообразными изменениями индукции. На полированной поверхности намагничиваемого образца ферромагнетика можно обнаружить появление тип1 чных узоров, образующихся с помощью осаждения тончайшего ферромагнитного порошка на границах от- [c.267]

О — фотон с энергией Av>1.02 МэВ. оказавшийся вблизи электронной оболочки атома б —спонтанное пренращонис фотона в электрон-познтронную пару в присутствии электрона при сохранении момента количества движения [c.338]

Рассмотренная картина является в значительной мере идеализированной. В действительности из-за спонтанных переходов между реальными уровнями, имеющими конечную ширину АЕ, появляется множество фотонов, обладающих различными поляризацией, направлением движения и энергией /1со 2 АЕ. Если бы все эти фотоны в равной мере участвовали в возбуждении стимулированио--340 [c.340]

Авторы называют движение без участия активных сил спонтанным (spontaneus — самопроизвольный) и различают движение по инерции от спонтанного движения основание для этого заключается в том, что при спонтанном движении ускорения не равны нулю, а при движении по инерции в тесном смысле слова они равны нулю. [c.145]

Первые интегралы. Уравнения Вольтерра, или уравнения спонтанного движения гиростата с внутренними установившимися движениями, так же как и уравнения Эйлера, допускают два первых интеграла интеграл моментов количеств движения и интеграл живых сил (ср. гл. VIII, п. 9). Эти интегралы легко получаются формальным путем из тех же уравнений (48 ), но еще проще получить их, если об ратиться и здесь к уравнению моментов количеств движения в векторной форме. [c.223]

Геодезические линии эллипсоида. В п. 44 гл. II мы рассматривали геодезические линии какой угодно поверхности о как траектории движения по инерции (спонтанное движение) материальной точки, удерживаемой без трения на поверхности а. В случае поверхности общего типа мы ограничились указанием на основании интеграла живых сил, что движение происходит с постоянной по величине скоростью, не занимаясь задачей интегрирования, которое к тому же, если не вводить частных предположений, мы не сможем выполнить элементарными средствами. В специальном случае поверхности вращения-мы видели (пп. 45, 46 гл. 11), что имеет место также интеграл плбщадей в плоскостях, нормальных к оси вращения, и что это обстоятельство позволяет привести определение движения по инерции, а следовательно, и геодезических тиний к квадратурам. Здесь читатель может убедиться в этом без вычислений, обращаясь к теореме Лиувилля из п. 44. [c.384]

Движения по инерции (спонтанные движения) и геодезические линии. В частном, но очень важном случае движений по инерции (спонтанных движений), т. е. движений при отсутствии активных сил и = onst, динамические траектории, как было указано в п. 63 гл. V, называются геодезическими линиями метрического многообразия V . Из предыдущего пункта следует, что они определяются свойством делать стационарным (или, в частности, минимальным при достаточно близких концах) криволинейный интеграл [c.414]

В динамическом случае спонтанного движения достаточно обратиться к соображениям п. 15 и ввести в пространство Г обычное мероопределение ds == 2Тчтобы точно видеть, что условие (58) выражает ортогональность перемещения ЬР к траектории или к геодезической линии соответствующего метрического многообразия V Если в более общем случае, оставаясь все же в пределах динамического случая, мы предположим, что действующие силы консервативны, но не равны нулю, и выберем некоторое значение для постоянной Е энергии, то, как мы знаем, соответствующая связка траекторий будет тождественна с совокупностью геодезических линий метрического многообразия с линейным элементом [c.449]

Из теорем об эквивалентности 4 следует, что если известно движение консервативной динамической системы с живой силой Ти потенциалом U, то мы сможем указать и спонтанное движение, соответствующее живой силе U Е)Т при Е = onsl. Отсюда еще не следует, что если функции Т к U имеют форму Штеккеля (гл. X, п. 64), то то же справедливо и для функции U + Е) Т. Проверить, что это действительно имеет место, установив, что (f/ + ) Т входит в тип живой силы Штеккеля, если вместо tf ,, подставлены выражения [c.458]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...