Ионизационная камера

Ионизационная камера. Простейшая ионизационная камера представляет собой замкнутый сосуд, заполненный газом под определенным давлением, внутри которого между электродами создается электрическое поле. Схема включения ионизационной камеры изображена на рисунке 6, а. На схеме ИК — ионизационная камера, А, К — ее электроды, Б — источник, создающий разность потенциалов между электродами, Г — устройство для измерения ионизационного тока. В некоторых ионизационных камерах одним из электродов являются стенки камеры, а другим — стержень или нить, расположенные в сосуде. [c.38]

Пропорциональные счетчики. Если ионизационная камера работает в режиме тока насыщения, то ее чувствительность к регистрации отдельных частиц невысока. Чувствительность значительно повышается, если ионизационная камера работает в режиме газового усиления. В области больших напряжений (участок D рис. 6, б) в результате ударной ионизации происходит лавинное умножение числа пар ионов н первоначально созданные ионизирующей заряженной частицей /г пар ионов превращаются в kn пар ионов. Величина k — коэффициент газового усиления. С возрастанием напряжения между электродами происходит увеличение коэффициента газового усиления. [c.40]

Нейтрон, соударяясь с атомным ядром газа в ионизационной камере, обменивается с ним энергией и импульсом. Пусть — масса нейтрона, и v — скорость нейтрона до и после соударения, М, v —масса и скорость ядра отдачи. В случае упругого центрального прямого соударения нейтрона с атомным ядром законы сохранения энергии и импульса запишутся в виде [c.60]

Изотопическая инвариантность 358 Изотопические мультиплеты 365 Изотопический спии 137—139, 362—364 Изотопическое пространство 138 Изотопы И, 84 Ионизационная камера 38 Ионизационное торможение 21—22 Искусственная радиоактивность 200, 212—214 [c.393]

Как уже упоминалось выше, определение интенсивности рентгеновских лучей по количеству тепла, выделяемого ими при поглощении в металлах, являясь принципиально наиболее прямым способом, связано с большими практическими затруднениями. Интенсивность рентгеновских лучей может изме-р ться также и по наблюдению других действий рентгеновских лучей по интенсивности вызываемой ими флуоресценции, по скорости происходящей под их влиянием фотохимической реакции, в частности, по почернению фотографической пластинки, и по силе ионизационного тока, получаемого при их действии. Наиболее разработан ионизационный метод, при котором стараются добиться того, чтобы рентгеновские лучи полностью поглощались в ионизационной камере (толстый слой газа, применение тяжелого газа). Теперь в стандартных рентгеновских установках для структурного анализа обычно применяются счетчики Гейгера. > [c.405]

Пробеги а-частиц в разных средах измеряются различными методами. В газообразных— с помощью ионизационной камеры и камеры Вильсона, в жидких — с помощью пузырьковых камер, в твердых — с помощью фотографической эмульсии. Применяются также различные комбинированные способы с использованием фильтров из тонких пленок или фольг и счетчиков. [c.111]

Другим распространенным методом исследования а-частиц является метод ионизационной камеры, в которой измеряется ток [c.112]

Упругое рассеяние нейтронов очень широко используется для регистрации быстрых нейтронов методом наблюдения следов ядер отдачи (чаще всего протонов отдачи) в различных трековых приборах (камера Вильсона, ядерная фотоэмульсия, пузырьковая камера и др.), а также для регистрации ядер отдачи ионизационными методами (ионизационные камеры, счетчики). [c.290]

Кроме р-счетчиков, для регистрации р-излучения в опытах Ферми использовались также ионизационные камеры, соединенные с электрометрами. [c.291]

Для выделения нейтронов определенной скорости Ферми применил детектор с управляемой чувствительностью. В качестве детектора использовалась ионизационная камера, наполненная ВРз. Камера была подсоединена к механическому счетчику МС через усилитель <У, который отпирался на короткое время Ах сигналами от фотоэлемента ФЭ, возникавшими в нем через опреде- [c.333]

В величину Дт входит время прохождения нейтронов через собственно детектор — ионизационную камеру и время, на которое открывается усилительное устройство. [c.336]

Наиболее естественным образом можно зарегистрировать процесс деления, наблюдая большую кинетическую энергию осколков деления. Для этого была изготовлена ионизационная камера деления ИКД, отличающаяся от обычной ионизационной камеры тем, что на ее электрод нанесен тонкий слой соли урана U (рис. 142, а). Камера была соединена с линейным усилителем ЛУ и осциллографом О. [c.360]

Позднее (1940 г.) в более совершенном опыте с двойной ионизационной камерой деления (рис. 142, б) удалось измерить [c.360]

Нетрудно показать, что описанная установка позволяет определить энергетический спектр вторичных нейтронов с помощью измерения энергетического спектра протонов отдачи (всевозможных направлений), зарегистрированных ионизационной камерой. [c.377]

Определение числа делений Л/ / было сделано при помощи небольшой вспомогательной ионизационной камеры деления, которая устанавливалась вместо урановой пластины. Так как делящееся вещество было нанесено тонким слоем (с толщиной меньше пробега осколка), то камера деления регистрировала все происходящие в ней акты деления. Сравнивая весовые количества урана в камере деления и урановой пластине, можно было вычислить Nj. [c.378]

Кинетическая энергия осколков расходуется на ионизацию атомов среды. Ионизационный пробег и удельная ионизация осколков на разных участках их пути в воздухе были определены экспериментально при помощи тонкой ионизационной камеры ИК, помещенной в сосуд с воздухом, давление которого можно было изменять (рис. 160). [c.389]

Схема опыта (рис. 166) аналогична использованной в первом опыте. Здесь ИКД — ионизационная камера деления с коллиматором, которая может вращаться вокруг оси О. При этом будет изменяться угол ф между направлениями движения осколков и вторичных нейтронов, которые регистрируются счетчиком С, включенным в схему совпадений СС с камерой. Существенной особенностью опыта была возможность выделять эффект от лег- [c.392]

При исследовании энергетического распределения протонов отдачи в ионизационной камере оказалось, что это распределение имеет равную вероятность для всех возможных энергий протонов от О до То, где Тд—начальная энергия падающих нейтронов (рис. 207). Легко видеть, что равно- мерное распределение протонов отдачи [c.500]

Ионизационная камера обычно работает в режиме тока насыщения, где нет газового усиления. В этом случае число пар ионов, возникающих под действием попадающей в ионизационную камеру заряженной частицы, относительно невелико и регистрация отдельных. частиц с помощью ионизационной камеры при отсутствии газбвого усиления связана с большими трудностями. В режиме газового усиления ионизационная камера может работать в качестве счетчика отдельных заряженных частиц. Поэтому ионизационные камеры обычно подразделяются на два вида счетно-ионизационные камеры, предназначенные для регистрации прохождения через камеру одной какой-либо заряженной частицы, и интегрирующие ионизационные камеры, применяемые для измерения интенсивности потока частиц. В зависимости от условий задачи ионизационные камеры по форме электродов имеют вид плоского, сферического или цилиндрического конденсатора. Размеры их могут быть весьма различными — от долей кубических миллиметров до сотен литров, в зависимости от их назначения. [c.39]

Ионизационные камеры, помимо их лабораторного назначения, также являются составными частями многих технических приборов рентгенометров, дозиметров. , [c.39]

Первая попытка оценить массу нейтрона была сделана в 1932 г. Чедвиком при открытии нейтрона. В опытах Чедвика (и в опытах супругов Жолио-Кюри) потоком а-частиц бомбардировалась берил-лиевая мишень (рис. 17), при этом она испускала проникающее излучение (нейтроны). Если на пути этого излучения помещалась ионизационная камера или камера Вильсона, основным наполняющим газом которой являлся водород или азот, то в этих газах при прохождении излучения наблюдались ядра отдачи. Например, наблюдались протоны отдачи с пробегом до 26 см. Чедвик предположил (и это оказалось правильным), что излучение, исходящее от бериллия, представляет собой поток электрически незарял<енных частиц — нейтронов. [c.60]

Раздел технической физики — дозиметрия имеет своим содержанием 1) измерения и расчеты дозы в полях излучения 2) измерения активности радиоактивных препаратов (радиометрия). Дозы ионизирующего излучения измеряются с помощью специальных приборов — дозиметров (рентгенометров). В качестве датчиков служат небольшие ионизационные камеры, газоразрядные, сцинтил-ляционные и полупроводниковые счетчики (см. 6, 7). Отсчет дозы обычно производится по выходному стрелочному прибору. [c.218]

В опыте Чедвика (рис. 3) нейтроны, полученные в результате бомбардировки бериллиевой мишени а-частицами (полония, направлялись в ионизационную камеру ИК, которая поочередно наполнялась азотом и водородом. В результате соударения нейтронов с атомами таза, нашолнявшего камеру, возникали быстро движущиеся атомы отдачи, которые создавали на своем пути ионы, регистрировавшиеся ионизационной камерой в виде импульсов тока. Энергия ядра отдачи зависит от энергии нейтронов [c.32]

Диапазон изменения Т очень велик. В настоящее время известны а- радиоактивные вещества с периодами полураспада от 3- 10 сек (s4Po2 2) до 5- 10 ° лет (eoNd ). Непосредственно измерить убывание радиоактивности со временем можно только для таких веществ, которые имеют удобный период полураспада. Без особых трудностей можно, например, измерять периоды полураспада от нескольких секунд до несколькР1Х часов и даже дней. В ЭТОМ случае при помощи ионизационной камеры или счетчика измеряется активность препарата в разные моменты времени и строится кривая типа изображенной на рис. 29. Если измерения проводились достаточно долго (несколько периодов), то кривая позволяет определить период полураспада Т с большой точностью. [c.103]

Детальное изучение рассеяния электромагнитного излучения с изменением длины волны было проведено в 1923 г. Комптоном. Установка Комптона (рис. 86) состояла из рентгеновской трубки РТ с молибденовым антикатодом А, рассеивателя Р, коллиматора К, кристалла Кр и ионизационной камеры ИК-В качестве рассеивателя был выбран графит, электроны в котором слабо связаны с ядром по сравнению с энергией харак теристического излучения молибдена. [c.246]

Угол рассеяния 6 задавался поворотом рентгеновской трубки вокруг вертикальной оси. Для определения длины волны рассеянного излучения использовался кристалл кальцита СаСОз с постоянной решетки d = 3 10 см. Длина волны вычислялась с помощью формулы Вульфа — Брэгга (23.10) по величине угла ф, соответствующего максимуму тока в ионизационной камере. [c.246]

Схема устройства для исследования сечений взаимодействия нейтронов с ядрами методом мигающего циклотрона изображена на рис. 130. Здесь КУ — камера ускорителя d — пучок дейтонов Be — бериллиевая мишень Пб — пучок быстрых нейтронов 3 — замедлитель Им — пучок медленных нейтронов О — образец ВРз — ионизационная камера, заполненная газообразным соединением бора ВР з У — усилитель СУ — синхронизирующее устройстБо МС — механический счетчик (или какой-либо другой регистратор импульсов) К — коллиматор. [c.339]

Опыт показал, что в иониза1Ц онной камере в отсутствие нейтронов возникали небольшие ионизационные импульсы (толчки тока) только от а-частиц урана с энергией 4,5 Мэе. При облучении ионизационной камеры нейтронами источника было отмечено появление мощных ионизационных импульсов, вызванных осколками деления. [c.360]

Кроме урана явление деления было обнаружено с помощью ионизационной камеры также для тория и протактиния. При этом заметили, что при окружении источника нейтронов и ионизационной камеры парафином эффект в случае урана усиливается, а в сл учае тория и протактиния остается неизменным. Отсюда можно было сделать вывод о том, что уран делится как быстрыми, так и тепловыми нейтронами, а торий и протактиний только быстрыми. Позднее (в 1940 г.), когда при помощи масс-спектрометра удалось получить небольшое количество разделенных изотопов урана и было показано, что тепловыми нейтронами делится изотоп а порог реакции деления и встречающихся в природе изотопов goTh и giPa равен примерно 1 Мэе . [c.362]

Основной частью установки Цинна и Сцилларда была (рис. 153) сферическая ионизационная камера ИК, наполненная смесью аргона (при давлении 8 атм) и водорода (при давлении 10 атм), которая позволяла регистрировать протоны отдачи с энергией Тр > 0,6 Мэе. Протоны отдачи возникали в результате упругого рассеяния нейтронов деления урана на ядрах водорода. [c.376]

Нейтроны деления испускались урановой пластинкой 92U, расположенной рядом с ионизационной камерой. Деление ядер урана в пластине происходило под действием нейтронов источника И, в качестве которого использовался (ука + Be)-источник, изготовленный из 1 г радия. Для защиты камеры от -лучей источник был заэкранирован свинцовым экраном РЬ. Для за- [c.376]

Первый опыт по О Пределению угловой корреляции между направлениями испускания вторичных нейтронов и движения осколков был проведен в 1947 г. при помощи установки, изображенной на рис. 164. Установка состояла из ионизационной камеры деления ИКД, которая снабл ена коллиматором К, позволяющим выделять осколки определенного направления и соединенного с ней в схему совпадений СС счетчика быстрых нейтронов С, который мог располагаться под разными углами ф к направлению движения осколков. Измерения показали, что число совпадений иод углами ф = 0 или ф = я примерно в 5 раз превосходит [c.391]

Описанный опыт позволяет сделать заключение о времени, проходящем между моментом деления и моментом H nyqKaHHH вторичных нейтронов. Действительно, из механизма испускания нейтронов деления следует, что при ф = О и ф = я счетчик нейтронов регистрирует, в основном нейтроны, испущенные осколками, движущимися в сторону счетчика, причем опыт дает одинаковое (с точностью до 2%) число совпадений в обоих случаях. Однако эти случаи отличаются друг от друга тем, что при ф = = О осколки, летящие по направлению к счетчику, вылетают из слоя делящегося вещества непосредственно в газ ионизационной камеры, тогда как при ф = я они должны предварительно пройти через подложку П толщиной 0,5 ж/с, на которую нанесен слой делящегося вещества (см. рис. 166). Так как начальная скорость осколков равна 1,2-10 см сек, то они затратят на прохождение подложки время [c.393]

В первых опытах для регистрации мгновенных у-лучей деления были использованы счетчик Гейгера — Мюллера с толстым катодом и ионизационная камера, включенная в схему совпадений. Эффективность толстостенного счетчика ириблизительнск пропорциональна энергии регистрируемых -квантов. Поэтому отношение числа совпадений к числу осколков должно быть пропорционально энергии у-излучения, выделяемой на один акт деления. [c.396]

Реакция 1 была изучена при помощи двух ионизационных камер, позволивших регистрировать обе а-частицы, образующиеся при распаде возбужденного ядра 4Ве . При этом толщина литиевой мишени выбиралась такой, чтобы она была достаточно большой для полного торможения падающцх протонов и вместе с тем позволяла бы выходить из глубинных слоев образующимся а-частицам. [c.447]

Рассеянные протоны регистрировались ионизационной камерой ИК, которая могла быть установлена под различными углами 0 к направлению падающего пучка. Объем газа (на рисунке заштрихован), в котором происходит рассеяние частиц, попада- [c.509]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...