Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Частные решения

Постоянная В подлежит определению из условий, что функция q2 является частным решением уравнения (38) и,  [c.449]

Легко проверить, что частным решением этого уравнения будет  [c.481]

Подставляя частное решение (20.17) в дифференциальное уравнение (20.14), найдем, что  [c.538]

Частные решения этих двух обыкновенных дифференциальных уравнений следующие  [c.566]

Теперь имеем два частных решения уравнения (20.85)  [c.566]

Уравнение (20.128) имеет четыре независимых частных решения os kx sin kx h kx sh kx, a его общее решение может быть записано так  [c.574]


Частное решение характеризует изменение температуры в области стабилизированного теплообмена и удовлетворяет граничным условиям  [c.103]

Частное решение t i получается в виде  [c.104]

При этом частное решение для д, имеет вид  [c.114]

Здесь Д х) — частное решение уравнения (4. 5. 10), а Д х) — решение однородного дифференциального уравнения, соответствующего (4. 5. 10). При ж - оо функции x)1ij (х) удовлетворяют следующим условиям  [c.152]

Отметим, что уравнение (6. 8. 34) справедливо для всех значений 7, к. В общ,ем случае (6. 8. 34) является дифференциальным уравнением нулевого порядка и не обладает нетривиальными однородными решениями. По этой причине частные решения этого уравнения не могут удовлетворять любым граничным условиям. Однако возможны два случая вырождения этого уравнения, которые рассмотрим подробнее. Первый из них осуш ествляется тогда, когда т=1 0. В этом случае левая часть уравнения (6. 8. 34)  [c.282]

Частное решение уравнения (6. 8. 35) может быть получено прямым интегрированием. Комбинируя частное и однородное решения, можно удовлетворить граничное условие на поверхности газового пузырька (6. 8. 24) или (6. 8. 25) для всех т 0.  [c.283]

Частное решение уравнения (6. 8. 37) нетрудно найти при помощи метода вариации произвольной постоянной. Первое из однородных решений (6. 8. 36), очевидно, удовлетворяет граничному условию (6. 8. 27) на бесконечном удалении от поверхности пузырька. Граничное условие на поверхности пузырька (6. 8. 23) или (6. 8. 24) может быть удовлетворено путем подбора произвольных постоянных для всех членов с т — 0.  [c.283]

Ф [, /> J - составные комплексы (х, Го) - частное решение уравнения ( ).  [c.129]

По начальным условиям можно определить конкретные значения постоянных i и Са и найти частное решение уравнения (12), дающее закон движения точки, в виде  [c.190]

Таким образом, искомое частное решение будет  [c.242]

Уравнение (91) является дифференциальным уравнением вынужденных колебаний точки при наличии вязкого сопротивления. Его общее решение, как известно, имеет вид х х +х , где Xi — общее решение уравнения без правой части, т. е. уравнения (76) [при k>b это решение дается равенством (81)], а х — какое-нибудь частное решение полного уравнения (91). Будем искать решение х в виде  [c.244]

Решение этого уравнения слагается из общего решения уравнения, без правой части, которое совпадает с решением уравнения (67) при k= и частного решения уравнения с.правой частью. Следовательно, u=ui+u2, где Ui имеет вид (68) или (69) при k=l, а и = р, в чем можно убедиться непосредственной подстановкой. В результате решением уравнения (108) будет  [c.252]


Определив из (149) и k , найдем две совокупности частных решений ввда  [c.395]

Так как уравнения (145) являются линейными, то суммы частных решений  [c.395]

Будем считать, что осевая растягивающая сила 7 равна нулю. Так как давление р от х не зависит, частное решение уравнения (10.38) имеет вид  [c.321]

Частное решение этого уравнения будет  [c.347]

Таким образом, получено дифференциальное уравнение с правой частью. Полное решение этого уравнения складывается из решения однородного уравнения без правой части и частного решения уравнения с правой частью. Что касается однородного уравнения  [c.468]

Остается найти частное решение уравнения (15.9). Примем  [c.469]

Частное решение этого уравнения, соответствующее вынужденным колебаниям массы, будет  [c.474]

Теперь необходимо найти частное решение уравнения  [c.474]

Для установившегося режима необходимо найти только частное решение этого уравнения, хорошо известное из курса теоретической механики  [c.262]

Аналогично получим частное решение т , для слагаемого с номером г  [c.262]

Одно частное решение в плоскопараллельном и осесимметричном случаях дает система равенств  [c.171]

Частное решение этого типа получается при ж, = 0, когда весь газ, попавший внутрь тела, выбрасывается через цилиндрическую боковую поверхность. В этом случае должны быть выполнены условия (7.3), (7.12), (7.13), (7.16), (7.17).  [c.172]

Обратимся вначале [10, 29] к решению (3.55), (3.61) при Ь = 0 и извлечем из (3.61) частное решение  [c.208]

Удовлетворимся лишь частными решениями и положим  [c.219]

К основным переходным режимам машин относятся режимы разгона, торможения и измепсиия нагрузки. Процессу разгона соответствует частное решение уравнеиня движения со==со(/) при начальном условии 0)0 = 0.  [c.124]

Определим также величины Sh и б5н. Пусть Riv-uv.) есть частное решение д ифференциального уравнения (3.18), которое может быть получено путем численного интегрирования. Это решение определяет размер поры, зародившейся при y, = v. с начальным радиусом (xi, y i) = и выросшей до / (xi,Xl) при деформации х = Площадь одной такой поры составит Sn = Площадь всех пор, зародившихся при Xi со скоростью ам, будет равна  [c.165]

Часть движения системы, характеризуемая функцией q2, являемся частным решением уравнения (38). Эту часть движения называют вынужденным колебанием системы. Функция q оттределяется по-разному в зависимости от соотношения частот собственных колебаний и возмущающей силы.  [c.449]

Исследование вынужденных колебаний. Амплитуда и сдвиг фаз вынужденных колебаний А и г п соогвегствии с (46) не зависяг от начальной фазы 5 возмущающей силы. При их вычислении можно считать, например, 5 = n/2 + i . Если бы возмущающая сила была постоянной, равной амплитуде Я, то правая часть уравнения (44) была бы тоже постоянной и в качестве частного решения неоднородною уравнения (/ можно взять постоянную величину статического смегце-ния i2 = hjk-. Проверка убеждает, что это значение /j удовлетворяет уравпетшю (44).  [c.458]

Каждое из уравнений системы (91) можно итегрировать независимо от другого уравнения. Общие решения этих уравнений, согласно теории дифференциальных уравнений, являются суммой обнщх ренлений уравнений без правых частей (собственные колебания) и частных решений уравнений с правыми частями (вынужденные колебания)  [c.483]

Распределение температуры на жидкостном участке твэла в режиме истечения из него двухфазной смеси (вариант б ,Еi = 1) рассчитывается по (7.10), (7.11) как частный случай при Е = 1. Следует отметить также, что решение (7.10) с коэффициентами (7.11) для варианта а можно представить в виде суперпозиции двух частных решений в = = fifl -ь (1 - Ei)6". Здесь в - частное решение (7.10) для жидкостного участка с объемным тепловьщелением и адиабатическим началом области испарения (вариант 6 , i = 1) в" — частное решение для жидкостного участка без объемного тепловьщеления при подводе теплоты только теплопроводностью.  [c.162]

Решение этого дифференциального уравнения складывается из решения уравнения без правой части i = Bsin az-p osaz и частного решения неоднородного уравнения. Частное решение, как легко проверить подстановкой, имеет вид и = — Рг/ (2F). Таким образом,  [c.276]

Уравнение (85) является дифференциальным уравнением вынужденных колебаний точки при ожутствии сопротивления. Его решением, как известно из теории дифференциальных уравнений, будет x=xi-j-x2, где Xi — общее решение уравнения без правой части, т. е, решение уравнения (67), даваемое равенством (69), а лса — ка-кое-нибудь частное решение полного уравнения (85).  [c.242]



Смотреть страницы где упоминается термин Частные решения : [c.456]    [c.456]    [c.538]    [c.544]    [c.490]    [c.243]    [c.150]    [c.320]    [c.346]    [c.456]    [c.198]   
Смотреть главы в:

Математические основы классической механики жидкости  -> Частные решения

Динамика твёрдого тела  -> Частные решения

Динамические системы-3  -> Частные решения

Динамика вихревых структур  -> Частные решения



ПОИСК



Алгоритм для нахождения частного решения системы дифференциальных уравнений движения машинного агрегата

Асимптотическое интегрирование разрешающего уравнения ортотропной симметрично собранной слоистой или однородной оболочки вращения. О частном решении неоднородного уравнения

Безмоментное решение как прием нахождения частного решения общей (момеитной) теории

Временные интегралы и характерные частные решения задач теплопроводности

Временные интегралы и элементы характерных частных решений одномерных (по х ) задач теплопроводности

Геометрические интегралы из характерных частных решений

Геометрическое решение уравнения в частных производОптико-механическая аналогия Гамильтона

Два важных частных решения уравнения импульсов для пограничного слоя на пластине

Два частных решения уравнения импульсов для пограничного слоя на пластине

Двадцатая лекция. Доказательство того, что интегральные уравнения, выведенные из полного решения Гамильтонова уравнения в частных производных, действительно удовлетворяют системе обыкновенных дифференциальных уравнений, уравнение Гамильтона для случаи свободного движения

Двойные точки поверхностей и частные решения задачи о трех

Дифференциальное уравнение в частных производных особое решение

Дифференциальное уравнение в частных производных приближенное решение

Дополнение. Частные решения уравнений с нелинейной вязкостью

Задача трех твердых тел. Частные решения

Интеграл Гамильтона как решение гамильтонова уравнении с частными производными

Интеграл Якоби. Частные решения ограниченной задачи

К п частный

Критерии безмоментности частного решения

Метод Бубнова решения частных задач о кручении

Метод Буссинеска приложение гармонических функций к разысканию частных решений уравнений Ламе

Некоторые частные решения волнового уравнения

Некоторые частные решения задач для тонких оболочек

Некоторые частные решения уравнений осесимметричной задачи теории идеальной пластичности и обобщение решения Прандтля о сжатии пластического слоя двумя шероховатыми плитами

О решении задачи кручения для различных частных случаев

О частном решении, допускаемом задачей о движении тела, притягиваемого к двум неподвижным центрам силами, обратно пропорциональными квадратам расстояний

Об одном частном решении общих уравнений теории идеальной пластичности в цилиндрических координатах

Об одном частном решении общих уравнений теории идеальной пластичности в цилиндрических координатах при условии пластичности Треска

Об определении частного решения уравнения

Общие рекомендации по решению дифференциальных уравнений в частных производных

Однородные и частные решения для участка кривого стержня постоянной жесткости

Однородные и частные решения для цилиндрической оболочки постоянной толщины, деформированной по закону os а и sin а (изгибная деформация оболочки)

Однородные и частные решения для цилиндрической оболочки постоянной толщины, деформированной по закону os па и sin па

Операторный метод решения уравнений в частных производных

Определение частных решений, если известны первые интегралы или инвариантные соотношения

Построение однородных, частного и полного решений задачи о напряженном состоянии многоучастковой конструкции

Применение интегральных уравнений к решению частных задач лучистого теплообмена

Применение общих теорем для решения частных задач

Пространства Соболева. Обобщенные решения уравнений в частных производных

Разложение по частным решениям на основе метода Ритца

Расчет теплообмена излучением в системе твердых Частные случаи решения задач теплообмена твердых Расчет теплопроводности

Решение задачи о кручении для некоторых частных случаев

Решение некоторых частных задач для двусвязных областей

Решение уравнений в частных производных

Решение уравнения в частных производных методом разделения переменных

Решение частное парциальное

Решение частных задач кручения

Решения некоторых частных задач

Решения частные Лагранжа

СПЕЦИАЛЬНЫЕ РЯДЫ ДЛЯ РЕШЕНИЯ УРАВНЕНИЙ МАТЕМАТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ ОСНОВНЫЕ КОНСТРУКЦИИ Специальные конструкции рядов для решения нелинейных уравнений с частными производными (совм. с О. В. Коковихиной)

Способ символический записи решений дифференциальных уравнений в частных производных

Существование и единственность обобщенных решений уравнений в частных производных

Сферические функции, 28, 31 частные решения в------, 261 — 263 общее решение в--------, 275—277 решение уравнений колебания

Тридцать третья лекция. О совместных решениях двух линейных уравнений в частных производных

Уравнение Фоккера—Планка. Точные решения Некоторые частные вопросы

Уравнения Ляпунова. Частные решения задачи трех тел

Устойчивость частных решений

Функции начальных параметров и частные решения для распределенных нагрузок

Частное решение и асимптотическое интегрирование уравнения

Частное решение иерархии уравнений Боголюбова

Частное решение уравнений Максвелла для недиспергирующей среды с нелинейностью произвольного вида

Частное решение уравнений движения — относительное равновесие

Частное решение устойчивое

Частное решение, соответствующее объёмным силам

Частные решении диференциальных уравнений равновесия в напряжениях

Частные решения задачи трех тел

Частные решения некоторых технико-экономических проблем стареющих машин

Частные решения ограниченной задачи трех тел. Точки либрации

Частные решения плоской задачи в декартовых координатах

Частные решения плоской задачи в полярных координатах

Частные решения уравнения переноса

Частные решения уравнения переноса излучения

Частные решения уравнения переноса излучения для плоскопараллельной изотропно рассеивающей среды

Частные решения. Метод Треффца

Частные случаи . Приближенные способы решений

Частные случаи прямоугольного параллелепипеда и приближенное решение расчетных уравнений

Численное решение дифференциальных уравнений в частных производных методом конечных разностей

Численное решение дифференциальных уравнений в частных производных методом конечных элементов

Численное решение уравнений в частных производных

Численные методы решения некоторых уравнений с частными произвол- ными Методы численного решения задач, описываемых уравнениями переноса



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте