Осесимметричная струя

Круглая (осесимметричная) струя [c.51]

В закрученном потоке могут существовать значительные градиенты осевой составляющей скорости. В вихревой трубе такое состояние движения имеет наиболее ярко выраженный характер вследствие наличия интенсивного противотока. С этой точки зрения приосевой вихрь можно рассматривать как осесимметричную струю, втекающую в поток с несколько отличной плотностью, и, естественно, ожидать эффекты, которые наблюдаются в слое смешения такой струи [18]. Как показано в работе [20], в слое смешения развиваются когерентные вихревые структуры с детерминированной интенсивностью и динамикой распространения. Так, в частности, при движении вниз по потоку расстояние между соседними вихрями увеличивается, что приводит к уменьшению частоты их обнаружения. Очевидно, в этом случае должна иметь место связь таких структур с высокочастотной неустойчивостью в вихревых трубах. [c.117]

Ламинарная осесимметричная струя жидкости, вытекающая из отверстия под действием силы тяжести, представляет интерес как удобная модель для изучения механизма абсорбции 11, а также для моделирования при определенных условиях некоторых видов контактных устройств (2, 3 . [c.51]

Нелинейный тепломассообмен в осесимметричных струях с учетом входного гидродинамического участка [c.77]

Опыты, проведенные при значениях и = 0,03 300, показывают, что для осесимметричных струй можно принять Ргт = 0,7 -j--н 0,8, а для плоских струй Ргг = 0,5. [c.370]

Характерное значение средней скорости можно определить различными способами. Осреднение, однако, следует вести по толщине (а не площади поперечного сечения) струи это вытекает из того экспериментального факта, что законы нарастания толщины плоской и осесимметричной струй приблизительно одинаковы. [c.372]

Согласно (52) и (53) в плоской струе (/ = 0) 4го = 0,316 и в осесимметричной струе (/ = 1) Лго = 0,134. Таким образом, [c.387]

Рейнольдса. В случае дозвуковой затопленной осесимметричной струи (т = О, /см = О,/Ст = 1) из (71) —(76) получается [c.395]

Близкий к этому результат следует непосредственно из зависимостей (706, д), полученных в 3 при Со = 0,27 и п = 1. В самом деле, для этого случая (га = 1) в осесимметричной струе [c.395]

Согласно (55) получаем для осесимметричной струи (/ = 1) при [c.396]

Рис. 7.21. Абсцисса переходного сечения изобарической затопленной осесимметричной струи

Аналогичным образом можно произвести теоретический расчет влияния магнитного поля на основные параметры осесимметричной струи проводящей жидкости, причем результаты экспериментов подтверждают расчетные данные ). [c.265]

Использование полуэмпирических теорий, в том числе новой теории Прандтля, примененной выше для плоской струи, позволяет получить решение также и для осесимметричной струи-источника. Приведем основные данные о турбулентных плоских и осесимметричных струях, необходимых для их практического расчета (подробное изложение см. в работах [5, 25]). Все данные относятся к равномерному распределению скоростей на срезе сопла. Структура приводимых зависимостей обосновывается теорией, а значения постоянных определены на основе многочисленных опытов. [c.386]

Теоретическое, подтверждаемое опытами, рассмотрение пограничного слоя в пределах начального участка показывает, что толщина б этого слоя увеличивается пропорционально расстоянию от среза сопла, т. е. 6 = с х, где для плоских и осесимметричных струй с — 0,27 (см. рис. 9.7). Следовательно, для конца начального участка, где Ь — — x (индекс п означает, что параметры относятся к переходному сечению), [c.387]

Имея в виду последние равенства, получим количество движения для осесимметричной струи [c.351]

Микро- и макроструктур закрученного потока представлякгг особый интерес для понимания физического механизма процессов течения и тепломассообмена. На структуру турбулентного течения существенно влияют особенности радиального распределения осредненных параметров и кривизна обтекаемой газом поверхности. При этом поле турбулентных пульсаций при закрутке всегда трехмерно и имеет особенности, отличающие его от турбулентных характеристик осевых течений [16, 27, 155, 156]. Одно из основных и характерных отличий состоит в том, что в камере энергоразделения вихревой трубы наблюдаются значительные фадиенты осевой составляющей скорости, характеризующие сдвиговые течения. Эти градиенты наиболее велики на границе разделения вихря в области максимальных значений по сечению окружной составляющей вектора скорости. Приосевой вихрь можно рассматривать как осесимметричную струю, протекающую относительно потока с несколько отличной плотностью, и естественно ожидать при этом появления эффектов, наблюдаемых в слоях смешения струй [137, 216, 233], прежде всего, когерентных вихревых структур с детерминированной интенсивностью и динамикой распространения. Экспериментальное исследование турбулентной структуры потоков в вихревой трубе имеет свои специфические сложности, связанные с существенной трехмерностью потока и малыми габаритными размерами объекта исследования, что предъявляет достаточно жесткие требования к экспериментальной аппаратуре. В некоторых случаях перечисленные причины делают невозможным применение традиционных [c.98]

В частности, в осесимметричных струях такие структуры идентифицируются с неустойчивостью вихревого слоя и его сворачиванием в концентрации завихренности — вихри. Снос этих вихрей вниз по потоку сопровожцается процессом их последовательного слияния попарно, что и определяет расширение слоя смешения. Каскад попарных слияний вихрей заканчивается образованием последовательности клубков. В конце начального участка крупномасштабные клубки разрушаются и генерируют мелкомасштабную турбулентность. Взаимодействие упорядоченных, когерентных структур с хаотическим турбулентным фоном определяет динамику развития структурного турбулентного движения. [c.127]

Анализируются приближеяные методы расчета параметров сверхзвуковых струй, истекащих в вакуум. Развит приближенный метод определения угла наклона линий тока и чисел Маха в точках сверхзвуковой, осесимметричной струи, достаточно удаленных от среза сопла. Метод основан на использовании результатов расчетов параметров струй методом характеристик и известных закономерностей одномерного течения газа.Приводится сравнение с расчетами по методу характеристик. [c.143]

Входной участок, на котором происходит существенное развитие проф)Илей скоростей, концентраций и радиуса струи, оказывает влияние на массообмен в струе 4]. В связи с этим н данном параграфе с помощью метода, изложенного 15], проведено исследование гидродинамики и массообмена осесимметричной струи жидкости с учетом входного участка на основании решения уравнений Навье-Стокса и конвек-тинной диффузии. [c.51]

Опыты показывают, что профили избыточных значений скорости, температуры и концентрации примеси как в затопленной турбулентной струе, так и в струе, распространяющейся в спутном потоке, имеют одинаковую универсальную форму. На рис. 7.2 приве ден универсальный профиль скорости, полученный в опытах Форсталя и Шапиро ) в основном участке осесимметричной струи воздуха, втекающей в воздушный поток того же направления и той же температуры, причем безразмерные избыточные значения скорости Au/Aum построены в зависимости от безразмерных ординат г//уо,5и. [c.363]

Согласно опытам Вайнштейна, Остерле и Форсталя, а также Фертыана профили безразмерных избыточных скоростей в плоских спутных и затопленных струях описываются той же универсальной зависимостью, что и в осесимметричных струях. [c.364]

Рис. 7.14. Избыточная осевая скорость в неизометрическоп (9 = 1,85) осесимметричной струе газа, распространяющейся в спутном потоке (та = var) опытные данные О. В. Яковлевского и В. К. Печенкина

Рис. 7.15. Избыточная осевая скорость в сверхзвуковой осесимметричной струе газа (Мо = 3), распространяющейся в спутном потоке (m = var) опытные данные Б. А. Жесткова и др.

Если использовать формулы для Ь и z/i/6 из теории осесимметричной струи, то соотношение (70д) окажется также справедливым. Для учета сжимаемости газа при М < 1 следует в (70г) подставить зависимости (70а) и (67) при и = 0 = var. Вопрос о сверхзвуковых струях рассматривается ниже. Рассмотрим изменения по длине скорости и ширины струи в спутном потоке применительно к большим расстояниям от начала струп, где Дг1т<1. При этом можно пренебречь первым слагаемым в квадратной скобке уравнения импульсов (29), откуда [c.392]

Исключение составляют два частных примера (затопленная осесимметричная струя и дальний плоский след за телом), в которых из условия сохранения импульса получается Vt = onst, не противореча зависимости (18). [c.393]

В работе В. Е. Козлова, А. Н. Секундова и И. П. Смирновой ) показано, что абсцисса переходного сечения в общем случае может быть выражена следующей приближенной зависимостью для осесимметричной струи [c.394]

На рис. 7,21 расчетная зависимость Хпи(Мо) для затопленной осесимметричной струи при трех значениях 0 = 1, 2, 6 сопоставляется с экспериментальными данными. Следует отметить, что формулы (71) и (88) согласуются с экспериментальными данными и результатами теоретических расчетов в диапазоне параметров О < Мо < 3 К 0 < 7,5 при наличии сяутного потока для Ма < 1. В случае затопленной струи лучше соответствует [c.396]

Рис. 7.22. Влияние скорости истечения Мо и степени предварительного подогрева 0 на положение полюса осесимметричной струи по опытным данным Б. А. Жесткова, М. М. Максимова и др.

Яа=1,37), показывают, что при больших степенях нерасчетностп (N > 3) получаются завышенные расчетные значения скорости в изобарическом сечении. При Л 10 воздействие всех факторов на величину кст взаимно уравновешивается и скорость на оси струп в изобарическом сечении становится очень близкой к Ха-Вычисление скорости на оси потока, после того как затопленная струя становится изобарической, может быть произведено на основании уравнения импульсов (с учетом неравенства давления в сопле и в окружаюш ей среде) и уравнения распространения струи (22). В случае осесимметричной струи имеем [c.404]

Рис. 7.26. Сравнение расчетных и экспериментальных значений осевой скорости в сверхзвуковой осесимметричной струе газа (Ма = 1,5) на расчетном (Л = 1) и нерасчетных (Л/= var) режимах истечения по опытам Б. А. Жесткова, М. М. Максимова и др.

Эти безразмерные профили скоростей универсальны. Теоретически и на основании многих экспериментальных исследований можно считать, что граница плоской и осесимметричной струй — линейная функция от х. Следовательно, если х отсчитывать от так называемого полюса струи, образованного пересечением продолжения границ струи (рис. XIII. 13), то Ь = = ах и Ггр = а- х и, следовательно, безразмерные профили скоростей (XIИ.33) могут быть представлены в виде [c.351]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...