Теорема об изменении кинетической энергии системы в дифференциальной форме

Сравнивая (17) с теоремой об изменении кинетической энергии системы в дифференциальной форме [c.353]

Теорема об изменении кинетической энергии системы в дифференциальной и конечной формах дает решение задач, относящихся к динамике системы, только тогда, когда внутренние силы наперед известны. Если же внутренние силы не известны, то получить решение с помощью одной только этой теоремы нельзя. [c.640]

В) Теорема об изменении кинетической энергии системы материальных точек (в дифференциальной форме). Дифференциал кинетической энергии, системы равен сумме элементарных работ всех сил, действующих на систе-му (как внешних, включая реакции связей, тан н внутренних) на действительном перемещении этой системы. [c.450]

Теорема об изменении кинетической энергии системы относительно центра масс. Теорема об изменении кинетической энергии системы формулируется в дифференциальной и конечной формах для относительного двп- жения так же, как и для движения абсолютного, если только подвижная система координа имеет начало в центре масс системы и оси, параллельные осям основной системы координат (оси постоянного направления). [c.395]

Таким образом, мы приходим к выводу, что теорема об изменении кинетической энергии механической системы формулируется в дифференциальной и конечной формах для относительного движения так же, как и для движения абсолютного, если только подвижная система координат имеет начало в центре масс и движется поступательно относительно неподвижной системы координат. [c.648]

Решение. Изучаемая система здесь состоит из двух грузов и шкива. Для определения ускорения грузов воспользуемся теоремой об изменении кинетической энергии в дифференциальной форме (28) [c.657]

С помощью теоремы об изменении кинетической энергии решается как прямая, так и обратная задачи динамики. В дифференциальной форме теорема применяется для. того, чтобы найти по заданным силам ускорения точек системы (или наоборот), т. е. чтобы составить дифференциальные уравнения движения системы и интегрированием этих ураннений найти законы изменения скоростей и перемещений точек системы. Интегральная форма теоремы используется в тех случаях, когда при конечном перемещении системы заданы три из следующих четырех величин скорости, перемещения, силы, массы, а четвертая подлежит определению. Теорема чаще всего применяется для исследования движения механических систем с одной степенью свободы, т. е. систем, положение которых определяется одной координатой (линейной или угловой). Поэтому в данной главе мы будем рассматривать только такие системы. [c.226]

Решение. Для определения двии ения груза А надо составить дифференциальное уравнение движения системы, и, следовательно предпочтительнее воспользоваться теоремой об. изменении кинетической энергии в дифференциальной форме [c.230]

Это уравнение представляет собой аналитическую запись теоремы об изменении кинетической энергии в дифференциальной форме полная производная кинетической энергии по времени равна сумме мощностей всех внешних и внутренних сил, приложенных к системе. [c.239]

В заключение этого параграфа рассмотрим задачу на составление дифференциального уравнения движения материальной системы с помощью теоремы об изменении кинетической энергии в дифференциальной форме. [c.242]

Изменение кинетической энергии материальной системы равно сумме элементарных работ всех внешних и внутренних сил. Это есть теорема об изменении кинетической энергии материальной системы в дифференциальной форме. [c.205]

Теорема об изменении кинетической энергии системы в дифференциальной форме. сли связи, удовлетворяющие условиям а), б) и в) п. 1.1. гл. XVIII, к тому oi e и стационарны, то дифференциал кинетической энергии системы равен сумме элементарных рлбот всех заданных активных сил (как впешнпх, [c.348]

Теорема об изменении кинетической энергии системы в 11нтегра.1ьной (конечной) форме. Интегрируя дифференциальное равенство (19.25), будем иметь [c.350]

Кинетическая энергия механической системы. Формулы для вычисления кинетической энергии твердого тела при поступагельпом движении, при вращении вокруг неподвижной оси и в общем случае движения (в частности, при нлоскопараллельном движении). Теорема об изменении кинетической энергии механической системы в дифференциальной н конечной формах. Равенство нулю суммы работ внутренних сил в твердом теле. Работа и мощность снл, приложенных к твердому телу, вращающемуся вокруг иеподвн/кной осп. [c.9]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...