Сжимаемость среды

Действительно, как известно из физики, импульс давления (упругие колебания) распространяется в сжимаемой среде со скоростью звука, поэтому когда скорость истечения меньше скорости звука, уменьшение давления за соплом передается по потоку газа внутрь канала с относительной скоростью с- -а и приводит к перераспределению давления (при том же значении давления газа р1 перед соплом). В результате в выходном сечении сопла устанавливается давление, равное давлению среды. [c.48]

Исследовать устойчивость (по отношению к бесконечно малым возмущениям) тангенциальных разрывов в однородной сжимаемой среде (газ или жидкость). [c.453]

Ярким примером молекулярного рассеяния является критическая опалесценция—явление интенсивного рассеяния света при критической температуре чистого вещества, при которой сжимаемость среды очень велика (теоретически (Зи/йр) —>оо). В этих условиях легко могут образоваться в небольщих объемах заметные отступления от средней плотности, так как большая сжимаемость означает, что работа, необходимая для образования случайного скопления или разрежения молекул, невелика, а энергии молекулярного теплового движения достаточно для образования заметных флуктуаций в малых объемах. На эту причину нарушения однородности среды, приводящую к интенсивному рассеянию, впервые обратил внимание Смолуховский (1908). [c.118]

Рассмотрим наиболее простой случай взаимодействия тела с жидкостью, когда сжимаемостью среды и вязкостью можно пренебречь. В этом случае к основным параметрам можно отнести скорость потока v, плотность р, характерный размер обтекаемого тела I. Представим, например, qax в следующей форме записи [c.238]

В соответствии с правилом дифференцирования произведений зто уравнение неразрывности для сжимаемой среды (газа) приводится к виду [c.62]

Составим дифференциальное уравнение сохранения энергии для движущейся частицы сжимаемой среды. Согласно первому закону термодинамики подведенное к телу тепло идет на повышение его внутренней энергии и на совершение работы деформации [c.69]

В сжимаемой среде критерий Ей можно представить с помощью известного выражения для скорости звука = кр/р в виде [c.79]

Для сжимаемой среды (газа) погрешность при использовании последних формул растет при увеличении числа М. Если в уравнениях (11.40) и (11.41) ограничить ряды только членами, содержащими М , то, например, при М = 0,2 получим Вр — 0,02 и Ер= 1,01, т. е. погрешность определения плотности составляет 2 %, а давления 1 %. Заметим, что значение М = 0,2 при нормальных условиях [а — 340 м/с Т = (273 + 15) К1 соответствует скорости ы = 68 м/с. [c.418]

В случае сжимаемой среды (газа) отклонения (погрешности) при пользовании последними с[юрмулами растут вместе со значениями числа М. Если в (10-40) и (10-41) удержать только члены с Л4 , то, например, при М = 0,2 получим [c.441]

Пластические составляющие скоростей деформаций е) , ее удовлетворяют условию несжимаемости е + 2ее =0. В этом случае уравнение сжимаемости среды имеет вид [c.92]

Иногда говорят, что газовая динамика как раздел гидромеханики характеризуется большими скоростями и малой пространственной протяженностью. Области применения газовой динамики весьма широки это теоретические основы скоростной авиации, внутренняя и внешняя баллистика, теория газовых и паровых турбин и т. д. Большие скорости приводят к необходимости учитывать сжимаемость среды, т. е. считать ее плотность р переменной. Малая протяженность объектов в газовой динамике позволяет пренебречь в уравнениях влиянием внешних сил. [c.28]

Рассматриваемый метод основан на использовании интегральных соотношений, устанавливающих связь величин трения, массового потока, диффузионного и теплового потоков на стенке с интегральными толщинами. Получим здесь из уравнений пограничного слоя интегральные соотношения сохранения импульса, массы i-ro компонента и энергии. Будем рассматривать двумерное стационарное течение сжимаемой среды при следующих граничных условиях [c.283]

Физически это объясняется те.м, что с увеличением числа М дозвукового обтекания свойство сжимаемости среды приводит к более сильному увеличению местных скоростей возмущения, вызванных присутствием тонкого тела, причем это увеличение пропорционально 1/1/1 — М . Такое явление обусловлено тем, что в сжимаемом газе при увеличении местных скоростей в струйках около тела уменьшение давления вызывает уменьшение плотности, а это, в свою очередь, вследствие постоянства местного расхода в струйках, равного расходу р, Усс в невозмущенном потоке перед телом, должно быть компенсировано более значительным возрастанием местной скорости, чем в сжимаемом потоке при прочих равных условиях. Это возрастание скоростей возмущения в сжимаемом потоке компенсируется увеличением толщины и угла атаки того же профиля, но обтекаемого потоком несжимаемой жидкости. [c.178]

Найдите зависимости для перехода от коэффициентов аэродинамических производных отдельных сечений преобразованного крыла в фиктивном несжимаемом потоке к производным соответствующих сечений исходного крыла в сжимаемой среде. При выво,о,е этих соотношений должны быть использованы производные циркуляции преобразованного кры.ла (см. задачу 9.54), Рассмотрите случаи симметричного (с/, = а 0 = Ыг) и асимметричного = дз = 0 д. = (о дви- [c.255]

Сравнивая (9.448), (9.449) с (9.451) и (9.452), получаем, что функция ф, определяющая потенциал обтекания при движении несущей поверхности в сжимаемой среде, и функция Фдр потенциала скоростей преобразованного крыла в несжимаемой среде удовлетворяют одним и гем же дифференциальным уравнениям и граничным условиям. Поэтому значения этих потенциалов в точках потока, связанных условиями преобразования координат (9.447), равны, т. е. [c.355]

Рассмотрим связь между аэродинамическими коэффициентами в сжимаемом и несжимаемом потоках. В соответствии с (9.44) для установившегося обтекания сжимаемой средой коэффициент избыточного давления [c.355]

При определенных условиях учет влияния сжимаемости на нестационарное линеаризованное обтекание можно свести к задаче об обтекании несжимаемой средой некоторой фиктивной несущей поверхности. Решение такой задачи позволяет найти зависимости, связывающие между собой соответствующие аэродинамические характеристики летательного аппарата, обтекаемого несжимаемым и сжимаемым потоками, и тем самым учесть влияние числа Чтобы рассмотреть эти условия, воспользуемся дифференциальным уравнением для добавочного потенциала скоростей ф возмущенного нестационарного течения сжимаемой среды [c.237]

Рассмотрим жесткую несущую поверхность. Вместо обтекания ее сжимаемой средой будем исследовать обтекание преобразованной поверхности несжимаемой жидкостью. Координаты точек несжимаемого потока связаны с координатами пространства сжимаемого газа соотношениями [c.238]

Вводим понятие числа Маха как величины отношения линейной скорости потока сжимаемой среды к скорости звука в данной среде [c.106]

Таким образом, для обеспечения изменения скорости течения сжимаемой среды от докритических (дозвуковых) режимов до сверхкритических (сверхзвуковых) сечение сопла по длине канала должно сначала уменьшаться от fi до /ты, а затем расширяться до выходного сечения /а. Такое комбинированное сопло впервые было предложено шведским инженером К. Г. Лавалем в 80-х годах прошлого столетня для получения сверхзвуковых скоростей пара. В настоящее время сопла Лаваля применяют в реактивных двигателях самолетов и ракет [3] (рис. 8.5). [c.107]

Уравнение (8.51) справедливо как для расчета сопел, так и для расчета диффузоров. В диффузорах при движении сжимаемой среды линейная скорость уменьшается d <0), а давление увеличивается (dp>0) вдоль оси канала. [c.108]

Таким образом, сжимаемость среды приводит к замедлению темпа роста скорости границы захлопывающегося пузырька. [c.44]

Из физики известно, что скорость распространения звука в сжимаемой среде равна [c.225]

Для оценки сжимаемости среды при ее движении важно не абсолютное значение скорости звука, а отношение скорости течения и к скорости звука а, которое называется числом Маха [c.15]

При рассмотрении теплообмена при высоких скоростях (ш>а/4) необходимо учитывать сжимаемость среды и критерий Маха, характеризующий сжимаемость среды. [c.134]

Используя выражение (12.37), получим следующее уравнение неразрывности (сплошности) для сжимаемой среды при нестационарном режиме [c.277]

Практический интерес представляют и трехфазные системы, состоящие пз пористого скелета, насыщенного смесью жидкости с газом, рассмотренные Г. М. Ляховым (см. ссылку [11] гл. 1), Брутсаертом [26] и др. Ирп этом Г. М. Ляховым фактически анализируется частный случай мягких сред, когда не только давления, по п температуры п скорости фаз совпадают р = р, = Рзл 0/ = 0, Ti = Т., = Тз, = V-2 == Vo). Как уже указывалось в 5 гл. 1, такая смесь описывается как однофазная сжимаемая среда с усложненным, заранее определяемым уравнением состояния, зависящим от уравнении состояния фаз и их массовых содержаний. [c.242]

На тангенциальный разрыв в однородной сжимаемой среде падает рлоская звуковая волна определить интенсивности отраженной от разрыва [c.454]

Замечая, что величину dpjdp можно принять за характеристику сжимаемости среды — роста плотности с давлением,—заключим, что чем больше сопротивляемость среды сжатию, тем больше скорость распространения звука в ней. Приведем округленные значения скорости распространения звука в разных средах в воздухе — 340 м/с, в воде—1500 м/с, в твердом теле — 5000 м/с (вопрос о распространении малых возмущений в твердых телах представляет особые трудности, так как требует рассмотрения уравнений динамики упругого тела с характерными для него двумя скоростями распространения возмущений). Очень малые скорости распространения звука наблюдаются в легко сжимаемых жидких пенах. [c.153]

Процесс течения и теплоотдачи химически реагирующего потока описывается дифференциальными уравнениями движения, сплошности, энергии, масообыена, теплоотдачи, а для сжимаемых сред еще и уравнением состояния. [c.368]

В учебнике наряду с изложением общих уравнений и теорем механики жидкости рассмотрены основные методы решения прикладных гидродннамиче скнх задач. Основной объем книги отведен теории несжимаемой жидкости, но общие уравнения динамики даны применительно к сжимаемой среде. Кратко изложены закономерности одномерных течений идеального газа. [c.2]

К перечисленным критериям следует также добавить число Маха М = Vj a (отношение характерной скорости течения к характерной скорости звука), число М характеризует степень сжимаемости среды. В несжимаемых средах число М равно нулю. Заметим, что число Эйлера в случае сжимаемого течения связано с числом М соотношением Ей = (vM )"S где у — показатель адиабаты. [c.39]

Таким образом, для нахождения потенциальной функции и ее производных при обтекании сжимаемым потоком заданной несущей поверхности следует решить эквивалентную задачу о неустановившемся обтекании несжимаемым потоком преобразованной поверхности при соответствующих граничных условиях. В работе [5] получены формулы, позволяющие непосредственно рассчитывать по найденным аэродинамическим характеристикам в несжимаемом потоке для этой поверхности соответствующие значения для заданной поверхности в сжимаемой среде. В частности, формулы, связываю-щиемежду собой коэффициенты давления и их производные, имеютследую-щий вид [c.240]

Гетерогенные смеси, их движения, последствия воздействия на них, возникающие в них волны чрезвычайно многообразны, что является следствием многообразия комбинаций фаз, их структур, многообразия межфазных и впутрифазных взаимодействий и процессов (вязкость и межфазное трение, теплопроводность и межфазный теплообмен, фазовые переходы и химические реакции, дробление и коагуляция капель и пузырей, различные сжимаемости фаз, прочность, капиллярные силы и т. д.) и многообразия различных видов воздействия на смеси. Например, в га-зовзвесях образуются размазанные волны, структура и затухание которых определяются главным образом силами межфазного трения с газом и дроблением капель или частиц. В жидкости с пузырьками газа или пара из-за радиальных пульсаций пузырьков, помимо размазанных волп, характерными являются волны с осцилляционной структурой, сильно зависящей от процессов тепло- и массообмена, а также дробления пузырьков. Далее в конденсированных средах фазовые переходы, инициируемые сильными ударными волнами, могут привести к многофронтовым волнам из-за немонотонного изменения сжимаемости среды при фазовых превращениях. Своеобразные волновые течения с кинематическими волнами возникают и при фильтрации многофазных жидкостей. [c.5]

Способность жидкости или газа под действием внешнего давления изменять свой объем и, следовательно, плотность называется сжимаемостью. Количественно сжимаемость среды определяется изменением ее илотности Ар, отнесенной к единице при [c.11]

Очевидно, для малосжимаемой среды при больших изменениях давления изменение плотности незначительно и скорость звука получается большой, и наоборот, при большой сжимаемости среды скорость звука оказывается малой. Например, скорость звука в воздухе равна 330 м/с. [c.15]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...