Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Интеграл общий

Импульсы обобщенные ill Интеграл общий 51  [c.358]

Из-за сложного вида фермиевской функции распределения эти интегралы выглядят довольно неуклюже, даже если принять простое аналитическое выражение для плотности состояний. Однако энергия КТ мала по сравнению со всеми другими энергиями, фигурирующими в задаче, поэтому можно получить очень хорошие приближения для интегралов, разлагая их в ряд по температуре. Рассмотрим интеграл общего вида, который нас будет интересовать. Проводя интегрирование по частям, имеем  [c.273]


Три алгебраических интеграла общего случая в этом случае таковы  [c.16]

Несмотря на простой вид, уравнение переноса излучения (4.4) описывает очень большой класс задач по взаимодействию излучения с веществом в разнообразных физически.х явлениях. В общем случае оно является интегро-дифференциальным и допускает решение в весьма ограниченном числе случаев. Формальным решением уравнения (4.4) является  [c.141]

Было немало попыток представить коэффициент распределения как функцию температуры, давления и состава. Однако так как интеграл уравнения (9-39) — функция вида и количества каждого компонента в системе, то нельзя вывести общее строгое соотношение для коэффициента распределения. Более того, чтобы вычислить интеграл в уравнении (9-39), необходимо знать величины ik при постоянных составе и температуре по всей области давлений от нуля до давления системы. В области давления между давлением системы и давлением п и кипении, соответствующем температуре и фазовому составу, v представляет собой парциальный мольный объем компонента в гомогенной жидкой фазе. В области давления между нулем и началом конденсации vt представляет собой парциальный мольный объем компонента в гомогенной паровой фазе того же состава. В двухфазной области между давлением начала конденсации и давлением при кипении величины не могут существовать, и уравнение (9-39) не может быть использовано для определения коэффициента распределения.  [c.274]

J, Т К, J, Т — соответственно коэффициент интенсивности напряжений, /-интеграл, 7 -интеграл), посредством которых однозначно может быть определено НДС у вершины трещиноподобных дефектов как при маломасштабной текучести (размер пластической зоны мал по сравнению с линейными размерами трещины и элемента конструкции), так и при развитом пластическом течении элемента конструкции с трещиной (пластическая деформация охватывает большие объемы материала). Иными словами, при одном и том же значении параметра механики разрушения независимо от длины трещины, геометрии тела и системы приложения нагрузки НДС у вершины трещины будет одно и то же. В данном случае критическое аначение параметров, полученных при разрушении образцов с трещинами при том или ином виде нагружения, можно использовать при анализе развития разрушения в конструкции. Для этого в общем случае условие развития разрушения в конструкции (см, рис. В.1) может быть сформулировано в виде K = Kf или 1 = = Jf или т = Т, где Kf, Jf, Т — критические значения параметров механики разрушения при нагружении образца с трещиной, идентичном нагружению конструкции (статическое нагружение, циклическое, динамическое и т. д.).  [c.8]


Напишем общий интеграл этого уравнения в такой известной форме  [c.321]

Для вывода воспользуемся принципом независимости действия сил, а также будем считать перемещения малыми. Сначала допустим, что все внешние нагрузки на участке х равны нулю, тогда общий интеграл, или прогиб w (х), будет функцией начальных параметров и абсциссы X по формуле (11.23). Пусть теперь все начальные параметры равны нулю, но действуют сосредоточенные нагрузки и М . Вдумываясь в геометрический и статический смысл факторов и (рис. 312), легко видим, что их можно принять за новые статические начальные параметры и вновь определить W (х) по формуле (11.23), подставив  [c.323]

Однородное же уравнение, соответствуюш.ее уравнению (17.41), в точности совпадает с уравнением (11.16), и его общий интеграл записывается в виде (11.17). Поэтому общий интеграл уравнения  [c.481]

Общий интеграл этого дифференциального уравнения  [c.507]

Общий интеграл уравнения (19.50) будет следующим  [c.519]

Уравнение (XI.23) представляет собой дифференциальное уравнение второго порядка, однородное, линейное, с постоянными коэффициентами. Общий интеграл этого уравнения имеет вид  [c.299]

Но в общем случае и для вычисления работы таких сил надо в формуле (54) перейти под знаком интеграла к одному переменному, т. е. например, знать зависимости y=fi (x) и 2=/г(. ). Эти равенства, как известно, определяют в пространстве уравнение кривой, являющейся траекторией точки М. Следовательно, в общем случае, работа спл, образующих силовое поле, зависит от вида траектории точки приложения силы.  [c.317]

Общий интеграл этого уравнения имеет вид  [c.20]

К настоящему моменту подсистема уравнений (1.4)-(1.18) удовлетворена, и равенства (1.29) представляют ее общий интеграл. Входящие в него функции от з должны быть определены из уравнения (1.3). Подстановка (1.29) в (1.3) приводит к равенству  [c.21]

Уравнения (2.8)-(2.12), (2.17)-(2.21), (2.26)-(2.30) эквивалентны уравнениям (1.4)-(1.8), (1.9)-(1.13), (1.14)-(1.18) раздела 2.1., если считать, что в последних в зависит дополнительно от С, 1, К, Ь, М, N, /, д, Л. Общий интеграл уравнений (1.4)-(1.18) приведен в формулах (1.29). В переменных этого раздела он имеет вид  [c.30]

Уравнения (2.91) с учетом (2.93) имеют общий интеграл  [c.39]

Общий интеграл этого уравнения записывается в виде  [c.184]

Общий интеграл этого уравнения в переменных х, у есть  [c.187]

Его общий интеграл есть  [c.187]

Любое решение уравнения (2.37) с использованием (2.36), (2.34), (2.12) при произвольных постоянных 6, fi, если os/i Ф 0, дает решение исходной системы уравнений (2.7)-(2.9). Этот результат получен на основе общего интеграла (2.19), (2.20).  [c.189]

Общий интеграл этого уравнения определяется равенствами  [c.192]

В расширенной форме общий интеграл уравнения АФ = 0 имеет вид  [c.194]

Здесь будут приведены решения подобных задач с особыми точками, имеющими физическую интерпретацию [33]. Для поиска решений используется общий интеграл бигармонического уравнения и фаничные условия на оси симметрии и на бесконечности.  [c.218]

Для нахождения решений используется общий интеграл этого уравнения в расширенной комплексной форме  [c.218]

Общий интеграл уравнения (76.4) складывается из общего интеграла однородного уравнения и частного решения этого уравнения. Характеристическое уравнение z +l=0 имеет корни 2 = 1 Этим корням соответствует общее решение  [c.202]

Так как функция S явно не входит в уравнение (139.1), то общий интеграл этого уравнения имеет вид  [c.382]

Таким образом, общий интеграл уравнения (140.4) имеет вид  [c.385]

Зная полный интеграл уравнения (140.4), можно найти общий интеграл уравнения (140.1), который имеет следующий вид  [c.385]

В общем случае, когда пределы ti и ti варьируются, то по правилу варьирования интеграла по параметру  [c.397]

Общий интеграл уравнения (125) можно представить и так  [c.268]

Отсюда вынос золы из электрофильтра при равномерном поле скоростей w = Шк) пропорционален функции распределения запыленности потока по высоте. Для уменьшения выноса пыли следует выбрать такую зависимость скорости от высоты, чтобы получить ми-мипимальное значение приведенного интеграла. Общий анализ показывает, что при описанном распределении концентрации золы скорость потока в нижней части аппарата должна быть меньше его скорости в верхней части. Практически это моигет быть реализовано с помощью решеток переменного по высоте сопротивления, которые следует установить между электрополями электрофильтра.  [c.267]


Еще один подход к изучению топологических препятствий к полной интегрируемости гамильтоновых систем предложен А. Т. Фоменко [165, 166а]. Он связывает факт наличия дополнительного гладкого интеграла общего положения с топологией поверхности уровня интеграла энергии и количеством устойчивых замкнутых траекторий.  [c.148]

Перемещения при изгибе в общем случае целесообразно определять, используя интеграл Мора и способ Верещагина (см. курс Со-лротпвлсние материалов ). Для простых расчетных случаев можно использовать готовые решения, приведенные в табл, 15.2. При этом вал рассматривают как имеющий постоянное сечеиие некоторого приведенного диаметра  [c.268]

Следующий вопрос, который был нами рассмотрен, касается применимости Г -интеграла в качестве критерия при знакопеременном нагружении. Несмотря на полученное Брастом [287J удовлетворительное совпадение результатов расчета и эксперимента, следует отметить, что в общем случае применение Т -интеграла в качестве критерия при знакопеременном нагружении проблематично. Покажем на примере нестационарного (в частности, циклического) нагружения невозможность исполь-  [c.257]

Два других первых интеграла получим применением общих георем динамики.  [c.505]

Мы получили однородное линейное дифференциальное уравнение, общий интеграл которого, как изЕестно, представляется гармонической функцией  [c.503]

Пластическое сопротивление (или полный пластический момент) S трехслойной балки с заполнителем размерами В и Н и покрывающими слоями толщиной Т выражается как s = OqBHT, где 00 — общая величина пределов текучести при одноосном растяжении или сжатии. Заметим, что s пропорционально весу покрывающих слоев, отнесенному к единице длины, так что минимизация полного веса этих слоев вновь сводится к минимизации интеграла sdx.  [c.103]

Полученный интеграл представляет собой простую волну, поскольку функции V, W зависят только от и. Зильберглейт 5 , Бондаренко [6] и Овсянников [7] нашли решение типа двойной волны, когда одна составляющая скорости зависит от двух других (пример см. в Приложении 2). В работе [7] показано, что общее решение уравнений (2.1) представляет постоянное (равномерное) движение, простую волну или двойную, и что эти три движения могут сосуществовать в одном общем течении, непрерывно примыкая друг к другу. С целью получения вязких течений здесь будет рассмотрено решение (2.3).  [c.184]

Хотя интегрнрованпе уравнения Остроградского — Якоби (139.1) в общем случае не упрон 1ает решения задачи, тем не менее, как указывалось выше, во многих случаях проще найти полный интеграл уравнения (139.1), а затем и интегралы канонической системы уравнений Гамильтона (132.5).  [c.384]


Смотреть страницы где упоминается термин Интеграл общий : [c.193]    [c.576]    [c.67]    [c.43]    [c.74]    [c.91]    [c.402]    [c.187]    [c.147]    [c.268]   
Теоретическая механика (1990) -- [ c.302 ]

Теоретическая механика Том 1 (1960) -- [ c.167 ]

Теоретическая механика (1999) -- [ c.359 ]

Теория движения искусственных спутников земли (1977) -- [ c.51 ]



ПОИСК



Гамильтониан нелинейной системы первого порядка. Обращение интегралов Решение алгебраических и трансцендентных уравнений. Усреднение слабонелинейных систем. Линейные сингулярно-возмущенные уравнения. Система общего вида Гамильтонова теория специальных функций

Движение свободной точки и движение точки по заданной поверхности Общие соображения. Первые интегралы

Дифференциальное уравнение для функции прогибов и его общий интеграл

Изменения в общих выражениях интегралов неопределенного уравнения главы VII, когда упругость при сдвиге неодинакова

Интеграл Лагранжа — Коши уравнений безвихревого движеТеорема Бернулли. Некоторые общие свойства безвихревого движения идеальной несжимаемой жидкости в односвязной области

Интеграл Лагранжа — Коши. Некоторые общие свойства безвихревого движения идеальной несжимаемой жидкости в односвязной области

Интеграл Якоби в общем случае

Интеграл общий полный

Интеграл уравнения в частных производных общий

Интеграл уравнения в частных производных общий особый

Интеграл уравнения в частных производных общий полный

Интеграл, общий интеграл

Интеграл, общий интеграл интегральная кривая уравнения

Интегралы общего положения

Интегралы, получаемые из общих теорем

Метод контурных интегралов. Переходные процессы в простых системах. Комплексные частоты. Расчёт переходных процессов. Примеры применения метода. Единичная функция. Общий случай переходного процесса. Некоторые обобщения. Преобразование Лапласа Колебания связанных систем

Нахождение общего интеграла уравнения Фурье

ОБЩИЕ ИНТЕГРАЛЫ ЗАДАЧИ О п ТЕЛАХ

ОБЩИЕ ИНТЕГРАЛЫ. РАВНОВЕСНЫЕ РЕШЕНИЯ

Общая картина стохастического разрушения интегралов движения в фазовом пространстве

Общая теория установившихся движений идеальных жидкости и газа. Интеграл Бернулли

Общая формула перестановки порядка интегрирования в повторных сингулярных интегралах

Общее решение в виде интеграла Фурье

Общие выражения для интегралов неопределенного уравнения и вытекающие отсюда выражения сдвигов и крутящего момента

Общие формулы а таблицы интегралов

Общий интеграл дифференциальных уравнений малых колебаний и теорема о разложении

Общий интеграл несферической поверхности

Общий интеграл полной системы безмоментиых уравнений оболочек нулевой кривизны

Общий интеграл уравнений безмоментной теории оболочек нулевой гауссовой кривизны

Общий интеграл уравнений безмоментной теории симметрично нагруженных оболочек вращения

Общий интеграл уравнений в вариациях

Общий интеграл уравнения движения системы регулирования

Общий случай интеграла. линейного относительно скоросУсловные интегралы, линейные относительно скоростей

Общий случай, когда теоремы проекций и моментов количеств движения дают первый интеграл

ПРИМЕНЕНИЕ ИНТЕГРАЛОВ ТИПА КОШИ К РЕШЕНИЮ ГРАНИЧНЫХ ЗАДАЧ ПЛОСКОЙ ТЕОРИИ УПРУГОСТИ ОБЩЕЕ РЕШЕНИЕ ОСНОВНЫХ ЗАДАЧ ДЛЯ ОБЛАСТЕЙ, ОГРАНИЧЕННЫХ ОДНИМ ЗАМКНУТЫМ КОНТУРОМ Приведение основных задач к функциональным уравнениям

Поиск частных, первых и общих интегралов заданной аналитической структуры обыкновенных дифференциальных уравнений на ЭВМ. Приложение к ограниченной задаче трех тел

Понятия интеграл, интегральная кривая, общий интеграл

Статистический интеграл для идеального классического газа Общая структура ZKJl для неидеальных систем

Статистический интеграл для идеального классического газа Общая структура Zw для неидеальных систем



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте