Луч обыкновенный

МОЖНО обнаружить, что в кристалле исландского шпата один из лучей (обыкновенный) имеет для всех направлений одно и то же значение показателя преломления, показатель же преломления другого луча (необыкновенного) зависит от направления. [c.382]

Наиболее простой тип компенсатора, носящий название компенсатора Бабине (рис. 18.3, а), состоит из двух кварцевых клиньев, вырезанных так, что оптические оси в них взаимно перпендикулярны. Тогда луч, обыкновенный в верхнем клине, становится необыкновенным в нижнем и наоборот. Благодаря этому, в том месте, где свет проходит одинаковые толщины обоих клиньев, между лучами не возникает никакой разности фаз. В любом другом месте, где свет пройдет толщину йу одного клина большую, чем толщина другого, между лучами возникнет определенная разность фаз. Таким образом, в зависимости от места, в котором свет проходит через клинья, можно получить любую разность фаз. [c.55]

I мм при температуре 293 К для луча обыкновенного [c.777]

Следует отметить, что на решетке дифрагирует необыкновенный луч. Обыкновенный луч практически ие испытывает дифракции, так как соответствующий ему электрооптический коэффициент Г13 в 20 раз меньше, чем Гзз для необыкновенного луча. Угол дифракции 0 может быть увеличен за счет уменьшения периода дифракционной решетки. Экспериментально получено 0i = 2,17 X X 10 рад при Л = 300 мкм и /, = 0,71 [21]. [c.130]

При преломлении на границе с анизотропной средой луч естественного света расщепляется на два луча обыкновенный (о-луч) и необыкновенный (е-луч). [c.82]

Если через кристалл исландского шпата пропустить луч естественного света, то последний разделится на два луча — обыкновенный и необыкновенный (фиг. 16). Обыкновенный луч подчиняется закону преломления при входе и выходе из кристалла. Для указанного луча = [c.53]

Поляроид — поляризационный светофильтр — представляет собой очень тонкую поляризующую свет пленку, вклеенную между пластинками из стекла или прозрачной бесцветной пластмассы. Пленка, обладающая очень сильным дихроизмом в видимой области спектра, разлагает падающий на нее световой луч на два луча обыкновенный и необыкновенный, из которых один почти полностью поглощается, а другой проходит почти неослабленным. В некотором участке спектра поляризация достигает 100%. [c.59]

Полученные выше выражения для и определяют направления волновых нормалей преломленных волн. Для сравнения с опытом важно знать ход лучей, представляющих пути распространения световой энергии. Однако при выбранном расположении преломленные волны идут перпендикулярно оптической оси, когда лучи и волновые нормали совпадают. Таким образом, в этом частном случае падающий из вакуума под углом ф луч создает два преломленных луча (обыкновенный и необыкновенный), углы преломления которых ф ° и ф (рис. 4.10) даются соотношениями [c.188]

При обобщении построений Гюйгенса на случай анизотропной одноосной среды для вторичных волн нужно использовать найденные в 4.2 поверхности лучевых скоростей. Касательная к ним плоскость дает положение фронта (т. е. поверхности равных фаз) преломленной волны, а прямая, проведенная из центра вторичной волны в точку касания, — направление преломленного луча. Так как лучевая поверхность состоит из сферы и эллипсоида, то построение Гюйгенса дает два луча обыкновенный, направление которого совпадает с нормалью к фронту, как и в изотропной среде, и необыкновенный, направление которого в общем случае отклоняется от нормали к фронту необыкновенной волны. Для строгого обоснования построений Гюйгенса (которое здесь не приводится) требуется показать, что распространение света от точечного источ ника по некоторому направлению в анизотропной среде происходит так же, как и рассмотренных в 4.2 плоских волн, скорости кото рых по разным направлениям характеризуются лучевыми поверхностями. [c.189]

В последующем изложении мы рассматриваем луч обыкновенного света состоящим из световых колебаний по всем направлениям в плоскости, перпендикулярной к направлению луча. Отражая луч от зеркального стекла, покрытого с одной стороны черной краской, или пропуская его через призму Николя, мы получим луч более или менее поляризованного света, у которого преобладают световые колебания в одном [c.140]

Клинья компенсатора изготовляются из кварца. На поверхности неподвижного клина наносится перекрестие или штрих. Разность хода, добавляемая компенсатором Бабине, различна для различных точек вдоль ребра клина, так как и изменяются. Луч, обыкновенный в одном клине, становится необыкновенным в другом, и наоборот. Если компенсатор поместить между скрещенными призмами Николя и на поляризатор направить монохроматические параллельные пучки лучей, то вдоль клиньев будут наблюдаться [c.216]

Рассеяние рентгеновских лучей. Соображения п. 3 сохраняют свою силу и для чрезвычайно коротких волн (рентгеновские), которым соответствует высокая частота колебаний. При этом надо иметь в виду, что частота колебаний, вынужденных рентгеновскими лучами, обыкновенно значительно превосходит собственную частоту электронов (по крайней мере для легких атомов). При этих условиях наличие связей, удерживающих электрон внутри атома, может не приниматься в расчет и явление можно рассматривать как вынужденное рентгеновской волной колебание свободных электронов. Теория явления (Дж. Дж. Томсон, 1903 г.) предполагает, что расстояния между этими электронами достаточно велики по сравнению с длиной волны, так что начальные фазы колебаний отдельных электронов не согласованы между собою (вторичные волны некогерентны). При этих предположениях интенсивность рассеянного единицей объема вещества должна быть пропорциональна числу электронов Z в единице объема. Так как число электронов в атоме (порядковое число атома) приблизительно пропорционально его атомно -му весу (особенно для легких элементов кроме водорода), то число электронов в единице объема рассеивающего тела можно считать пропорциональным плотности вещества. В со- [c.68]

Сумма энергий обоих лучей равна энергии падающего света (если не считать потерь при отражении). При распадении поляризованного луча на два компонента при Д. л. энергия компонентов выразится след, обр. а sin а и а os- а, где а — угол, образуемый направлением колебаний первоначального луча с направлением колебаний одного из компонентов, и а — энергия первоначального луча (закон Малюса). Оба луча при Д. л. поляризованного света произошли от одного, т. е. когерентны. Если каким-либо способом (напр, при помощи поляризационной призмы) выделить компоненты обоих лучей с колебаниями в одной плоскости и заставить их встретиться, то благодаря когерентности произойдет интерференция, и лучи усилят или ослабят друг друга. При освещении белым светом при этом процессе будут происходить хроматич. явления, т. к. при взаимном ослаблении одних волн другие, наоборот, взаимно усиливаются (см. Поляризация хроматическая). Лучи обыкновенный и необыкновенный распространяются в анизотропной среде с.различными скоростями поэтому по выходе из среды они обладают нек-рой разностью хода. Можно достигнуть напр, разности хода в четверть волны тогда два линейно поляризованных. пуча слагаясь образуют луч, поляризованный по кругу. Для этой цели часто применяют листочки слюды (пластинки в четверть волны ). Интерференционное явление используется для точных определений Д. л. (см. Компенсаторы и Поляризационные приборы). [c.197]

Одноосные кристаллы 29 о-луч (обыкновенный луч) 28, 29, 32, [c.257]

Изложенное позволяет следующим образом сформулировать особенности распространения радиоволн в поперечном магнитном поле. Линейно поляризованный луч, составляющая Ет напряженности электрического поля которого образует угол а с направление ем магнитного поля, расщепляется на два линейно поляризованных луча обыкновенный и необыкновенный Обыкновенный луч распространяется так, как если бы магнитного поля не было вовсе. Наоборот, постоянное магнитное поле влияет определенным образом на процесс распространения необыкновенного луча. Это влияние проявляется в изменении скорости распространения, которая определяется выражением У1.= /щ, где, в свою очередь, п вычисляется по ф-ле (4.50). Кр ме того, необыкновенный луч обладает продольной составляющей напряженности электрического поля волны, сдвинутой по фазе на 90 относительно поперечной состав-, ляющей. [c.225]

Призма Глана—Фуко (рис. 9.10). Она состоит из двух прямоугольных призм, изготовленных из кристалла исландского шпата, оптические оси которых перпендикулярны плоскости чертежа. Призмы разъединены тонкой воздушной прослойкой. Обыкновенный луч претерпевает полное внутреннее отражение, а необыкновенный проходит через обе призмы. Из-за двукратного прохождения необыкновенного луча через границу раздела воздух—исландский шпат его интенсивность заметно ослабляется. С целью уменьшения этого эффекта в 1948 г. Тейлор предложил другой вариант призмы (рис. 9.11). Оптические оси призмы в новой системе параллельны [c.228]

О ходе обыкновенного и необыкновенного лучей подробно изложено в следующей главе. [c.228]

Если один из лучей (обыкновенный или необыкновенный) направить на двулучепреломляющий одноосный кристалл, то каждый из них удвоится (рис. 9.8). Следовательно, двойное лучепреломление возникает при падении на к 5исталл как естественного, так и линей-1Ю-поляризованного света. Разница заключается в том, что если в первом случае интенсивности обоих лучей равны, то во втором случае [c.231]

Компенсатор Бабине. Компенсатор Бабине (рис. 9.19) состоит из двух клиньев, изготовленных из кварца со взаимно перпендикулярными оптическими осями. Луч света в общем случае проходит в клиньях разные пути и d . Из-за взаимной перпендикулярности оптических осей кварцевых клиньев луч обыкновенный в первом клине становится необыкновенным во втором, и наоборот. Тогда дополнительная разность хода между обыкновенным и необыкно- [c.239]

В таком случае лучи и нормали обеих преломленных волн лежат в плоскости падения и нормаль преломленной необыкновенной волны Ме преломлена меньше, чем нормаль обыкновенной Л о. а необыкновенный луч 5 преломлен больше, чем луч обыкновенный 8а- Рассмотрев подобным образом несколько случаев, приведенных в упражнениях 202а, б, в, можно убедиться в плодотворности этого приема. [c.512]

Оптическая ось О О" лежит в плоскости падения под некоторым углом к преломляющей поверхности кристалла (рис. 17.21, а). Пусть на преломляющую поверхность кристалла падает плоский фронт волны АВ. Угол падения равен I. За время, в течение которого свет от точки В достигнет О на границе двух сред, в кристалле около А возникнут две волновые поверхности — сферическая и эллиптическая, соприкасающиеся друг с другом в направлении оптической оси АО. На рис. 17.21, а эллиптическая поверхность лежит внутри сферической, что соответствует случаю положительного кристалла. Около всех точек между А п О возникнут такие же волновые поверхности. По принципу Гюйгенса необходимо провести две плоскости, касательные к сфере (ОР) и эллипсоиду (ОЕ). Первая плоскость дает фронт преломленной обыкновенной волны, вторая — необыкновенной. Обыкновенные преломленные лучи Л , Со, Оо получим, проведя линии к точкам касания сферических поверхностей с плоскостью ОЕ. Колебания электрического вектора в этих лучах происходят перпендикулярно к плоскости главного сечения кристалла, которая совпадает с плоскостью чертежа (на рис. 17.21, а они отмечены точками). Необыкновенные преломленные лучи Ае, Се, Ое получим, проведя ЛИНИИ К точкзм касания эллиптических поверхностей с плоскостью ОЕ. В рассматриваемом случае они лежат в плоскости падения, но они не нормальны к волновому фронту. Колебания электрического вектора в необыкновенных лучах происходят в плоскости главного сечения кристалла (на рис. 17.21, а они отмечены стрелками). Таким образом, из рис. 17.21, а видно образование двух систем лучей — обыкновенных и необыкновенных, идущих в кристалле в разных направлениях. [c.48]

Показатель преломления луча обыкновенного для оптических кристаллог, при температуре 293 К [37] [c.777]

В некоторых случаях, когда требуется быстрая модуляция интенсивности излучения, используются ячейки Поккельса. Основным элементом ячейки является одноосный кристалл (КДР, АДР и др.). Луч света направляется по оптической оси кристалла при этом оба луча — обыкновенный и необыкновенный — распространяются в кристалле с одной и той же скоростью. При приложении к кристаллу электрического поля вдоль оптической оси кристалл становится двуосным с главными осями ох и оу, составляющими угол 45° с кристаллографическими осями ох и оу (рис. 45). Скорость распространения в нем двух волн, поляризованных во взаимно перпендикулярных плоскостях, проходящих через ох и ог/, оказывается различной. Когда на кристалл падает линейно-поляризованный свет, плоскость поляризации которого совпадает с ох, то в кристалле распространяются две взаимно перпендикулярно поляризованные компоненты с различными скоростями v-y и Uj. Пройдя некоторый путь, они приобретают разность фаз, зависящую от приложенного к кристаллу напряжения, вследствие чего на выходе из кристалла свет становится эллипти-чески-поляризованным, причем эксцентриситет эллипса поляризации зависит от разности фаз, т. е. от приложенного напряжения. Пропуская затем модулированный таким образом свет через поляризационную призму, получают лазерный луч, модулированный по амплитуде, т. е. по интенсивности. [c.73]

Б. В фоторефрактивных кристаллах, в особенности для когерентно-оптических систем, очень широко используется явление дифракции света на решетках показателя преломления. В этом случае (в дифракционном эксперименте) необходимо рассматривать вариации показателя преломления в отдельности для обыкновенного или необыкновенного луча, поскольку дифракция света может происходить совершенно независимо для обыкновенного и необыкновенного лучей. При этом важно изменение каждого показателя лреломления По или п е в отдельности, а не их разности. В частности, иногда По и п е одинаковым образом зависят от электрического поля, и изменения двулучепреломления или Дфое не возникает, т. е. поляризационной методикой эффект не регистрируется. В то же время в дифракционном эксперименте возможно независимо обнаружить изменения По и п е. При этом иногда оказывается тоже удобно ввести лонятие полуволнового напряжения, но его смысл и величина оказываются несколько другими. В этом случае полуволновое напряжение означает такое напряжение, при котором происходит изменение фазовой задержки на п для отдельного луча (или обыкновенного, или необыкновенного). Таким образом, здесь полуволновое напряжение оказывается разным для разных лучей (обыкновенного или необыкновенного) и его величина может быть как выше, так и ниже, чем для первоначально приведенного Uxf2- [c.18]

Возьмем тонкую решетку заряда (рис. 3.1) как модельный объект и допустим, что считывающий свет является либо обыкновенным, или необыкновенным лучом. Заметим, что это не характерная ситуация для ПВМС, но задача для реального случая может быть сведена к суперпозиции двух лучей (обыкновенного и необыкновенного). [c.41]

При рещении некоторых задач (гл. 6), для того чтобы интерференционные полосы были уже, необходима суперпозиция 3 или 5 смещенных спекл-структур. Схема, представленная на рис. 59, позволяет регистрировать три спекл-структуры за две экспозиции. Между матовым стеклом G и фотопластинкой Н помещены двулучепреломляющие плоскопараллельные пластинки Qi и Q2, вырезанные под углом 45° к оптической оси и ориентированные так, как показано на схеме. Главные сечения этих пластинок параллельны. Между пластинками Qi и Q2 имеется полуволновая пластинка, ось которой составляет угол 45° с главными сечениями пластинок Qi н Qi. Луч, который в первой пластинке является обыкновенным, во второй становится необыкновенным, и наоборот, Расстояние между обыкновенным и необыкновенным лучами, вводимое пластинкой Q, удваивается пластинкой Q2. Оба выходящих луча симметричны по отношенню к продол-л<енню луча, обыкновенного в первой пластинке Qi, т. е. мы [c.64]

Компенсатор Бабине состоит из двух кварцевых клиньев, вырезанных так, что оптические оси в них взаимно перпендикулярны (фиг. 24). Один из клиньев В неподвижен и снабжен посредине меткой (крест и штрих). Другой клин А можно перемещать с помощью микромет-ренного винта с делительным барабаном. Луч, обыкновенный в верхнем клине, становится необыкновенным в нижнем, и наоборот. В том месте, где между лучами не воз- [c.61]

Компенсатор Бабине. Состоит из двух кварцевых клиньев, вырезанных так, что оптические оси в них взаимно нерпегдакулярны (ркс. .35). Один из клиньев В неподвижен и снабжен посредине крестом и штрихом. Другой клин А можно перемещать с помощью микрометрического винта с делительным барабаном. Луч обыкновенный [c.60]

Пучок света, проходящий через призму Глана — Томсона, внутри призмы разделяется на два взаимно-перпендикулярно поляризованных пучка с колебаниями в плоскостд чертежа и перпендикулярно к ней. Призма состоит из двух частей, склеенных по диагональной плоскости прозрачным веществом (например, пихтовой смолой, льняным маслом, глицерином, иногда даже водой и пр.), которое имеет подходящий показатель преломления. Если при этом подобрать угол а так, чтобы он был меньше угла полного внутреннего отражения для необыкновенного нучка лучей и больше соответствующего угла для обыкновенного нучка лучей, то из иризмы выйдут только необыкновенные лучи обыкновенные же полностью отразятся на диагональной грани и поглотятся зачерненной боковой гранью призмы. [c.493]

Другим способом получения линейно поляризованного света является использование явления дихроизма. Это явление заключается в способности некоторых кристаллов поглош,ать в резко различной степени лучи, поляризованные в двух взаимно перпендикулярных направлениях. Такие кристаллы практически уже при очень малой толш,ине полностью поглош,ают один из лучей (обыкновенный или необыкновенный) и поэтому на выходе свет становится линейно поляризованным. Например, кристалл — зеленый турмалин — в сильной степени поглош,ает обыкновенный луч и хорошо пропускает необыкновенный, но при этом окрашивает свет в желто-зеленый оттенок, так как имеет место избирательное поглош,ение. Этот кристалл в настояш,ее время почти не используется. [c.206]

Свет, имеющий колебания только в одном направлении, называется л и н е й н о-п оляризован-ны м. Явления поляризации основаны на рааложенип обычного света на две взаимно перпендикулярно поляризованные компоненты при применении черного зеркала и стеклянных пластинок получаются лучи преломленный и отраженный, тогда как дву-преломляющие кристаллы (турмалин, известковый шпат) дают луч обыкновенный и необыкновенный. Вообще говоря, вторая компонента тем или иным путем удаляется из пучка лучей. [c.534]

Луч света, распространяющийся в направлении L параллельно длинной стороне, разделяется на два луча, обыкновенный и необыкновенный. Для первого луча канадский бальзам является оптически менсс плотной средой, для второго — более плотной (для кристал./1а исландского шпаги =1,66, 4,— 1,49 для канадского бальзама 1,53). Легко проверить по формулам, приведенны.м в п. 1.5.4, что на границах с канадским бальзамом для обык Ю-венпого луча выполняются условия полного внутреннего отражения. Этот луч полностью отражается в направ.тении к зачерненной грани ОС, где он и поглощается. Необыкновенный луч проходит через призму, практически-не.испыты- [c.636]

В то вртя как при вертикально направленном луче обыкновенная и необыкновенная составляющие распространяются по общему пути, за исключением отрезка между точками отражения обеих составляющих, при пологих лучах из-за различия в показателях преломления наблюдается явление двойного лучепреломления и обыкновенная и необыкновенная составляющие распространяются по различным траекториям, как это схематически показано на рис. 4.23. [c.235]

Во избежание нагревания призмы обыкновенный луч выводится из нее при помощи приклеенной призмочки (она на рисунке показана пунктирными линиями). Необыкновенный луч выходит из кристалла параллельно грани АС незначительно смещенным относительно падающего к кристаллу луча. Максимальный угол расхоясдения падающего луча (апертурный угол), при котором наблюдается поляризация, для призмы Николя равен 29°. [c.228]

Обыкновенный и необыкновенный лучи. Анализ поляризации света показал, что элект зический вектор в обыкновенном луче расположен перпенднкулярно главному сечению, а в необыкновенном — лежит U самом сечении, т. е. обыкновенный луч поляризован в главном сечении одноосного кристалла, а необыкновенный — в плоскости, перпендикулярной главному сечению. [c.231]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...