Волчок обыкновенный

Каждая плоскость симметрии относительно распределения масс является, конечно, и плоскостью симметрии эллипсоида инерции нормаль к этой плоскости определяет одну из главных осей этого эллипсоида. Распределению масс с симметрией вращения соответствует эллипсоид инерции, являющийся эллипсоидом вращения следовательно, это распределение масс наряду с главной осью, совпадающей с осью симметрии тела, имеет еще бесчисленное множество экваториальных главных осей инерции. Примерами могут служить обыкновенный игрушечный волчок и волчок в форме маховичка, которым обычно пользуются для демонстраций (рис. 40а и б). У первого волчка момент инерции относительно оси симметрии минимален поэтому соответствующая главная ось (в силу соотношения р = 0 /2) длиннее экваториальных главных осей эллипсоид инерции будет продолговатым. У второго волчка, напротив, момент инерции относительно оси симметрии максимален поэтому (в силу того же соотношения) соответствующая главная ось короче экваториальных главных осей эллипсоид инерции будет сплюснутым. В обоих случаях мы имеем дело с симметричными волчками. [c.166]

Наконец, в случае Гесса речь идет о движении, аналогичном простому движению маятника (сферического или, в частном случае, обыкновенного маятника). При этом центр тяжести должен лежать на определенной оси в эллипсоиде инерции, а начальное возбуждение волчка должно быть определенным образом специализировано, подобно тому, как это делается в случае симметричного волчка центр тяжести последнего только тогда совершает маятникообразное движение в чистом виде, когда начальный момент импульса не имеет слагающей по оси фигуры. [c.185]

Соответствующие типы движения известны под названиями. скорой и медленной прецессии. Первый тип, практически тождественен свободной нутации Эйлера, рассмотренной в 47 и 50, так как сила тяжести очень мало влияет на движение. Пример медленной прецессии мы имеем в случае обыкновенного быстро вращающегося волчка. В случае гироскопа с центром тяже-с н ниже О медленная прецессия имеет обратный ход, что может быть обнаружено простым изменением знака Л. [c.132]

Аналитическое исследование движения волчка основывается обыкновенно на законах энергии и момента количеств движения. Первый зако согласно равенству (6) 33, дает уравнение [c.137]

Заметим, без доказательства, что всякий раз, как высота А центра тяжести будет рациональной функцией от sin 0 и os 0, квадратура при интегрировании уравнения (41) сведется к гиперэллиптической, если за неизвестную функцию примем tg0/2 таким, в частности, будет случай когда А выражено формулой (34), которая справедлива для обыкновенного волчка как в том предельном случае, когда он опирается на плоскость в одной точке (s = 0), так и в том случае, когда его основание представляет собой полусферу. [c.213]

Для улучшения сгорания донецких штыбов (АШ, АРШ) с высоким содержанием волы (свыше 18 /о) в обыкновенных топ- [c.5]

Что же касается анизотропной дифракции, при которой обыкновенный луч преобразуется в необыкновенный и наоборот, то она возникает при так называемом межмодовом переходе, когда вектор решетки К соединяет разноименные поверхности и о . Условию Брэгга в этом случае удовлетворяют взаимные трансформации пар волн, концы волновых векторов которых к з и к з, ко4 и находятся в точках, где вектор решетки К касается вол- [c.709]

Поэтому низколегированные стали по сравнению с углеродистой сталью обыкновенного качества (Ст2, СтЗ, Ст4) имеют более высокое значение пределов прочности и текучести при сохранении хорошей пластичности, меньшей склонности к старению и хладноломкости. Применение низколегированных сталей, имеющих Оо,2=35 кгс/мм взамен углеродистых поз.воляет сэкономить до 15% металла, а и,ри ао,2=40 кгс/мм экономия достигает 25—30%. [c.291]

Закон дисперсии линейных волн в жидкости конечной глубины Н исследовался с помогцью линеаризации модели и нахождения точного решения системы обыкновенных дифференциальных уравнений но аналогии с разделением переменных в соответствуюгцей классической задаче. Пз полученных зависимостей следует, что модель хорошо описывает дисперсию воли с длиной А Н — глубина жидкости) на сетке с шагами [c.11]

Первоначально предполагалось, что камерная система будет заменена рядом ящиков с волчками. Попытки этого рода не удались. Включение волчков в обыкновенную камерную систему дает увеличение интенсивности. Увеличение интенсивности дают и газовые холодильник и—свинцовые трубы, охлаждаемые воздухом или водой, включаемые обыкновенно между последней камерой и гей-люссаками. В этом случае возможно несколько поднять 1° в камерах, не опасаясь больших потерь окислов азота. Иногда газовые холодильники включают и между камерами практикуется также питание холодильников нитрозой. [c.298]

Еще хочется обратить внимание на то, что наша молодежь умеет активно отдыхать. Летом обеденный перерыв превращается в турниры волейболистов, шахматистов, шашистов, теннисистов. Почти на каждом производственном участке имеются столы для тенниса, шахматы, шашки и другой спортивный инвентарь. Ну и, конечно, есть свои чемпионы. Мы такие спартакиады проводим, что с близлежащих предприятий и жилых кварталов болельщики приходят. Вы обязательно посмотрите в профсоюзном комитете нашу коллекцию кубков, вымпелов, грамот и медалей. Конечно, это не большой спорт, а всего лишь любительский, но он очень нужен ребятам, вносит бодрость и порождает здоровые отношения в коллективе. Говорят, что спортсмен — это человек с обыкновенными мышцами, но с колоссальной силой воли. А хорошему производственнику высокие волевые качества тоже далеко не лишни. [c.53]

Обыкновенный волчок представляег собой также гироскопический маятник, однако отличающийся тем, что точка опоры у него всегда лежит ниже neirrpa тяжести. Для физического маятника в случае, когда точка опоры лежит ниже центра тяжести, положение равновесия оказывается неустойчивым. Для гироскопического маятника при достаточной скорости вращения гироскопа это положение оказывается устойчивым, и поэтому полчок, пока он вращается достаточно быстро, не падает (здесь уже речь идет не об устойчивости состояния рапновесия, а об устойчивости движения), а прецессирует вокруг вертикали. Более того, наклонно пущенный [c.454]

При матем. описании К. т. ур-иия газовой динамики, являющиеся в общем случае дкфференц. ур-ниями в частных производных, сводятся к системе обыкновенных дифференц. ур-ний с соответствующими граничными условиями на обтекаемой конич. поверхности и на присоединённой к вершине конуса конич. ударной вол- [c.441]

КУРСОДЕРЖАТЕЛЬ, указатель поворота. При вождении самолета по показаниям аэронавигационных приборов (по приборам) ночью, в туманную погоду или при полетах над местностью без ориентиров, морем, горами, лесными массивами— особенно важным фактором является сохранение самолетом правильного курса. В виду крайней подвижности самолета и запаздывания показаний обыкновенных магнитных компасов в связи с поворотными ошибками, с увлечением картушки жидкостью и другими явлениями, сохранить устойчивость курса самолета очень трудно, почему в добавление к компасу придается прибор, основанный на жироскопическом эффекте, е большой чувствительностью и без запаздывания реагирующий на достаточно малые отклонения от курса (см. Волчок и Компас). [c.370]

При необходимости соединить два параллельных пути встречными съездами иногда прибегают к укладке так называемого перекрёстного съезда (фиг. 123), состоящего из четырёх обыкновенных стрелочных переводов и глухого пересечения. Угол глухого пересечения равен двойному углу острых крестовин обыкновенных переводов, т. е. 2а. Поэтому для простоты марки глухих пересечений принято обозначать, как двойные марки крестовин обыкновенных перр-волов, т. е. 2/9=1/4,5 или 2/11 = 1/5,5, [c.154]

Уравнения (4) показывают, что двумя оболочками поверхности нормалей служат сфера радиуса v p = м овалоид — поверхность вращения четвертого порядка. Таким образом, одной из двух воли, соответствующих любому данному направлению волновой нормали, является обыкновенная волна, скорость которой не зависит от направления распространения. Другая—необыкновенная волна, скорость которой зависит от угла между направление.ч волповой нормали и оптической осью. Обе скорости равны лишь при = О, т. е. когда волновая нормаль направлена вдоль оптической оси. [c.627]

При распространении- плоской алектройагнитноЙ волА вдоль оси г такого одноосного кристалла анизотропные свойства вещества не проявляются и воли распространяется, как-в изотропной среде с в — вх- При поперечном распространении волны проявляется анизотропия кристаллов. Если вектор 1 1г,то волна распространяется, как в среде о е = 8х, В случм же. когда Е И,, волка распространяется, как в среде с в = 8 . Первую волну называют обыкновенной, вторую — необыкновенной. . - [c.192]

Сначала мы ограничимся обсуждением наиболее часто встречающегося случая двойного лучепреломления в одноосных кристаллах. В этом случае оптическая индикатриса является эллипсоидом вращения. Для волны, поляризация которой перпендикулярна оптической оси, показатель преломления не зависит от направления распространения. Такая волна называется обыкновенной. Для волны, поляризованной в плоскости оптической оси, показатель преломления изменяется по закону эллипса от значения По (показатель преломления для обыкновенной волиы), когда волновая нормаль параллельна оптической оси, до значения Пе (показатель преломления для необыкновенной волны), когда волновая нормаль перпендикулярна оптической оси. Такая волна- называется необыкновенной. Аналогично два световых пучка с соответствующими поляризациями, распространяющиеся в кристалле, называются о-луч и е-луч. Если волновая нормаль направлена под углом 0 к оптической оси, величина показателя преломления для необыкновенной волны дается выражением [c.30]

Показатель преломления для обыкновенной волны (кривая I) на длине волиы 6328 A больше, чем для необыкновенной (кривая 2) на 3164 A, что позволяет синхронно генерировать вторую гармонику основной волны 6328 А. [c.81]

Тем самым в плоскости рисунка изображаются мгновенные сечения вол-1ЮВЫХ фронтов волн, испущенных точечным источником, помещенным в начало координат. Для обыкновенной волны они сферические, а для необыкновенной — представляют поверхности вращения, описываемые вторым уравнением (12.8). [c.201]

Волна-Ь может считаться нормальной , если она составляет 81-100% волны-а (включительно). При выполнении этого условия с-волна скорее всего превысит начальный уровень волны-Ь. Если длина волны-с составляет 100-138.2% волны-Ь, данная фигура Обыкновенная Плоская. Если с-вол-на превышает 138.2% волны-Ь, рынок формирует Удлиненную Плоскую. Если с-волна меньше 100% волны-Ь, то данная фигура Неудавшаяся-С ( -Failure). [c.139]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...