Преломление показатель 34, обыкновенный и необыкновенный

МОЖНО обнаружить, что в кристалле исландского шпата один из лучей (обыкновенный) имеет для всех направлений одно и то же значение показателя преломления, показатель же преломления другого луча (необыкновенного) зависит от направления. [c.382]

Итак, в направлении синхронизма показатель преломления для обыкновенной световой волны частоты со равен показателю преломления для необыкновенной волны частоты 2со. [c.234]

Рис. 8.6. Поверхность нормалей (показателей преломления) для обыкновенной и необыкновенной волн (в положительном одноосном кристалле).

Покажите, что из соотношения (8.56) можно получить следующее выражение sin 0 = — 1]/[(п2/п2) — >] где 2 и 2 — показатели преломления соответственно обыкновенного и необыкновенного лучей на частоте 2о), а п° — показатель преломления обыкновенного луча на частоте о). [c.525]

При таком соглашении оптическая ось располагается в плоскости XZ. На рис. 4.3, а изображены сечения нормальных поверхностей плоскостью хг. В одноосном кристалле показатель преломления, соответствующий двум равным элементам (л = / (, = / q), называется обыкновенным показателем преломления п . Другой показатель преломления, соответствующий называется необыкновенным показателем преломлениям . Если < п , то говорят, что кристалл является положительным, а если > п , — отрицательным. На рис. 4.3, бив показаны сечения нормальных поверхностей плоскостью хг в этих случаях. Оптическая ось совпадает с главной осью, которой отвечает один показатель преломления. Некоторые примеры кристаллов и их показатели преломления приведены в табл. 4.2. [c.94]

Из рис. 4.4 ясно, что при изменении угла в между оптической осью и направлением распространения s направление поляризации обыкновенного луча сохраняется неизменным (вдоль оси х на рисунке), а его показатель преломления всегда равен п . Напротив, направление вектора D , как видно из рисунка, зависит от в. Значение показателя преломления изменяется от п (в) = при 0 = 0° до п (в) = при 9 - 90°. Показатель преломления п (в) необыкновенной волны равен длине отрезка ОА, и в соответствии с рис. 4.4 имеем [c.96]

Рис 6 3 Температурные зависимости показателей преломления- 1 — обыкновенного, 2 — необыкновенного лучей кристалла Kq [c.234]

Исследуемые кристаллы КЛН всех составов — оптически отрицательные ( > rej. Для составов х = 0,534 и X = 0,547 температурные изменения ге и Пе несколько отличаются от того, что показано на рис. 6.39. Показатель преломления необыкновенного луча линейно возрастает с увеличением содержания ниобия в кристалле, а показатель обыкновенного от концентрации не зависит [c.281]

Обычно фотоупругое изменение показателя преломления для значений напряжений, не превосходящих порога разрушения, имеет порядок не более Ю- . Для кристаллов с естественным двулучепреломлением разность показателей преломления для обыкновенного и необыкновенного лучей (по — Пе) может достигать 10-2—10-1 в связи с этим изменение Ф 10-2 рад. При такой величине вариаций направлений осей двулучепреломления заметной деполяризации излучения, подобной описанной выше для активных элементов из изначально оптически изотропных материалов, не будет. [c.51]

В отличие от большинства радиотехнических систем оптические по существу всегда являются системами бегущей волны. В случае генерации гармоник в кристалле распространяются две волны — основная со и гармоника, например, 2со. Генерация гармоники осуществляется каждой точкой кристалла, которую проходит волна со. Чтобы волна 2со, генерируемая различными точками кристалла, складывалась по мере распространения волны оз, должно выполняться условие синхронизма фазовые скорости волн должны совпадать. Так как скорость с/ = с /л , у = с/ , условие синхронизма означает равенство показателей преломления п , п на основной частоте и гармонике. Ввиду дисперсии показатель преломления зависит от частоты, и для изотропной среды условие синхронизма не выполняется (для нормальной дисперсии п > п ). Одпако в анизотропной среде показатель преломления необыкновенного луча п зависит от направления распространения (показатель обыкновенного луча, для которого вектор Е перпендикулярен оптической оси, не зависит от направления распространения). Используя зависимость [c.265]

Зависимость показателей преломления для обыкновенной по и необыкновенной Пн волн в кри- [c.151]

На рис. 2.5.1, б луч падает на границу раздела, ориентированную параллельно оптической оси. При этом закон преломления для обыкновенного и необыкновенного лучей имеет вид sin а = По sin Ро и sin а = Пе sin Ре соответственно. При этом в обоих случаях показатели преломления постоянны По в первом случае и Пе во втором), так как ориентация электрического вектора относительно оптической оси не меняется электрический вектор перпендикулярен оптической оси для обыкновенного луча и параллелен ей для необыкновенного луча. [c.83]

Различие между эффективными показателями преломления для обыкновенного и необыкновенного лучей имеет одно очевидное следствие. Падая на поверхность кристалла, эти два луча преломляются по-разному (рис. 1.10), чем и оправдывается название двойное лучепреломление рассматриваемого в данном разделе явления. [c.41]

Пе - и ) / =В - / Л , где п , Пе — показатели преломления соответственно обыкновенного и необыкновенного лучей / — путь, проходимый лучом Л. — длина волны света В — постоянная Керра (электростатическая постоянная). Применяют также постоянную [c.71]

В напряженном стекле происходит также изменение показателя преломления обыкновенного луча. Если Пд и Пе — показатели преломления для обыкновенного и необыкновенного лучей, а п — для стекла без натяжений, то можно записать [c.11]

Одноосный кристалл называется положительным, если обыкновенный показатель преломления Пд меньше необыкновенного п (Пд < п ). В противоположном случае (пд > п ) кристалл называется отрицательным. [c.463]

Когда рассматриваются плоские волны, бегущие вдоль фиксированного направления, значения показателей преломления для обыкновенной и необыкновенной волн определяются из уравнений [c.112]

Рис. 1. Зависимость показателя преломления для обыкновенной и необыкновенной волн в одноосном кристалле от частоты со в случае полной (а) и частичной (б) аномальной дисперсии.

Существует несколько причин такого изменения показателя преломления. В нелинейной среде из-за элект-рострикции световая волна приводит к изменению постоянного давления. В результате действия электрострик-ционного давления изменяется плотность, а следовательно, и показатель преломления среды. В жидкостях с анизотропными молекулами электрическое поле мощной световой волны оказывает ориентирующее действие на молекулы. При этом среда становится двоякопреломля-ющей и в показателях преломления для обыкновенной и необыкновенной волн появляются добавки, пропорциональные в первом приближении квадрату амплитуды поля. Данное явление подобно эффекту Керра (см. 19.2). Показатель преломления всегда изменяется в результате нагревания среды, вызванного поглощением излучения. [c.309]

Будем рассматривать одноосные кристаллы (точнее, отрицательные одноосные кристаллы). Напомним, что в одноосном кристалле существует особое направление, называемое оптической осью, оптические свойства кристалла одинаковы для всех направлений, составляющих с этой осью один и тот же угол. Плоскость, проходящую через оптическую ось и направление волнового вектора световой волны, называют плоскостью главного сечения. Попадая в кристалл, световая волна превращается в две волны обыкновенную и необыкновенную. Первая линейно поляризована перпендикулярно плоскости главного сечения, а вторая линейно поляризована в этой плоскости. Показатель преломления для обыкновенной волны не зависит от направления ее волнового вектора обозначим этот показатель преломления /г" (индекс о есть начальная буква английского слова ordinary — обыкновенный). У необыкновенной волны показатель преломления зависит от угла 0 между направлением волнового вектора и оптической осью кристалла обозначим его через п (9) (индекс е есть начальная буква слова exiraordinary — необыкновенный). Графически зависимость п (0) имеет вид эллипса (рис. 9.11, а) здесь О А — оптическая ось кристалла, длина отрезка ОД1 есть значение п (0) для угла 0. Там же изображена окружность радиуса п° (для обыкновенной волны). Видно, что в наиравлении оптической оси показатели преломления обыкновенной и необыкновенной волн совпадают п 0) = п°. В направлении же, перпендикулярном оптической оси (9=90°), показатели преломления указанных волн различаются наиболее скльно. [c.233]

Существенное увеличение 1кот достигабтся при точ-ном выполнении условий синхронизма в анизотропных кристаллах. В них показатель преломления, а следовательно, и фазовая скорость зависят не только от частоты, но и от поляризации волны, поэтому возможно выполнение условий синхронизма на значительно большей длине. При этом в зависимости от выбора поляризации и ориентации кристалла возможны два типа фазового синхронизма. В отрицательных одноосных кристаллах, где показатель преломления для обыкновенной волны По (волны с поляризацией, перпендикулярной плоскости, проходящей через оптическую ось кристалла и направление луча) больше показателя преломления для необыкновенной волны Пе (волны С поляризацией, параллельной указанной плоскости), в некотором направлении 01, отсчитываемом от направления оптической оси кристалла, [c.878]

При освещении кристалла узким пучком лучей в нем возникают два луча, соответствующие двум электромагнитным волнам, распространяющимся в кристалле с различными скоростями и вследствие чего лучи имеют различные показатели преломления (ло = ivi и Пе = /uj) и распространяются внутри кристалла в различных направлениях. Для одного из лучей показатель преломления о не зависит от направления луча в кристалле и таким образом остается постоянным при любом угле падения световой волны на кристалл этот так называемый обыкновенный луч полностью подчиняется обычным законам преломления. Другой луч — необыкновенный он не следует обычным законам преломления и, кроме частных случаев, не остается в плоскости падения. Скорость распространения этого луча в зависимости от направления распространения в кристалле может принимать различные значения в определенном интервале, соответственно с этим и показатель преломления его зависит от направления. В одноосном кристалле имеется только одно направление оптической оси, в котором оба луча имеют одну и ту же скорость распространения. Во всех других направлениях скорости распространения для обыкновенного и необыкновенного лучей различны. [c.71]

Рис. 4. Удвоение частоты света а — пространственное изменение вещественных амплитуд р,, р в условиях фазового синхронизма б — схема реализации условий фазового синхронизма в двулучепреломляющем кристалле. Приведены сечения поверхностей показателя преломления для обыкновенной пц(<1>) и необыкновенной тгв 2и) волн.

П. а. обусловлен деформацией электронных оболочек атомов и молекул п ориентацией оптически анизотропных молекул либо их частей, а в полимерах — раскручиванием п ориентацией полимерных цепей. Для малых одноосных растяжений п сжатий выполняется соотношение Брюстера Ап = КР, где Ап — величина двойного лучепреломления (разность показателей преломления для обыкновенной и необыкновенной волн), Р — напряжение, К — упругооптич. постоянная (постоянная Брюстера). Для стёкол К = 10-13 10-1 см /дин (10-1 10-11 м /Н). [c.186]

Интерференционная термометрия оптически анизотропных твердых тел [6.69-6.71] является естественным продолжением ЛИТ. В данном случае выражение для разности фаз двух пучков содержит температурно-зависимую разность показателей преломления Дп (обыкновенного и необыкновенного пучков в кристалле или различных мод в оптическом волокне). Например, для кристаллической кварцевой пластинки толщиной около 2 мм в температурном диапазоне 0-Ь180 °С достигнута разрешающая способность по температуре 5в 0,05 °С. При увеличении толщины пластинки 5в уменьшается. Температурная зависимость сдвига фазы является линейной. [c.180]

В случае кристаллов сущность метода состоит в использовании дпулучепреломляющих одноосных отрицательных кристаллов. В таких кристаллах обыкновенная и необыкновенная волны распространяются с различными скоростями. При этом показатель преломления для обыкновенной волпы больше, чем для необыкновенной, а для необыкновенной волны п зависит от угла 9 между ее волновым вектором и осью кристал.ла. В таком кристалле, очепндпо, всегда мон1но пайти угол 0, при котором будет выполняться искомое равенство Пка (необыкновенная волна) = (обыкновенная волна), со всеми вытекающими из него последствиями (рис. 5). Очевидно, что при реализации [c.151]

Животная слоновая К. представляет собою зубное вещество крупных млекопитающих—слонов индийских и африканских, мамонтов, гиппопотамов, моржей, нарвалов, кашалотов и отчасти кабанов. Наилучшими технич. качествами отличается К. гиппопотамовая, к которой близка по качеству слоновая К., получаемая от индийских слонов. Слоновая К. низкого качества, поступающая в продажу под назв. р o г а рыб ы-м е ч а, доставляется нарвалом, принадлежащим к классу китообразных. Слоновая кость в тесном смысле, т. е. от слона, содержит 56—59% (иногда до 64%) фосфорнокислого кальция, небольшое количество углекислого кальция, 24% органических веществ, при кипячении с водой дающих желатину, и 11% воды состав других видов животной слоновой К. близок к указанному выше. В физич. отношении слоновая К. характеризуется следующими константами модуль упругости—900 %г1мм ] скорость звука—3012,7 м/ск показатель преломления для обыкновенного луча 1,5392, для необыкновенного 1,5407 диэлектрич. коэфициент (при частоте 80—85 пер/ск.)—6,90 объемное Электр, сопротивление—2-10 й-сл поверхностное электрич. сопротивление при 90— 100% относительной влажности воздуха— 4-10 Q- m отношение удельных сопротрш-лений Рз,, Sao при изменении i° с 30° на 20 составляет 0,62. [c.66]

На рис. 3.21 изображена оптическая индикатриса одноосного кристалла, представляющая собой эллипсоид вращения вокруг оптической оси 00 о и е — показатели преломления для обыкновенной и необыкновенной волн соответственно (они являются главными показателями преломления кристалла). У кристаллов DKDP и KDP По = 1,49, Пе = 1,46 при длине волны света около 1 мкм и температуре образца 20° С >. [c.327]

Сначала мы ограничимся обсуждением наиболее часто встречающегося случая двойного лучепреломления в одноосных кристаллах. В этом случае оптическая индикатриса является эллипсоидом вращения. Для волны, поляризация которой перпендикулярна оптической оси, показатель преломления не зависит от направления распространения. Такая волна называется обыкновенной. Для волны, поляризованной в плоскости оптической оси, показатель преломления изменяется по закону эллипса от значения По (показатель преломления для обыкновенной волиы), когда волновая нормаль параллельна оптической оси, до значения Пе (показатель преломления для необыкновенной волны), когда волновая нормаль перпендикулярна оптической оси. Такая волна- называется необыкновенной. Аналогично два световых пучка с соответствующими поляризациями, распространяющиеся в кристалле, называются о-луч и е-луч. Если волновая нормаль направлена под углом 0 к оптической оси, величина показателя преломления для необыкновенной волны дается выражением [c.30]

Поясним принцип этого метода на примере кристалла KDP. На фиг. 3.4 приведена зависимость показателей преломления кристалла KDP от длины волны. Кристалл отрицательный, одноосный, следовательно, показатель преломления для обыкновенной волны больше, чем для необыкновенной. Для получения коллинеарного синхронного взаимодействия при генерации второй гармоники необходимо, чтобы показатели преломления кристалла на частотах основной волны и второй гармоники были равны. Предположим, что в качестве источника используется гелий-неоиовый лазер с длиной волны излучения 6328 А. Из [c.81]

Показатель преломления для обыкновенной волны (кривая I) на длине волиы 6328 A больше, чем для необыкновенной (кривая 2) на 3164 A, что позволяет синхронно генерировать вторую гармонику основной волны 6328 А. [c.81]

Наличие в какой-либо точке кристалла области с измененным показателем преломления, таким, что при прохождении через эту область сдвиг фаз между взаимодействуюш,ими волнами изменяется на п, приводит к изменению направления передачи энергии. Так, при ГВГ начальные фазы волн автоматически настраиваются на процесс эффективной передачи энергии от основной волны к гармонике. Однако если в какой-то точке кристалла показатель преломления для обыкновенной или необыкновенной волны немного отличается от значения, соответствую-ш,его точному согласованию фаз, то соотношение фаз взаимодействующих волн нарушится и начнет генерироваться другая волна ВГ с фазой, отличной от фазы первично генерируемой ВГ. В результате суммарная волна ВГ будет ослабляться. Как обнаружить такие эффекты [c.100]

Примечание По, Пр — показатели преломления для обыкновенного и необыкновен преломления света в двуосных кристаллах [010] — обозначение кристаллографпч. осей волн II и — обозначение поляризации света вдоль и поперёк направления распростра [c.38]

Фотоупругость является следствием зависимости диэлектрической проницаемости вещества от деформации и проявляется в виде двойного лучепрелом.дения (раздвоение светового луча рис. 56) и дихроизма (появление окраски анизотропного поля в белом свете), возникающих под действием механических нагрузок. Показатели преломления Ло (обыкновенного) и Пе (необыкновенного луча) вдоль направления МЫ н перпендикулярно к нему максимально отличаются друг от друга. Разность Ло — [c.113]

Трёхгранные призмы, из к-рых состоят однолучевые П. п., склеивают прозрачным в-вом с преломления показателем п, близким к ср. значению п обыкновенного (п ) и необыкновенного (пд) лучей. Во мн. П. п. их части разделены не клеем, а возд. [c.575]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...