Эксцентриситеты эллипсов

Здесь р = Ь /а — параметр эллипса, e = ja — эксцентриситет эллипса. [c.348]

Эта формула для эксцентриситета эллипса легко запоминается. 290 [c.290]

Здесь Р(к) и Е(к)—эллиптические функции первого и второго рода, к — эксцентриситет эллипса, к = -к а смысл обо- [c.606]

Выразим теперь эксцентриситет эллипса е и период обращения частицы ио орбите т через величины Е, kw М. Из (1.242) и (1.240) вытекает соотношение для е [c.27]

Резюмируем вкратце результаты наших расчетов в той части, которая касается физического смысла а и р, величина 1 определяет энергию или же большую полуось (6.143) и (6.150)] tj —это полный момент импульса (6.142)], определяющий совместно с эксцентриситет эллипса [(6.150)]. Константа — компонента момента импульса вдоль полярной оси [(6.139)], определяющая совместно с а наклон орбитальной плоскости [(6.147)] величина Рз —это долгота восходящего узла [(6.148)]. Значение Ра определяет направление на перицентр в орбитальной плоскости [(6.151)]. Наконец, Pi дает связь между эксцентрической аномалией и временем [(6.157)]. Величина б в (6.155) —шестая и последняя константа движения ее физический смысл состоит в том, что она дает время прохождения через перицентр. Величины а,, и р называются элементами орбиты. [c.165]

Более быстрое включение может быть осуществлено при помощи электрооптических затворов, основанных на эффектах Керра и Поккельса. Используемая для этой цели ячейка Керра представляет собой кювету, заполненную нитробензолом и помещенную между обкладками конденсатора. Иногда конденсатор помещается внутрь кюветы. Если приложить к конденсатору постоянное напряжение, то нитробензол становится двоякопреломляющим. В этом случае показатели преломления вдоль электрического поля п и перпендикулярно полю nj. становятся различными. При падении на ячейку плоскополяризованного луча с плоскостью поляризации под углом 45° к направлению электрического поля в ячейке вследствие двойного лучепреломления происходит разложение луча на два взаимно перпендикулярных, распространяющихся с различными скоростями. По выходе из ячейки лучи имеют некоторую разность фаз ф и, складываясь, образуют эллиптически-поляризованный луч. Эксцентриситет эллипса и его ориентация зависят от ф, значение которой определяется приложенной разностью напряжения V. При определенном напряжении Уц можно достигнуть разности фаз 180°, при этом выходящий луч будет иметь плоскость поляризации, повернутую на 90° по отношению к плоскости поляризации входящего в ячейку луча. [c.30]

Эллипс а Ь — большая и малая полуоси, е = Vl — эксцентриситет эллипса (з =- [c.425]

M + W) l-ei) El Е, Эксцентриситет эллипса е определяется из соотношения [c.446]

Толщина слоя локализации Р. в. составляет от X до 2Х, где X — длина волны. На глубине X плотность энергии в волне 0,05 плотности у поверхности. Движение частиц в Р. в. происходит по эллипсам, большая полуось к-рых перпендикулярна поверхности, а малая — параллельна направлению распространения волны. Эксцентриситет эллипсов зависит от расстояния до поверхности и от коэф. Пуассона V упругой среды. [c.404]

Рис. 63. Зависимость погрешности величины изгибающего момента, полученного по формуле (131), от эксцентриситета эллипса

Эксцентриситет эллипса равен е 0,3. Из выражения (3.17) получаем Rm =. 3,71 мм, R,n = 1,67 мм. Эти числа надо разделить на значение показателя преломления среды для стержня с полированной боковой поверхностью. [c.543]

Напомним, что здесь = Не, где е — эксцентриситет эллипса, представляющего меридианное сечение эллипсоида. Потенциал скоростей рассматриваемого поперечного обтекания эллипсоида вращения равен по (68) [c.298]

Заметим, что эксцентриситет эллипса будет равен [c.339]

В рассматриваемом случае коэффициент интенсивности напряжений ki зависит лишь от глубины разреза Ь, от нагрузки р, от постоянной X и от эксцентриситета эллипса. Следовательно, [c.270]

Выбором формы осевого сечения полости можно регулиро-в ь в некоторых пределах спектр периодической реакции гасителя. Например, в1)1тягивая окружность в адлипс (рис. 10.18, а), можно увеличить роль высших гармоник с кратными частотами в спектре реакции гасителя. Это нолезно в тех случаях, когда аналогичные гармоники имеются в возбуждении. Теоретически, увеличивая эксцентриситет эллипса до единицы, т, е. вытягивая полость в поверхность, допускающую лишь одномерные перемещения массы гасителя (рис. 10.18,6), приходим к идее ударного гасителя, реакция которого имеет спектр кратных гармоник, близкий к равномерному. [c.290]

Так как энергия данной системы не зависит от эксцентриситета эллипса, то те же формулы справедливы и для круговой орбиты диаметра 2а. При расчетах предполагается, что массу протона можно считать бесконечно большой по сравнению с массой электрона, так что протон следует считать неподвижным. Кроме того, не принимается во внимание зависимость массы электрона от скорости. Спектр водородного атома по Бальмеру—Ридбергу описывается формулой [c.723]

В некоторых случаях, когда требуется быстрая модуляция интенсивности излучения, используются ячейки Поккельса. Основным элементом ячейки является одноосный кристалл (КДР, АДР и др.). Луч света направляется по оптической оси кристалла при этом оба луча — обыкновенный и необыкновенный — распространяются в кристалле с одной и той же скоростью. При приложении к кристаллу электрического поля вдоль оптической оси кристалл становится двуосным с главными осями ох и оу, составляющими угол 45° с кристаллографическими осями ох и оу (рис. 45). Скорость распространения в нем двух волн, поляризованных во взаимно перпендикулярных плоскостях, проходящих через ох и ог/, оказывается различной. Когда на кристалл падает линейно-поляризованный свет, плоскость поляризации которого совпадает с ох, то в кристалле распространяются две взаимно перпендикулярно поляризованные компоненты с различными скоростями v-y и Uj. Пройдя некоторый путь, они приобретают разность фаз, зависящую от приложенного к кристаллу напряжения, вследствие чего на выходе из кристалла свет становится эллипти-чески-поляризованным, причем эксцентриситет эллипса поляризации зависит от разности фаз, т. е. от приложенного напряжения. Пропуская затем модулированный таким образом свет через поляризационную призму, получают лазерный луч, модулированный по амплитуде, т. е. по интенсивности. [c.73]

Экстремум 147, 148 Эксцентриситеты эллипсов 243 Электрические датчики 416 Элементарные функции 87—114 Эллипсоиды 111, 255 Эллипсы 107, 243, 244 Эллиптические интегралы — Таблицы 59 Эллиптические конусы усеченные — Объем 111 Эллиптические параболО 1ды — Уравнения 256 [c.567]

Z — расстояние по горизонтали от полуоси Ь до участка растрескивания у — эксцентриситет эллипса, равный Напряжение растрескивания Орастр приближенно оценивают по закону Гука. Поскольку Страстр рассчитывают для наружных слоев поверхности материала, то и значение модуля упругости Е с целью повышения точности метода предлагается оценивать в поверхностных слоях образца с помощью микротвердомеров. [c.48]

Анизоморфизм. Значение этой характеристики определяется эксцентриситетом эллипса, полученного при съемке находящейся на поверхности Земли окружности. Предельно допустимая величина этого параметра составляет 0.001. [c.97]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...