Плоскость падения

Сечение А-Л в плоскости падения. [c.389]

Рис. 7.41. Поляризационный метод [59]. / — от черного тела 2 — образец 3 — испущенное излучение 4 — отраженное излучение 5 — анализатор 6 — плоскость падения.

Формулы Френеля. Определим теперь распределение интенсивности света между отраженными и преломленными световыми волнами. С этой целью удобно разложить вектор напряженности электрического поля (световой вектор) у всех трех волн на два взаимно перпендикулярных вектора — один в плоскости падения, [c.48]

Как следует из (3.14), при ф + я1з = л/2, т. е. при tg (ф -f- г[0 = = оо, ° р = О, Е° Р = 0. Это означает, что если лучи, отраженный и преломленный, взаимно перпендикулярны, то в отраженной волне колебание электрического вектора происходит только в одном направлении — в направлении, перпендикулярном плоскости падения. Такой луч, как мы уже знаем, называется линейно- или плоскополяризованным. Угол падения естественного света, при котором отраженный луч плоскополяризован, называется углом Брюстера (более подробно об этом речь пойдет в гл. IX). [c.49]

Соотношение фаз световых волн. Исходя из формулы Френеля (3.14), можно установить соотношение фаз падающей, преломленной и отраженной волн. Как следует из (3.14), знаки " и и знаки п пр совпадают между собой при любом значении углов ф и ijj, что свидетельствует об отсутствии скачка фаз при преломлении. Подобное нельзя сказать об отраженной волне. Как следует из формулы (3.14), соотношение в фазах падающей и отраженной волн зависит как от угла падения, так и от значения показателя преломления граничащих сред. Если результаты соответствующего анализа представить в виде графиков зависимости скачка фазы отраженной волны от угла падения, то, как видно из рис. 3.4, для колебаний, перпендикулярных плоскости падения, при а > i всегда наблюдается изменение фазы на я, в то время как для колебаний, параллельных плоскости падения, такое изменение фазы наблюдается [c.50]

В (3.16) различие в знаках ° р и носит чисто формальный характер. Причиной возникновения знака минус перед является то, что в соответствии с нашим определением в случае нормального падения положительное направление Е 1 совпадает с отрицательным направлением Ef . С учетом этого замечания, как следует из (3.16), в случае нормального падения понятие плоскости падения теряет смысл. [c.51]

Плоскость, проведенная через точки А и В перпендикулярно границе раздела, называется плоскостью падения. [c.170]

Эти опыты позволили определить направление колебания электрического вектора для различных конкретных случаев поляризации света. Было установлено, что в случае поляризации кристаллом турмалина электрический вектор направлен параллельно оптической оси турмалина. В случае отражения и преломления на границе двух диэлектриков направление преимущественного колебания электрического вектора соответственно совпадает с нормалью к плоскости падения и лежит в плоскости падения. [c.229]

Случай 1. Оптическая ось положительного кристалла лежит в плоскости падения под косым углом к преломляющей грани кристалла (рис. 10.13). Параллельный пучок света падает под углом к поверхности кристалла. Очевидно, что за время, в течение которого правый край В фронта волны А В достигает точки D на поверхности кристалла, вокруг каждой из точек на поверхности кристалла между А н D возникают две лучевые поверхности — сферическая и эллипсоидальная. Эти две поверхности соприкасаются друг с другом вдоль оптической оси. Из-за положительности кристалла эллипсоид будет вписан в сферу, т. е. все точки эллипсоида будут расположены внутри сферической поверхности. Для [c.262]

Случай 3. Оптическая ось О О положительного кристалла параллельна преломляющей грани и плоскости падения. Луч света падает нормально к поверхности кристалла (рис. 10.15). В этом случае обыкновенный и необыкновенный лучи распространяются, не преломившись, в направлении падения, но с разными скоростями (Уо > Vg). Для отрицательного кристалла получится тот же результат с той лишь разницей, что Vg < Ve. Если бы в данном случае луч падал под некоторым углом, отличным от нуля. [c.263]

Случай 4. Луч света падает нормально к поверхности кристалла, оптическая ось (на рис. 10.16 показана точкой внутри кружка) параллельна преломляющей грани и перпендикулярна плоскости падения. Так как эллипсоид и сфера должны соприкасаться вдоль оптической оси, то их сечения плоскостью чертежа представляют собой концентрические окружности разных радиусов. И в этом случае оба луча распространяются по направлению падающего луча с разными скоростями. Электрический вектор обыкновенного луча (изображен стрелкой) расположен в плоскости чертежа, в то время как электрический вектор необыкновенного луча направлен перпендикулярно плоскости чертежа (изображен точкой). [c.263]

Ve ii +Е - и, наоборот, зная Е, можно разложить его на две взаимно перпендикулярные компоненты. В качестве направлений таких компонент Е удобно выбрать следующие первая лежит в плоскости падения — будем обозначать ее и, вторая Е колеблется перпендикулярно этой плоскости. Запись граничных условий для амплитуд и последующий вывод формул Френеля будем проводить раздельно для этих двух взаимно перпендикулярных направлений колебаний вектора напряженности электрического поля. [c.82]

Вектор Е лежит в плоскости падения электромагнитной волны. Направления векторов Е,,, (Ei),, и (Е2)ц для какого-либо момента времени показаны на рис. 2.8. Для дальнейшего выбор [c.82]

Вектор Е перпендикулярен плоскости падения волны. В этом случае выберем направление векторов Н, Hj, Н2 согласно рис. 2.9. На нем векторы Ej , (E])j и ( 2) направлены на читателя перпендикулярно плоскости рисунка. Для проекций амплитуд исследуемых векторов на оси получим соотношения [c.84]

Рассмотрение формул Френеля показывает, что компоненты (Ei)n и ( i)j по-разному изменяются с увеличением угла ф1. Во-первых, сразу видно, что если щ + ц>2 я/2, то tg (ф1 f фа) -> > и, следовательно, ц =0. Вместе с тем коэффициент отражения не обращается в нуль при + Ф2 = ti/2, так как знаменатель выражения (2.11) з1п(ф1 + фз) 1. Таким образом, получается, что при некотором значении угла падения от границы раздела отразится только электромагнитная волна с вполне определенной поляризацией. Волна, в которой колебания вектора Е параллельны плоскости падения, вообще не отразится при (ф1 + фг) = п/2. Вектор Е в отраженной волне (при фх + ф2 = тт/2) будет колебаться перпендикулярно плоскости падения. В учебниках по оптике часто употребляют несколько иную терминологию. Так, например, в данном случае говорят, что отраженный свет поляризован в плоскости падения. Отсюда видно, что плоскость поляризации света соответствует плоскости, перпендикулярной направлению колебаний вектора Е. [c.85]

Заметим, что отражение полностью поляризованной волны наблюдается тогда, когда нормали в преломленной и отраженной волнах ортогональны (рис. 2.10). Тогда, используя полученные ранее сведения об излучении диполя (см. 1.5), легко дать физическое истолкование этого явления с позиций электронной теории. Если связывать наличие отраженной волны с вынужденными колебаниями электронов во второй среде, то в направлении, перпендикулярном нормали к преломленной волне, не должна распространяться энергия, так как электрон не излучает в направлении, вдоль которого осуществляются ei o колебания (рис. 2.11). Легко заметить, что последнее ограничение относится лишь к колебаниям электронов в плоскости падения волны, происходящим в результате действия на них ( 2) и Вместе с тем ( 2)1 будет раскачивать электроны в направлении, перпендикулярном плоскости падения, и такое излучение будет распространяться без всяких ограничений в направлении, удовлетворяющем условию (2.12), целиком определяя поляризацию отраженной волны. [c.86]

Введенные понятия коэффициентов отражения и пропускания имеют точный смысл лишь для линейно поляризованного света с направлением колебаний вектора Е либо в плоскости падения, либо перпендикулярной ей. На практике приходится измерять поток отраженного (или прошедшего) света самой различной [c.88]

Если рассматриваются векторы напряженности электрического поля, колеблющиеся перпендикулярно плоскости падения [(Ei)j и Е ], и если Ф > Ф2 (т.е. 2 > i)> то получим, учитывая (2.11), что и для ф + ф2 < л/2, и для ф 4 ф2 > п/2 отношение ( ю) l/(-Eoo) i остается отрицательным. [c.91]

В заключение кратко охарактеризуем фазовые соотношения между отраженной и падающей волнами для случая > 2 (Ф < Ф2). Для волны, в которой вектор Е колеблется в плоскости падения (Е /= О, Ej 0), анализируя соотношение (2.9), находим, что (El) II и Е синфазны при ф < фвр и противоположны по фазе при ф > фБр- Для волны, в которой Ej и Е перпендикулярны плоскости падения (Ej О, Ец = 0), во всех случаях (ф < фВр и Ф ФБр) векторы (Ei)j и Ех совпадают по фазе. [c.92]

Очевидно, что при распространении света любой поляризации вдоль оптической оси Е и D лежат в плоскости падения, а скорость [c.127]

Решение. При отражении под произвольным углом возникают как продольная, так и поперечная отраженные волны. Из соображений симметрии заранее ясно, что вектор смещения в поперечной отраженной волне будет лежать целиком в плоскости падения (рис. 20 Пс, nj, п( — единичные векторы вдоль направлений падающей, продольной и поперечной отраженных волн, а Uo, u , Uf — соответствующие векторы смещений). Полное смещение в теле равно сумме (общий множитель для краткости опускаем) [c.128]

To же, если падающая волна поперечная (и направление колебаний в ней лежит в плоскости падения) ). [c.129]

Если колебания перпендикулярны плоскости падения, то волна отражается целиком в виде такой же волны, так что Rt = I, [c.129]

Мы рассматривали ход лучей, плоскость падения которых перпендикулярна к ребрам призмы эта плоскость носит название главного сечения призмы. Если лучи падают под углом к главному [c.313]

Параллельный пучок, исходящий из центра щели, лежащей на оптической оси коллиматора, имеет плоскостью падения главное сечение призмы пучки, исходящие от других точек щели, падают под углом к главному сечению и преломляются тем сильнее, чем дальше от центра отстоит соответствующая точка щели. Поэтому прямолинейная щель изображается в виде дуги, обращенной выпуклостью к красному концу спектра. Это искривление спектральных линий тем значительнее, чем выше щель и короче фокус объектива коллиматора. [c.339]

В опытах, схемы которых изображены на рис. 16.2 и 16.3, интенсивность света доходит до минимума, когда плоскость, проходящая через ось кристалла турмалина Т , параллельна плоскости падения [c.375]

Мы до сих пор говорили о направлении электрического вектора, приняв без доказательств, что направление его при поляризации отражением перпендикулярно к плоскости падения, а при поляризации турмалином совпадает с осью турмалина. Винеру удалось осуществить опыты, дающие доказательство этого утверждения. [c.377]

Если же электрический вектор лежит в плоскости падения, то при отражении он поворачивается вместе с фронтом волны на 90°. Таким образом, электрические векторы в падающей и отраженной волнах составляют между собой прямой угол (рис. 16.4, в), так что интерференция между ними невозможна. Результирующая электрического вектора во всей толще эмульсии сохраняет неизменное значение, и слоистого отложения серебра не наблюдается. Таким образом, можно решить, как ориентирован электрический вектор в направленном на зеркало М поляризованном свете, и, следовательно, установить направление электрического вектора для различных конкретных случаев поляризации. Эти опыты показали, что в случае поляризации турмалином электрический вектор имеет направление, параллельное оси турмалина в случае поляризации при отражении от диэлектрика он лежит в плоскости, перпендикулярной к плоскости отражения (падения) в случае преломления диэлектриком — в плоскости преломления (падения) и т. д. [c.378]

Действие различных поляризующих или анализирующих приборов, рассмотренных выше (турмалин, стеклянное зеркало, стопа и т. д.), типично для всех приспособлений этого рода. Направления колебаний электрического (магнитного) вектора естественного света всегда сортируются этими приборами так, что в один пучок отбирается преимущественно (или сполна) излучение с одним направлением электрических колебаний, а в другой — излучение с перпендикулярным направлением электрических колебаний. Смешение обоих пучков вновь дает естественный свет. Иногда явление несколько осложняется тем обстоятельством, что один из этих пучков претерпевает более или менее полное поглощение (турмалин, непрозрачный диэлектрик). Два взаимно перпендикулярных направления колебаний в двух пучках, образующихся при поляризации, определяются физическими особенностями примененного поляризатора в случае турмалина (и других кристаллов) они определены строением кристалла, в случае зеркала — направлением плоскости падения и т. д. Эти избранные направления можно назвать главными плоскостями Pi и Да. причем Pi J P-i- [c.378]

Из равенства (135.4) следует, что единичные векторы ,, S, и Sa находятся в одной плоскости, проходящей через нормаль к плоскости раздела и s, (плоскость падения), что соответствует опыту (см. 1). [c.472]

Пусть падающая световая волна плоско поляризована так, что ее Электрическ.ий вектор колеблется в плоскости падения, т. е. Ф О, = 0. Тогда [c.51]

Поскольку любой путь от точки А до точки в, лежащий вне плоскости, проведенной через точки А и В нормально к границе раздела , проходится светом за большее время, чем путь АОВ, лежащий в плоскости иадепия, то из принципа Ферма следует путь, требующий минимального времени, лежит в плоскости падения, т. е. падающий и преломленные лучи лежат на одной плоскости — плоскости падения. Аналогичное положение имеет место и при отражении света от границы раздела двух сред. [c.170]

Выбранные направления векторов и Н на гракице раздела. Вектор перпендикулярен плоскости падения [c.83]

Для исследования зависимости коэффициента отражения Л от угла падения ф при п < п рассмотрим часто встречающийся переход света из стекла в воздух. В данном случае, как уже указывалось, Фпред 42°. Угол Брюстера, получающийся из условия 1 фБр 12, будет еще меньше фвр 33°). Следовательно, зависимость коэффициентов отражения и = [( ю) и/(-Еоо) и ] Я == [(Eio)i/(-Eoo) ] от угла падения, определяемая соотноще-ниями (2.17), должна представляться следующей кривой (рис. 2. 20) при ф О, как и прежде (при П2 > i), коэффициент отражения 4%. При ф = фБр находим и = О, т.е. отражается только волна, в которой вектор Е колеблется перпендикулярно плоскости падения 0). При ф -> ф ред (а не при ф -> п/2, [c.97]

Решение. Выбираем плоскость стенки в качестве плоскости х = О, я плоскость падения в качестве плоскости х, у. Угол падения (равный углу отражения) есть 9. Изменение плотности в падающей йбЛне В иекотброй точке на поверхности (скаже.ч, в точке х — у = 0) есть pj = Отра- [c.427]

Пусть свет, исходя из точки Р, приходит в точку Q, преломляясь на плоской границе раздела двух сред (рис. 12.3). Проведем через Р и Q плоскость нормально к границе раздела (плоскость падения). Любой путь POlQ, лежащий вне плоскости падения, проходится светом за большее время, чем путь P0Q, проведенный в плоскости падения так, чтобы О явилось следом перпендикуляра, опущенного из 0 на плоскость падения. Действительно, как в первой, так и во второй среде длины путей, проходящих через Ох, соответственно больше, чем через 0(Р0х > РО ч [c.275]

Итак, в согласии с принципом Ферма путь, требующий минимального времени, должен лежать в плоскости падения (первый закон преломления). Для того чтЬбы из всех путей от Р до 0. лежащих в плоскости падения, выбрать путь, требующий минимального времени, исследуем, как меняется это время в зависимости от положения точки О на линии пересечения плоскости падения и плоскости раздела. [c.275]

Что же касается направления колебания в свете, поляризованном при отражении, то исследование (см. 104) показывает, что электрический вектор в отраясенком свете в случае полной поляризации колеблется перпендикулярно к плоскости падения. При частичной поляризации это направление колебаний является преимущественным, хотя в частично поляризованном свете представлены колебания и других направлений. [c.376]

Проанализировав преломленный свет, мы убедимся, что он также частично поляризован, и притом так, что колебания происходят преимущественно в плоскости падения. Соединяя свет отраженный и преломленный, мы вновь получаем. первичный неполяри-зованный пучок. Таким образом, пластинка прозрачного диэлектрика сортирует лучи естественного света, отражая по преимуществу лучи с одним направлением колебания и пропуская перпендикулярные колебания. Доля поляризогэнного света в преломленном пучке зависит от угла падения и от показателя преломления вещества. [c.376]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...