Спектр видимая область

Поглощение света кристаллами определяет окраску последних. Например, многие диэлектрики при комнатной температуре оптически прозрачны. Эта прозрачность обусловлена отсутствием в них электронных или колебательных переходов в видимой области спектра. Видимая область простирается от 740 до 360 нм, что соответствует интервалу энергий от 1,7 до 3,5 эВ. Этой энергии излучения недостаточно для перевода электронов из валентной зоны в зону проводимости (если ширина запрещенной зоны больше 3,5 эВ). Так, например, чистые кристаллы алмаза, имеющие ширину запрещенной зоны 5.2 эВ, являются прозрачными. Однако 312 [c.312]

Передача тепла излучением может происходить как в видимой, так и в инфракрасной областях спектра. Видимая область спектра простирается от 0,40 до 0,76 мк, а инфракрасная — от 0,76 до 1000 мк. [c.8]

Частота собственного колебания электрона (так называемая резонансная частота) для свободных атомов обычно лежит за коротковолновой частью видимой области — в ультрафиолетовой области спектра. Поэтому поглощением в видимой области можно пренебречь. В этом случае (при 7 = 0), как следует из [c.273]

Частоты электронных переходов соответствуют ультрафиолетовой и видимой областям спектра, частоты же колебательных и вращательных переходов — ближней и дальней инфракрасной области. [c.282]

Проведем числовую оценку коэффициентов отражения и пропускания для одного частного случая. При прохождении света из воздуха (п1 = 1) в стекло (для видимой области спектра П2 1,5) 7 = [(Л2 — 1)/(л2 + 1)] = 4%, тогда как = [c.75]

Уже указывалось, что wqi 02 Тогда A.qi Х02. Следовательно, если электронные полосы поглощения лежат в ультрафиолетовой области спектра, то полосы поглощения ионов должны быть расположены в инфракрасной его области. Их наличие существенно скажется на ходе показателя преломления в видимой области спектра, где исследуемое вещество может быть совершенно прозрачно, так как зависимость пСк.) определяется двумя резонансными членами, из которых 2 q2/( 02) играет во всяком случае не меньшую, чем роль (напом- [c.148]

В настоящее время для изучения спектров в ультрафиолетовой и видимой областях используют решетки с очень большим числом штрихов на единицу длины (300, 600, 1200, 1800 и даже 2400 штрихов на 1 мм). Очевидно, что изготовление таких решеток с заданным профилем штрихов при очень высоких требованиях к точности их относительного расположения — задача чрезвычайной трудности это, пожалуй, предел точности механической обработки, достигаемой в настоящее время. [c.301]

Большинство раскаленных тел не могут иметь температуру выше 3000 К, так как при такой температуре плавятся почти все металлы. Поэтому коэффициент полезного действия ламп накаливания совсем невелик и в лучшем случае (мощные лампы с вольфрамовой нитью) составляет около 3%. Следует указать, что рассмотренная выше аномалия излучения вольфрама (см. рис. 8.6) является выгодной для повьппения светоотдачи в видимой области, так как меньшая часть общей энергии приходится на бесполезную в целях освещения далекую инфракрасную часть спектра. Для того чтобы уменьшить распыление нити при высокой температуре (Т 3000 К), такие источники света заполняют инертным газом. Все эти усовершенствования позволяют повысить к. п. д. от 2%, характеризующих эффективность [c.415]

Не менее часто нам приходится сталкиваться с преобразованием волн одной частоты в волны другой частоты. В приборах ночного видения излучение инфракрасной области спектра (у=10 Гц) преобразуется в излучение видимой области (Ю " - Ю Гц). Для передачи радиосигнала используется [c.137]

Прослеживается взаимосвязь между образованием кластеров в растворах фуллеренов С60 и особенностями поглощения растворов СбО в различных растворителях при их облучении электромагнитным излучением в УФ/видимой области спектра [125]. Подробнее об этом будет рассказано в п. 5.1.8. [c.225]

В [48] подробно описаны оптические свойства фрактальных кластеров, где говорится, что находящиеся в растворах кластеры эффективно поглощают и/или рассеивают излучение в оптической и прилегающих к ней областях спектра. Таким образом, положительные отклонения от ОЗС растворов С60 в ССЦ в видимой области спектра (670 и 750 нм) являются следствием рассеяния и/или поглощения некоторой доли падающего излучения кластерами фуллеренов С60, имеющими фрактальную структуру. Отрицательные отклонения, имеющие место при облучении растворов 60 в коротковолновой УФ-области (315 и 664 нм) обусловлены снижением доли одиночных молекул СбО в растворе, поглощающих излучение вследствие возбуждения им электронных переходов. [c.233]

И большой общей шириной. Как уже указывалось, хорошие решетки для видимой области спектра имеют общую ширину 150 мм и содержат около 100 000 штрихов при периоде 1/600 мм. [c.216]

Если пх равно единице, то в слое толщиной в одну длину волны (z = Xq) интенсивность света уменьшается ве ", т. е. приблизительно в Ю раз. Планк предложил считать поглощение металлическим , если пх> 1. Действительно, при измерениях в видимой области спектра для большинства металлов значение пк лежит между 1,5 и 5. При переходе в более длинноволновую область значения пх еще больше возрастают так, для серебра при А, = 6 мкм пх достигает значения 40 и при увеличении X растет еще более. [c.491]

Еще большей селективностью излучения отличаются, например, пары натрия, значительная часть излучения которого (около 1/3) сконцентрирована в видимой области (две интенсивные желтые линии 589,0 и 589,6 нм). В соответствии с этим световая отдача излучения натрия может достигать 200 лм/Вт в лампах соответствующего устройства. Вообще свечение газов в силу их селективности отличается наибольшей экономичностью, но эта селективность является в то же время практическим недостатком, ибо благодаря ей спектр газовых источников состоит из отдельных линий или полос и сильно отличается от привычного для человеческого глаза белого света. [c.709]

Большинство ионных кристаллов прозрачны в видимой области электромагнитного спектра. [c.71]

Простейший такой центр — f-центр , изо- бражен на рис. 3.6. Он представляет собой анионную вакансию, которая, имея эффективный положительный заряд, удерживает при себе свободный электрон. Этот электрон может появиться в кристалле, например, в результате ионизации избыточного атома щелочного металла. Такой f-центр вызывает появление полос поглощения в видимой области спектра. В результате этого бесцветный щелочно-галоидный кристалл становится окрашенным. [c.94]

Например, для видимой области спектра при переходе световой волны из воздуха в стекло 1 фо=1,5 1, что соответствует фо 57°. [c.18]

В заключение коротко остановимся на сравнении теоретических и экспериментальных данных. Оптические постоянные металла измеряются обычно в отраженном свете видимой области спектра. Значения постоянных, найденные для длины волны 5893 А (желтая Л-линия натрия), приведены в табл. 16.2. [c.29]

Кривая дисперсии раствора цианина показана на рис. 21.3. Область аЬ приходится на полосу поглощения, где показатель преломления уменьшается, т. е. имеет аномальный ход. За пределами полосы поглощения ход зависимости показателя преломления от длины волны соответствует обычному нормальному ходу дисперсии, т. е. с уменьшением Я показатель преломления медленно увеличивается. У прозрачных веществ (например, стекло, кварц и др.) в видимой области нет полос поглощения, поэтому показатель преломления у них имеет нормальный ход. Однако по мере продвижения в ультрафиолетовую или инфракрасную область спектра, где есть полосы поглощения, показатель преломления начинает довольно быстро изменяться. Таким образом, полная дисперсионная картина для любого вещества состоит из областей аномальной дисперсии, соответствующих областям внутри полос или линий поглощения, и областей нормальной дисперсии, расположенных между полосами поглощения. [c.82]

На фиг. 5.16 и 5.17 приведены параметры огтш в зависимости от параметра а, вычисленные по таблицам Кроми [114 и аппроксимированные Пендорфом [592]. Значения показателей преломления т = 1,25—1,25 г и /п = 2,00—0,60 г приблизительно соответствуют железу и углероду в видимой области спектра. Зная Ке, можно выразить оптическую толщину в виде [c.244]

На практике обычно пользуются отражательными эшелонами, предложенными в 1933 г. Вильямсом (рнс. 6.33) и называемыми обыч1ю эшелонами Майкельсона — Вильямса. Эшелон Майкельсона — Вильямса состоит из ряда пластин из плавленого кварца. Специальная обработка пластин позволяет добиться оптического контакта. В результате все устройство как бы вырезано из одного куска плавленого кварца. Спектральные характеристики, в том числе и разрешающая способность эшелона Майкельсона — Вильямса, выше разрешающей способности эи1елоиа Майкельсона. Отражательный эшелон ввиду большой трудности его изготовления почти не применяется в видимой области спектра. Он обычно используется в миллиметровой, микроволновой и инфракрасных областях спектра. В этих областях не требуется столь высокой точности изготовления пластин. В принципе эшелон Майкельсона — В1 пзямса можно было бы использовать также в ультрафиолетовой области. Однако это связано с очень высокой, практически неосуществимой точностью изготовления. В ультрафиолетовой и длинноволновой рентгеновской областях применяются вогнутые дифракционные решетки. Связано это еще и с тем, что вогнутые решетки, как известно, одновременно выполняют роль [c.153]

Для перехода световой волны (видимая область спектра) из воздуха в стекло tgфБp 1,5, что соответствует углу фвр 57°. [c.85]

Нуяшо также выяснить, почему известная формула Максвелла и==с/ V к в одних случаях (инертные газы, кислород и др., видимая область спектра) превосходно соответствует опытным данным, а в других приводит к резкому расхождению с результатами эксперимента. [c.136]

Очевидно, что аномальная дисперсия возникает не случайно, а непосредственно связана с наличием полос поглощения у исследуемого вещества. Она отсутствует в той области спектра, где нет полос поглощения. Так, например, спектры всех прозрачных тел (многие газы, вода, стекло, кварц и др.) не имеют полос поглощения в видимой области и у них в этом диапазоне наблюдается только нормальная дисперсия dnjdX < 0). В ультрафиолетовой и инфракрасной областях многие из тел интенсивно поглощают электромагнитное излучение — там должна наблюдаться также и аномальная дисперсия. [c.137]

Следовательно, обсуждая применимост . формулы Максвелла в далекой инфракрасной области, где можно пользоваться статическими значениями г., имеет смысл записать показатель преломления в виде (4.23). Ясно, что п этом приближении главную роль играет наличие или отсутствие в спектре данного вещества инфракрасных полос поглошения, так как член часто вносит основной вклад в значение Если сравнивать показатель преломления п, измеренный в видимой области спектра, со статическим значением V г., то у веществ, в спектре которых имеются интенсивные инфракрасные полосы, эти значения неизбежно окажутся совершенно ра,зличными. [c.149]

Иначе обстоит дело, когда в качестве зеркал интерферометра применяют тонкие слои какого-либо металла с высоким коэффициентом отражения в видимой области спектра (серебро, алюминий). Хорошо известно, что металлические пленки сильно поглогцают электромагнитные волны (см. 2.5). В этом случае условие (5.57), использованное при выводе формул (5.70), приходится заменять более общим выражением, а именно [c.243]

В 1954 г. вьп1ужденное излучение было обнаружено Н. Г. Басовым, А. М. Прохоровым и независимо Таунсом в микроволновой области спектра и использовано для создания мазера, а в 1960 г. появились первые лазеры, которые генерировали в видимой области. Во всех этих сисггемах исгюльзуется тот или иной способ дополнительного (неравновесного) заселения генерирующих уровней — оптическая накачка, избирательное электронное возбуждение и др. [c.430]

II видимой областях В 1990 году было установлено, чго наличие двух "горбов" в ультрафиолетовом спектре поглощения фуллеренсодержащей сажи, полученном Крет-чмером и Хаффманом еще в 1985 году, объясняется присутствием молекул СбО (см. рис. 5.1).[10б]. Спектроскоши оптического поглощения в ультра- [c.230]

Не менее часто нам приходится сталкиваться с преобразованием волн одной частоты в волны другой частоты. В приборах ночного видения излучение инфракрасной области спектра (v=10 Гц) преобразуется в излучение видимой области (Ю - 10Гц). Для передачи радиосигнала испо 1ьзуется амплитудно-частотная модуляция, то есть колебания с частотой, которую способно воспринимать человеческое ухо (50-12000 Гц), передаются при [c.337]

MeKajTOBa H.B. Методы количественного определения фуллеренов С60 и С70 в инфракрасной, ультрафиолетовой и видимой областях спектра // Мировое сообщество проблемы и пути решения.- Уфа №д-во УШТУ, [c.385]

В зависимости от внешних условий и свойств излучающего атома преобладать может либо та, либо другая причина уширения. При достаточно низких давлениях основную роль играет допплеровское уширение в видимой области спектра Асод a 10 с (Т = 500 К, атомный вес 20). Естественная ширина обычно значительно меньше ( 10 " ). Поэтому для ее изучения Вин и применял в качестве источника света атомный пучок (каналовые лучи, см. 158). Понятно, что уширение из-за неупругих столкновений и фазовой модуляции увеличивается с ростом давления, так как при этом сокращается время свободного пробега. Обычно уширение из-за столкновений становится заметным при давлениях, превышающих 10 мм рт. ст., и начинает преобладать при давлениях порядка атмосферы. [c.741]

Для создания активной среды необходимо селективное возбуждение ее атомов, обеспечивающее инверсную заселенность хотя бы одной пары их энергетических уровней. Возможны различные способы создания -инверсной заселенности. Поскольку в предшествующем изложении подробно обсуждались процессы излучения и поглощения света, начнем с описания оптического метода селективного возбуждения атомов среды ). Примером оптического квантового генератора, в котором используется оптический метод возбуждения, может служить рубиновый лазер. Отметим, что этот генератор был исторически первым квантовым генератором, излучающим в видимой области спектра (Мейман, 1960 г.). [c.784]

Изучение люминесценции рубина позволило составить следующее схематическое представление о механизме ее возникновения и об энергетических уровнях ионов хрома, введенных в кристаллическую решетку кристаллов корунда. На рис. 40.5 широкими полосами показаны энергетические уровни ионов хрома и Переходы на них из основного состояния соответствуют упомянутым выше широким полосам поглощения кристалла рубина в видимой области спектра. Процессы поглощения энергии света ионами хрома си.мволически представлены стрелками, направленными от нормального нижнего энергетического уровня ионов Е к верхним уровням 3, 3. В результате поглощения света ионы хрома переходят с нижнего уровня на верхние. Длительность существования т этих возбужденных состояний ионов хрома мала и составляет примерно 10 с. [c.785]

Явления генерации кратных, разностных и суммарных гармоник нашли многочисленные научно-технические применения. Ценность этих явлений для лазерной техники обусловлена тем, что удвоение частоты лазерного излучения или смешивание излучений двух лазеров в нелинейной среде позволяет получать мощный поток когерентного света в области спектра, отличной от исходной. Например, удвоение частоты излучения лазеров на красителях, генерирующих в видимой области спектра (см. 231), обеспечивает когерентное излучение с плавной перестройкой частоты в ультрафиолетовой области. Особый интерес представляет смешивание инфракрасного излучения со светом мощных лазеров (рубинового или неодимового). Дело в том, что приемники инфракрасного излучения значительно уступают по чувствительности и инерционности приемникам, применяемым в видимой и ультрафиолетовой областях. В инфракрасной области очень плохо разработана фотография. Смешивание же излучения, например, с Я, = 4 мкм и 0,694 мкм (рубиновый лазер) дает желтый свет с длиной волны 0,591 мкм, который можно регистрировать и визуально, и фотографически, и с помощью фотоумножителя. Таким способом удается регистрировать даже слабое тепловое излучение. [c.845]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...