Интенсивность излучения

При распространении излучения в среде количество световой энергии вдоль луча от точки к точке может изменяться за счет процессов ослабления и испускания излучения. Изменение спектральной интенсивности излучения описывается уравнением переноса излучения [160] [c.141]

Широко используется также при решении задач теории - переноса излучения метод сферических гармоник, т. е. метод разложения интенсивности излучения по полиномам Лежандра. При этом уравнение переноса сводится к системе обыкновенных дифференциальных уравнений относительно весовых функций разложения. [c.143]

В этом случае локальная интенсивность излучения определяется исключительно ослабляемым падающим потоком. [c.143]

Главная особенность решения, получаемого в приближении диффузии излучения, заключается в том, что локальная интенсивность излучения зависит только от величины локальной интенсивности черного излучения и ее градиента. Приближение диффузии излучения существенно упрощает решение ряда задач теории переноса, если выполняются использованные при его выводе допущения. Наиболее жестким является предположение о том, что среда оптически толстая. Именно это условие ограничивает обычно применение данного метода. [c.144]

Когда интенсивность излучения достигнет максимума, свет начнет сильно ионизовать пары вещества, превращая их в плазму. Возникнув, плазма преградит дальнейший доступ лазерного излучения к поверхности материала — ведь свет интенсивно поглощается плазмой (рис. 18.3, в). [c.296]

Вычислить плотность собственного излучения поверхности изделия и длину волны, которой будет соответствовать максимальное значение спектральной интенсивности излучения. [c.185]

Найти максимальные значения спектральной интенсивности излучения для условий задач 10-1 и 10-2. [c.185]

Определить степень черноты тела и длину волны, ири которой наблюдается максимум спектральной интенсивности излучения. [c.186]

Излучательную способность в полусферу для окисленной меди можно выразить через интенсивность излучения [c.188]

Де Isi — спектральная интенсивность излучения абсолютно черного тела. [c.460]

Из рис. 29-1 видно, что для любой температуры интенсивность излучения 1,1 возрастает от нуля при = О до своего наибольшего значения при определенной длине волны, а затем убывает до нуля при >1 = оо. При повышении температуры интенсивность излучения для каждой длины волны возрастает. [c.462]

Закон Стефана — Больцмана. Планк установил, что каждой длине волны соответствует определенная интенсивность излучения, которая увеличивается с возрастанием температуры. Тепловой поток, излучаемый единицей поверхности черного тела в интервале длин волн от X до А, + dl, может быть определен из уравнения [c.462]

Закон Кирхгофа остается справедливым и для монохроматического излучения. Отношение интенсивности излучения тела при определенной длине волны к его поглощательной способности при той же длине волны для всех тел одно и то же, если они находятся, при одинаковых температурах, и численно равно интенсивности излучения абсолютно черного тела при той же длине волны и температуре, т. е. является функцией только длины волны и температуры [c.466]

Закон Ламберта. Излучаемая телом лучистая энергия распространяется в пространстве по различным направлениям с различной интенсивностью. Закон, устанавливающий зависимость интенсивности излучения от направления, называется законом Ламберта. [c.466]

Что называется интенсивностью излучения [c.479]

В пространстве, содержащем всего лишь несколько частиц, интенсивность рассеиваемого излучения приблизительно равна интенсивности излучения, рассеиваемого одной частицей, умноженной на количество частиц. При большой концентрации частиц становится существенным многократное рассеяние, т. е. рассеяние излучения дважды и более. [c.237]

Недостатками просвечивания гамма-излучением по сравнению с рентгеновским являются меньшая чувствительность (при просвечивании толщин до 50 мм обнаруживаются относительно крупные дефекты с размерами более 2—4% толщины металла) невозможность регулирования интенсивности излучения, которая в рентгеновских аппаратах регулируется подводимым напряжением, большая опасность гамма-излучения при неосторожном обращении с гамма-аппаратами. [c.151]

Солнечная энергия может быть преобразована непосредственно в электрическую при помощи полупроводниковых элементов. Сейчас подобные системы — необходимая часть энергоснабжения всех космических кораблей. Создание земных установок для прямого преобразования солнечной энергии в электрическую связано с определенными трудностями и экономически выгодно лишь в районах с благоприятным климатом. Рациональным является размещение станций на спутнике, обращающемся вокруг Земли (рис. 0-4) [228] в космосе, где наиболее эффективен процесс преобразования солнечной энергии, доступной почти 24 ч в сутки при удвоенной интенсивности излучения. Солнечные космические энергосистемы могли бы полностью обеспечить энергетические потребности в будущем, удовлетворитель- [c.8]

Итак, интенсивность излучения рассчитывается по квадрату второй производной от дипольного момента излучающей системы, поэтому рассмотрим кратко вопрос о существовании дипольного момента у химических соединений. [c.43]

Известно, что интенсивность излучения можно получить как [c.61]

Действительно, уменьшение излучательной способности будет не беспредельно и, достигнув определенной величины, вновь начнет возрастать. Об этом свидетельствуют многие экспериментальные данные по степени черноты, полученные в зависимости от температуры для ряда тугоплавких соединений. Объяснение такого рода дает классическая электродинамика, рассматривающая излучение как результат взаимодействия электромагнитной волны с веществом. Если сообщить металлу и диэлектрику одинаковое количество тепловой энергии, то в металле энергия расходуется на возбуждение электронов и, следовательно, ведет к росту интенсивности излучения в диэлектрике часть энергии идет на изменение величины дипольного момента, т. е. наблюдается относительное уменьшение излучательной способности. Такой [c.66]

Интенсивность излучения, как известно, будет / = =2а 13с , с другой стороны, интенсивность представляет собой элементарный поток излучения за элементарный промежуток времени. Следовательно, можно записать [c.68]

Выражение (2-109) очень наглядно раскрывает взаимосвязь между интенсивностью излучения и температурой. Порядок величины Еа составляет 10 эрг, а кТ соответственно от 10 до 10 , в зависимости от Т для интересующего нас интервала температур. [c.70]

При малых значениях Т интенсивность излучения зависит от Еа, т. е. от суммы дипольных моментов. С увеличением Т интенсивность падает, так как уменьшается второе слагаемое, стоящее в скобках. Когда кТ станет равным Еа, интенсивность стабилизируется и уменьшение излучательной способности прекратится. Дальнейшее возрастание температуры повлечет за собой изменение агрегатного состояния вещества, и поэтому нужно рассматривать излучательную способность нового состояния. [c.70]

Глубину проникновения излучения внутрь вещества можно охарактеризовать укрывистостью — способностью покрытия полностью укрывать металлическую подложку от излучения во всем спектральном интервале. За характерную глубину проникновения излучения внутрь вещества принимают так называемую глубину оптического проникновения, т. е. такую глубину (в долях от длины волны), при которой интенсивность излучения падает в е раз. Экспоненциальное уменьшение интенсивности излучения при переходе из одной среды в другую описывается законом Бугера, который в общем виде с учетом возможного рассеивания и распределения по частотам выражается следующим образом [c.117]

Опыты, проводимые со слабыми световыми полями, показали, что характер оптических явлений не зависит от интенсивности излучения. Такие явления принято называть линейными оптическими явлениями. Область оптики, изучающую такие явления, принято называть линейной оптикой. В основе линейной оптики лежит тот факт, что существует линейная связь Р = кЕ между Р и (Р — дипольный момент, приобретенный 1 см среды, и — макроскопическая восприимчивость среды, Е — напряженность действующего на среду светового поля). При таких предположениях показатель преломления и другие характеристики среды не будут зависеть от интенсивности излучения. Там, где это не будет особо оговорено, будем иметь в виду случай именно линейной оптики. [c.9]

Многочисленные эксперименты, проведенные со световыми пучками мощностью порядка 10 Вт/см и больше, убедительно показали, что характер оптических явлений существенно зависит от интенсивности излучения. Область оптики, изучающую оптические явления, характер которых зависит от интенсивности излучения, принято называть нелинейной оптикой. Это новое направление оптики стало бурно развиваться начиная с 1962 г., когда впервые была обнаружена генерация второй гармоники (эффект удвоения частоты). [c.9]

Интенсивность излучения. Воспользовавшись (2.33) и (2.34), получим [c.31]

Формула (2.40) определяет среднюю интенсивность излучения (это выражение называют полной мощностью излучения) осциллятора. Следовательно, приходим к выводу, что при гармоническом колебании электрона излучается монохроматический свет с той же частотой щ, причем интенсивность пропорциональна oj (или же [c.33]

Из курса физики известно, что с п е к-тра.пьная плотность потока излучения абсолютно черного тела /щ =d o/dX (в дальнейшем все характеристики абсолютно черного тела будем записывать с индексом нуль ), характеризующая интенсивность излучения на данной длине волны Xi, имеет максимум при определенной длине волны Величина К (мкм) связана с абсолютной температурой Т тела законом Вина [c.91]

Ряд методов решения уравнения переноса основан на усреднении углового распределения излучения и его приближенном представлении [160]. Простейший из них — метод Шварцшильда — Шустера. Сущность его состоит в том, что вместо искомой величины (интенсивности излучения, зависящей как от координаты в пределах рассеивающей среды, так и от направления) определяются усредненные по полусферам интенсивности [c.142]

Тогда локальная интенсивность излучения будет обусловлена только излучением соседних участков, температура которых близка к температуре рассматриваемой точки. В этом случае уравнение переноса излучения может быть преобразовано в уравнение диффузии излучения (уравнение Росселанда) [125] [c.144]

Обработка материалов лазерным луч м. Направим на поверхность какого-то материала, например металла, луч мощного лазера. Вообразим, что интенсивность излучения постепенно растет (за счет увеличения мощности лазера или за счет фокусирования излучения). Когда интенсивность излучения достигнет необходимого значения, начнется плавление металла. Вблизи гюверхности, непосредственно под световым пятном, возникает область жидкого (расплавленного) металла. Поверхность, отграничивающая эту область от твердого металла (ее называют поверхностью расплава), постепенно перемещается в глубь материала по мере гюглощення им световой энергии. При этом площадь поверхности расплава увеличивается и, следовательно, теплота начинает более интенсивно проникать в глубь материала за счет теплопроводности. В результате устанавливается поверхность расплава (рис. 18.3, а). [c.295]

Определить излучател11ную способность поверхности Солнца, если известно, что ее температура равна 5700° С и условия излучения близки к излучению абсолютно черного тела. Вычислить также длину волны, при которой будет наблюдаться максимум спектральной интенсивности излучения и общее количество лучистой энергии, испускаемой Солнцем в единицу времени, если диаметр Солнца можно принять равным 1,391 Ю м. [c.185]

При исследовании лучистых потоков большое значение имеет распределение лучистой эпергии, испускаемой абсолютно черным телом по отдельным длинам волн спектра. Каждой длине волны лучей при определенной температуре соответствует определенная интенсивность излучения / х. Интенсивность излучения, или сиек-ральная (монохроматическая) интенсивность, представляет собой плотность лучистого потока тела для длин волн от Я до Я -h dX, отнесенная к рассматриваемому интервалу длин волн dX [c.460]

Закон Планка. Интенсивности излучения абсолютно черного тела и любого реального телг Д зависят от температуры и длины волны. [c.461]

Все реальные тела, используемые в технике, не являются абсолютно черными и при одной и той же температуре излучают меньше энергии, чем абсолютно черное тело. Излучение реальных тел также зависит от температуры и длины волны (при /lx onstизлучения черного тела можно было применить для реальных тел, вводится понятие о сером теле и сером излучении. Под серым излучением понимают такое, которое аналогично излучению черного тела имеет сплошной спектр, но интенсивность лучей для каждой длины волны /х при любой температуре составляет неизменную долю от интенсивности излучения черного тела /,,х [c.463]

Физические величины (1990) -- [ c.153 ]

Техническая термодинамика. Теплопередача (1988) -- [ c.402 ]

Техническая термодинамика и теплопередача (1986) -- [ c.403 ]

Техническая термодинамика и теплопередача (1990) -- [ c.234 ]

Единицы физических величин и их размерности Изд.3 (1988) -- [ c.284 , c.354 , c.405 ]

Сложный теплообмен (1976) -- [ c.23 ]

Температурные измерения (1984) -- [ c.305 ]

Единицы физических величин и их размерности (1977) -- [ c.234 ]

Справочник по специальным работам (1962) -- [ c.18 ]

Теплопередача (1965) -- [ c.344 ]

Перевозка смерзающихся грузов (1988) -- [ c.143 ]

Справочник по электротехническим материалам (1959) -- [ c.430 ]

Атмосферная оптика Т.2 (1986) -- [ c.10 ]

Атмосферная оптика Т.3 (1987) -- [ c.111 , c.119 ]

Волны (0) -- [ c.191 , c.192 , c.194 , c.215 ]

Общий курс физики Оптика Т 4 (0) -- [ c.677 ]

Справочник по Международной системе единиц Изд.3 (1980) -- [ c.42 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...