Одноосные среды

Если вектор Е направлен вдоль одной из этих осей, то вектор О совпадает с ним по направлению. Соответствующие оси координат X, у, г называются главными осями тензора, а величины в , в , Вг — его главными значениями или главными диэлектрическими проницаемостями. Различие главных значений и отражает несовпадение направлений векторов Е и О (рис. 4.7). Если два главных значения диэлектрического тензора в, совпадают (в = вД то среда оптически одноосная. Ее оптические свойства полностью определяются двумя параметрами г =Ех = Еу и вц=вг, называемыми поперечной и продольной диэлектрическими проницаемостями. Когда вектор Е лежит в плоскости ху, т. е. перпендикулярен оси г (направление которой параллельно оптической оси), вектор О совпадает с ним по направлению. Это значит, что в отношении оптических (и электрических) свойств одноосная среда обладает полной симметрией вращения относительно направления оптической оси, хотя в отношении других свойств (например, механических) симметрия может быть более низкой. [c.182]

Подставляя его в коэффициенты системы (4.10), находим Ех=0, Ez/Ey=—tgO. Это значит, что распространяющаяся с зависящей от направления (т. е. от угла 0) скоростью ы(0) (4.11) волна поляризована в плоскости главного сечения, причем вектор Е перпендикулярен S (рис. 4.8). Эту волну называют необыкновенной (индекс е). Наряду с главными диэлектрическими проницаемостями Ех и Е] для характеристики одноосных сред используют также параметры п и Пе = называемые соответственно обыкновенным и необыкновенным показателями преломления. [c.184]

При обобщении построений Гюйгенса на случай анизотропной одноосной среды для вторичных волн нужно использовать найденные в 4.2 поверхности лучевых скоростей. Касательная к ним плоскость дает положение фронта (т. е. поверхности равных фаз) преломленной волны, а прямая, проведенная из центра вторичной волны в точку касания, — направление преломленного луча. Так как лучевая поверхность состоит из сферы и эллипсоида, то построение Гюйгенса дает два луча обыкновенный, направление которого совпадает с нормалью к фронту, как и в изотропной среде, и необыкновенный, направление которого в общем случае отклоняется от нормали к фронту необыкновенной волны. Для строгого обоснования построений Гюйгенса (которое здесь не приводится) требуется показать, что распространение света от точечного источ ника по некоторому направлению в анизотропной среде происходит так же, как и рассмотренных в 4.2 плоских волн, скорости кото рых по разным направлениям характеризуются лучевыми поверхностями. [c.189]

Изотропная и одноосная среды. Приложение общих соотношений предыдущего пункта мы начнем со случая изотропной среды, для которой потенциал Уо зависит от + Р (производная по этому аргументу обозначена штрихом). Уравнения (8), принимающие вид [c.207]

Стабилизация Е-фазы из-за невыгодности поворота вектора Р возможна, казалось бы, в одноосной среде, ось легкой поляризации которой направлена поперек пластинки. Эффективный потенциал такой среды, имеющий разную зависимость от и можно для простоты взять в виде (многоточие — члены высшего порядка и градиентные члены) [c.207]

В одноосной среде с легкой осью (а = 1) в О-фазе [c.208]

Иначе, чем это описано выше, будет обстоять дело и с локализацией силовых линий индукции. Полной локализации в одноосной среде нет проведенное рассмотрение длины силовой линии дает применительно к (17) верхнюю границу не самой этой длины, а лишь ее проекции на легкую ось. Речь поэтому должна идти скорее о блине конечной толщины в направлении этой оси. [c.210]

ОА и ОВ, а направления ОА и ОВ соответствуют направлениям колебаний вектора . Если оптическая индикатриса — эллипсоид вращения, то только в одном направлении ОР перпендикулярное ему центральное сечение имеет форму круга, это направление— оптическая ось. Очевидно, что она совпадает с осью вращения эллипсоида. Такая индикатриса соответствует одноосной среде. [c.84]

Рис. 2.5.7. Волновые поверхности для одноосной среды а — положительный кристалл б — отрицательный кристалл

Тензор комплексной диэлектрической проницаемости для рассматриваемой одноосной среды можно записать в виде [c.50]

Среды (например, исландский шпат, однородно сжатое или растянутое стекло), для которых имеет место (7.65), называют одноосными. Направление оси X называется направлением оптической оси. На рис. 271 показан кристалл исландского шпата (СаСОд) и направление оптической оси. Для одноосных сред удобны обозначения [c.286]

В случае одноосной среды если вектор Ь произвольным образом ориентирован в плоскости П, перпендикулярной к оптической оси, имеем [c.286]

На рис. 272 показано построение вектора 1) при заданном векторе Е для некоторой точки одноосной среды. [c.287]

Рис. 272. Построение D но заданному ЖГ для одноосной среды.

Рис. 329. Грубая механическая модель поведения электронов в анизотропной среде. Частоты собственных колебаний шарика в направлениях х, у, г не равны между собой. Если все четыре пружины, расположенные в горизонтальной плоскости, одинаковы, модель соответствует одноосной среде, причем оптическая ось направлена по вертикали.

Объектив 378, 402 и д., 473 Одноосные среды 286 Октава 12 [c.569]

Таковы, например, методы с применением частично поляризованного света, предложенные для изотропных и одноосных сред [263], т.. е. одновременное измерение двух компонент с независимой поляризацией. [c.301]

До недавнего времени исследование чувствительности материала к коррозионной среде проводили при статических испытаниях образцов. Обычно одноосные образцы нагружали до определенного значения напряжений или деформаций и фиксировали время их разрушения. Серия такого рода испытаний позволяла получить зависимость долговечности от действующих напряжений т/(ст) (21, 175, 209, 239]. Если образец при напряжениях Oih не разрушался за некоторое установленное время испытаний (обычно 1000 или 5000 ч, то считалось, что при а < С Oth материал не чувствителен к коррозионной среде, в которой проводятся испытания. Если же ath Ов (<Тв — предел прочности), то считалось, что данная коррозионная среда не влияет [c.344]

Взаимодействие света с веществом для большинства кристаллов уже не может быть моделировано колебаниями одного осциллятора. Для описания таких анизотропных сред необходимо ввести три различных взаимно перпендикулярных осциллятора и характеризовать три взаимно перпендикулярных направления в кристалле различными значениями показателя преломления. Для широкого класса одноосных кристаллов можно свести описание к колебаниям двух осцилляторов. [c.113]

Рассмотрим некоторые случаи преломления света в одноосных кристаллах. При анализе будем пользоваться принципом Гюйгенса (см. 2.4) —простым и в то же время достаточно эффективным способом изучения распространения света в анизотропных средах. Поверхности, фигурирующие в построении Гюйгенса, есть лучевые поверхности, а не поверхности нормалей. Действительно, по правилу Гюйгенса для получения фронта плоской волны проводят плоскость, касательную к поверхности Гюйгенса. А фронт волны касателен именно к лучевой поверхности И пересекает поверхность нормалей. Таким образом, используя представление о сферической и эллиптической волновых поверхностях, можно найти направления обыкновенного и необыкновенного лучей в одноосных кристаллах. Разберем частные случаи. [c.47]

Поскольку внешнее электрическое поле является осью симметрии, то диэлектрическая проницаемость вдоль поля будет отличаться от диэлектрической проницаемости в перпендикулярном направлении. Но так как все направления, перпендикулярные к направлению поля, равноправны, то, выбрав оси координат вдоль поля (2) и в двух взаимно перпендикулярных направлениях, например вдоль луча у) и перпендикулярно к нему (х), получим три главных направления со значениями диэлектрической проницаемости и гх = у. Таким образом, эллипсоид Френеля в этом случае есть эллипсоид вращения и среда подобна одноосному кристаллу, причем направление электрического поля представляет собой оптическую ось. [c.67]

Главный показатель преломления необыкновенного луча iig — отношение скорости электромагнитного излучения в вакууме к фазовой скорости необыкновенного луча в анизотропной среде в направлении, перпендикулярном оптической оси, в случае одноосной анизотропии или в направлении, перпендикулярном биссектрисе угла между оптическими осями, в случае двухосной анизотропии. [c.188]

Показателем преломления необыкновенного луча Пе называют отношение скорости электромагнитного излучения в вакууме к фазовой скорости необыкновенного луча с длиной волны X в анизотропной среде. Если распространение необыкновенного луча рассматривается в направлении, перпендикулярном оптической оси анизотропной среды (одноосная анизотропия), или в направлении, перпендикулярном биссектрисе угла между оптическими осями (двухосная анизотропия), то п называют главным показателем преломления необыкновенного луча (ГПП). [c.768]

Поляризационные свойства света наиболее отчетливо проявляются в анизотропных средах, а особенно просто-в одноосных кристаллах. Подробно эти вопросы рассматриваются в оптике. Здесь мы остановимся лишь на явлениях, помогающих разъяснить проблему поляризации фотонов. [c.33]

Опишем теперь начальные условия. Перед передним фронтом среда покоится и не нагружена, а за задним фронтом находится в состоянии одноосной деформации, причем Ог=1. Тогда [c.643]

Теория наследственности. Это теория, построенная в развитие понятий вязкоупругих сред с использованием интегральных операторов, как и в 3.9. Если для одноосного напряженно-деформированного состояния предположить существование зависимости вида [c.160]

Магнитооптические диски. Освоенными промышленностью и конкурентоспособными магнитооптическими устройствами являются магнитооптические диски компакт-диски для видео- и звукозаписи и цифровые, применяемые в ЗУ средней емкости. Термомагнитную запись на такие диски и магнитооптическое считывание с них производит луч лазера, а информационной средой служит тонкая магнито-одноосная пленка (как правило, RMe, где К — такие элементы, как ТЬ, Об, Е)у, а Ме — металлы Ре, Со). [c.38]

На этом рисунке приведена диаграмма одноосного растяжения— сжатия для идеально упруго-пластической среды при напряжении растяжения, меньшем некоторого постоянного предель- [c.414]

Здесь (г), ву ( ) — девиаторы тензоров напряжений и деформации ( ) — объемная деформация о< ) ( ) — среднее гидростатическое давление 1, т) — ядро ползучести при одноосном напряженном состоянии ( , т) — мера ползучести То — момент приложения напряжений к элементу стареющей вязко-упругой среды Тх — момент изготовления этого элемента. Считается, что коэффициент Пуассона и модуль упругомгновенной деформации Е > материала -го слоя постоянны. Меры ползучести I, т) удовлетворяют общим предположениям п. 3-из 1.5. [c.126]

Квазистатическая задача о распространении трещины отрыва в линейной вязкоупругой среде под действием одноосного растягивающего напряжения на бесконечности исследована в [258]. [c.285]

В уравнение (4.25) учитывается свойство среды, в которой происходит распространение усталостной трещины при произвольном уровне одноосного циклического нагружения без асимметрии цикла в тестовых условиях опыта, через модуль упругости и безразмерный коэффициент пропорциональности f. Введенный коэффициент характеризует условие энергетического баланса в каждый из моментов времени нагружения. Он заключается в сохранении постоянства выделения энергии на разрушение единицы объема материала вдоль фронта трещины перед ее вершиной. [c.200]

К оптически одноосным средам отно сятся все кристаллы тетрагональной, гексагональной и три-гональной (ромбоэдрической) систем оптическая ось совпадает здесь с осью симметрии соответственно четвертого, шестого или третьего порядка. Изотропное твердое тело (например, стекло), подверженное однородной деформации растяжения или сжатия в одном направлении, или жид- Е, в у кость из анизотропных молекул, помещенная в однородное электрическое поле, также будут оп-Векторы о и 1 ь одноосными. [c.182]

Поэтому ограничимся лишь ИЛЛЮ- преломление и отражение плоской страцией применения электромаг- волны на границе одноосной среды нитной теории на наиболее простом примере. [c.187]

Для одноосных сред любое центральное сечение оптической индикатрисы, представляющее собой эллипс, имеет в качестве одной из полуосей радиус кругового сечения. Это означает, что по любому направлению в таких средах распространяются две ъолны, причем для одной из них показатель преломления будет [c.88]

Сформулируем следствия из уравнений Максвелла для непроводящей анизотропной среды, где связь между векторами I) и Е задают с помощью указанной выше диагональной матрицы (е), и докажем, что в одноосном кристалле в общем случае рцспрост-раняются две плоские волны (обыкновенная и необыкновенная), свойства которых были охарактеризованы выше. [c.125]

Обычно в учебниках встречается утверждение, что законы преломления не приложимы к необыкновенному лучу в одноосном кристалле и к обоим лучам в двуосном. Это — правильное утверждение, но оно имеет чисто отрицательный характер, показывая, что простое построение, предписываемое законом преломления, не при-ложимо к решению задачи о направлении распространения светового луча. Если взамен не дается никаких правил, то решение даже весьма простых вопросов кристаллооптики оказывается затруднительным. Между тем существует гораздо более общий прием отыскания направления распространения преломленной световой волны, а именно, построение, основанное на принципе Гюйгенса, следствием которого для изотропной среды является закон преломления Декарта — Снеллия. Напомним, что сам Гюйгенс рассматривал при по.мо-щн этого приема вопрос о распространении света в двоякопрелом-ляющих телах (исландский шпат) и получил крайне важные результаты. Применение построения Гюйгенса является простым и действенным средством для разбора вопроса о распространении света в анизотропных средах. Поверхность, фигурирующая в построении Гюйгенса, есть, очевидно, лучевая поверхность, а не поверхность нормалей. Действительно, по правилу Гюйгенса для получения фронта (плоской) волны проводят плоскость, касательную к поверхности Гюйгенса. А фронт волны тсателен именно к лучевой поверхности (рис. 26.11, а) и пересекает поверхность нормалей (рис. 26.11, б). [c.509]

Поляризационные явления в одноосных кристаллах. Оптическая ось одноосного кристалла характеризует направление, при распространении в котором луч света ведет себя как в изотропной среде, т. е. распространяется в среде П1ЭИ любой поляризации с одной и той же скоростью (при данной частоте). Однако при неколли-неарности луча и оси одноосного кристалла ситуация существенно изменяется. Через луч, направленный под углом к оптической оси, и оптическую ось можно провести плоскость, называемую главной (рис. 18). В этом направлении возможными являются лишь лучи света, вектор напряженности электрического поля которых колеблется либо в главной плоскости ( необыкновенный луч), либо перпендикулярно главной плоскости ( обыкновенный луч). Скорость необыкновенного луча зависит от угла между лучом и оптической осью скорость обыкновенного луча одинакова по всем направлениям (поэтому он и называется обыкновенным). Если луч света падает на плоскую поверхность одноосного кристалла, вырезанного параллельно оптической оси по нормали к поверхности (рис. 19), то в кристалле распространяются два пространственно совпадающих луча с взаимно перпендикулярными направлениями линейной поляризации. При угле падения, отличном от нуля (рис. 20), происходит преломление каждого из лучей в соответствии со скоростью распространения света в кристалле, т. е. при показателе преломления п = /v, где с-скорость света в вакууме, у-скорость света в кристалле. Поэтому после преломления обыкновенный и необыкновенный лучи имеют различные направления и начинают пространственно разделяться, т.е. падающий луч испытывает [c.34]

Модели идеальных упруго-пластических или жестко-пластических сред, в которых не учитываются упрочнение и эффект Баушингера. Эти модели получаются в результате обобщения на случай произвольного деформирования предложенных Прандтпем идеализированных диаграмм для простых частных случаев деформирования, например, диаграммы для одноосного растяжения, изображенной на рис. 139. [c.414]

Рис. 111. Влияние способа выплавки и температуры отпуска на коррозионное растрескивание (время до разрушения образцов в коррозионной среде) электростали (/) и стали ВДП (2). Продольные цилиндрические шлифованные образцы диаметром 5 мм после закалки с 890° С в масле и отпуска при 150—650° С в течение 2 ч испытаны иа одноосное растяжение на машине рычажного типа в 20 %-ном растворе HjSOi при 20 С. База испытаний 50 ч при напряжении 900 МПа (данные А. Б. Кус-лицкого)

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...