Спектры поляризации

Параметры источника излучения (интенсивность, спектр, поляризация, пространственно-временное распределение интенсивности, степень когерентности) следует выбирать так, чтобы обеспечить максимальный контраст изображения. [c.55]

Поляроид — поляризационный светофильтр — представляет собой очень тонкую поляризующую свет пленку, вклеенную между пластинками из стекла или прозрачной бесцветной пластмассы. Пленка, обладающая очень сильным дихроизмом в видимой области спектра, разлагает падающий на нее световой луч на два луча обыкновенный и необыкновенный, из которых один почти полностью поглощается, а другой проходит почти неослабленным. В некотором участке спектра поляризация достигает 100%. [c.59]

При преобразовании правой части уравнения (1.21-11) мы использовали некоторые известные свойства б-функции (см. приложение 2). Интегрирование по / в соответствии с уравнением (1.13-8) дает для частотного спектра поляризации [c.57]

РИС. 11.3. Спектр поляризации флуоресценции тирозина в пропилен гликоле при -70 °С[в]. [c.348]

Распределение энергия в спектре излучения нагретых твердых тел. Изучение явлений дифракции, интерференции и поляризации света привело к утверждению электромагнитной волновой теории света. [c.298]

Сложные проблемы усреднения также можно игнорировать на данном этапе исследования, особенно если ограничиться оптическим диапазоном спектра (инфракрасные, видимые и ультрафиолетовые лучи). В этом случае в кубе с ребром порядка длины световой волны даже при очень малой плотности вещества содержится громадное количество излучающих атомов, которые, как мы условились, не влияют друг на друга, и можно положить, что поляризация вещества в поле световой волны определяется соотношением Р = Nqr. [c.140]

Колебание двухатомной молекулы можно рассматривать как колебание единичного гармонического или ангармонического осциллятора. Трехатомная молекула обладает уже не одним, а несколькими различными колебательными движениями. Колебательный спектр многоатомной молекулы всегда содержит набор линий (полос), частоты, интенсивности и поляризация которых непосредственно отражают строение и свойства молекулы. [c.240]

Итак, интенсивность и поляризация в колебательных спектрах зависят от матричных элементов вектора дипольного момента (Ра)ио -И тензора поляризуемости (аар) . Колебания молекулы будут проявляться в ИК-снектре поглощения или СКР, если соответственно P(s)vv или (аар)ви отличны от нуля для данного колебательного перехода v v. Учет симметрии молекул и симметрии их колебаний позволяет установить правила отбора (правила Плачека) в колебательных спектрах. Эти правила сводятся к следующему [c.116]

Резонансные потери электронной поляризации имеют максимумы в оптическом диапазоне инфракрасной, видимой и ультрафиолетовой областях спектра (на частотах Ю - Ю Гц). С ними связано поглощение света веществом. [c.111]

Эффективность применения ОН К существенно зависит от правильности выбора геометрических, спектральных, светотехнических и временных характеристик условий освещения и наблюдения ОК. Главное при этом — обеспечить максимальный контраст дефекта подбором углов освещения и наблюдения, спектра и интенсивности источника (непрерывного или стробоскопического), а также состояния поляризации и степени когерентности света. Необходимо учитывать различия оптических свойств дефекта и окружающей его области фона Контраст определяют по формуле [c.50]

В случае белого света можно получить круговую поляризацию только для одного какого-либо цвета спектра. Обычно толщину пластинок рассчитывают на средний в спектре желтый цвет, длина волны которого равна 0,5896 микрона (остальные цвета спектра будут при этом поляризованы по эллипсам). [c.137]

Применительно к диффузии катионов возможны следующие рассуждения. Положим, имеется щелочно-силикатное стекло, не склонное к фазовому разделению. В таком стекле ионы натрия статистически распределены в узлах и междоузлиях решетки, кроме того, имеется определенный спектр потенциальных барьеров. Вхождение примесного иона с тем н<е координационным числом по кислороду приводит к изменению степени поляризации электронов кислородного полиэдра, что, в свою очередь, приводит к увеличению прочности закрепления собственных катионов стекла и к изменению спектра потенциальных барьеров. Это приводит к снижению диффузионной подвижности примесного катиона по сравнению с собственным, так как уменьшается число термических дефектов и затрудняются ионные переходы. Если же входит примесный катион с другой координацией по кислороду, то изменения в кислородном полиэдре более значительны, так как входящий катион будет стремиться изменить координацию по кислороду в свою пользу. Скорость миграции такого катиона намного меньше диффузионно подвижности собственного иона и практически не зависит от его размеров. Если количество входящих катионов сравнимо с количеством собственных катионов, то изменение координации может привести к необратимым изменениям в анионной матрице стекла вплоть до разрыва анионной матрицы. [c.17]

Колебательные спектры экспериментально наблюдаются как ИК-спектры и спектры комбинационного рассеяния. Эти два вида спектров имеют различную физическую сущность. ИК-спектры наблюдаются в результате разрешенного правилами отбора перехода молекулы вещества с одного энергетического уровня на другое. В коррозионных исследованиях обычно имеют дело с наблюдаемыми ИК-спектрами поглощения, получаемыми в результате перехода молекулы с уровня, имеющего меньшую энергию, на уровень с большей энергией. Спектры комбинационного рассеяния возникают при электронной поляризации, вызванной воздействием ультрафиолетового или видимого излучения. [c.199]

Уменьшение концентрации озона может привести ко многим другим последствиям, масштабы и характер которых гораздо труднее предугадать. Сильно пострадает морской фитопланктон — один из главных поставщиков кислорода в атмосферу. У некоторых растений, особенно у овощных культур, под действием повышенной ультрафиолетовой радиации замедляется рост. Чересчур продолжительное ультрафиолетовое облучение способствует появлению мутантов. Насекомые видят ультрафиолетовый свет в результате изменения всего солнечного спектра глаз насекомого не сможет безошибочно определять плоскость поляризации рассеянного небесного света, окраску цветов, признаки полового диморфизма, хотя роль, которую в этом играют органы зрения, еще не до конца выяснена. [c.308]

Электромагнитные возбудители колебаний (ЭМВ) создают силу в результате взаимодействия ферромагнитного якоря с переменным магнитным полем, возбуждаемым магнитной системой в воздушных зазорах между якорем и ее полюсами. Если в зазорах магнитной системы ЭМВ действует только переменная составляющая магнитного поля Ф и отсутствует постоянная составляющая Фо, якорь испытывает притяжение к полюсам дважды за период переменного тока. Основная гармоника переменного тока совершенно отсутствует в спектре частот переменной силы. Кроме того, на якорь действует постоянная составляющая переменной силы, притягивающая его к полюсам. Поляризация магнитной системы постоянным магнитным полем исключает удвоение частоты колебаний, но увеличивает постоянную составляющую переменной силы [c.267]

Фиг. 200. Характеристики поляроида типа J . I — степень поляризации 2 - видимый спектр

Первое сообщение об эксперим. обнаружении П. и. назад появилось в 1958. П. и. от пучка частиц, падающего на металлич. поверхность в вакууме, наблюдается визуально в виде яркого белого светящегося пятна в том лтесте, куда падает пучок. Характеристики П. и., полученные экспериментально, оказались в хорошем согласии с теорией. С развитием эксперим. методов измерения определение П. и. в оптич. области стало настолько точным, что до его иараметрам (спектру, поляризации, угл. распределению) можно судить об оптич. свойствах поверхностей. [c.579]

Рис. 111. Эффективное преобразование энергии волны, падающей на остроугольный эшелетт, в энергию одной из высших гармоник пространствеиного спектра ( -поляризация, ф=а = = ф = 45°) (штриховые линии отмечают положение зеркальных резонансов).

В стеклообразном растворе, таком, как пропиленгликояь при -70°С, флуорофоры остаются неподвижными в течение времени нахождения в воз-, бужденном состоянии. В этих условиях измерение значения анизотропии Tq позволяет определить угол между диполями поглощения и испускания [ уравнение (5.20)). Так как ориентация диполей поглощения различна для каждой полосы поглощения, то угол а меняется с длиной волны. Следовательно, Гц также должна варьироваться с изменением длины волны возбуждения, Спектр поляризации - это график зависимости поляризации или анизотропии флуоресценции от длины волны для флуорофора в вязком растворе. Для получения истинного спектра поляризации необходимо использовать [c.131]

АНАЛИЗ ЭЛЕКТРОННЫХ СОСТОЯНИЙ ПО СПЕКТРАМ ПОЛЯРИЗАЦИИ. Валер И Вебер [ 5] использовали спектр поляризации индола для того, чтобы различить в спектре поглощения состояния и Мы приводим этот пример из-за его дидактического значения и важности для детального понимания флуоресценции триптофановых остатков в белках (гл. 11). При любой длине волны возбуждения Л наблюдаемая анизотропия равна [c.134]

РАССЕЯНИЕ СВЕТА, изменение к.-л, хар-ки потока оптического излучения (света) при его вз-ствии с в-вом. Этими хар-ками могут быть пространств. распределение интенсивности, частотный спектр, поляризация света. Часто Р. с. наз. только явление несобств, свечения среды, обусловленное рассеянием на пространств, неоднородностях среды. [c.623]

Приборы, предназначеиные для измерения величины угла вращения плоскости поляризации, называются поляриметрами. Поляриметр, применяемый для определения концентрации сахара в растворе путем измерения угла враи ения плоскости поляризации, называется сахариметром. Существующие современные спектро-поляриметры дают возможность измерять поворот плоскости поляризации с точностью до 0,00Г в зависимости от длины волны падающего света. [c.300]

Эффект Фарадея в растворах. При измерении магнитного вращения плоскости поляризации возникают дополнительные сравнительно с обычной сиектрополяриметрией трудности. Прежде всего это относится к измерению эффекта Фарадея растворов. В магнитном поле все вещества вращают плоскость поляризации. Поэтому вращение, обусловленное исследуемым веществом, находящимся в растворе в небольшой концентрации, приходится измерять на фоне большого балластного вращения кюветы и растворителя. В зависимости от выбора изучаемого вещества и его концентрации измеряемые эффекты составляют величину от 0,01 до 0,1°. Балластное же вращение в ультрафиолетовой области при толщине кюветы в 1 см больше 10°, т. е. на 2—3 порядка больше измеряемого полезного эффекта. Измерения без компенсации балластного вращения приводят к необходимости высокой стабильности магнитного поля (до 10" ) и других параметров прибора. При измерении же магнитного вращения незначительное изменегше длины волны вследствие дисперсии балластного вращения, которое очень велико, приводит к изменению вращения в ультрафиолетовой области спектра на 0,002—0,003°. Это исключает возможность измерения небольин1Х эффектов. Кроме того, отсутствие компенсации балластного вращения исключает возможность автоматической записи дисперсии исследуемого вещества, так как она маскируется дисперсией балластного вращения. [c.302]

В заключении упомянем об одном явлении. В детальных экспериментах бьию замечено, что при определенных условиях опыта зависимость (/.) не является монотонной и имеет максимум в некоторой области спектра, зависящей от угла падения света на фотокатод, а также его поляризации. При этом оказалось, что такой селективный эффект наибольший в то.м случае, когда вектор напряженности электрического поля световой волн1.1 перпендикулярен поверхности металла, и практически не име( г места в то.м случае, когда эта компонента Е отсутствует (рис. 8.16 селективный эффект для двух направлений поляризации [c.435]

Установив в опытах над магнитным вращением плоскости поляризации света связь между магнитными и оптическими явлениями, Фарадей предпринял также попытку воздействовать магнитным полем на спектральные линии. Один из последних его опытов (1862 г.) состоял в наблюдении спектра паров натрия, помещенных между полюсами, электромагнита, при включении и выключении поля. Отсутствие какого бы то ни было эффекта объясняется, как мы уже знаем, недостаточностью технических средств, которыми располагал Фарадей (малая разрещающая способность спектрального аппарата при слабых магнитных полях, применявшихся им). [c.621]

Исследование зависимости диэлектрической проницаемости от частоты или, другими словами, диэлектрических спектров, дает В2<жную информацию о свойствах диэлектриков. По этой зависимости можно сделать качественные выводы о физической природе и механизмах диэлектрической поляризации, а также получить количественные данные о вкладах этих механизмов. [c.295]

Понятие полной поляризации строго применимо только к монохроматическому свету. В случае немонохроматического света будут наблюдаться отступления, связанные с тем, что все экспериментальные методы получения поляризованного света зависят от длины волны. Чем щире спектр светового пучка, тем больше отклонения от строго линейной поляризации. Циркулярно поляризованный луч с конечной шириной спектра всегда будет иметь примесь эллиптически поляризованного. В свою очередь проекционная картина эллиптического света будет представлять собой эллипс, меняющийся со временем. Эти отступления от полной поляризации будут всегда тем больше, чем шире спектр светового пучка. [c.35]

Эффект Зеемана лежит в основе объяснения двух главных магнитооптических явлений — магнитного вращения плоскости поляризации (эффект Фарадея) и магнитного двойного лучепреломления (эффект Коттона — Мутона). Изучение эффекта Зеемана на спектральных линиях атомов в видимой и ультрафиолетовой областях сыграло большую роль в развитии учения о строении атома, особенно в период, последовавший за созданием теории Бора. В настоящее время исследование эффекта Зеемана на спектральных линиях атомов представляет собой один из важных методов определения характеристик уровней энергии атомов и значительно облегчает интерпретацию сложных атомных спектров. Изучение зеема-новского расщепления спектральных линий позволяет также получать ценные сведения о магнитных полях, в источниках света, например при исследовании Солнца. [c.102]

При наблюдении перпендикулярно к направлению магнитного поля, например вдоль оси х, спектральный прибор зарегистрирует основную несмещенную линию частоты V, так как при колебании элементарного излучателя вдоль оси 2 максимальное излучение будет в плоскости, перпендикулярной к этой оси. В спектре будут также присутствовать две смещенные компоненты V—kv и г + Ал>, причем их поляризация будет линейной. Это произойдет по той причине, что диполь, совершающий колебания вдоль оси х, не дает излучения в направлении этой оси, но оба колебания в плоскости ху дадут компоненты, поляризовагшые по кругу. Поэтому наблюдатель, который смотрит навстречу оси х, увидит проекции круговых колебаний на ось у, а наблюдатель, который смотрит по оси у, увидит проекции круговых колебаний на ось х. Таким образом, спектр поперечного эффекта Зеемана состоит из трех линейно поляризованных спектральных линий. Линия с частотой V имеет колебания электрического вектора но направлению поля, а линии с частотами V—Av и т + — перпендикулярно к полю. [c.106]

Таким образом, метод комбинационного рассеяния света дает возможность, работая в видимой области, исследовать колебания и вращение молекул, частоты которых расположены в инфракрасной части спектра. Частота, интенсивность, поляризация линий комбинационного рассеяния непосредственно характеризуют строение и свойства исследуемых веществ. Поэтому комбинационное рассеяние нащло широкое применение в качественном и количественном анализе химических соединений. [c.129]

Для установления природы свечения и кинетики сопровождающих его процессов необходимо п )овести исследование всех свойств флуоресцирующего вещества и самого свечения. К этим свойствам относятся слелТующие спектр поглощения, спектр испускания, выход флуоресценции, поляризация флуоресценции, длительность возбужденного состояния. Краткое рассмотрение этих свойств начнем с основных закономерностей, которые проявляются в спектрах поглощения и флуоресценции сложных. молекул. [c.250]

Потенциалом ионизации частицы называют ту минимальную энергию, которая затрачивается на перевод ее валентного электрона в непрерывный спектр. В табл. 19.1 представлены значения потенциала ионизации нейтральных атомных частиц, полученные главным образом в результате экстраполяции к границе непрерывного спектра атома серий оптических переходов, инициируемых с помощью различных источников возбуждения. При этом либо находят предельное значение известной функции (например, формулы Ритца), аппроксимирующей высоковозбужденные (ридберговские) уровни энергии атомной частицы, либо сравнивают реальные уровни с водородоподобными, внося поправки на поляризацию атомного остова [1]. Поэтому помимо потенциала ионизации атома, эВ, приведены также предельные значения для серий оптических переходов, см , отсчитанные от уровня основ- [c.411]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...