Пучок света обыкновенный и необыкновенный при поляризации

Просветление оптики 30, 31 Процессы на электродах и спектральный анализ 620—628 Проявители, состав 294—296 Проявление и фиксирование фотопластинки 294—299 Пучок света обыкновенный и необыкновенный при поляризации 492 [c.815]

Если исследовать оба выходящих пучка при помощи турмалина или стеклянного зеркала, то обнаруживается, что оба они вполне поляризованы, и притом во взаимно перпендикулярных плоскостях. Колебания вектора О обыкновенной волны происходят перпендикулярно к главной плоскости, а необыкновенной — в главной плоскости. Свойства обоих лучей по выходе из кристалла, за исключением направления поляризации, конечно, ничем друг от друга не отличаются, так что название необыкновенный имеет смысл только внутри кристалла. Интенсивности обоих лучей одинаковы ), если на кристалл падал естественный свет. [c.383]

Если один из пучков по выходе из первого кристалла заставить упасть нормально на грань второго кристалла, то мы опять получим два пучка, лежащих в главной плоскости второго кристалла и поляризованных так же, как и раньше, по отношению к главной плоскости второго кристалла. Таким образом, направление поляризации зависит только от ориентации кристалла и не зависит от того, поляризован ли падающий на него свет или же он является естественным. Интенсивности обоих пучков будут, однако, в случае поляризованного падающего луча зависеть от угла а между направлением колебаний в падающем поляризованном луче и главной плоскостью второго кристалла. Действительно, во втором кристалле направление колебаний в необыкновенном луче, лежащих в главной плоскости второго кристалла, составит угол а с направлением колебаний в падающем поляризованном свете, а направление колебаний в обыкновенном луче образует с ним угол я/2 — а. Если амплитуда падающей на второй кристалл волны равна А, то амплитуды обеих волн, выходящих из кристалла, будут равны [c.383]

Рассмотрим условия возникновения эллиптической поляризации при прохождении света через одноосный кристалл. Пусть на пластинку /С, вырезанную параллельно кристаллической оси, падает параллельный пучок линейно-поляризованного света (рис. 27.1, а). После входа пучка в пластинку возникает два луча, поляризованные во взаимно перпендикулярных плоскостях, которые будут распространяться в направлении, перпендикулярном к оптической оси с разными скоростями. Амплитуды колебаний для обыкновенного uq и необыкновенного лучей являются проекциями амплитуды падающего света на главные направления кристалла XwY (рис. 27.1, б). Как видно из рис. 27.1, б, для амплитуд и будем иметь [c.207]

Мы рассматривали сложение колебаний монохроматических лучей. Если на поляризатор направить пучок белого света, то разность фаз обыкновенного и необыкновенного лучей для разных длин волн будет различной. Поэтому и состояние поляризации лучей разных длин волн будет различным. [c.216]

Следует особо отметить опыты по интерференции поляризованных световых пучков, выполненные Френелем совместно с Араго в 1816 г. Исследователи обнаружили, что выходящие из двулучепреломляющего кристалла исландского шпата обыкновенный и необыкновенный лучи друг с другом не интерферируют. Две системы волн, на которые делится свет при прохождении через кристалл, не оказывают друг на друга никакого действия ,— констатировал Френель. После ряда интерференционных опытов, в которых варьировалась поляризация световых пучков, Френель пришел к выводу, что световые волны поперечны колебания частиц эфира совершаются не вдоль направления распространения волны, а перпендикулярно этому направлению. Два параллельных световых пучка, у которых плоскости колебаний совпадают, интерферируют друг с другом наилучшим образом тогда как при взаимно перпендикулярных плоскостях колебаний пучки совсем не интерферируют. Иначе говоря, наилучшая интерференция наблюдается при взаимной параллельности плоскостей поляризации световых пучков если же пучки поляризованы во взаимно перпендикулярных плоскостях (как, например, выходящие из кристалла обыкновенный и необыкновенный лучи), то интерференция отсутствует. [c.28]

Кксиальная сп.мметрия взаимодействия света со средой может нарушаться вследствие оптической анизотро геми самой среды. При этом в области полос поглощения света оптически анизотропные среды неодинаково поглощают обыкновенный и необыкновенный лучи (линейный дихроизм). При достаточной величине разности соответствующих оптич. плотностей одна из поляри-зац. компонент светового пучка может поглотиться практически полностью, и прошедший через среду свет приобретает высокую степень лпнейной поляризации. Такие П. наз. д и х р о и ч в ы м и. Наиб, эффективными и практически единственными применяемыми в наст, время дихроичныМи П. являются поляроиды. Достоинствами поляроидов являются компактность, большая угл. апертура и высокая поляризующая способность, недостатками — низкая лучевая прочность и сильный хроматизм. [c.60]

Выше отмечалось, что для разделения пучков можно использовать двулучепреломление света. Как известно, линейно поляризованный свет, проходя двулучепреломляющий кристалл, разделяется на две световые волны — обыкновенную и необыкновенную, которые имеют взаимно перпендикулярную поляризацию и распространяются с разными скоростями. Это явление можно исполь- [c.106]

Свет, имеющий колебания только в одном направлении, называется л и н е й н о-п оляризован-ны м. Явления поляризации основаны на рааложенип обычного света на две взаимно перпендикулярно поляризованные компоненты при применении черного зеркала и стеклянных пластинок получаются лучи преломленный и отраженный, тогда как дву-преломляющие кристаллы (турмалин, известковый шпат) дают луч обыкновенный и необыкновенный. Вообще говоря, вторая компонента тем или иным путем удаляется из пучка лучей. [c.534]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...