Параллельные пучки

В некоторых работах [19] указывается, что в концентрированных дисперсных системах возможно нарушение закона Бугера. Представляют интерес экспериментальные работы, в которых проверяется выполнение закона Бугера в таких системах. Так, в [158] исследовалось ослабление широкого параллельного пучка света псевдоожиженным сдоем частиц белого электро- [c.139]

Получение когерентных электромагнитных колебаний оптического диапазона благодаря их высокой частоте позволяет передавать по оптическому каналу связи гораздо больше информации, чем по радиоканалу. Чем короче длина волны, тем меньшую расходимость можно получить при формировании из этих волн параллельных пучков энергии, а это обстоятельство весьма важно при локации и определении расстояний до предметов. [c.118]

На стеклянную пластинку наносится толстый слой прозрачной фотоэмульсии. К эмульсии прилегает слой ртути, а поверх(юсть стекла обращена к нормально падающему параллельному пучку света (рис. 5.5). [c.98]

Выше мы рассмотрели случай нормального падения параллельного пучка света на дифракционную решетку. Аналогичным образом можно рассмотреть случай падения лучей под некоторым отличным от нуля углом. [c.148]

Пусть параллельный пучок света падает на дифракционную решетку под углом 0. Как известно, при разности хода лучей, иду- [c.148]

Положим, что штрихи нанесены в плоскости ху перпендикулярно осям X и у. Постоянные решетки в соответствующих направлениях обозначим через d] и d . Направим на такую решетку параллельный пучок монохроматического света длиной к. Ось г направим перпендикулярно плоскости двухмерной решетки. Углы между падающими и дифрагированными лучами и осями х, у, г обозначим соответственно [c.155]

Аналогичное явление имеет место и при отражении параллельного пучка света от [c.171]

Если параллельный пучок света, исходящий из бесконечности, составляет с прямой MN угол, отличный от нуля, то они пересекутся в другой точке, отстоящей на том же расстоянии fi от преломляющей сферической поверхности. [c.175]

Случай 1. Оптическая ось положительного кристалла лежит в плоскости падения под косым углом к преломляющей грани кристалла (рис. 10.13). Параллельный пучок света падает под углом к поверхности кристалла. Очевидно, что за время, в течение которого правый край В фронта волны А В достигает точки D на поверхности кристалла, вокруг каждой из точек на поверхности кристалла между А н D возникают две лучевые поверхности — сферическая и эллипсоидальная. Эти две поверхности соприкасаются друг с другом вдоль оптической оси. Из-за положительности кристалла эллипсоид будет вписан в сферу, т. е. все точки эллипсоида будут расположены внутри сферической поверхности. Для [c.262]

Случай 2. Оптическая ось О О расположена под углом к преломляющей грани. Направим параллельный пучок света перпендикулярно поверхности положительного кристалла (рис. 10.14). [c.262]

Если на прозрачную среду, имеющую толщину слоя I, направить параллельный пучок света с интенсивностью /о (рис. 11.10), то в результате поглощения света в данной среде (ослабление интенсивности за счет других явлений не учитывается) интенсивность вышедшего света (/) уменьшается, т. е. / < / . [c.279]

Вывод формулы Бугера. Пусть на поверхность прозрачной однородной среды толщиной / направлен нормально параллельный пучок света с интенсивностью /о. В результате поглощения, как уже отмечено, интенсивность вышедшего пучка уменьшится (обозначим ее через /). Требуется установить закономерность поглощения в данном слое вещества. [c.280]

Таким образом, при прохождении параллельного пучка монохроматического излучения с объемной спектральной плотностью w(v) через слой вещества толщиной dx и единичного поперечного сечения изменение интенсивности выразится следующим образом [c.380]

Можно определить амплитудную величину напряженности электрического поля лазерного излучения. Как известно, для параллельного пучка света I = сЕ /Ап (здесь / выражается в эрг/с-см , в единицах напряженности СГСЕ). Подставляя / = 10 Вт/см , получим 2-10 В/см. Более мощное излучение лазера создает поле напряженностью порядка 10 В/см. Для сравнения укажем, что напряженность микроскопического поля, действующего на электрон атома, равна Ю - В/см, т. е. по порядку соответствует напряженности поля лазерного излучения. [c.388]

Поскольку часть среды, охваченной интенсивным световым пучком, становится оптически более плотной по сравнению с не охваченной светом части среды, то при входе в среду параллельного пучка произойдет дифракция на препятствии с диаметром 2а. Тогда максимальное значение угла расхождения за счет дифракции будет [c.398]

Тогда расхождение при отсутствии противодействующих процессов должно привести к расплыванию первично параллельного пучка за счет дифракции по мере его распространения внутри нелинейной среды. Однако поскольку в данном случае в зависимости от значения угла Р возможны н отклонения пучка к его оси за счет полного внутреннего отражения, то появляется возможность подавлять дифракционное расплывание пучка. Такое подавление, очевидно, будет зависеть от значений углов Рпред и Рд. Проанализируем возможные варианты [c.399]

Дисперсия света. Сплошной спектр. Узкий параллельный пучок белого света при прохождении через стеклянную призму разлагается на пучки света разного цвета (рис. 266). Цветную полоску на экране называют сплошным спектром. Явление зависимости скорости света от длины волны (или частоты) называется дисперсией света. Сплош- [c.269]

При анализе условий возникновения полос следует иметь в виду, что u i e t zo множества параллельных пучков лучей, падающих на пластинку под близким к нормальному углом, обычно найдется такой, который удовлетворяет условию появления максимума интерференции. Вся система полос будет локализована в бесконечности. [c.208]

Пусть однородный (монохроматический) параллельный пучок [ -фотонов проходит слой вещества толщиной х. Ослабление пучка в бесконечно тонком слое вещества пропорционально интенсивности пучка 1 и толщине слоя dx, т. е. подчиняется простому закону —dl = x/dx. Интегрируя это выражение и принимая во внимание, что при X = О 1 = 1 а, мы получим [c.30]

Широко известен метода теневых полос, называемый иначе метод каустик. Он основан на следующем оптическом эффекте. Образец с трещиной просвечивается параллельным пучком света. Повышение интенсивности напряжений в окрестности вершины трещины вызывает уменьшение толщины [c.141]

Фронт плоской волны перемещается параллельно самому себе, так что пути отдельных участков плоской волны параллельны между собой плоская волна характеризует параллельный пучок лучей. [c.41]

Параллельные пучки 1 и 2 соединятся в фокусе О линзы L в то же место придут и всякие другие лучи, параллельные Поэтому интерференционные полосы будут локализованы в бесконечности. Лучи S A, наклоненные под иным углом, соберутся в другой точке в фокальной плоскости линзы. [c.128]

Аксоиоме1рической проекцией называется проекция, полученная путем проецирования заданного предмета вместе с координатной системой, к которой он отнесен, параллельным пучком лучей на некоторую плоскость я. Направление проецирования выбирают таким, чтобы оно не совпадало ни с одной из присоединенных координатных осей. Величины изображаемых ребер параллелепипеда на плоскости к определяются коэффициентами искажения к, т. п (соответственно осям х, у, z). Проекции присоединенных координатных осей на плоскость п называют аксонометрическими осями. Наиболее распространены следующие виды аксонометрических проекций [c.87]

Измерение отношений методом вращающихся секторных дисков подробно описано Куинном и Фордом [71]. Сами диски сделаны с отверстиями вблизи периферии, образованными радиальными парами ножевых кромок. Ось вращения дисков расположена параллельно пучку излучения, который проходит через отверстия и может прерываться. Средняя яркость источника, наблюдаемая через отверстия вращающегося секторного диска, выражается в соответствии с законом Тальбота произведением яркости источника на коэффициент пропускания диска, т. е. на долю времени, в течение которого излучение может проходить через отверстия. Эта доля равна отношению полного угла, занимаемого центрами всех отверстий, к 2я. Тщательно сделанный диск, имеющий, например, коэффициент пропускания 1,25 /о. позволяет получить погрешность измерения коэффициента пропускания до 0,01 %. Коэффициент пропускания может быть измерен либо механически — прямым измерением положения кромок ножей, либо хронометрированием светового пучка, проходящего через отверстие, когда диск вращается in situ. Для того чтобы выполнялся закон Тальбота и была полностью реализована указанная возможная точность в измерении отношения, жалюзийный фотоумножитель (например, EMI 9558) нуждается в низком уровне освещения катода. Средний анодный ток не должен превышать примерно 0,1 мкА, а потенциалы динодов должны быть стабильными. [c.373]

Проекторы предназначены для контроля н измерения деталей, спроецированных в увеличенном масштабе на экран. Проекторы могут работать в проходящем и отраженном свете. Их используют главным образом для контроля изделий со сложным профилем шаблонов, плат, лекал, зубчатых колес, HiTaMnoBaHHbix детален, фасонных резцов и т. п. Свет от источника (рис. 5.17, а и б) через конденсор 1 параллельным пучком направляется на проверяемую деталь 2. Объективом 3 действительное обратное изображение детали, через систему зеркал 5—6 проецируется на экран 4. Контролируемое изображение детали на экране можно проверять различными методами, например сравнения с вычерченным в увеличенном масштабе номинальным контуром с двойным контуром, вычерченным в соответст-вки с 1]редельными положениями годного профтля показаний от-счетных устройств проектора с помощью масштабных линеек совмещением противоположных контуров детали. В соответствии с ГОСТ 19795—82 выпускают проекторы типа ПИ с экраном диаметром до 250 мм 250—400 мм и свыше 400 мм. Часовой проектор ЧП (рис. 5.17, б) состоит из осветителя I, сменных конденсоров 3, стола 5 с продольным и поперечным винтами 4 п 9 (цена деления [c.129]

Подобные полосы в-первые наблюдались Г уком. Однако вследствие того, что онн были подробгю исследованы Ньютоном, их называют кольцами Ньютона. Схема, с помощью которой наблюдаются кольца Ньютона, представлена на рис. 5.1. Роль пластинки переменной толщины играет воздуи/пая прослойка между линзой и плоскопараллельной пластинкой. Границы этой пластинки определяются снизу верхней поверхностью плоскопараллельной пластинки, сверху—нижней поверхностью линзы. Параллельный пучок света, выделенный из точечного источника, расположешюго в фокусе линзы (линза и источник на рисунке не изображены), направляется на систему линза — плоскопараллельная пластинка. Некоторый луч 1 этого пучка после отражения от нижней поверхности воздушной прослойки выходит из точки D. В эту же точку падает другой луч 2, который частично отражается. Лучи / п 2 являются когерентными и при наложении интерферируют между собой. Так как подобная интерференционная картина наблюдается с помощью отраженных лучей, то ее называют интерференционной картиной в отраженном свете. Аналогичную картину можно наблю-дат з в прошедшем свете. [c.93]

Опыт Винера со стоячими световыми волнами. Первый опыт со стоячими световыми волнами был выполнен в 1890 г. Винером. Схема установки Винера представлена иа рис. 5.4. Плоское металлическое (покрытое серебряным слоем) зеркало освещалось нормально падающим параллельным пучком монохроматического света. Плоская тонкая стеклянная пластинка П, поверхность которой покрыта тонким слоем (толщиной, меньшей V20 полуволны падающего света) прозрачной фотографической эмульсии, расположена на металлическом зеркале под небольшим углом ф к его поверхности. Отраженный от зеркала 3 лучок интерферирует с падаюидим в результате получается система стоячих световых волн. Согласно теории отражения света от металлической поверхности, первый ближайший к зеркалу узел электрического вектора расположится на поверхности зеркала, так как при таком отражении именно электрический вектор меняет свою фазу на противоположную. Следовательно, первый узел магнитного вектора расположится на расстоянии в четверть длины световой волны от зеркала. Таким образом, перед зеркалом будет наблюдаться система узлов (и пуч- [c.97]

Фраунгоферова дифракция от одной щели. Рассмотрим дифракцию плоской монохроматической световой волны от щели ширигюй Ь (рис. 6.17). Для простоты будем считать, что световая волна длиной X падает нормально к плоскости щели. Параллельный пучок света, пройдя через щель на непрозрачном экране 5j, дифрагирует под разными углами в правую и левую сторону от первоначального направления падения лучей. Линза Л собирает параллельные пучки дифрагированных лучей в соответствующих точках экрана [c.136]

Так как параллельный пучок света падает нормально к плоскости щели, то фроит волны будет совмеиден с плоскостью щели, т. е. все точки фронта волны в плоскости щели будут колебаться с одинаковой фазой. Разобьем фронт волны в плоскости щели от точки М до точки N на параллельные краям щели полоски равной ши-)нны. Каждая полоска будет играть роль вторичного источника. Зследствие идентичности полосок амплитуды волн в плоскости щели будут одинаковыми. Равенство фаз во всех точках щели, следовательно и для всех полос, было отмечено выше. Все это упрощает [c.137]

Дифракция света от двух щелей. При рассмотрении дифракции плоской световой волны от щели мы видели, что распределение интенсивности на экране определяется направлением дифрагированных лучей. Это означает, что перемещение щели паралельно самой себе влево и вправо по экрану 5, (см. рис. 6.17) не приводит к какому-либо изменению дифракционной картины. Следовательно, если на з <ране Эх сделать еще одну щель, параллельную первой, такой же ширины h, то картины, создаваемые на экране каждой щелью в отдельности, будут совершенно одинаковыми. Результирующую картину можрю определить путем слол<ения этих двух картин с учетом взаимной интерференции волн, идущих от обеих щелей. Направим параллельный пучок когерентного света на непрозрачный экран с двумя идентичными щелями шириной Ь, отстоящими друг от друга на расстоянии а (рис. 6.24). Очевидно, в тех направлениях, в которых ни одна из щелей не распространяет [c.143]

Разрешающая сила объектива. Положим, что параллельный пучок света падает на объектив диаметром D. Вследствие ограничения ( фонта волны оправой объектива возникает дифракционная карптя в виде концентрических колец. Угловой (вершина угла ссьпадает с центром объектива) радиус первого темного кольца ракен, как известно, [c.196]

Интерференция поляризованного света. До сих пор мы рассматривали взаимодействие двух световых лучей с колебаниями, происходящими во взаимно перпендикулярных направлениях, распространяющихся вдоль одной линии. Возникает естественный вопрос будет ли наблюдаться отличное от рассмотренного выи.1е явление, если оба луча являются взаимно когерентными и электрические векторы в них колеблются вдоль одной прямой Практически такой случай можно реализовать на установке (рнс. 9.21), где между двумя НИКОЛЯМИ Л/i и N-, расположена кристаллическая пластинка Я, вырезанная из одноосного кристалла параллелыю оптической оси. Параллельный пучок естестветюго спета, паправлеиный на николь Л/х, превращаясь в лине11н0- поляризованный, падает на пластинку П перпендикулярно ее поверхности. При нормальном падении пучка лучей на пластинку из одноосного кристалла, оптическая ось в которой параллельна преломляющей поверхности, возникающие [c.240]

Оптическая активность. Параллельный пучок естественного света направляется на систему, изображенную на рис. 12.6. Между скреигенныли николями и расположены светофильтр Ф (для монохроматизации света) и пластинка из кристаллического кварца К, оптическая ось которой совпадает с направлением луча. Так как вдоль оптической оси не происходит двойного лучепреломления, то при скрещенном положении николей свет не должен проходить [c.294]

Шаправленность лазерного излучения. Лазерное излучение кроме высокой монохроматичности обладает также свойством остронапра-вленности. Это объясняется как свойством индуцированного излучения, так и воздействием резонатора. Однако, несмотря на это, из-за явления дифракции строго параллельный пучок света получить принципиально невозможно. Как известно, при любом ограничении фронта волны имеет место дифракция. Так как при генерации света в лазере фронт световой волны ограничивается окружностью основания кристалла рубина или же зеркала диаметром D, то, согласно теории дифракции, угол минимального расхождения лучей [c.387]

Лампа бегущей волны (Л Б В) — электровакуумный прибор, работающий на основе взаимодействия электронного потока с бегущей волной электромагнитного поля, созданного длинной спиралью, расположенной внутри баллона лампы применяется в усилителях и генераторах СВЧ, может использоваться в относительно широком диапазоне частот (до 10% от средней частоты), характеризуется низким уровнем шумов, может отдавать мощность 100 кВт и более. В изофарной ЛБВ поддерживается оптимальный фазовый сдвиг между током и электромагнитной волной, в изохронной ЛБВ к концу замедляющей системы скорость электромагнитной волны снижается для лучшего согласования скорости электронов и волны, в многолучевой ЛЕВ используется несколько параллельных пучков электронов [2]. [c.146]

Вернемся теперь к выявлению тех ограничений, которые связаны с введенными вьипе упрощениями в постановке задачи. Выше уже указывалось, что закрепление направления колебаний векторов Е и Н соответствует переходу от эллиптической к линейной поляризации электромагнитной волны. Постановка одномерной задачи [Е = плоских волн, в этом случае излучению с плоским волновым фронтом соответствует в оптике параллельный пучок лучей. Отклонимся от вопроса о том, сколь реально экспериментальное осуществление плоской волны, и исследуем подробнее ее свойства. [c.28]

Используя полученные выше формулы, легко вычислить распределение освещенности при дифракции плоской волны на прямоугольном отверстии шириной Ь и высотой а. Напомним, что при расчете освещенности дифракционной картины от бесконечно длинной щели все элементы вдоль оси Y считались некогерент ными источниками и создаваемые ими освещенности просто складывались. Очевидно, что в случае дифракции плоской волны на прямоугольном отверстии так делать нельзя. Надо осветить отверстие удаленным точечным источником или параллельным пучком света. При описании опыта необходимо провести суммирование амплитуд также и вдоль оси У, т.е. вычислить еще [c.286]

Пусть на листок металлической фольги падает параллельный пучок а-частиц, в котором через единицу площади поперечного сечения в одну секунду проходит а-частиц. Подсчитаем, какое число dn а-частид отклонится в единицу времени на угол, лежащий [c.78]

Возможны и другие методы образования плоской волны (параллельного пучка). Для этого можно, например, поместить источник в фокусе какой-либо оптической системы (коллиматор). Однако и в этом случае невозможно строго осуществить плоскую волну, передающую конечное количество энергии. Для того чтобы коллима-торное устройство давало строго параллельный пучок, необходимо, чтобы источник света был строго совмещен с фокусом системы, т. е. источник должен быть точечным в математическом смысле этого слова. Реальные источники, излучающие конечное количество [c.41]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...