Пластинка полуволновая

Пластинка полуволновая 34 — четвертьволновая 33, 56 Подобия формулы 232, 233, 465 Показатель качества 78 [c.480]

Полуволновая пластинка. Полуволновая пластинка создает фазовую задержку Г = т. Предположим, что пластинка ориентирована таким Образом, что азимутальный угол (т. е. угол между осью х и медленной осью пластинки) равен [c.161]

Чтобы проверить это, надо вспомнить, что полуволновая пластинка преобразует линейно-поляризованное колебание в линейно-поляризованное колебание. Помещая ее при любой ориентации между скрещенными поляризатором и анализатором, можно добиться затемнения поля при вращении анализатора. Такая процедура не обнаружит различия между пластинкой, дающей запаздывание фазы на Х/2, и пластинкой, дающей запаздывание фазы на kX/2 k — целое число), выясняется лишь, что пластинка полуволновая. [c.133]

Вибратор продольных колебаний представляет собой обычно узкую пластинку полуволновой длины из [c.62]

Чтобы уяснить себе происходящее, представим естественный свет в первичном пучке как совокупность линейно-поляризованных волн с всевозможными направлениями поляризации. В той части света, которая проходит через полуволновую пластинку, произойдет поворот направления поляризации (переход из 1—3 квадрантов во 2—4 квадранты) (см. ПО, б)). Таким образом, направления световых векторов в когерентных пучках, которые в отсутствие пластинки были одинаковы (см. рис. 18.3, б), теперь благодаря действию пластинки на один из пучков окажутся не совпадающими (см. рис. 18.3, в). Результаты интерференции будут различными в зависимости от угла между векторами ОМ и ОМ , так что в среднем не будет ни максимумов, ни минимумов однако нельзя сказать, что мы получим такую же беспорядочную картину, как при наложении некогерентных лучей. [c.395]

Разложим каждый из световых векторов на две составляющие по АА и ВВ, направленные по биссектрисам между векторами. Каждая пара составляющих, как когерентные и имеющие одно направление, интерферируют между собой. Однако действие полуволновой пластинки сказалось в том, что составляющие по АА сохранили прежнюю разность фаз, тогда как составляющие по ВВ оказались сдвинутыми дополнительно по фазе на я (ибо их проекции на ВВ направлены в разные стороны). Поэтому первые дают интерференционную картину с максимумом, как и прежде, в центре поля, а вторые — интерференционную картину с минимумом в центре поля, т. е. сдвинутую на полосы относительно первой картины. А так как интенсивности той и другой компоненты в среднем одинаковы (в естественном свете нет преимущественного направления колебания), то обе одинаково яркие и сдвинутые на Чз полосы интерференционные картины не дадут видимой интерференции. [c.395]

Введем на пути одного из пучков полуволновую пластинку, в результате чего пучки станут поляризованы взаимно ортогонально. В этом случае никаких дополнительных пятен не наблюдается. Отрицательный результат получается и при смещении кюветы с нелинейной средой из области перекрытия пучков. [c.825]

Схема опыта, позволяющего количественно оценить эффект Садовского, показана на рис. 28.6. Полуволновая пластинка подвешена иа тонкой кварцевой нити, проходящей через небольшое отверстие в четвертьволновой пластинке, которая закреплена независимо. Верхняя поверхность пластинки Х/4 сделана отражающей. Пучок света, поляризованного по кругу, проходит через A/2, отражается от верхней поверхности пластинки V4 (которую он, таким образом, проходит дважды) и снова проходит через л/2. В результате такого прохождения света через полуволновую пластинку направление его поляри- [c.187]

Пластинка, производящая поворот плоскости колебаний плоско-поляризованного света на 90°, называется полуволновой пластинкой , или пластинкой Я/2 . [c.34]

Соответственно для фазового элемента, выполненного в виде полуволновой фазовой пластинки (б = п), [c.292]

ПРИМЕР ПОЛУВОЛНОВАЯ ПЛАСТИНКА [c.136]

Полуволновая пластинка имеет фазовую задержку Г = тт. В соответствии с (5.1.4) х-срез > (или -срез) одноосного кристалла дейст- [c.136]

Этот вектор отвечает горизонтально поляризованному свету. Таким образом, полуволновая пластинка приводит к повороту вектора поляризации на 90°. Можно показать, что для произвольного азимутального угла ф полуволновая пластинка поворачивает вектор поляризации на угол 2ф (см. задачу 5.1). Иными словами, линейно поляризованный свет остается линейно поляризованным, только плоскость его поляризации поворачивается на угол 2ф. [c.137]

Если падающий свет имеет круговую поляризацию, то полуволновая пластинка будет преобразовывать свет с правой круговой поляризацией в свет с левой круговой поляризацией и наоборот, независимо от азимутального угла. Доказательство этого утверждения мы оставим в качестве упражнения (см. задачу 5.1). Действие полуволновой пластинки иллюстрируется рис. 5.2. [c.137]

РИС. 5.2. Действие полуволновой пластинки на состояние поляризации пучка. [c.138]

Из (5.3.12) и (5.3.13) следует, что, когда фазовая задержка каждой пластинки имеет значения Г = 7г, Зтг, 5ж,. .., т. е. каждая пластинка становится полуволновой, коэффициент пропускания равен Т = = sin lNp. При азимутальном угле [c.147]

Выражение (6.5.19) аналогично (5.3.18), выведенному с помощью исчисления Джонса. Максимум пропускания имеет место при А/3 = О, что, согласно (6.5.15), соответствует случаю, когда кристаллические пластинки являются полуволновыми (или составляют нечетное число таких пластинок). Четный брэгговский порядок т = О, 2, 4,. ..) отвечает случаю, когда кристаллические пластинки составляют полную волновую пластинку, которая не изменяет состояние поляризации света. В этом случае связь между модами не может существовать. [c.209]

Экспериментальные результаты, полученные на 45°-ной пластинке НБС состава х — 0,30, показали, что полуволновое напряжение при комнатной температуре значи- [c.127]

В обеих схемах компенсации наведенного двулучепреломления можно выделить два взаимно перпендикулярных направления, совпадающих с главными направлениями эквивалентной полуволновой фазовой пластинки, т. е. расположенных под углом 45° к ребру призм. В них сохраняется направление поляризации линейно поляризованного излучения, прошедшего через схему. Установка поляризатора с ориентацией в одном из этих направлений не вносит потерь, т. е. деполяризация на активном элементе оказывается скомпенсированной. [c.152]

Выходящие пучки поляризованы во взаимно перпендикулярных направлениях. Поскольку интерференционные явления в этом случае минимальны, то такая поляризация для голографии невыгодна. Поэтому нужно на пути пучка, электрический вектор которого колеблется параллельно плоскости падения, поместить полуволновую пластинку, поворачивающую плоскость поляризации на 90°. [c.107]

Разобьем какой-нибудь пучок естественного света на два когерентных пучка, прибегнув к одной из общеизвестных интерферометрических схем. Встречаясь, пучки дают обычную интерференционную картину, например с максимумом в центре поля. Теперь поместим на пути одного из интерферирующих пучков естественного света полуволновую кристаллическую пластинку К, и введем во второй пучок соответственно подобранную стеклянную пластинку Я, обеспечивающую компенсацию образовавщейся разности хода (рис. 18.3). Теперь встречающиеся интерферирующие пучки, оставаясь когерентными, не дают ожидаемой интерференционной [c.394]

Применяемые ранее способы преобразования высокочастотных сигналов в ультразвук на частотах 10 —10 гц были малоэффективны и осуществлялись либо использованием различных методов поверхностного возбуждения [72], либо использованием высших гармоник пьезокварцевых преобразователей, так как создание кварцевых преобразователей, работающих на основной резонансной частоте свыше 200 мггц, представляет значительные технологические трудности, связанные с изготовлением чрезвычайно тонких пластинок. Основная частота пьезополупроводниковых преобразователей определяется не полуволновой толщиной пластинки, как у обычных пьезоэлектриков, а величиной диффузионного (обедненного) слоя, создаваемого диффузией металла, компенсирующего проводимость исходного полупроводника [73]. Этот слой можно выполнять чрезвычайно тонким, не изменяя механической прочности пластинок. [c.326]

Оптические компенсационные схемы можно осуществить и без введения фазовых пластинок. Особенно просто это удается в схемах ЛДИС с интерферометром в приемной части. Примером могут служить оптическая схема с опорным пучком, показанная на рис. 169, в, и инверсная дифференциальная схема, представленная на рис. 169, ж. В первой из них противофазность доплеровских составляющих создается за счет сдвига фазы на я в сигнальном рассеянном пучке на передней грани рекомбинационной плоскопараллельной пластинки интерферометра. Во второй схеме поворот фазы одного из интерферирующих рассеянных пучков получается при делении на задней грани призмы Дове в интерферометре. В обоих случаях получение фазового сдвига эквивалентно введению фазовой полуволновой пластинки в один из интегрирующих пучков. К достоинствам этих оптических компенсационных схем следует отнести слабое влияние эффекта деполяризации рассеянных пучков на компенсацию. Полного устранения влияния деполяризации можно достигнуть, поместив поляроид на входе интерферометра. [c.294]

Фотоэлектряч, П. для измерения степени поляризации состоит из вращающейся полуволновой фазовой пластинки Пли пластинки в четверть длины волны (для определения степени линейной или циркулярной поляризации соответственно), анализатора и фотоприёмника. Отношение амплитуд переменной и постоянной составляющих фоТотока непосредственно даёт величину р. [c.76]

Таким образом, для создания узкополосного фильтра Шольца с шириной полосы пропускания 1 А, необходимой для наблюдения линии (Xq = 6563 А), требуется приблизительно 10 полуволновых (v — 0) пластинок. Спектр пропускания состоит из главного максимума при Xq и ряда побочных пиков около него. В соответствии с (5.3.18) эти вторичные максимумы имеют место приблизительно при условии [c.150]

Приведенные выше два примера показывают, что величина индекса (или глубины) модуляции пропорциональна приложенному напряжению. Полуволновые напряжения прямо пропорциональны длине волны света и обратно пропорциональны электрооптическо-му коэффициенту. Для света в видимом диапазоне длин волн эти напряжения имеют величину порядка нескольких киловатт. Увеличение толщины пластинки приводит к увеличению длины взаимодействия, но и к уменьшению напряженности электрического поля. Следовательно, полное увеличение модуляции за счет увеличения толщины пластинки при продольной модуляции отсутствует. Для излучения ИК-диапазона из-за большой длины волны света (скажем, 10,6 мкм) возникает необходимость в приложении высоких напряжений. Продольные модуляторы используются только тогда, когда требуются большие площади устройства и большое поле зрения. Можно показать, что угол поля зрения продольного модулятора из Z-среза кристалла с группой симметрии 43т составляет почти 2тг (см. задачу 8.1). [c.303]

В качестве пьезоэлектрических преобразователей наиболее часто используются пластинки из ЦТС-керамики (полоса возбуждаемых частот до 30 МГц), пиобата лития (10 800 МГи) и тонкие пленки сульфида кадмия, цинка или окиси цинка (полоса 0,5. .. .. 3,5 ГГц), хорошо работающие в области частот полуволнового резонанса. Со светозвукопроводом они соединяются с помощью дополнительных элементов акустической и электрической связи, в качестве которых служат слои золота, серебра, меди, индия или других металлов и сплавов с подслоями из хрома или титана Именно эти элементы являются основным источником диссипатив ных потерь мощности из-за поглощения звука, омических и ди электрических потерь (до 2. .. 30 дБ в диапазоне частот 0,1. .. .. 3,0 ГГц). Это накладывает серьезные требования на технологию их изготовления. [c.116]

Необходимы также плоскопараллельные пластины, плоские отражающие и полупрозрачные зеркала светоделительные кубики и управляемые светоделители разного рода призмы, в том числе поляризационные полуволновые и четвертьволновые фазовые пластинки, оптические амплитудные пространственные фильтры (маски) с различными законами изменения амплитудного пропускания фазовые пространственные фильтры с произвольными законами изменения фазы устройства мультипликации и вращения изображений иммерсионные устройства с большой апертурой и иммерсионные лентопротяжные устройства высококачественные расширители пучка с большой апертурой гибкие световоды, фоконы и другие оптические элементы и устройства. Необходимость работы в когерентном свете предъявляет к материалу оптических элементов и качеству их обработки повышенные требования. [c.223]

Светоделителем может быть либо поверхность стекла, либо устройство, обладающее изменяющейся в широком диапазоне плотностью. Изменением угла наклона стеклянной пластинки можно в небольших пределах управлять проходящей и отраженной составляющими пучка. Если плоское стекло обеспечивает вполне удовлетворительное управление интенсивностями пучков, то нет необходимости применять более дорогие типы светоделителей. Но если требуется более точная регулировка интенсивности, то для этого случая подойдут выпускаемые промышленностью светоделители с полупрозрачным вращающимся зеркалом, у которого коэффициенты пропускания и отражения изменяются по окружности. Их можно автоматизировать, используя привод типа кабестан или шаговый двигатель. Хорошее качество пучка дают двулучепреломляющие кристаллы, перед которыми помещают вращаемые полуволновые пластинки, однако при этом нужно тщательно следить за ориентацией поляризации. Другой полезной разновидностью светоделителя являются фотополимерные дифракционные решетки, которые изготавливают голографическим способом. [c.318]

Согласование плоскостей поляризации обеспечивается верной установкой лазерного источника по отношению к пластинке с учетом особенностей работы всех оптических элементов схемы (зеркал, пластинок и т. д.). Если нет возможности разместить лазер и оптические элементы должным образом, в оптическую схему вводят вращатель поляризации в виде, например, полуволновой пластинки или биромба из двух ромбов Френеля. [c.94]

ПродойьйыЁ линейный 9ле1 тр00птйческий ффеКт в кристаллах точечной группы симметрии тт достигает максимума в направлении нормали к кристаллической пластинке, если она составляет с оптической осью угол 55° [13, 41]. Полуволновое напряжение для линейного [c.120]

При рещении некоторых задач (гл. 6), для того чтобы интерференционные полосы были уже, необходима суперпозиция 3 или 5 смещенных спекл-структур. Схема, представленная на рис. 59, позволяет регистрировать три спекл-структуры за две экспозиции. Между матовым стеклом G и фотопластинкой Н помещены двулучепреломляющие плоскопараллельные пластинки Qi и Q2, вырезанные под углом 45° к оптической оси и ориентированные так, как показано на схеме. Главные сечения этих пластинок параллельны. Между пластинками Qi и Q2 имеется полуволновая пластинка, ось которой составляет угол 45° с главными сечениями пластинок Qi н Qi. Луч, который в первой пластинке является обыкновенным, во второй становится необыкновенным, и наоборот, Расстояние между обыкновенным и необыкновенным лучами, вводимое пластинкой Q, удваивается пластинкой Q2. Оба выходящих луча симметричны по отношенню к продол-л<енню луча, обыкновенного в первой пластинке Qi, т. е. мы [c.64]

Если повернуть полуволновую пластинку на 45°, то двулу-чепреломление, вводимое пластинкой Qi, будет скомпенсировано пластинкой Q2 (рис. 60). На фотопластинке Н получится еще одна спекл-структура, идентичная двум предыдущим. Чтобы от спекл-структуры, получаемой в схеме рис. 60, [c.65]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...