Кварцевые клинья

Пользуясь таблицей, приведенной в упражнении 152, описать картину, наблюдаемую при прохождении плоскополяризованного света через кварцевый клин с углом при вершине а = 5. [c.893]

Наиболее простой тип компенсатора, носящий название компенсатора Бабине (рис. 18.3, а), состоит из двух кварцевых клиньев, вырезанных так, что оптические оси в них взаимно перпендикулярны. Тогда луч, обыкновенный в верхнем клине, становится необыкновенным в нижнем и наоборот. Благодаря этому, в том месте, где свет проходит одинаковые толщины обоих клиньев, между лучами не возникает никакой разности фаз. В любом другом месте, где свет пройдет толщину йу одного клина большую, чем толщина другого, между лучами возникнет определенная разность фаз. Таким образом, в зависимости от места, в котором свет проходит через клинья, можно получить любую разность фаз. [c.55]

Компенсатор Бабине состоит из двух кварцевых клиньев. На неподвижном клике нанесено перекрестие. При перемещении подвижного клипа разность хода б плавно меняется [c.110]

Кварцевый клин даёт по длине клина непрерывно меняющуюся разность хода. Изготовляется на разность хода от 0 до 2Х 4Х, Кварцевый клин, помещённый в установке между поляризатором и анализатором, при белом свете даёт на экране по длине клина распределение цветов, определяемое простым наложением картин, отвечающих монохроматическим лучам, входящим в состав белого света. Изменение окрасок в сторону увеличения толщины клина называется повышением окраски, а обратное—понижением окраски. [c.264]

Компенсатор Бабине [13] состоит из двух призматических кварцевых клиньев (фиг. 201) с малым двугранным углом (2ч-3°). Клин, имеющий визирный крест А, связан с корпусом компенсатора, другой клин может перемещаться микрометрическим винтом, снабжённым барабаном с делениями. Клинья находятся в по- [c.264]

В комплект микроскопа, кроме перечисленных объективов и окуляров, входят три сменных конденсора, объект-микрометр для проходящего света, кварцевый клин, компенсационная пластинка и другие мелкие принадлежности. [c.95]

Допустим далее, что оси поляризации кристаллической пластинки были найдены вращением ее в полярископе (при отсутствии кварцевого клина) до тех пор, пока свет не погасал. [c.68]

Повторяя свои опыты, Файлон и Харрис применили пару кварцевых клиньев, чтобы придать кварцевой пластинке регулируемую толщину, что позволило им наблюдать резко очерченные полосы высших порядков при таком способе они открыли, что кривая дисперсии при оптическом напряжении в кварце имеет ряд вполне отчетливых колебаний, частью сглаженных в предыдущих наблюдениях благодаря расплывчатому характеру полос низких порядков, полученных без применения кварцевой пластинки. [c.203]

Счет величин т в картине полос производится, исходя из обычно имеющихся точек m = О (выходящие углы модели, зоны без напряжений или зоны, где Tj = Tj), счетом полос на экране или фотографии. При отсутствии точки m = О применяется счет полос в процессе нагружения или находится порядок исходной полосы с помощью простейшего компенсатора (нагруженная или замороженная балочка, слюдяной или кварцевый клин) при нагруженной модели в полярископе. [c.169]

Рис. 3-5. Устройства для определения натяжений вэ впаях оптическим методом исследования напряжений. Т и С можно применять отдельно. Если используется стеклянная пластинка Т, то она растягивается усилием известной величины до тех пор, пола не будет компенсировано натяжение в 5. При использовании кварцевого клина р получают фотографии, подобные показанным на рис. З-б, где смещение горизонтальны.1 те.иных линий пропорционально натяжениям [Л. 16].

Рис. 3-6. Схематическое изображение картины, полу, чаемой при помощи устройства, показанного на рис. 3-5, с использованием кварцевого клина [Л. 16]. а — с натяжением б — без натяжения.

Влияние кварцевого клина на белый плоскополяризованный свет показано на рис. 3-7 [Л. 15]. В этом случае мы имеем дело с волнами различной длины каждой из них будут соответствовать своя разность хода лучей и определенная разность фаз прн [c.54]

Рис. 3-7. Влияние кварцевого клина на белый плоскополяризованный свет.

Для каждого кварцевого клина существуют стандартные таблицы цветов, в которых для каждого цвета дается величина разности хода лучей. Цвет исследуемого образца можно сравнить в поле зрения с цветом кварцевого клина и определить, таким образом, величину натяжений. [c.56]

Сконструирован собранный на оптической скамье прибор для заводских испытаний колб электронных ламп 20], причем расшифровка картины натяжений, получаемой при помощи кварцевого клина, упрощается применением экспериментально определяемых коэффициентов. [c.56]

Для анализа поляризованного света наряду с пластинкой Х/4 используются приспособления, которые позволяют скомпенсировать до нуля (или дополнить до л) любую разность фаз между двумя волнами. Они называются компенсаторами. Простейший компенсатор состоит из двух слабо скошенных кварцевых клиньев (рис. 4.5). Сложенные вместе, они образуют плоскопараллельную кристаллическую пластинку с оптической осью, ориентированной вдоль ее граней. Один из клиньев можно перемещать относительно другого с помощью микрометрического винта, изменяя тем самым их общую толщину и, следовательно, вносимую компенсатором разность фаз между двумя волнами. [c.179]

Обычно микроскоп снабжают тремя компенсаторами пластинками Я/4 и Х/2 и кварцевым клином. Пластинка Я/4 обычно изготовляется из слюды, а Я/2 — из кварца. При скрещенных поляризаторе и анализаторе при наблюдении в белом свете поле зрения имеет окраску на границе красного и синего цвета. Получающийся пурпурный цвет называют чувствительным оттенком , так как уже небольшая разность хода, создаваемая в объекте, сильно изменяет цвет поля в красный или в синий оттенок. Следовательно, кварцевая пластинка Я/2 может быть использована для обнаружения очень слабого двойного лучепреломления. [c.302]

Кварцевый клин, вырезанный параллельно оптической оси, дает интерференционные цвета (плавное изменение разности хода) до трех-четырех порядков. Вид интерференционной картины при диагональном расположении клина между поляризатором и анализатором представлен на рис. 4.5.2. Расстояние Ь между интерференционными полосами определяется по формуле Ь=Х/(пе — По)со, где со — угол клина. [c.302]

Зная угол клина, можно грубо определить длину волны. Кварцевый клин используется в качестве простейшего поляри- [c.302]

Для определения разности хода, возникающей в исследуемом объекте, с помощью кварцевого клина выполняют следующие операции в ортоскопическом ходе лучей (рис. 4.5.1, а) с объективом малого увеличения устанавливают поляризатор 1 и анализатор 8 в скрещенное положение и при отсутствии кварцевого клина на предметный столик микроскопа 4 помещают (плоскопараллельную пластину) объект затем поворотом предметного столика добиваются темного поля. В этом случае главные направления анизотропного объекта будут ориентированы параллельно направлениям пропускания поляризатора и анализатора. [c.303]

Поворотом предметного столика на 45° устанавливают объект в диагональное положение вводят кварцевый клин 7 до получения в поле зрения темной полосы. В этом случае разность хода в соответствующем сечении клина компенсирует разность хода, создаваемую объектом. Если темная полоса не появляется (нет компенсации), то это означает, что разность хода, вносимая клином, складывается с разностью хода объекта. Для получения компенсации разности хода (положения вычитания) необходимо предметный столик развернуть на 90° после выполнения предыдущей операции объект выводят из хода лучей и по наблюдению интерференционной картины в клине с помощью шкалы интерференционных цветов определяют разность хода, введенную клином. Так как вследствие периодического повторения интерференционных цветов различных порядков возникает неоднозначность, то измерение следует выполнять как при скрещенных поляризаторе и анализаторе, так и при параллельных. [c.303]

Возможен также другой способ определения знака кристалла с использованием какого-либо поляризационного компенсатора, например, кварцевого клина. [c.305]

Пусть кварцевый клин К, одна из широких граней которого вырезана параллельно оптической оси, вдвигается в направлении, перпендикулярном к оси системы (см. рис. 29.1). В этих условиях формула пропускания для кварцевой пластины имеет следующий вид [c.225]

Теперь решим задачу определения знака кристалла по коноскопической фигуре, для чего рассмотрим наиболее простой случай одноосного кристалла. Такой кристалл, вырезанный перпендикулярно к оптической оси, в сходящихся пучках дает картину, схематически изображенную на рис. 33.2. Здесь показан темный крест, а концентрические интерференционные кольца — условно в виде двух колец. Для определения оптического знака кристалла используют кварцевый клин, который вырезают так, чтобы его оптическая ось была параллельна короткой грани клина. Клин вдвигают тонким концом в направлении, показанном на рисунке. Его располагают после исследуемой кристаллической пластинки (см. рис. 29.9). [c.249]

Компенсатор Бабине. Компенсатор Бабине (рис. 9.19) состоит из двух клиньев, изготовленных из кварца со взаимно перпендикулярными оптическими осями. Луч света в общем случае проходит в клиньях разные пути и d . Из-за взаимной перпендикулярности оптических осей кварцевых клиньев луч обыкновенный в первом клине становится необыкновенным во втором, и наоборот. Тогда дополнительная разность хода между обыкновенным и необыкно- [c.239]

Этим недостатком не обладает компенсатор Солейля (рис. 18.3,6). Он состоит из двух кварцевых клиньев с параллельными оптическими осями и из одной кварцевой плоскопараллельной пластинки с осью, перпендикулярной к осям клиньев. Верхний клин может перемещаться параллельно самому себе. При таком перемещении клина суммарная толщина клиньев на всем протяжении их соприкосновения меняется и может быть равной или отличной от толщины нижней пластинки. В первом случае компенсатор не внесет никакой разности фаз между обоими лучами, во втором — внесет разность фаз, которой можно придать любое требуемое значение. [c.55]

Компенсатор Солейля также состоит из кварцевых клиньев, однако наличие в нем дополнительной кварцевой пластинки позволяет получить одинаковую разность хода лучей по всей длине клина при его перемещении. При работе с компенсатором Солейля анализатор устанавливают на затемнение всего поля и после введения объекта смещением клиньев компенсируют возникшее посветление поля зрения и измеряют, таким образом, разность фаз. [c.110]

Компенсатор Бабине — Солейля (фиг. 4.3) состоит из двух кварцевых клиньев, вырезанных одинаковым образом по отношению к их оптической оси. Оптические эффекты обоих клиньев складываются, и создаваемая ими разность хода пропорциональна общей толщине клиньев. Один из клиньев остается неподвижным, а другой перемещается винтом, так что общая толщина двух клиньев меняется. В компенсаторе имеется также кварцевая пластинка постоянной толщины, оптические оси которой перпендикулярны оптическим осям клиньев, т. е. пластинка и клинья скрещены. При полной общей толщине клиньев должно наблюдаться полное гашение света. [c.100]

В практике оптического метода обычно применяются компенсаторы тина Бабине, Бабине — Солейля, Краснова, Берека. В основу первых двух компенсаторов положено измерение разности хода за счет изменения суммарной толщины двух кварцевых клиньев [9]. [c.35]

РАХАРПМЕТР — поляризационный прибор ДЛЯ определения содержания сахаров (реже др.оптически активных веществ) в растворах по измерению угла вращения плос кости поляризации, пропорционального концентрации раствора. Компенсация вращения плоскости поляризации в С., в отлпчпе от поляриметра, производится ли-вейно перемещающимся кварцевым клином (рис.). При- [c.421]

Схема формирования изображения в интерференционном микроскопе Номарского приведена на рис. 6.4. Образец освещается двумя пучками монохроматического света, поляризованными в двух взаимно перпендикулярных плоскостях. Пучки получаются в результате прохождения света от источника 7 через узкополосный фильтр, поляризатор 6 и видоизмененную призму Волластона 3. Если на призму падает свет, плоскость поляризации которого составляет угол 45° с оптическими осями клиньев призмы, то из нее выходят два пучка с одинаковой фазой и интенсивностью, поляризованные под углом 90° друг к другу. Оба поляризованных пучка отражаются от поверхности образца 1, проходят через объектив 2 и еще раз через призму Волластона и выходят из нее, причем расходятся на угол е, зависящий от угла между кварцевыми клиньями призмы. Пройдя через поляризатор 4, установленный под углом 135° к оптическим осям клиньев, пучки интерферируют в плоскости изображения 5. [c.234]

В комплект микроскопа, кроме перечисленных объективов и окуляров, входят препаратоводитель, трансформатор для подключения лампы к электросети, объект-микрометр для проходящего света, компенсационный кварцевый клин, компенсационные пластинки, съемное зеркало для использования постороннего источника света и другие мелкие принадлежности. [c.103]

Компенсатор Бабинэ состоит из тонкого кварцевого клина, оси поляризации которого параллельны и перпендикулярны к ребру клина. [c.68]

Замечательно, что Мах, введший этот способ, повидимому не заметил его главной ценности, а именно той точности, с которой могут быть определены спектроскопом длины волн, соответствующие серединам темных полос. Повидимому с целью преодолеть затруднения, связанные с введением поправок на дисперсию кристалла, он ввел в оптическую систему между поляризатором и анализатором кварцевый компенсатор типа Бабинэ, и отставание, вызванное им, присоединял к отставанию, вызванному как кристаллом, так и образцом. Перемещая кварцевые клинья, он имел возможность возвращать полосу данного порядка к ее первоначальному положению в спектре. Обозначая через Q п Q отставания, вызванные компенсатором при двух наблюдениях, мы получаем два уравнения [c.196]

ГОДоМ па длине волны Х, = б328А Не — Ке-лазера. Спонтанное двупреломление кристаллов компенсировалось кварцевым клином. В противоположность предыдущим работам использовались относительно массивные образцы (3X3X3-J-4 и 7Х7ХЗ-5-4 мм ). Кристаллы не имели полос роста, градиенты показателей преломления По и Пе не превышали 1 10 ° и 5 10 ° см соответственно. Остаточный световой поток при поляризаторах, скрещенных под углом 45° к оптической оси кристалла, составлял 2 — 4%, если апертура пучка была пе более 4X4 мм . Грани кристаллических пластин были ориентированы перпендикулярно направлениям [100], [010], [001] с точностью 2 . Свет распространялся вдоль направлений [010] или [100], электрическое поле прикладывалось вдоль оси с. Модуляция производилась до частоты 2 10 Гц. В связи с тем, что в кристаллах НБС указанного состава при температуре 35 — 45 С доменная структура становится неустойчивой, полуволновое напряжение возрастало до 70 В. Однако приложение к кристаллу смещающего напряжения 500 В/см уменьшало полуволновое напряжение до 50 В. Глубина модуляции при апертуре пучка 4X4 мм составляла 98%. Полученные данные показывают, что для кристаллов приведенных выше размеров рабочая частота модуляции не превышает 2 10 Гц. [c.124]

Компенсатор Бабине. Oxitoht из двух кварцевых клиньев, вырезанных так, что оптические оси в них взаимно перпендикулярны (рис. 49). Один из клиньев В неподвижен и снабжен посередине крестом и штрихом [c.89]

Компенсатор Бабине состоит из двух кварцевых клиньев, вырезанных так, что оптические оси в них взаимно перпендикулярны (фиг. 24). Один из клиньев В неподвижен и снабжен посредине меткой (крест и штрих). Другой клин А можно перемещать с помощью микромет-ренного винта с делительным барабаном. Луч, обыкновенный в верхнем клине, становится необыкновенным в нижнем, и наоборот. В том месте, где между лучами не воз- [c.61]

Компенсатор Бабине. Состоит из двух кварцевых клиньев, вырезанных так, что оптические оси в них взаимно нерпегдакулярны (ркс. .35). Один из клиньев В неподвижен и снабжен посредине крестом и штрихом. Другой клин А можно перемещать с помощью микрометрического винта с делительным барабаном. Луч обыкновенный [c.60]

По Сле прохождения света через анализатор условия будут прежними, причем интерференционные полосы окажутся параллельными острому краю клина. В случае фиксированного положения клина разность — для обыкновенного и необыкновенного лучей при данной длине волны также постоянна и для варца равна 0,009. При этом разность хода лучей линейно зависит от толщины клина в месте прохождения луча, так как o = n . Темные полосы появляются там, где 5/2 равно четному числу половин длины волны, а яркие там, где о/Я равно нечетному числу половин длины волны, что показано на рис. 3-4 для случая монохроматического света. Если перед кварцевым клином находится стеклянный образец с натяжениями, то темные линии смещаются вправо иди влево в зависимости от вида натяжений. ]у1аксимальное смещение линии можно измерить при помощи измерительного микроскопа или катетометра. Градуировка смещений по натяжениям может быть осуществлена путем нагрузки соответствующим грузом пластинки из стекла того же сорта, что и анализируемый образец. На рис. 3-5 изображено расположение деталей прибора для измерения натяжений [Л. 16], а на рис. 3-6 показана картина интерференционных линий, получающихся в бусинковом впае. [c.53]

Компенсатор Бабинэ состоит из двух кварцевых клиньев, один из которых можно передвигать при помощи микрометра. Оптические оси клиньев расположены под прямым углом относительно друг друга. Обыкновенный луч, проходящий первый клин с плоскостью колебаний, нормальной к оптической оси, проходит сквозь второй клин, как необыкновенный луч, и наоборот. Так как необыкновенный луч проходит через кварц медленнее, чем обыкновенный, то результирующая разность фаз [c.54]

В компенсаторе Бабине—Солейля (рис. 4.4.4, б) по полю компенсатора обеспечивается равномерная разность фаз. Компенсатор состоит из двух кварцевых клиньев / и 2, оптические оси которых параллельны друг другу, и дополнительной плоскопараллельной пластинки 3. При перемещении одного из клиньев по отношению к другому на величину а оптическая разность фаз изменяется пропорционально суммарной толщине клиньев h = hi + hz. Пластинка 3 имеет постоянную толщину йо, а оптическая ось ее перпендикулярна оптической оси клиньев (см. штриховку). Это позволяет получить равномерную по полю [c.293]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...