Поверхность лучевая

При изучении распространения света в анизотропной среде нами были введены четыре вспомогательных поверхности — лучевой эллипсоид и оптическая индикатриса, лучевая поверхность и поверхность нормалей. Если нам известна форма одной из этих поверхностей, то путем соответствующих преобразований можно определить форму любой другой. Отметим, что при помощи оптической индикатрисы удается особенно просто рассмотреть оптические свойства кристалла. [c.258]

Тень от линии. Принято считать, что прямая линия, задержи-Еаи совокупность световых лучей (которая всегда,— как при солнечном, так и при факельном освещении,— является плоскостью), отбрасывает теневую плоскость. Обычно эту плоскость называют лучевой. Отсюда следует, что построение тени, падающей от прямой на какую-либо поверхность, сводится к построению линии пересечения с этой поверхностью лучевой плоскости, проведенной через данную прямую и источник света м, освещающий данную прямую. [c.396]

Причиной этого является меньшее влияние искрового процесса из-за более удаленного расположения горизонтального заземлителя от границы с нижним более проводящим слоем земли по сравнению -с вертикальным электродом. Такое объяснение подтверждается также увеличением разницы между значениями Он и для горизонтального двухлучевого заземлителя с вертикальными электродами (/в=2,5 м, рис. 6-12, кривые 2) по сравнению с горизонтальным заземлителем без вертикальных электродов (рис. 6-12, кривые /). Здесь повлияло, очевидно, приближение к границе раздела слоев вертикальных электродов, несмотря на снижение плотности тока, стекающего с увеличенной поверхности лучевого заземлителя с вертикальными электродами. [c.127]

Геометрическое место точек, общих для поверхности лучевой призмы и данного многогранника, образует замкнутый контур, отделяющий освещенную часть поверхности от неосвещенной. Это— так называемый контур собственной тени. Каждой точке К контура собственной тени соответствует точка на контуре падающей тени. Следовательно, контур падающей тени является тенью контура собственной. По первому легко определить и второй. Действительно, в нашем случае контур —Л ограничивает падающую [c.331]

Взаимная поверхность лучевого обмена плоскости лучеиспускания с поверхностью труб определяется произведениями [c.423]

Вычисляя подобным образом облученность Р со всей поверхности лучеиспускания Pi, находим взаимную поверхность лучевого обмена поверхностей Р и Р [c.428]

Из условий (111,1)—(111,3) находим взаимную поверхность лучевого обмена основных поверхностей та. F [c.432]

При обобщении построений Гюйгенса на случай анизотропной одноосной среды для вторичных волн нужно использовать найденные в 4.2 поверхности лучевых скоростей. Касательная к ним плоскость дает положение фронта (т. е. поверхности равных фаз) преломленной волны, а прямая, проведенная из центра вторичной волны в точку касания, — направление преломленного луча. Так как лучевая поверхность состоит из сферы и эллипсоида, то построение Гюйгенса дает два луча обыкновенный, направление которого совпадает с нормалью к фронту, как и в изотропной среде, и необыкновенный, направление которого в общем случае отклоняется от нормали к фронту необыкновенной волны. Для строгого обоснования построений Гюйгенса (которое здесь не приводится) требуется показать, что распространение света от точечного источ ника по некоторому направлению в анизотропной среде происходит так же, как и рассмотренных в 4.2 плоских волн, скорости кото рых по разным направлениям характеризуются лучевыми поверхностями. [c.189]

Если определить волновые поверхности лучевого семейства как сферические, ортогональные каустическим [9], то нетрудно найти их радиус. В самом деле, воспользуемся очевидным соотношением для радиуса кривизны поверхности, ортогональной к каустике [c.35]

Распределение амплитуды и фазы по волновой поверхности лучевого приближения в общем случае носят нерегулярный характер (штриховые кривые на рис. 3.18), только отдаленно напоминая лучевое приближение. При изменении Л зкв эти распределения меняются. При вырождении двух мод их пространственные характеристики становятся похожими. [c.88]

Примерные распределения амплитуды и фазы по граничной волновой поверхности лучевого приближения для резонатора с нерезкой апертурой и параметрами ё 1= 2=1,8 Сэкв=37 изображены на рис. 3.18 непрерывными линиями. Распределения имеют регулярный характер, близкий к лучевому приближению. Отличие от лучевого приближения обнаруживается вблизи оптической оси для высших типов колебаний. [c.89]

Тень прямой линии. Световые лучи, проходящие через множество точек прямой линии, образуют лучевую плоскость. Пересекаясь с плоскостью или поверхностью, лучевая плоскость образует падающую тень прямой. [c.144]

Тени на земной поверхности. Тени на топографической поверхности проще всего строить, рассекая поверхность лучевыми плоскостями. На рис. 708 показано приближенное построение собственной тени на поверхности и тени, падающей от одной части поверхности на другую. Возьмем в картинной плоскости вертикальные прямые а, 6, с и отметим на них точки, расположенные на высоте горизонталей местности. Через полученные точки —3, —2,. .., О,. .., /, 2и т. д. проведем горизонтали лучевых плоскостей, проходящих через прямые а, Ь, с. Точкой схода горизонталей является точка 1. Отметим точки I, // и т. д., в которых горизонтали лучевых плоскостей пересекаются с однозначными горизонталями местности, и, соединив их плавной кривой, получим сечения местности лучевыми плоскостями. Проведя в каждом сечении луч света (в точку L), касательный к выпуклой части сечения, отметим точку его пересечения с продолжением сечения. Точка касания расположена (приближенно) на границе собственной тени, [c.490]

На боковой поверхности лучевой трубки - = 0, на торцах [c.28]

Полагая щ = os г] , = sin г] , получаем параметрическое представление кривой сечения поверхности лучевых скоростей плоскостью симметрии. [c.39]

При фиксированном и., нормальным волнам могут соответствовать различные значения лучевого векюра в. В силу тождественности форм дисперсионных соотношений (1.12) и (1.13) получаем для 5 уравнение, аналогичное (2.2), которое определяет поверхность лучевых векторов [c.109]

Звуковые волны, возмущенные предметом контроля, создают на поверхности воды изменяющееся во времени (динамическое) завихрение и приподнимают поверхность (лучевое давление). [c.293]

Ладонная лучезапястная связка берет начало от суставной поверхности лучевой кости и прикрепляется отдельными пучками к костям запястья первого ряда и головчатой кости второго ряда. [c.67]

К лучевым методам формообразования поверхностей деталей машин относят электронно-лучевую и светолучевую (лазерную) обработку. [c.412]

Электронно-лучевая обработка имеет преимущества, обусловливающие целесообразность ее применения создание локальной концентрации высокой энергии, широкое регулирование и управление тепловыми процессами. Вакуумные среды позволяют обрабатывать заготовки из легкоокисляющихся активных материалов. С помощью электронного луча можно наносить покрытия на поверхности заготовок в виде пленок, толщиной от нескольких микрометров до десятых долей миллиметра. Недостатком обработки является то, что она возможна только в вакууме. [c.413]

Разновидностью лучевого центрирования является установка ротора на конусах, образующие которых сходятся в меридиональной плоскости симметрии ротора (рис. 265,к). В этом случае условий правильного центрирования и неизменности расположения меридиональной плоскости симметрии ротора обеспечиваются полностью. Крутящий момент ротору можно передавать шпонкой, шлицами или коническими зубьями. Система не обеспечивает центрирования при увеличении размеров отверстия под действием растягивающих сил. Исключение представляет случай, когда конусы стянуты пружиной, постоянно выбирающей зазор на посадочных поверхностях. Угол наклона конусов должен быть меньше угла трения (для возвращения ступицы в исходное состояние при остывании). [c.390]

Следует выделить условие, которое приводит к возникновению лучевых свойств механических траекторий, потому что мы фактически произвели определенный отбор среди всех возможных механических траекторий. Световые лучи в заданном оптическом поле образуют двумерное многообразие, в то время как совокупность всех механических траекторий в потенциальном поле образует пятимерное многообразие. С заданной базисной поверхности траектории могли бы начинаться с произвольными скоростями. Мы отбираем те траектории, которые имеют одну и ту же полную энергию и перпендикулярны заданной поверхности. Лучевые свойства устанавливаются именно для них. Механические траектории являются изолированными линиями, не пересекающимися друг с другом. Если при помощи ка-кого-иибудь условия искусственно выделить некоторое семейство траекторий, то, вообще говоря, ничто не мешает добавить к ним некую случайную траекторию, не принадлежащую к этому Лмейству. В противоположность этому оптические лучи не могут существовать в изолированном виде, а всегда являются частью какого-то поля. [c.306]

Поверхности лучевые 270, 272—273 Поглощательная способность 302 Поглощение селективное 94 Показателя преломления нелинейность 338,341 Показатель преломления переменный 121 Поле зрения 141 Полихроизм 276 Полное отражение 104, 107 Полосы интерференции, размывание 152 [c.350]

Геометрическое место точек, общих для поверхности лучевой призмы и данного многогранника, образует замкнутый контур, отделяющий освещенную часть поверхности от неосвещенной. Это — так называемый контур собственной тени. Каждой точке /Гконтура собственной тени соответствует точка /Гя на контуре падающей. Следовательно, контур падающей тени является тенью контура собственной. По первому легко определить и второй. Действительно, в нашем случае контур Ан — Вн — — Ля ограничивает падающую тень, значит, ребра АВ, ВЗ и 5Л будут отделять освещенные грани тетраэдра от теневых, т. е. контуром собственной тени будет замкнутая линия Л — В — 5 — Л. Этот контур [c.224]

Рассмотрим некоторую поверхность 0 (г) = onst и проведем яа ней замкнутый контур, охватывающий некоторую малую площадь da. Проведем через каждую точку этого контура лучи до их пересечения с некоторой другой поверхностью 0 (г) = onst. На этой поверхности лучевая трубка вырежет некоторый контур, вообще говоря, с другой площадью da . Проинтегрируем уравнение (6а) по объему, заключенному внутри лучевой трубки между двумя выделенными поверхностями 0 = onst. Преобразуем объемный интеграл в поверхностный на основании теоремы Гаусса [c.226]

Здесь т — единичный вектор внешней нормали к поверхности интегрирования. На боковой поверхности лучевой трубки 1ш = 0. На исходной поверхности 0 = onst величина 1т = —1, а на втором торце этой области 1т = - - 1. [c.226]

Наглядное представление о распространении волновых импульсов в кристалле дает поверхность лучевых скоростей, исходящих из начала координат и соответствующих каждому направлению волновой нормали. Согласно определению, поверхность лучевых скоростей представляет собой геометрическое место точек, до которых дойдет эа единицу времени акустоэлектрическая волна, испущенная источником, находящимся в начале коордн- [c.36]

Здесь ш — единичный вектор нормали к поверхности, внешний по отношению к рассматриваемому объему (рис. 7.1). На боковой поверхности лучевой трубки 1т = О, на поверхности Tiim = — 1, на поверхности Та = 1. Следовательно, внутри лучевой трубки [c.223]

Ф. Т о л к [Ing. Ar hiv, 2, 428 (1931)] дал полную теорию измерения проницаемости для сцементированной пористой среды (бетон) на образцах, изготовленных в виде лучевых дисков при этом жидкость нагнеталась в часть одной из сторон лггцевой поверхности и покидала образец с другой стороны через цилиндрическую поверхность, а также в одном случае через остаточную часть поверхности нагнетания. Эти измерения были предложены под предлогом трудности обеспечить герметичность периферийной поверхности линейного образца среды. Однако было найдено, что предложенная ниже техника эксперимента линейного течения оказалась не только точной, но вместе с тем простой и быстрой. Кроме того, метод Толка не свободен от замечания, что капиллярное противодавление на периферии и лицевых поверхностях лучевого образца, хотя бы он был погружен в жидкость, нарушит режим течения. Наконец, следует заметить, что окончательные формулы Толка для определения константы проницаемости включают комплексные функции размеров образца, которые при расчетах приводят к сложным и не так легко поддающимся интерпретации формулам по сравнению с теми, что были выведены для экспериментов с линейным течением. [c.76]

Лучезапястный сустав по своему строению относится к сложным суставам. Он образован суставной поверхностью лучевой кости и проксимальными поверхностями костей запястья первого ряда ладьевидной,полулунной и трехгранной. Суставная капсула довольно тонкая и прикрепляется по краям суставных поверхностей сочленяющихся костей. Укрепляется лучезапястный сустав при помощи четырех связок локтевой и лучевой коллатеральных, ладонной и тыльной лучезапястной. [c.67]

В машиностроении часто возникают технологические проблемы, связанные с обработкой материалов и деталей, форму и состояние поверхностного слоя которых трудно получить механическими методами. К таким проблемам относится обработка весьма прочных, очень вязких, хрупких и неметаллических материалов, тонкостенных нежестких деталей, пазов и отверстий, имеющих размеры в несколько микрометров, поверхностей деталей с малой шероховатостью или малой толщиной дефектного поверхностного слоя. Подобные проблемы решаются применением электрофизических и электрохимических (ЭФЭХ) методов обработки, условная классификация которых дана на рис. 6.1. Для осуществления размерной обработки заготовок ЭФЭХ методами используют электрическую, химическую, звуковую, световую, лучевую и другие виды энергии. [c.400]

При больших радиальных размерах соединения и высоких рабочих температурах первоначальная посадка нередко изменяется значительно, что приходится отказываться от центрирования по цилиндрическим поверхностям и применять температуронезависимое лучевое центрирование. [c.495]

В конструкцию электронной пушки обычно входит также отклоняющая система 5, служащая для перемещения электронного луча по обрабатываемой поверхности. Перемещение луча осуществляется вследствие его взаимодействия с лоперечным магнитным полем, создаваемым отклоняющей системой. Обычно для этой цели электронная пушка имеет две пары отклоняющих катушек, обеспечивающих перемещение луча по двум взаимно перпендикулярным направлениям. При питании отклоняющих катушек током определенной частоты и амплитуды можно получить практически любую траекторию перемещения электронного луча по обрабатываемой поверхности, что широко используется в электронно-лучевой технологии. [c.108]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...