Волны вторичные

В рассматриваемом подходе система резонанса имеет вид вторичные вихри — звуковые волны — вторичные вихри, и в качестве обратной связи выступает звуковая волна. [c.138]

Длины волн вторичных нормалей [c.145]

Возмущения, распространяясь в теле, образуют области возмущений, которые расширяются с течением времени и ограничены частью поверхности тела и поверхностью фронта волны напряжений. Каждой области возмущений соответствует свое напряженно-деформированное состояние, характеризуемое тензором напряжений (о) и тензором деформаций (е) и определяемое природой возмущения. В зависимости от вида и природы волн напряжений области возмущений разделяются на первичные и вторичные. Первичной является область возмущений волны нагрузки, так как в случае ее отсутствия не существуют волны разгрузки и отраженные волны.Области возмущений волны разгрузки и отраженных волн вторичные, они всегда находятся внутри области возмущений волны нагрузки и являются областями с начальными напряжениями и деформациями. [c.7]

Величина и форма кривой, характеризующей этот ток, задаются с помощью соответствующего изменения величины ёмкости, а также числа витков в первичной обмотке трансформатора. Изменением числа витков или ёмкости конденсатора можно подобрать нужную характеристику волны вторичного тока, наиболее удовлетворительную для сварки того или иного материала. [c.69]

Длина волны первичного эталонного излучения криптона 86 в нормальном воздухе A,i = 605,61574 нм длина волны вторичного эталонного излучения Хг = 546,07819 нм пцщ — 1,00027159, п 2 = 1,00027259. [c.92]

Следовательно, местная скорость слабых ударных волн, распространяющихся по ударно сжатой среде, должна быть равна, объемной скорости Св звука в сжатом материале. Однако экспериментальные результаты показывают, что в меди, дюралюминии, техническом алюминии АД1 [7] и алюминии 6061-Т6 [8] скорость слабых ударных волн вторичного сжатия соответствует упругой скорости звука в ударно сжатом материале. Не исключено [7], что во фронте ударной волны имеет место бездислокационный сверхкритический сдвиг, а в волнах разгрузки и вторичного сжатия деформирование происходит по дислокационному механизму и может сопровождаться упрочнением. [c.181]

Длины волн вторичных эталонов длины для Кг Hg и [c.353]

Замещение световой волны в среде. Входящая в диэлектрическую среду световая волна возбуждает колебание диполей, которые излучают вторичную волну. Вторичная волна распространяется в среде со скоростью, характерной для. среды, а первичная волна после входа в среду продолжает распространяться с начальной скоростью. Первичная и вторичная волны складываются между, со бой. В момент излучения вторичная волна имеет ту же фразу колебаний, что [c.93]

НЫ, ТО вторичные волны, возникающие на различных неоднородностях, оказываются некогерентными между собой, так как расстояние от места возникновения всех отдельных вторичных волн до каждой точки наблюдаемой дифракционной картины хаотически изменяется, вследствие этого хаотически изменяются и фазы всех вторичных волн. Поэтому вторичные волны не интерферируют между собой, и вместо образования дифракционной картины происходит сложение энергии всех вторичных волн, распространяющихся от различных неоднородностей в одном и том же направлении. Пока размеры неоднородностей не превосходят длины волны, вторичная волна от каждой из неоднородностей распространяется в виде сферической волны, т.е. с одинаковой амплитудой во всех направлениях, а значит и весь объем в целом посылает вторичные (рассеянные) волны во всех направлениях... В этом и заключается явление рассеяния волн. В таком чистом виде рассеяние волн наблюдается, например, при распространении света в газах (молекулярное рассеяние света) [75]. [c.144]

Стандарты длин волн вторичные 233, 234 [c.430]

Вторая волна разрежения отойдет от пламени и пойдет к правому концу, когда нулевая волна вторично пересечет пламя справа налево. Пусть в этот момент пламя находится на расстоянии 2 от левого конца. Очевидно, что /2 > (нулевая волна встречает пламя во второй эаз дальше от левого конца, чем в первый). Точно так же, если вторая волна сжатия отходит в продукты горения, когда фронт пламени находится на расстоянии 1 от левого конца, то 1 > [c.21]

Предположим, что возникшие в области за ударной волной вторичные скачки (один или несколько) являются висячими скачками первого семейства (и течение за ними всюду сверхзвуковое). [c.265]

I м в длинах волн вторичных эталонных излучений криптона 86, гелий-неоновых лазеров, ртути 198, кадмия 114 [c.256]

Эталон-копия Интерференционная установка для абсолютных измерений длины до 1 м в длинах волн вторичных эталонных излучений криптона-86, гелий-неоновых лазеров, ртути-198, кадмия-114 Пря- мых изме- рений 5 = (1...7)-10- [c.253]

Фиг. 3. Длина волны вторичного движения. Граничные условия будут иметь вид

Рассмотрим это подробнее. Начнем с расчета краевой волны вторичной дифракции, для чего воспользуемся вновь ф-лой (1,6), В нее входит амплитуда падающего поля, В данной ситуации — эго значение поля краевой волны первичной дифракции у смежной кромки, т, е. [c.21]

Геометрия волн, образующихся при вторичной и последующих дифракциях, имеет существенно разный характер вне и внутри волновода. Вне волновода—это всегда краевые волны, исходящие из кромок. Внутри волновода при каждом взаимодействии образуется также зеркальное отражение падающей волны. Граница свет—тень, где обрывается отраженная волиа, — линия, соединяющая кромки. На рис. 6.32а показана ситуация, соответствующая вторичной дифракции. Дуга u —фронт отраженной первичной краевой волны кромки Aj дуга сас — фронт краевой волны вторичной дифракции, возникающей на кромке Л2. [c.209]

Поле первичной волны имеет в слое 2 , 2 +Аг фазу следовательно, электроны этого слоя посылают навстречу первичной волне вторичную волну, описываемую выражением [c.336]

Воздействие дифрагированной волны вызывает в первый момент скачок давления, затем следует быстрое его падение, как при отражении сферической ударной волны. Когда к пластине подходит граница раздела потока, истекающего из канала, и потока ранее невозмущенного газа за дифрагированной волной, то наблюдается второй подъем давления. Затем в центральной части пластины устанавливается квазистационарное состояние. Для сильных волн вторичный рост давления меньше увеличения давления в момент отражения ударной волны. При выходе слабой ударной волны из частично перекрытого канала вторичный подъем давления соизмерим с величиной давления в момент отражения ударной волны. [c.197]

ВОЛНА бегущая—распространение возмущения в среде ВОЛНА (световая — электромагнитное излучение, содержащее в своем составе синусоидальные электромагнитные волны с длинами волн в диапазоне 0,4...0,76 мкм синусоидальная—распространение в среде гармонических колебаний какой-либо физической величины, происходящих со строго определенной частотой спиновая — волна нарушений спинового порядка в магнитоупорядоченной среде (ферромагнетике, ферримагнетике и антиферромагнетике) ударная — распространение в среде области, внутри которой давление резко повышено по сравнению с давлением в соседних областях уединенная — волна с устойчивым профилем в нелинейной диспергирующей среде, ведущая себя подобно частице цилиндрическая— волна, имеющая цилиндрический волновой фронт) ВОЛНЫ [вторичные — волны электромагнитные, излучаемые молекулами в процессе вынужденных колебаний той же частоты, что и падающий свет гравитационные — поверхностные волны, в которых основную роль играет сила тяжести или свободное гравитационное поле, излучаемое ускоренно движущимися массами де Бройля — волны, связанные с любой движущейся частицей и отражающие ее квантовую природу инфразнуковые — волны звуковые с частотой у<16Гц] [c.227]

В первой части поверочной схемы показана передача размера метра вторичным эталонам — платино-иридиевым метрам и интерференционным установкам для абсолютных измерений длины в длинах волн вторичных эталонных излучений криптона-86, ртути-198, кадмия-114 и стабилизированных гелий-неоновых лазеров, по своему метрологическому назначению играющим роль эталонов-копий, а также эталонным штриховым мерам, применяемым пр ( периодическом контроле правильности абсолютных измерений длины иа нтер-фереиционных установках метрологических институтов с использованием вторичных эталонных длин волн. [c.68]

Обе меры должны храниться в измерительной лаборатории завода, на котором будут выпускаться эти приборы. Образцовая мера 1-го разряда может иыть использована для поверки меры 2-го разряда. Сама же мера 1-го разряда должна поверяться в одном из метрологических институтов страны, имеющих р бочие эталоны в виде штриховых мер либо интерференционные установки для абсолютн.ых измерений длины в длинах волн вторичных эталонных излу-< чений криптона 86, гелий-неоновых лазеров, ртути 198 и кадмия 114. Локальная поверочная схема для поверки приборов по этому примеру приведена па рнс. 2. [c.241]

Следует иметь в виду, что отраженные, преломленные и дифракционные поля могут образоваться из первичного не только непосредственно, но и в результате сложной последовательности отражетгий, преломлений и дифракций. Волны, образующиеся непосредственно из первичной волны, называются волнами первичного отражения, первичного преломления, первичной дифракции. Волны, образующиеся при отражении из однократно отраженной, — дв>укратно отраженными, при дифракции волны первичной дифракции — волнами вторичной дифракции и т. д. Волны, образующиеся путем сложной цели последовательных дифракций, преломлений и отражений, специальных наименований не имеют. [c.17]

Рассмотрим взаимодействие краевых волн первичной дифракции с экранами. Их лучи показаны на рис. 1.4. Поскольку экраны наклонены, часть лучей краевых волн попадает на смежный экран и отражается от него. При отражении и затененни каждой краевой волны на смежной полуплоскости (клине) образуются новые границы свет—тень (рис. 1.5) — всего четыре новые границы свет—тень. Таким образом, примепение законов ГО к первичным дифракционным волнам вновь дает границы свст—тепь, т. е. снова дает разрывное решение. Разрывы устраняются тем же механизмом образуются краевые волны вторичной дифракции. У них та же система лучей цилиндрические краевые волны, центры ко- [c.20]

В рассматриваемой задаче границы свет—тепь вторичной и всех последующих дифракций совпадают между собой, т. е. геометрия краевых волн и их границ свет—тень не зависит более от порядка дифракции. Что же тогда отличает волны вторичной и последующих дифракций друг от друга Их амплитуды и диа-5 раммы, [c.21]

Здесь I — расстояние между кромками АГ и ЛГ (7— суммарная диаграмма краевых волн Ым, дг кромок Л/ и волны вторичной дифракции UмN, возбуждаемой при падении первичпой волны кромки М на кромку N (конечно, диаграммы им, UN и Омк должны быть взяты с фазовыми множителями, учитывающими смещение центров этих волн Л1 и относительно начала координат). Функция х(ф) учитывает затенение кромкой N краевой волны X(б)—затенение кромкой М первичного поля, падающего на кромку N. Функция v мN, как и ранее, регулярна при малых 0, ф и вычисляется с помощью метода асимптотического сшивания по известной неравномерной асимптотике волны Ому- [c.135]

При использовании метода последовательной дифракции компенсация разрывов происходит последовтельно, по мере возникновения. Волна первичной дифракции кромки В компенсирует разрыв первичного поля на луче ф = я/6, выходящим из этой кромкн. Волны вторичной дифракции — разрывы первичных краевых волн и их переотражений и т. д. Каждая образующаяся волна компенсирует ранее существовавшие разрывы и порождает новые. Однако вновь возникающие разрывы в раз слабее, чем предыдущие. Поэтому если оборвать процесс последовательной компенсации разрывов на каком-либо достаточно далеком члене, то оставшиеся пескомпенсированными разрывы будут малыми. Величина этих разрывов-также может служить мерой погрешности получающегося решения. [c.202]

На рис. 6.326 показана ситуация, возникающая при дифракции третьего порядка. Здесь в точке а смыкаются уже не два, а три фронта фронт аЬ двукратно 0rpa>is.eHH0H (последовательно от нижней и верхней стенок) волны первичной дифракции фронт ас однократно отраженной (от верхней стенки) волны вторичной дифракции и фронт dad волиы третичной дифракции, возникшей па кромке Al. Аналогичная и все более усложняющаяся ситуация возникает при последующих дифракциях. При дифракции порядка л на границе свет—тень ЛИг смыкаются п фронтов волн. [c.209]

Картина распространения волны, которую дает принцип Гюйгенса — Френеля, кое в чем напоминает электронную модель отражения и преломления. Некоторые вычисления, которые нам здесь предстоят, будут напоминать вычисления гл. VIII, 9. Но нужно ясно понимать следующие существенные отличия. Там речь шла о реальных вторичных источниках— электронах, совершающих вынужденные колебания под действием первичной волны здесь идет речь о фиктивных вторичных источниках (поверхность а может быть проведена в пустом пространстве, где нет колеблющихся электронов). Там речь шла о добавлении к первичной волне вторичных волн, испускаемых электронами, здесь—о замене первичной волны суперпозицией вторичных волн. [c.358]

Волны в реках см. Паводковые волны Вторичные ударные волны (sho k-sho ks) 279 Второго порядка уравнения 142—143 Вторых гармоник генерация 528 Высокочастотное приближение 233— 234 [c.607]

Вместе с тем физическая теория дифракции охватывает ряд интересных явлений, совершенно чуждых физической олтике. Так, в ряде случаев дополнительные токи дают е малую поправку к полю излучения, а основной вклад в это лоле (см. особенно гл. IV и V). Если ллоская волна дифрагирует на тонком прямом проводе (пассивном вибраторе), то дополнительный ток спадает весьма медленно лри удалении от конца лро-вода, поэтому решение получается суммированием всей цепочки дифракционных волн (вторичных, третичных и т. д.), последовательно возникающих вследствие отражения токов от концов провода, и имеет резонансный характер. Так решена в гл. VII задача о рассеянии плоской волны на проводе конечной длины, являющаяся дифракционной задачей несколько необычного типа полученное решение применимо при условии, что диаметр провода мал по сравнению с длиной волны и длиной провода, а отношение длины лровода к длине волны произвольно. [c.5]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...