Фаза колебаний начальная

Фаза колебаний начальная 332 Ферма 270 Формула Бине 394 -- Торичелли 380 [c.456]

Совпадение частоты колебаний (о с угловой скоростью кривошипа объясняет происхождение термина круговая частота . Угол ф между кривошипом и осью Ох является фазой колебания, начальное его значение при t = О, т. е. р, определяет начальную фазу колебания. [c.148]

Фаза колебаний начальная 344 Ферма 15 [c.381]

Фаза колебаний начальная 37 Фокус неустойчивый 88, 299 [c.915]

Безразмерная постоянная а называется начальной фазой колебаний. Она является значением фазы колебаний (kt + a) при / = 0. Начальная фаза может изменяться в пределах от [c.430]

Уравнение (XI.26) есть уравнение гармонического колебания. В этом уравнении величина А представляет наибольшее отклонение (амплитуду) колеблющейся массы от положения равновесия, так как наибольшее значение sin (ш + ф) равно единице.. Аргумент й)/ + ф называется фазой колебаний, а величина Ф называется начальной фазой колебания, т. е. значение фазы при ( = 0. [c.300]

Свойства свободных колебаний. В заключение отметим следующие важные свойства свободных колебаний 1) амплитуда и начальная фаза колебаний зависят от начальных (или краевых) условий 2) частота к, а следовательно, и период Т колебаний от начальных (или краевых) условий не зависят [определяются равенствами (66) и (71)1 и являются неизменными характеристиками данной колеблющейся системы. [c.234]

Величина ц/пд представляет собой удлинение пружины под действием веса груза. Следовательно, колебания происходят около положения статического равновесия системы. Амплитуда и фаза колебаний определяются по-прежнему начальными условиями. Частота ш остается неизменной. [c.463]

Аргумент синуса kt называют фазой колебаний точки, а ве личину Р — начальной фазой. [c.194]

Амплитуду а и начальную фазу колебаний определим по формулам (11.8) и (11.9), пользуясь начальными условиями [c.31]

Р — начальная фаза колебаний. [c.328]

Это — уравнение гармонических колебаний. Здесь а — амплитуда, наибольшее удаление точки от ее среднего положения. Расстояние между крайними положениями точки называется размахом колебаний. Угол ср, определяемый формулой (1 ), называется фазой колебания, а угол р — начальной фазой. Период колебания — промежуток времени, в течение которого точка совершает одно полное колебание, равен [c.355]

Начальную фазу колебания находим, разделив второе из уравнений (3) на первое [c.359]

Амплитуда колебаний груза а = 2 см, начальная фаза колебаний а = к, круговая частота колебаний k= A сек . [c.85]

Амплитуда колебаний а и начальная фаза колебаний а определяются из системы уравнений (6) [c.86]

Оиа зависит от начальных условий движения и круговой частоты колебаний. Начальная фаза колебаний а, находимая из той же системы уравнений, имеет вид [c.223]

Амплитуда и начальная фаза колебаний определяются по начальным условиям. Обозначая начальные значения обобщенной координаты и ее производной при = 0 через 9 = 9о> Ч= Чй> имеем [c.587]

Поскольку sin(A - -a) < 1. то постоянная а определяет наибольшее отклонение точки от центра колебаний О ее называют амплитудой колебаний. Величина kt- a, определяющая, как видно из (6) и (7), положение и скорость точки в данный момент времени, называется фазой колебаний следовательно, постоянная а есть начальная фаза. [c.361]

Таким образом, амплитуда и начальная фаза колебаний зависят от начальных условий. Из равенств (11) видно, что если начальная скорость равна нулю (г/о=0), то амплитуда равна начальному расстоянию Xq, а a = Y закон движения точки будет [c.362]

Аргумент синуса (й/ + Р) называют фазой колебания, а Р — начальной фазой. Физический смысл фазы колебания выявляется при [c.277]

Аргумент синуса kt + Р) называют фазой колебания, а р — начальной фазой. Физический смысл фазы колебания выявляется при сравнении двух колебаний с одинаковыми частотами, но с разными начальными фазами. Колебание с фазой (kt + р) опережает колебание с фазой kt, а колебание с фазой kt — Р) отстает от него (разумеется при положительном р). [c.128]

Осциллятор совершает гармонические колебания. Коэффициент а называется амплитудой колебаний, а аргумент косинуса — фазой колебаний, а есть начальное значение фазы, зависящее от выбора начала отсчета времени. Время г одного колебания (период колебаний) выражается формулой [c.214]

Величину А называют амплитудой колебания, kt+a — фазой колебания, а — начальной фазой колебания. Периодом колебания х называют время, через которое точка возвраш,ается в исходное положение или фаза колебания изменяется а 2п [c.201]

Безразмерная постоянная а называется начальной фазой колебаний. Она является значением фазы колебаний kt + а) при t = 0. Начальная фаза может изменяться в пределах от О до 2я. Для определения начальной фазы а по начальным условиям можно использовать любую комбинацию двух ее тригонометрических функций из (10), например sin а и os а. По одной тригонометрической функции, например tg а, получится два различных значения для а. [c.396]

Фаза колебаний фо в начальный момент времени f = 0 называется начальной фазой. [c.216]

Наибольшее отклонение точки М от положения статического равновесия О при колебательном движении называется амплитудой колебаний. Постоянная а называется начальной фазой колебаний. [c.332]

Теперь можно выразить амплитуду колебаний и начальную фазу через начальные условия [c.340]

Если г] = со/, то а ехр (i o/) описывает гармоническое колебание с амплитудой а и круговой частотой со (с периодом Т = 2я/со). Если начальная фаза колебания равна б, то выражение для колебания будет а ехр [i (оз/ -f б)] = а ехр ( 6)-ехр ( ш/). Обозначая а ехр (/б) = С, мы вводим комплексную амплитуду С, причем в это выражение входит как обычная амплитуда а, так и начальная фаза колебаний б. Таким образом, [c.31]

Максимальное отклонение точки от центра колебания называется амплитудой колебания, расстояние между крайними положениями колеблющейся точки — размахом колебания. Наконец, постоянная а (пли ) характеризует начальное положение точки при / = О и называется начальной фазой колебания, а выражение Ы а (или г" + ) — фазой колебания. [c.147]

Амплитуды и фазы колебаний каждой из координат определяются по начальным условиям независимо друг от друга. Подставляя (35) в уравнение (30), получаем [c.555]

В результате использования мнимых величин получаем, как известно, комплексное значение амплитуды, физический смысл которого заключается в том, что начальная фаза колебания изменяется на некоторую величину бо (см. 1.4). Появление мнимых выражений в амплитудах отраженной и преломленной волн означает, что эти волны отличаются от падающей волны не только по амплитуде, но и по фазе. [c.23]

Величина а, равная наибольшему отклонению точки М от центра колебаний О, называется амплитудой колебаний, аргумент синуса определяющий положение точки М в данный момент и направление ее последующего движения, называется фазой колебаний, а значение о, которое принимает фаза в начальный момент, т. е. при /=0, называется начальной фазой колебаний. [c.517]

Сопоставляя этот результат с уравнением свободных колебаний, записанным в общем виде j = а sin -]- )> видим, что амплитуда колебаний а = 6,8 см, начальная фаза колебаний а = — и круго- [c.83]

В общем случае закон гармонических колебаний дается уравнением X —asin(M 4- ) где величина а является начальной фазой колебаний (фазой в момент = 0). В частности, при а = О получаем [c.60]

Уравнение (45) в точности совпадает с уравнением (3), следовательно, совпадут и законы этих колебаний, с той лишь разницей, что центром колебаний, описываемых уравнением (3), является точка О, а для колебаний, описываемых уравнением (45), центром колебаний будет точка Oj (амплитуда и начальная фаза колебаний определяются в каждом случае своими начальными условиями). При другом направлении силы Q центр будет. девее точки О. [c.376]

При выводе и анализе формул Френеля можно не учитывать временные множители векторов напряженности электрического и магнитного полей и формулировать граничные условия для соответствующих проекций амплитуд векторов Е и Н, учитывающих начальные фазы колебаний. Неполяризованный свет будем рассматривать по-прежнему как сумму двух плоских волн, распространяющихся в одном направлении с одной фазовой скоростью и, но поляризованных в двух взаимно перпендикулярных направлениях, причем фазы этих двух колебаний никак не скоррелированы. Таким способом можно моделировать хаотическую суперпозицию различных эллиптически поляризованных электромагнитных волн, обусловленную реальными условиями возбуждения световых волн. [c.82]

Из формул (11), (12) и (15) видно, что свободные гармонические колебания обладают следующими свойствами 1) амплитуда и начальная фаза колебаний зависят как от массы точки и упругого (или ква-зиупругого) коэффициента, так и от начальных условий 2) период и частота колебаний зависят лишь от массы точки и упругого (или ква-зиупругого) коэффициента, но от начальных условий не зависят . [c.517]

Краткий курс теоретической механики (1995) -- [ c.234 ]

Курс теоретической механики Ч.1 (1977) -- [ c.194 ]

Курс теоретической механики 1973 (1973) -- [ c.277 ]

Курс теоретической механики 1981 (1981) -- [ c.198 ]

Курс теоретической механики. Т.1 (1972) -- [ c.332 ]

Теоретическая механика (1980) -- [ c.258 ]

Теоретическая механика (1970) -- [ c.146 ]

Машиностроение Энциклопедия Т I-3 Кн 2 (1995) -- [ c.319 ]

Теоретическая механика в примерах и задачах Т1 1990 (1990) -- [ c.302 , c.514 ]

Теоретическая механика в примерах и задачах Том 2 Динамика издание восьмое (1991) -- [ c.65 ]

Курс теоретической механики Том1 Изд3 (1979) -- [ c.167 ]

Курс теоретической механики Том2 Изд2 (1979) -- [ c.38 ]

Теоретическая механика (2002) -- [ c.344 ]

Теория колебаний (0) -- [ c.37 ]

Курс теоретической механики (2006) -- [ c.143 , c.264 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...