Свет поляризованный

Рассмотрение формул Френеля показывает, что компоненты (Ei)n и ( i)j по-разному изменяются с увеличением угла ф1. Во-первых, сразу видно, что если щ + ц>2 я/2, то tg (ф1 f фа) -> > и, следовательно, ц =0. Вместе с тем коэффициент отражения не обращается в нуль при + Ф2 = ti/2, так как знаменатель выражения (2.11) з1п(ф1 + фз) 1. Таким образом, получается, что при некотором значении угла падения от границы раздела отразится только электромагнитная волна с вполне определенной поляризацией. Волна, в которой колебания вектора Е параллельны плоскости падения, вообще не отразится при (ф1 + фг) = п/2. Вектор Е в отраженной волне (при фх + ф2 = тт/2) будет колебаться перпендикулярно плоскости падения. В учебниках по оптике часто употребляют несколько иную терминологию. Так, например, в данном случае говорят, что отраженный свет поляризован в плоскости падения. Отсюда видно, что плоскость поляризации света соответствует плоскости, перпендикулярной направлению колебаний вектора Е. [c.85]

Используя одно или несколько отражений, можно получить между взаимно перпендикулярными компонентами вектора Е любую разность фаз от О до я/2. Например, свет, поляризованный по кругу, можно получить при помощи двух отражений в стекле (рис. 16.14). Очевидно, что для равенства амплитуд в двух линейно поляризованных волнах падающая волна должна быть линейно поляризована в плоскости, составляющей с плоскостью падения угол л/4. Такое устройство носит название призмы Френеля. [c.24]

В этом случае разность фаз <р = л/2 и уравнение (18.2) примет вид х 1а - -у 1Ь =, т. е. получаем эллипс, ориентированный относительно главных осей — оси эллипса совпадают с главными направлениями пластинки. Соотношение осей а и Ь зависит от величины угла а. В частности, при а = 45° а=Ь и эллипс превращается в круг х + у = а . В этом случае свет будет поляризован по кругу (круговая, или циркулярная, поляризация). Таким образом, для получения света, поляризованного по кругу, необходимо сложить две когерентные волны с равными амплитудами, обладающие разностью фаз л/2 и поляризованные в двух взаимно перпендикулярных плоскостях. [c.51]

При обычном анализе поляризованного света с помощью одной поляризационной призмы — анализатора — невозможно отличить свет, поляризованный по кругу, от естественного света, а эллиптически поляризованный — от частично линейно поляризованного. [c.53]

Если эллиптически поляризованный свет падает на анализатор, то сквозь него пройдет только часть света, соответствующая компоненте колебаний, которые он пропускает. Поэтому при вращении анализатора будет наблюдаться частичное затемнение и просветление поля, т. е. такая же картина, как и при анализе частично поляризованного света. Если же свет поляризован по кругу, то вращение анализатора совсем не будет влиять на интенсивность проходящего света, т. е. будет наблюдаться такая же картина, как и при анализе естественного света. [c.53]

Схема опыта, позволяющего количественно оценить эффект Садовского, показана на рис. 28.6. Полуволновая пластинка подвешена иа тонкой кварцевой нити, проходящей через небольшое отверстие в четвертьволновой пластинке, которая закреплена независимо. Верхняя поверхность пластинки Х/4 сделана отражающей. Пучок света, поляризованного по кругу, проходит через A/2, отражается от верхней поверхности пластинки V4 (которую он, таким образом, проходит дважды) и снова проходит через л/2. В результате такого прохождения света через полуволновую пластинку направление его поляри- [c.187]

Свет поляризованный 163 Сдвиг чистый 29 Сейсмограф 494 Сетка грубая 523 [c.574]

Компонента К в этой реакции участвовать не может. Следовательно, при прохождении через слой 2 в пучке уменьшается процент компоненты К и тем самым опять появляется короткоживущая компонента К . Такая регенерация частиц за счет только процессов поглощения является типично волновым свойством. Тут есть простая аналогия с оптикой пусть идет луч света, поляризованный в вертикальной плоскости (К ). Пропустим этот свет через николь, ориентированный под углом 45° к вертикали (распад Ks-компоненты). Луч станет поляризованным в плоскости под углом 135° к вертикали (К1)- В этом луче поляризация имеет как вертикальную (К ), так и горизонтальную (К") составляющие и т. д. [c.412]

Таким образом, свет, поляризованный по кругу, получается при прохождении плоскополяризованного света через двоякопреломляющую пластинку при соблюдении двух условий 1) когда угол наклона плоскости поляризации света к главным осям пластинки составляет 45° и 2) когда толщина пластинки такова, что в ней накапливается разность фаз, равная четверти длины волны проходящего света, т. е. зх/2. Пластинка, создающая разность хода такой величины, называется четвертьволновой пластинкой . [c.33]

Газоразрядная трубка имеет выходное окно в виде прозрачных пластин, расположенных под углом Брюстера 0, удовлетворяющим условию tg О = где п — показатель преломления пластины. Луч света, поляризованный в плоскости, перпендикулярной к плоскости падения, не отражается и проходит через окно практически без потери интенсивности, в то время как луч, поляризованный в плоскости падения, отражается частично. Таким образом, для первого луча создаются благоприятные условия распространения между зеркалами, второй же луч испытывает потери, поэтому коэффициент усиления для первого луча оказы- [c.39]

Это означает, что вторая пластинка пропускает только ту часть света, поляризованного первой пластинкой, которая соответствует проекции электрического вектора Е поляризованного света на кристаллическую ось второй пластинки. Явление поляризации света имеет место также при отражении или преломлении света на границе изотропных диэлектриков (стекло, мрамор и т. д.). [c.227]

Поглощение света молекулой может быть обусловлено переходами между разл. электронными уровнями о, л и др. (см. Молекулярные спектры.). Каждый переход моделируется поглощающим осциллятором, ориентированным разл. образом или расположенным в разных местах большой молекулы, в частности, имеющей цепь сопряжения (направление, в к-ром чередуются единичные и кратные связи в молекуле). Соответствующие полосы поглощения обладают разл. Д, Полосы поглощения а—а -переходов обычно Д. не имеют из-за симметрии их волновых ф-ций п—п -переходы моделируются линейным электрич. дипольным осциллятором, причём более сильное поглощение происходит для света, поляризованного в направлении цепи сопряжения. Для этого направления (или для длинной оси молекулы) принято обозначение К ц. Переходы п—л (л — орбитали, не участвующие в хим. связи) чаще дают более сильное поглощение перпендикулярно этой ценя KjJ. Соответственно для л—д - и п—я -перехо-дов наблюдается линейный Д., в первом случае положительный, во втором — отрицательный. Примером может служить краситель конго красный (рис. 1). Здесь для двух длинноволновых полос (—-500 и 540 нм, рис., 6) поглощающий осциллятор расположен вдоль [c.693]

Имеющиеся в настоящее время лучшие рефрактометрические методы позволяют измерять изменение показателя преломления порядка Следовательно, их чувствительность недостаточна для измерения кругового двулучепреломления по разности показателей преломления для света, поляризованного по кругу вправо и влево. Поэтому для измерения оптической активности веществ применяют другую методику и аппаратуру — спектрополяриметр для измерения величины угла вращения плоскости поляризации и дихрограф в виде приставки к сиектрополяриметру или самостоятельного прибора для измерения кругового дихроизма. [c.299]

Что же касается направления колебания в свете, поляризованном при отражении, то исследование (см. 104) показывает, что электрический вектор в отраясенком свете в случае полной поляризации колеблется перпендикулярно к плоскости падения. При частичной поляризации это направление колебаний является преимущественным, хотя в частично поляризованном свете представлены колебания и других направлений. [c.376]

В. данном случае им ем, следовательно, свет, поляризованный по кругу (круговая, или циркулярная, поляризация). Таким образом, для получения света, поляризованного по кругу, необходимо сложение двух когерентных волн с равными амплитудами, обладающих разностью фаз я/2 и поляризованных в двух взаимно перпендикулярных плоскостях. Этого можно достичь, в частности, заставив линейно-поляризованный свет пройти через пластинку в четверть волцы так, чтобы плоскость поляризации первоначальной волны составляла угол 45° с главными направлениями в пластинке. [c.392]

Амплитуда будет максимальной А = Ь), когда плоскость NN совпадает с большой осью эллипса, и минимальной (Л = а), если она параллельна малой оси. Поэтому при вращении поляризатора мы получим частичное затемнение или просветление поля, т. е. будет наблюдаться та же картина, как и при исследовании поляризатором частично поляризованного света. В частности, если свет поляризован по кругу, т. е. а — Ь, то вращение поляризатора совсем не будет влиять на интенсивность проходящего света, т. е. мы увидим ту же картину, как и при исследовании поляризатором естественного света. Таким образом, анализ при помощи поляризатора не позволяет отличить эл-липтически-поляризованный свет от частично поляризованного, а циркулярно-поляризованный — от естественного. [c.396]

На рис. 100, а представлен малый, элемент abed левой грани модели М. Направления главных напряжений и принимаются ради удобства соответственно параллельными сторонам элемента. Луч света, поляризованный в плоскости ОА (рис. 100), исходит из поляризатора Р, причем направление луча перпендикулярно плоскости чертежа. Колебание является простым гармоническим, и его можно представить следующи.ми поперечными — перемещениями [c.165]

Управление режимом нагрунгения (деформирования) производится с помощью схемы реверса привода испытательной установки. Команда поступает от концевых переключателей, устанавливаемых на двухкоординатном приборе, при достин ении регулируемым параметром требуемой величины. Это осуществляется следующим образом. На пути каретки двухкоординатного прибора устанавливаются передвижные бесконтактные концевые выключатели. В качестве последних могут быть использованы, например, фотосопротивления ФСК-2. Когда шторка, расположенная на каретке прибора, закрывает какое-либо из фотосопротивлений от источника света, поляризованное реле РП-4 переполюсовы-вается. Реле включено в цепь управления реверсионного пускателя ЭП-41, меняющего направление вращения нагружающего двигателя. [c.224]

В изотропной среде свет распространяется во всех направлениях с одинаковой скоростью. При входе же в анизотропную или кристаллическую среду луч света разлагается в общем случае на две плоскополяризованные составляющие, распространяющиеся с разными скоростями. Это явление называется двойным луче-лреломлением. Скорости компонент света, поляризованного в каждой из двух этих плоскостей, обратно пропорциональны показателям преломления среды в этих плоскостях. [c.27]

Уравнения (2.10), представляющие собой параметрические уравнения окрун ности, показывают, что свет поляризован по кругу (см. разд. 1.9). [c.40]

Сочетание поляризатора и четвертьволновой пластинки в круговом полярископе дает свет, поляризованный по кругу. Тем же путем, как это сделано в книге, покажите, что поворот поляризатора и четвертьволновой пластинки на одинаковый угол не влияет на интенсивность света, выходящего из анализатора при любом состоянии установленной в полярископе двоякопре-ломляющей пластинки. [c.60]

Таким образом, пластинка в четверть волны преобразует падающий на нее из поляризатора плоско-поляри-зованпый свет в свет, поляризованный по кругу в определенном направлении. Выходя из модели, свет проходит через вторую пластинку в четверть волны, которая вызывает круговую поляризацию обратного знака. На анализатор, следовательно, попадают лучи света с той разностью хода, которую они приобрели, пройдя через модель, так как влияние обеих пластинок взаимно уничтожается. [c.29]

Для падающего на модель света, поляризованного по РУгу, все направления в модели равноправны. Поэтому интенсивность света, прошедшего через модель и вторую пластинку Я/4, не зависит от направления главных напряжений. РТными словами, в круговом полярископе нет условий для совпадения плоскости поляризации с направлением одного из главных напряжений, т. е. нет условий для образования изоклин. Следовательно, на интенсивность света не будет влиять угол G в уравнении (51), и она будет пропорциональна только члену 81п лГ/Я, где Г — разность хода лучей. Поэтому круговой полярископ будет давать только картину полос без изоклин при монохроматическом свете — чередование черных и белых полос, а при белом свете — цветную картину полос. [c.29]

Рис. 2. Линейный дихро-И.ЭМ молекулы (формула ьверху), введённой в ориентированный нематический кристалл. По оси ординат — поглощение света, поляризованного X и 11 направлению орн-Х.нм ентации.

Первый иоляризац. момент паз. ориентацией, он образуется нри возбуждении светом, поляризованным по кругу, и соответствует наведённому в ансамбле BuejH. возмущением макроскопич. магн. моменту. Ориентации соответствует интерференция вырожденных или почти вырожденных состояний с магн. числа.ми, отличающимися на едиии] ,у. [c.169]

Поляризационный К. о. нрименяется для анализа состояния поляризации света. Общий принцип устройства " превращение исследуемого света в свет, поляризованный линейно (при визуальных измерениях) или циркулярно (при фотоэлектрич. измерениях). При визуальных измерениях обычно применяют дополнит, полутсыевые устройства, благодаря которым измерение производится путёц уравнивания яркостей двух полей (см. Полу теневые приборы). Фотоэлектрические методы более быстры, удобны и точны [2]. [c.428]

Симметрия кристаллич. поля определяет выделенные направления дипольного момента переходов, к-рые проявляются в различии степени поляризации люминесценции кристаллов и коэффициентов поглощения света, поляризованного вдоль и перпендикулярно оптич. оси кристалла. Напр., в кристалле рубина решётка А1еОа представляет собой октаэдр, слегка деформированный вдоль пространственной диагонали, к-рая в этом случае является оптич. осью. Деформация приводит к тому, что поглощение света, падающего вдоль оптич. оси, в полосе 5500 Л оказывается в 2 раза больше, а в полосе 4000 А на 10% меньше, чем распространяющегося в перпендикулярном направлении. Изучение поляри-зац. характеристик С. к. позволяет определять симметрию решётки, пространственную структуру центров и ориентацию дипольных моментов, соответствующих электронным переходам центров, находящихся во внутрикристаллич. поле. [c.628]

Это свойство С. п. используется в оптике. Первый С. п.— ато интенсивность света. Часто применяются нормированные С. п., = Si/Si, т. к. они безразтр-ные величины (1, S /Si, S3/S1, SJSi). Если а, = 0, то свет поляризован горизонтально и его нормированные С. п. равны (1,1, 0,0). Если a = л, и 6 = 0, свет поляризован под углом 45° (1,0,1,0) и т. д. Для неполяря-зов. света S = 5 = S4 = 0. Все параметры реального [c.690]

Эллипсометры. Существует большое разнообразие их конструкций [2]. Источник света, как правило,— лазер, приёмник—фотоэлектрический. Принципиальная схема нек-рых вариантов дана на рис. 2. В одном из них падающий свет поляризован линейно (линейный поляризатор П), в отражённом луче эллиптически поляризованный свет компенсатором оптическим К превращается (подбором [c.610]

Смотреть страницы где упоминается термин Свет поляризованный : [c.891] [c.36] [c.54] [c.120] [c.454] [c.10] [c.26] [c.45] [c.316] [c.29] [c.648] [c.650] [c.529] [c.686] [c.426] [c.427] [c.5] [c.58] [c.58] [c.278] [c.447] [c.375]

Теория упругости (1975) -- [ c.163 ]

Введение в фотомеханику (1970) -- [ c.25 ]

Оптика (1986) -- [ c.61 , c.151 ]

Математическая теория упругости (1935) -- [ c.100 , c.384 ]

Общий курс физики Оптика Т 4 (0) -- [ c.397 ]

Ультразвук и его применение в науке и технике Изд.2 (1957) -- [ c.174 , c.348 , c.364 , c.385 , c.403 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...