Томсон

Таким образом, второй закон термодинамики можно сформулировать в виде следующего утверждения Вечный двигатель второго рода невозможен . В более расшифрованном виде эту формулировку в 1851 г. дал В. Томсон Невозможна периодически действующая тепловая машина, единственным результатом действия которой было бы получение работы за счет отнятия теплоты от некоторого источника . [c.22]

Используя обратный цикл Карно, рассмотрим еще одну формулировку второго закона термодинамики, которую в то же время, что и В. Томсон, предложил Р. Клаузиус теплота не может самопроизвольно (без компенсации) переходить от тел с более низкой к телам с более высокой температурой. [c.26]

Эта формулировка интуитивно следует из нашего повседневного опыта, который показывает, что самопроизвольно теплота переходит только от тел с более высокой к телам с более низкой температурой, а не наоборот. Можно доказать, что формулировка Р. Клаузиуса эквивалентна формулировке В. Томсона. [c.26]

При дросселировании реального газа температура меняется (эффект Джоуля-Томсона). Как показывает опыт, знак изменения температуры dT/dp)n для одного и того же вещества может быть положительным (dT/dp)h>Q, газ при дросселировании охлаждается) и отрицательным dT/dp)t,[c.51]

Состояние газа, в котором dT/dp)h = 0, называется точкой инверсии эффекта Джоуля — Томсона, а температура, при которой эффект меняет знак,—т емпературой инверсии. Для водорода она равна [c.51]

Рис. 3.2. Температурная зависимость второго (В) (1), третьего (С) (2), четвертого (О) (3) и пятого (Е) вириальных коэффициентов в приведенных единицах [48]. Тв—температура Бойля Тс — критическая температура Тдж-т—температура Джоуля— Томсона (величина В/Т максимальна) Тдж — температура Джоуля, соответствующая максимуму коэффициента В.

Рис. 3.2. <a href="/info/191882">Температурная зависимость</a> второго (В) (1), третьего (С) (2), четвертого (О) (3) и пятого (Е) <a href="/info/21013">вириальных коэффициентов</a> в приведенных единицах [48]. Тв—<a href="/info/3890">температура Бойля</a> Тс — <a href="/info/838">критическая температура</a> Тдж-т—температура Джоуля— Томсона (величина В/Т <a href="/info/143561">максимальна</a>) Тдж — температура Джоуля, соответствующая максимуму коэффициента В.

Выше при обсуждении природы термоэлектричества рассматривался только эффект Зеебека, который представляет основу для из.мерения температуры термопарами. Остановимся кратко на других проявлениях термоэлектричества — эффектах Пельтье и Томсона. [c.270]

Эффект Томсона, третий термоэлектрический эффект, состоит в выделении или поглощении тепла при пропускании тока через однородный проводник при наличии градиента температуры. [c.271]

Выделение или поглощение тепла в эффекте Томсона, который, как очевидно, обратим, зависит от температуры, взаимной ориентации тока и градиента температуры. Для чистых металлов и сплавов эффект очень мал. Выделяющееся в единице объема тепло (Т) в эффекте Томсона определяется как [c.271]

Теория твердого тела не позволяет вычислить заранее величину, а часто даже знак термо-э.д.с. и эффектов Пельтье и Томсона, однако она объясняет большинство свойств термопар. Например, зависимость термо-э.д.с. от давления вытекает из зависимости между уровнем Ферми и постоянной решетки. По той же причине изменения в структуре решетки в результате появления вакансий, а также дальнего или ближнего порядка приведут к изменениям термо-э.д.с. Точно так же введение примесей и механических напряжений окажет влияние на термопару, поскольку термо-э.д.с. очень чувствительна к изменениям в рассеянии электронов. [c.273]

Недавняя работа Робертса [51] показала, что абсолютная шкала термо-э.д.с. выше 20 К, установленная для свинца [26] на основе измерений тепла Томсона [14], ошибочна. Новая шкала отличается от старой приблизительно на 0,3 мкВ/К, и эти отличия показаны в табл. 6.4. Интересно отметить, что, согласно [c.277]

Одновременно с Клаузиусом в 1851 г. Томсоном была высказана другая формулировка второго закона термодинамики, из которой следует, что не вся теплота, полученная в тепловом двигателе от источника теплоты, может перейти в работу, а только некоторая ее часть. Часть теплоты должна перейти в холодильник. [c.108]

Высказывание Клаузиуса поддерживали и другие физики прошлого столетия. Так, английский ученый Томсон писал В настоящее время в материальном мире существует всеобщая тенденция к рассеянию механической энергии . [c.131]

Эффект Джоуля—Томсона [c.220]

Величину г называют дифференциальным температурным эффектом Джоуля — Томсона. Значение аг определяется из уравнения (10-36) [c.221]

Состояние реального газа при адиабатном дросселировании, в котором температурный эффект дросселирования меняет свой знак или в котором дифференциальный эффект Джоуля—Томсона равен нулю, называется точкой инверсии, а температура, соответствующая этой точке, как указывалось, называется температурой инверсии. Если начальная температура реального газа перед дросселем меньше температуры инверсии, то газ при дросселировании будет охлаждаться, если же начальная температура газа будет выше температуры инверсии, то газ будет нагреваться. [c.222]

Дросселирование при конечных перепадах давлений называют интегральным эффектом дросселирования Джоуля — Томсона. Он определяется при интегрировании уравнения (14-4) [c.223]

Эффект Джоуля — Томсона и его уравнение. [c.231]

Дифференциальный эффект Джоуля — Томсона для газов, подчиняющихся уравнению Ван-дер-Ваальса. [c.231]

Свой относительно небольшой вклад в рост эффектов охлаждения с увеличением вносит и дроссель-эффект (эффект Джоуля-Томсона). Если принять за физическую основу эффекта гипотезу взаимодействия вихрей, можно допустить что с ростом сдвиговых скоростей возрастают степень турбулизации вынужденного приосевого вихря и число образующихся парных вихрей в результате чего эффективность энергоразделения возрастает. Однако рост гидравлической нафузки в трубе вызывает обратное воздействие, что 6 оказывает превалирующее влияние и темп роста эффектов охлаждения заметно снижается, а затем и совсем прекращается. Поэтому с ростом давления на входе при неизменном давлении на выходе рекомендуется [161] для достижения оптимальной работы вихревой трубы по максимуму температурной эффективности снижать относительную площадь соплового ввода закручивающего устройства в соответствии с зависимостью (2.19). [c.54]

Абсолютная шкала температур. Шкала измерения температуры в соответствии с уравнением (25.4) называется абсолютной шкалой. Ее предложил английский физик у. Кельвин (Томсон) (1824—1907), поэтому шкалу называют также шкалой Кельвина. [c.78]

На основании результатов своих опытов Томсон сделал вывод, что атомы вещества не являются неделимыми. Из атома любого химического элемента могут быть вырваны отрицательно заряженные частицы с массой, меньшей одной тысячной массы атома водорода. Все эти частицы имеют одинаковую массу и обладают одинаковым электрическим зарядом. Эти частицы называют электронами. [c.166]

Уравнение (66.6), определяющее значение периода свободных электромагнитных колебаний в электрическом контуре, называется формулой Томсона. [c.234]

Формула Томсона показывает, что период свободных электромагнитных колебаний в электрическом контуре прямо пропорционален корню квадратному из значений индуктивности катушки и электроемкости конденсатора. [c.234]

Для настройки приемника на заданную волну частота собственных колебаний в контуре должна быть равной частоте колебаний в принимаемой волне. Частота собственных колебаний в контуре определяется из формулы Томсона [c.290]

В 1897 г. Дж. Дж. Томсон в результате экспериментов по изу- [c.306]

Эти соотношения позволяют найти величину всех трех термоэлектрических эффектов, если известен хотя бы один и если 5 или р, известны в небольшом интервале температур вблизи Т. Применяемые на практике методы определения 5, р и П изложены в работах Бернара [3] и Блатта [12]. При выводе приведенных выше соотношений Томсон полагал, что такие обратимые процессы, как эффекты Пельтье и Томсона, можно рассматривать вне зависимости от происходящих одновременно необратимых явлений теплопроводности и выделения джоулева тепла. Наличие необратимых процессов делает сомнительным применение второго начала термодинамики в обратимой форме, однако Томсон получил правильный результат. Общая теория, рассматривавшая одновременно обратимые и необратимые процессы, была развита в 1931 г. Онсагером [47, 48]. Ее основы изложены Бернаром [3]. [c.271]

В прецизионных измерениях спектральной яркости необходимо обеспечивать определенное положение и размер наблюдаемой площадки на ленте. Это вызвано тем, что избежать градиентов температуры и упоминавшихся выше вариаций излучательной способности от зерна к зерну невозможно. И хотя подробности распределения температуры вдоль ленты зависят от ее размера, теплопроводности, электропроводности и полной излучательной способности, результирующее распределение вблизи центра не должно сильно отличаться от параболического. Такие отличия, как это наблюдалось, возникают из-за вариаций толщины ленты и существенны для ламп с широкой и соответственно тонкой лентой. В газонаполненной лампе с вертикально расположенной лентой максимум смещается вверх от центра вследствие конвекции. В вакуумной лампе к заметной асимметрии распределения относительно центра приводит эффект Томсона. Наиболее высокая температура в вакуумной лампе всегда близка к отметке на краю ленты. На рис. 7.23 показаны градиенты температуры, измеренные при двух температурах на ленте лампы, конструкция которой приведена на рис. 7.19. Температурные градиенты на лентах газонаполненных ламп несколько больше, чем градиенты, показанные на рис. 7.23, и имеют асимметричный вид из-за конвекционных потоков. Конвекционные потоки существенно зависят от формы стеклянной оболочки и ее ориентации по отношению к вертикали. При некоторых ориентациях яркостная температура начинает испытывать весьма значительные циклические вариации с периодом порядка 10 с и амплитудой в несколько градусов. Перед градуи- [c.359]

Следовательно, для получения работы необходимо иметь источник теплоты с высокой температурой, или теплоотдатчик, и источник теплоты с низкой температурой, или теплоприемник (холодильник). Кроме того, постулат Томсона показывает, что построить вечный двигатель, который бы создавал работу за счет использования только одной внутренней энергии морей, океанов, воздуха не представляется возможным. Это положение можно формулировать как второй закон термодинамики Осущесгвление вечного двигателя второго рода невозможно (Оствальд). [c.108]

Отношение изменения температуры реального газа при дросселировании без подвода и отвода тепла и без совершения внешней работы к изменению давления в этом процессе называют э Ьфектом Джоуля — Томсона. Это явление было открыто Джоулем и Томсоном опытным путем в 1852 г. [c.220]

Для идеального газа эффект Джоуля — Томсона равен нулю, так как температура газа в результате процесса дросселирования не изменяется. Следовательно, изменение температуры реального газа при дросселировании определяется отклонением свойств реальных газов от идеального, что обусловлено действием межмоле-кулярных сил. [c.220]

В настоящее время холодильная техника для сжижения газов располагает большим количеством самых разнообразных аппаратов, в которых используются два метода эффект дросселирования (эффект Джоуля — Томсона) и адиабатное расширение газа с отдачей вненшей работы. [c.338]

Соотношения, связывающие волновые характеристики (частота v и длина волны X) с корпускулярными (энергия и импульс р), установленные Эйнштейном (1905 г.), были обобщены Луи де Бройлем (1924 г.) на частицы с отличной от нуля массой покоя . Тем самым была предложена гипотеза, согласно которой свойство дуализма присуще не только свету, но материи вообще. Экспериментальное обнаружение явления дифракции электронов (Дэвиссон и Джермер в 1927 г., Тартаковский и Томсон в 1928 г.) послужило подтверждением гипотезы де Бройля. [c.338]

В 1898 г. Ленард и Томсон методом отклонения зарядов в электрическом и магнитном полях определили удельный заряд заряженных частиц, вырываемых светом из катода, и получили выражение е/т = —5,27-10 СГСЕ ед.з/г, совпадающее с известргым удельным зарядом электрона. Отсюда следовало, что под действием света происходит вырывание электронов из вещества катода. Явление это носит название фотоэлектрического эффекта или просто фотоэффекта. [c.342]

Исследуя законы движения частиц катодных лучей в электрических и магнитных полях, английский физик Джозеф Томсон (1856—1940) установил, что отношение электрического заряда кал дой из частиц к со массе является величиной, одинаковой для всех частиц. Если предположить, что каждая частица катодных лучей имеет заряд, равный элементарному саг яду е, то придется сделать вьи од, что масса частицы катодных лучей меньше одной тысячной злассы самого легкого из известных атомов — атома водорода. [c.166]

Далее Томсон устаноь. л, что отношение заряда частиц катодных лучей к их массе получается одинаковым при наполне- [c.166]

Томсона 234 Фотоаппарат 273 Фотоионизация 168 Фотон 301 Фотореэистор 157 Фотохимические процессы 305 [c.365]

Тесла Н. 178 Толмен Р. 151 Томсон Дж. 166 Томсон (Кельвин) У. 78 [c.366]

Физика. Справочные материалы (1991) -- [ c.166 ]

Теоретическая механика Том 1 (1960) -- [ c.56 , c.188 , c.254 , c.397 , c.461 ]

Теоретическая механика Том 2 (1960) -- [ c.77 , c.96 , c.216 ]

Лекции по аналитической механике (1966) -- [ c.281 ]

Вариационные принципы механики (1965) -- [ c.393 ]

Курс теоретической механики Том 2 Часть 1 (1951) -- [ c.397 ]

Деформация и течение Введение в реологию (1963) -- [ c.122 , c.324 ]

Температурные измерения (1984) -- [ c.12 , c.207 ]

Теория коррозии и коррозионно-стойкие конструкционные сплавы (1986) -- [ c.7 , c.342 ]

Механика в ссср за 50 лет Том3 Механика деформируемого твердого тела (1972) -- [ c.462 ]

Теория звука Т.1 (1955) -- [ c.451 , c.460 , c.464 , c.482 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...