Угол апертурный

Угол апертурный в пространстве [c.369]

Как и в случае трубы (телескопа), нас интересует дифракционная картина в плоскости изображения предмета. Легко видеть, что в этой плоскости всегда применимы формулы фраунгоферовой дифракции, если под углом дифракции понимать угол, под которым видна точка плоскости изображений из центра апертурной диафрагмы (см. 39 и упражнение 119). Кроме того, следует принять во внимание, что плоскость изображения ЕЕ объекта (рис. 15.2) лежит на расстоянии (около 160 мм), гораздо большем диаметра объектива (или апертурной диафрагмы), и поэтому угол и можно считать малым. [c.349]

Апертурный угол 0, не должен превышать 30 ", поскольку при больших значениях наблюдается значительная трансформация воли на границе преобразователь—изделие. Отсюда следует, что предельный диаметр фокального пятна 2р 2,4К приблизительно равен двум длинам волны. [c.89]

Входной зрачок (зрачок входа) — изображение апертурной диафрагмы в пространстве предметов. Выходной зрачок (зрачок выхода) — изображение апертурной диафрагмы в пространстве изображений. Апертурная диафрагма может находиться в пространстве предметов, т. е. перед оптической системой, и тогда она сама будет служить зрачком входа если она будет находиться в пространстве изображений, т. е. позади системы, то она будет служить зрачком выхода. Она определяет угол раскрытия прямолинейно ограниченного конуса, внутри которого распространяется свет угол этого конуса обычно обозначают 2н, где — апертура, причем произведение синуса и на показатель преломления среды перед оптической системой называют числовой апертурой. [c.92]

Действующая или апертурная диафрагма оптической системы это — световое отверстие, ограничивающее проходящие через систему световые пучки. Для отыскания действующей диафрагмы необходимо построить изображение всех световых отверстий системы в пространстве предметов и выбрать из них то, на изображение которого опирается наименьший телесный угол с верщиной в центре предметной плоскости. Этот телесный угол называется апертурным углом оптической системы и обозначается через 2и. Изображения действующей диафрагмы в пространстве предметов и в пространстве изображений называются соответственно входным и вы,-ходным зрачками оптической системы. В выходном зрачке визуальной оптической системы помещается глаз наблюдателя. Так как диаметр диафрагмы глаза в зависимости от освещенности меняется в пределах от 2 до 8 мм, то для полного использования глаза целесообразно делать выходной зрачок таких оптических систем диаметром не менее 7—8 мм. [c.233]

Различные дефекты освещения объектива слишком большой апертурный угол освещающего пучка из-за излишней длины катода, падения потенциала смещения на направляющем электроде (при этом возрастает ток эмиссии) неправильная фокусировка пучка конденсорной линзой (ток в линзе должен быть немного большим, чем нужно для получения изображения катода в плоскости объекта и соответственно на промежуточном экране) тупая вершина катода или неравномерное распыление катода (появляется двойное изображение, лучше видимое при дефокусировке). [c.38]

Чтобы создать представление об использовании интерференции как непрямого способа применения телескопа для измерения угловых размеров астрономических объектов, рассмотрим рис. 6.1, а. На нем представлен апертурный экран, имеющий две щели, перпендикулярные рисунку и размещенные перед линзами телескопа (аналогичную схему нетрудно осуществить и для отражательного телескопа). Волновые фронты поступают от всех точек видимой части поверхности звезды, имеющей угловой диаметр фо (стягиваемый ею угол с вершиной у Земли). На рисунке показаны только граничные фронты волн Wi, испущенный на одном краю диска, и Wj от противоположного края. В фокальной плоскости линз образуется непрерывная система интерференционных полос типа os (источник считается некогерентным) от полос, вызываемых Wj, до полос, определяемых W2. Окончательным результатом является картина, показанная на рис. 6.1,6 с видностью < 1. Отметим, что расстояние между полосами остается таким же, как если бы источник был точечным, а именно A=fk/D [уравнение (1.11)]. На практике интенсивность картины полос снижается с той и другой стороны от оси (ср. с выборкой на дифракционной картине от одиночной щели в разд. 2.4). Мы можем пренебречь этим понижением, если щели узкие и, в частности, если наблюдения, как случается на практике, ограничены центральной областью картины полос. [c.123]

Необходимый компонент оптической системы — апертурная диафрагма, которая ограничивает телесный угол пучка лучей, образующих изображение предметного источника. Все элементы системы формируют изображения апертурной диафрагмы. Те нз них, которые находятся в пространстве предмета и изображения, называют входным и выходным зрачками системы [45]. Изображение апертурной диафрагмы, формируемое г—1-й поверхностью, назовем входным зрачком для i-ro элемента, а следующее ее изображение, формируемое t-м элементом — его выходным зрачком (одновременно это входной зрачок для г+ 1-го элемента). Координаты точки в плоскости входного зрачка обозначим II,, в плоскости выходного — Ч - Они связаны линейным увеличением в зрачках Y/ S = уД , Пг==У,- Чг Расстояния от вершины поверхности до входного и выходного зрачков обозначим и (правило знаков то же, что и для s. y Для t l выполняются соотношения, полностью аналогичные (2.12), [c.54]

Обратимся к аберрациям пятого порядка. В короткофокусном дублете при dк =0, т. е. при с1к = к, в пятом порядке по-прежнему преобладает вторая кома, но появляются также и другие аберрации. Коэффициент асферической деформации пятого порядка первой линзы в этих условиях необходимо выбрать так, чтобы минимизировать влияние всех полевых аберраций пятого порядка, за исключением второй комы, которая компенсируется первичной комой, как показано в п. 4.2, и дисторсии, которая компенсируется у объектива в целом за счет длиннофокусной части. Ясно, что оптимальная величина зависит от соотношения апертурного и полевого углов короткофокусного дублета. Рассмотрим случай, когда полевой угол не превышает апертурный. Тогда оптимальное значение практически совпадает с тем значением, при котором компенсируется первая кома короткофокусной части. Подставляя конструктивные параметры последней, а также соотношения (4.32) в (4.10), [c.135]

Присоединяя к выражению (5.6) условия Сз = О и Лз = О и задавая требуемые характеристики дублета (фокусное расстояние, рабочее поле, апертурный угол и т. д.), а также тол-шину РЛ di и коэффициент К, приходим (с учетом гауссовых соотношений) к системе из трех уравнений относительно трех неизвестных г, гг и d.2, которую можно решить численно. [c.163]

Большее значение для работоспособности оптических систем, включающих ДОЭ, имеет их угловая селективность. Полученная для киноформа оценка а < 32°) обеспечивает вполне удовлетворительные поля зрения и апертуры. Так, на длине волны 441,6 нм апертурный угол 30° соответствует рэлеевскому разрешению около 0,55 мкм. [c.200]

Аберрации, как известно, бывают продольными, поперечными или волновыми. Удобнее всего исходить из волновых аберраций по двум причинам во-первых, волновые аберрацнн обладают свойством сложения, т. е. волновая аберрация всей оптической системы равна сумме волновых аберраций отдельных частей системы, в то время как поперечные аберрации надо сначала умножить на произведение п sin сс (где а — угол апертурного луча с осью), чтобы иметь возможность их складывать во-вторых, волновая аберрация простейшим образом зависит от формы преломляющих (отражающих) поверхностей, а поэтому и дес рмация поверхности непосредственно связана с изменением волновой аберрации. [c.545]

Чем больше апертурное число А (A=h sin p), тем меньше разрешающая способность. В современных микроскопах отверстный угол объектива близок к 90°, показатель преломления воздуха равен 1. Отсюда [c.38]

Во избежание нагревания призмы обыкновенный луч выводится из нее при помощи приклеенной призмочки (она на рисунке показана пунктирными линиями). Необыкновенный луч выходит из кристалла параллельно грани АС незначительно смещенным относительно падающего к кристаллу луча. Максимальный угол расхоясдения падающего луча (апертурный угол), при котором наблюдается поляризация, для призмы Николя равен 29°. [c.228]

Поляроиды. Их действие основано на дихроизме, т. е. свойстве некоторых кристаллов поглощать свет с колебаниями в одной плоскости большими, чем с колебаниями в другой. Поляроид—искусственно нанесённая (на целлулоид) плёнка толщиной от 0,002 до 0,25 мм сильно дихроичного кристалла—герапатита (сернокислый иод-хинин). Из-за поглощения второго луча поляроид ослабляет (на 13 /о) и слегка окрашивает проходящий свет степень поляризации (отношение интенсивности плоско поляризованного света к интенсивности всего пропущенного) равна 0,98 (фиг. 200). Изготовляется в виде листов в несколько квадратных дециметров. Допускаемый апертурный угол около 60°. [c.264]

Апертурный луч оптической системы 323 Апертурный угол оптической системы 322 Апохроматические объективы (апохро маты) Технические характеристики 332, 333 Аппаратура сигнализации 538 [c.702]

В дальнейшем лучевые критерии будем анализировать в форме (3.16), приближенной по отношению к форме (3.14), традиционно принятой для их вычисления. Однако при лучевом расчете совершенно не обязательно получать Qj — Q4 в соответствии с (3.14), т. е. находить точки пересечения лучей с плоскостью изображения и суммировать расстояния от этих точек до гауссова изображения или другой опорной точки. С неменьшим успехом можно суммировать и угловые аберрации в выходном зрачке, т. е. получать Qi — Q4 в полном соответствии с (3.16) интегрирование в этом случае заменяют на конечное суммирование по лучам, но такую замену производят при любом численном интегрировании, и в этом смысле вычисление лучевых критериев ничем не отличается от вычисления интенсивности Штреля или относительной энергии. С другой стороны, ниже будет показано, что при умеренных апертурных и полевых углах (полевым называют угол между осью системы и лучом, соединяющим осевую точку выходного зрачка с крайней точкой изображения, т. е. главным нулевым лучом) критерии, полученные в соответствии с (3.14) и (3.16), вообще отличаются несущественно. [c.94]

Точное теоретическое соответствие распределения амплитуды поля в фокальной плоскости линзы и двумерного преобразования Фурье от амплитуды поля непосредственно за транспарантом возможно лишь в случае идеальной линзы с неограниченной апертурой. Конечность апертуры реальной линзы (объектива), а также неизбежные аберрации снижают точность преобразования Фурье и разрешение в спектре пространственных частот, поэтому к объективу фурье-анализатора предъявляют весьма высокие требования. Прежде всего у него должен быть значительный апертурный угол и хорошо скорректированные монохроматические аберрации. С другой стороны, фурье-объектив должен иметь возможно более низкий уровень когерентного шума, возникающего из-за попадания в спектральную плоскость рассеянного на неоднородностях, а также отраженного и переотраженного от поверхностей оптических элементов света [58]. Ясно, что для этого необходимо [c.150]

В целом можно сказать, что комбинированный симметричный объектив с дифракционной асферикой довольно ограничен по своим возможностям. Силовым элементом в нем будет мениск с равными радиусами, который при небольшой толщине ввиду значительной кривизны поверхностен (требуемой для получения заданной оптической силы) не способен обеспечить значительного апертурного угла, т. е. высокого разрешения. При аномальном увеличении толщины мениска (di > г), добиваются высокого разрешения на оси системы, однако в этом случае входной зрачок объектива расположен вблизи предметной плоскости, в результате чего при отходе от оси резко возрастает угол между главным лучом и нормалью к поверхности мениска. Это приводит к росту аберраций высших порядков и уменьшению рабочего поля. Так, при габаритном размере системы L = 810 мм, что совпадает с габаритным размером симметричного двухлинзового дифракционного объектива при фокусном расстоянии каждой ДЛ f = 270 мм, и разрешении б = = 3 мкм на длине волны = 441,6 нм удается получить рабочее поле диаметром всего лишь 16 мм (ср. с данными табл. 4.6). Если не предъявлять высоких требований к разрешению и рабочему полю, комбинированный, триплет с дифракционной асферикой не лишен положительных качеств его светопропускание может быть обеспечено на уровне обычного рефракционного объектива, а хроматизм позволяет использовать излучение газоразрядных приборов, например типа ртутной лампы высокого давления (см. гл. 6). [c.168]

Как правило, телескопические системы дают большие угловые увеличения, поле зрения объектива значительно меньше поля Врення окуляра и редко превышает несколько градусов объективы обладают сравнительно большими фокусными расстояниями средними значениями апертурных углов. Чем больше увеличение, тем меньше угол поля. Это объясняется тем, что угловое поле окуляра меняется в сравнительно узких пределах 50—70i В угол поля объектива определяется формулой tg B 0,50 [c.5]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...