Жидкость как динамическая система

Жидкость как динамическая система. Выведем теперь уравнения равновесия жидкости как системы динамической. Пусть имеем некоторую массу жидкости, находящуюся в равновесии под действием внешних сил. Вообразим в этой массе бесконечно малый параллелепипед, стороны которого йх, йу А йг параллельны осям координат (фиг. 380) предположим, что он отвердел, и рассмотрим условия его равновесия. Так [c.615]

Как уже указывалось ( 19.1), иногда бывает полезно уравнения (21.1.1) рассматривать не как уравнения движения изображающей точки, а как уравнения движения жидкости. Это позволяет представить всю совокупность возможных движений или по крайней мере движений, которые начинаются в некоторой области, а не ограничиться одним возможным движением динамической системы. Линии тока в установившемся движении жидкости совпадают с траекториями они являются также силовыми линиями поля X. Если / (xi, Х2,. . ., Xjn) есть пространственный интеграл автономной системы, то уравнения / = с определяют (для некоторого интервала значений с) многообразия, содержащие линии тока. В классической гидродинамике оператор + Q обычно обозначают через. Величина выражает скорость [c.403]

Вязкость. Жидкие дисперсные системы, как и обычные жидкости, характеризуются динамической вязкостью Г]. Вязкость жидких золей зависит от их концентрации [c.267]

Работа гидравлических систем протекает в динамических условиях. Поэтому так называемый динамический или тангенс-модуль объемной упругости жидкости, вероятно, более применим при определении быстродействия системы, чем секанс-модуль. Относительно кратковременные периоды пульсации по времени недостаточны для поглощения жидкостью тепла извне или передачи тепла жидкостью за пределы системы. Сжатие и декомпрессию жидкости в элементах системы в этом случае следует считать адиабатическими, и система может рассматриваться как адиабатическая. Следовательно, важным оказывается изоэнтропийный (адиабатический) модуль всесторонней объемной упругости. Если элементы системы движутся медленно, создаются изотермические условия и становится возможным использовать изотермический модуль объемной упругости. [c.118]

Во многих технологических процессах в качестве рабочего тела используют двухфазные среды такие, как жидкость — газ, жидкость — твердые частицы и т. п. Для математического описания таких систем могут быть использованы упрощенные модели, которые являются частными случаями модели (28). Например, при решении задач дегазации или аэрирования жидкостей достаточно рассмотреть двухфазную среду жидкость — газ, динамическое поведение которой описывается системой (28), если индексы /, / принимают значения 1 и 2. При изучении закономерностей процессов очистки жидких сред от твердых примесей либо их диспергирования в жидкости, целесообразно рассматривать двухфазную среду жидкость — твердые частицы, сохранить в уравнениях (28) для индексов / и / значения 2 и 3, отбросив все уравнения, в которых фигурируют величины г и рд. [c.109]

В этой главе мы предполагаем изучить интересную динамическую задачу о движении одного или нескольких твердых тел в жидкости, лишенной трения. Развитие этой теории обязано главным образом Томсону и Тэту ), а также и Кирхгофу ). Сущность методов этих авторов состоит в том, что твердые тела и жидкость рассматриваются вместе как одна динамическая система, благодаря чему становится излишним утомительное вычисление результирующей давления жидкости на поверхности тел. [c.199]

Каковым бы ни было в некоторый момент времени движение твердого тела и жидкости, оно может быть образовано мгновенно из положения равновесия при помощи подходящим образом выбранного импульсивного динамического винта, приложенного к твердому телу. Этот импульсивный винт есть тот, который необходим, чтобы уравновесить систему действующих на поверхность импульсивных давлений 0(р и, кроме того, образовать действительное количество движения всех частиц тела. Он был назван Кельвином импульсом системы в рассматриваемый момент времени. Необходимо отметить, что определенный таким образом импульс не тождествен с полным количеством движения системы это последнее в данном случае фактически неопределимо ). Мы сейчас же докажем, однако, что импульс вследствие внешних действующих на тело сил меняется точно таким же образом, как количество движения конечной динамической системы. [c.201]

Основное свойство жидкости. Гидростатика занимается равновесием жидкостей. Жидкости разделяются на капельные жидкости и газы, или жидкости несжимаемые и сжимаемые. Условия равновесия как капельной жидкости, так и газов выражаются одними и теми же уравнениями, если смотреть на жидкости и на газы, как на динамические системы, характеризуя их тем, что давления смежных частей друг на друга нормальны к поверхности их раздела. Но капельная жидкость может быть принята и за геометрическую систему, если мы будем характеризовать ее тем, что объем каждого элемента ее массы не может уменьшаться. Увеличиваться этот объем также не может, но масса может рассыпаться на части, как угодно малые, причем жидкость будет представлять уже не сплошное тело, а систему свободных точек. [c.613]

Макроскопические величины, такие как скорость, плотность, температура и концентрация химических веществ, являются непрерывными функциями точки, т.е. физическими полями. Поэтому формально такие поля имеют бесконечное число степеней свободы. Однако при появлении порядка или развитии структур возбуждается только конечное число степеней свободы. Особенно хорошо это видно на примере ячеек Бенара или вихрей Тейлора. Поэтому системы с упорядочением часто можно рассматривать как системы с конечным числом степеней свободы, они допускают моделирование (по крайней мере, численное) простыми динамическими системами. Напомним, что именно на примере описания конвекции жидкости были найдены странные аттракторы. [c.341]

Градуировка подводного электроакустического преобразова- геля представляет собой измерение -в динамической системе и Б нестабильной среде. Сам преобразователь колеблется сложным образом. В идеальном случае предполагается, что сам электроакустический чувствительный элемент, связующая жидкость и акустические окна колеблются свободно, а другие части преобразователя не колеблются вовсе. Ожидается, что преобразователь может быть чувствителен к динамическим давлениям порядка ОД Па и нечувствителен к статическим давлениям порядка 70 10 Па или более. Водная среда не может быть безграничной, однородной и стабильной, как предполагается. Поэтому ясно, что результаты градуировки преобразователей и подводные электроакустические измерения не так точны и воспроизводимы, как некоторые другие виды измерений. [c.214]

В отсутствие внешних сил и диссипации движение жидкости, как и любой другой механической системы, сопровождается сохранением энергии (квадратичного функционала от поля скорости). Наряду с характером нелинейности существование такого интеграла движения является второй важнейшей особенностью уравнений гидродинамики, которую необходимо учитывать при построении конечномерных динамических моделей, претендующих на описание реальных гидродинамических систем. Вообще нужно стремиться к тому, чтобы в рамках упрощенной модели существовали аналоги общих интегралов движения, которыми обладают исходные уравнения движения. Так, например, уравнения движения баротропной атмосферы, состояние которой описывается функцией тока т ), с учетом сжимаемости имеют вид (см., например, [194]) [c.39]

Рассмотрим, как концепции хаоса проявляются при взаимодействии нескольких вихревых колец. Эта задача в рамках модели идеальной жидкости принадлежит к классу консервативных физических систем, к которым относятся все динамические системы классической механики. Особенностью этих систем и их отличием от диссипативных является сохранение их фазового объема. В большинстве случаев движение простых гамильтоновых систем даже с небольшим числом степеней свободы имеет чрезвычайно сложный нерегулярный характер (32,47,79 ]. [c.212]

Первое предположение означает, что не учитывается поверхностное натяжение и силы инерции в жидкости. Оно оправдано, если радиус пузырька R существенно больше критического радиуса зародыша Rt, а скорость и ускорение радиального движения слоев жидкости на поверхности умеренные. Температура пара в пузырьке равна температуре насыщения Т (р ) при давлении системы. Ту же температуру имеет жидкость на границе пузырька. Поток тепловой энергии к границе пузырька, обусловленный температурным напором доо - Т , определяет интенсивность испарения жидкости внутрь пузырька. Ввиду постоянной плотности пара в пузырьке движение пара в нем отсутствует, а интенсивность испарения как и в динамической схеме роста, оказывается в соответствии [c.250]

Таким образом, динамика процесса абсорбции в насадочном аппарате в режиме идеального вытеснения без труда может быть описана с помощью формул, аналогичных уже полученным для противоточного теплообменника. Значительно сложнее исследовать динамику насадочного абсорбера в том случае, когда нельзя пренебречь продольным перемешиванием. При использовании одно-параметрической диффузионной модели абсорбер описывается уравнениями (1.2.30), (1.2.31) с граничными условиями (1.2.37) (считаем, что расходы по жидкости и газу постоянны). Как и раньше, будем полагать, что функция 0 (0 ) имеет линейный вид 0д = Г01. При этом функциональный оператор А, задаваемый с помощью уравнений (1.2.30), (1.2.31), граничных условий (1.2.37) и нулевых начальных условий будет линейным. Но поскольку уравнения математической модели являются уравнениями в частных производных второго порядка, исследовать этот линейный оператор очень трудно. С помощью применения преобразования Лапласа по t к уравнениям и граничным условиям можно получить выражение для передаточных функций. Однако они будут иметь столь сложный вид по переменной р, что окажутся практически бесполезными для описания динамических свойств объекта. Рассмотрим математическую модель насадочного абсорбера с учетом продольного перемешивания при некоторых упрощающих предположениях. Предположим, что целевой компонент хорошо растворяется в жидкости, и поэтому интенсивность процесса массообмена между жидкостью и газом пропорциональная концентрации целевого компонента в газе. В этих условиях можно считать 0 (в ) 0. Физически такая ситуация реализуется, например, при хемосорбции, когда равновесная концентрация поглощаемого компонента в газовой фазе равна нулю. При eQ( i,) = 0 уравнение (1.2.30) становится независим мым от уравнения (1.2.31), поскольку в (1.2.30) входит только функция 0g(->i , t)- При этом для получения решения o(Jf, t), системы достаточно решить одно уравнение (1.2.30) функцию L x,t), после того как найдена функция можно найти [c.206]

Как видно, для достижения динамического подобия между моделью и натурой каждая система сил, действующих на жидкость, требует равенства некоторых своих чисел (чисел Фруда, чисел Рейнольдса и т. д.) для модели и натуры. Указанные безразмерные числа Фруда, Рейнольдса, Коши и т. д., равенство которых для модели и натуры указывает на наличие динамического подобия между ними, называются критериями подобия. [c.290]

Динамическое подобие может иметь место только при наличии кинематического, а следовательно, и геометрического подобия. Как видно, динамическое подобие предопределяет существование кинематического подобия. Поэтому динамически подобные системы являются механически подобными системами. Иногда такого рода системы, относящиеся к жидкости, называют гидродинамически подобными. [c.525]

Как видно, для достижения динамического подобия между моделью и натурой каждая система сил, действующих на жидкость, требует равенства в сходственных точках модели и натуры некоторого своего числа (числа Фруда, числа Рейнольдса и т. д.). [c.530]

В работах [1, 2] показано, что имеется реальная возможность управлять собственными свойствами механической колебательной системы винт— валопровод—главный упорный подшипник, разрывая непосредственный контакт валопровода с главным упорным подшипником (ГУП) и вводя между ними масляную подушку с вполне определенными динамическими свойствами. Устройство, применяемое для этого, получило название резонансный преобразователь (РП). Жидкость, заполняющая гидросистему РП, входит как составная часть в общую колебательную систему, она же обеспечивает изменение ее собственных свойств. [c.87]

Собранная схема должна проверяться на герметичность (воздухом) утечка или подсосы как в самих приборах, так и в соединительных линиях не допускаются. Для испытания на герметичность надо присоединить статическую или динамическую часть трубки к манометру, создать давление в системе и, плотно закрыв входное отверстие статического или динамического канала трубки, следить за уровнем жидкости в манометре. Если уровень не изменяется, то плотность надо считать достигнутой. Места присоединения резиновых трубок к металлическим и стеклянным частям приборов, как правило, должны смазываться вазелином. Резиновые трубки не должны иметь резких изгибов и должны быть проложены с уклоном в сторону трубопровода. [c.125]

Если система регулирования удержала турбину на холостом ходу, то через 1—2 мин (время динамического заброса) частота вращения турбины установится на каком-то повышенном уровне, определяемом степенью неравномерности САР. Так например, если до сброса турбина несла номинальную нагрузку, а степень неравномерности равна 4,5%, то после сброса нагрузки установившаяся частота вращения составит 3135 мин . Сразу после установления стабильной частоты вращения следует с помощью синхронизатора убавить частоту до номинальной и поддерживать турбину в состоянии готовности к включению в сеть. После сброса нагрузки и перевода турбины на холостой ход необходимо особенно тщательно проконтролировать следующие параметры турбоустановки давление и температуру масла в системе смазки, давление рабочей жидкости в системе регулирования, вакуум, давление пара на эжекторы и уплотнения, осевое и относительное положение роторов, давление пара в деаэраторе, вибрацию и температуру подшипников. В случае [c.101]

Теория пневматических систем машин — новый раздел общей теории машин и механизмов. В отличие от исследования машин, состоящих только из механизмов с твердыми звеньями, динамика которых полностью описывается уравнением движения, при исследовании пневматических систем уравнение движения рабочих органов должно быть решено совместно с уравнениями термодинамических процессов изменения состояния сжатого воздуха, являющегося рабочим телом системы. Таким образом, теория пневматических систем использует данные различных отраслей науки — механики твердого тела и механики упругой жидкости. При разработке методов динамического анализа и синтеза пневматических систем используются результаты, полученные как в общей теории машин, так и в термо- и газодинамике. Кроме вопросов динамики, существенными являются также вопросы логического анализа и синтеза пневматических систем, для решения которых используется аппарат математической логики, а также методы структурного синтеза релейных схем. [c.166]

Способ термического распыливания, несомненно, имеет существенные достоинства перед другими, так как при таком распыливании размеры капель, по данным Зенгера [144], получаются на порядок меньше, чем при динамическом распыливании, и диаметр капли не превышает 10—20 мк. Кроме того, при вводе жидкости в виде двухфазной системы форсунка может быть заменена обычной трубкой. При динамическом же распыливании [c.149]

Чтобы сравнивать различные САР, необходимо иметь объективные критерии. Неправомерно использование в качестве определяющих критериев таких факторов, как наличие или отсутствие механических пружин, расположение управляющих дросселей на сливе или подводе рабочей жидкости, линейность связей и т. п. Единственными объективными критериями для сравнения САР являются выполнение или невыполнение ими всех требуемых гарантий на системы регулирования (надежность действия, статические и динамические качества), а также экономические показатели (стоимость, габаритные размеры и затраты мощности). [c.157]

Применение гидроцилиндров при большой длине хода поршня заметно снижает общую жесткость системы вследствие сжимаемости рабочей жидкости, что отрицательно сказывается на динамической устойчивости гидравлических следящих приводов и на точности слежения. Жесткость привода может быть повышена при применении ротационных гидродвигателей с золотниковым дроссельным регулированием. Однако следящие приводы с ротационным гидродвигателем и с дроссельным регулированием скорости силового элемента имеют ряд недостатков. В частности они чувствительны к перегрузкам и обладают низким к. п. д., так как значительная часть энергии рабочей жидкости тратится на ее дросселирование через [c.414]

Для точности измерения расхода методом гидравлического удара записываемая прибором диаграмма должна иметь достаточно большой масштаб. Прибор должен быть для любого метода измерения по своей системе записи дифференциальным, т. е. регистрирующим только разность между напором динамическим и статическим при простом методе или разность динамических напоров в двух сечениях при методе дифференциальном. Действительно, если бы прибор записывал абсолютный динамический напор, который имеет значительную величину и из него вычитался бы постоянный напор при установившемся режиме, то разность ординат была бы на диаграмма относительно небольшой, в особенности при медленном закрытии регулирующего органа, что лишало бы данный метод, как правило, практической ценности. Когда движение жидкости в трубопроводе отсутствует, то прибор показывает нуль. Если в трубопроводе существует установившееся течение жидкости, то прибор регистрирует перепад напора, равный сумме изменения скоростного напора и гидравлических сопротивлений между замеряемыми сечениями. [c.234]

Определение результирующего момента сил взаимодействия лопастного колеса с потоком жидкости представляет собой одну из основных задач гидродинамики лопастных машин. Основное уравнение лопастных гидромашин как для установившегося (статического), так и для неустановившегося (динамического) режима работы получают из теоремы о моменте количества движения, предполагая одномерный и осесимметричный поток в лопастном колесе. В соответствии с этой теоремой производная по времени от момента количества движения системы материальных точек относительно какой-либо оси равна сумме моментов всех внешних сил, действующих на систему. [c.16]

Система уравнений (19), (22) и (29) представляет собой математическую модель трехколесного ГДТ, работающего на переходных режимах. В отличие от известных, данная модель учитывает влияние ускорений насосного и турбинного колес, а также ускорения потока жидкости в относительном движении на величину углов выхода потока из лопастных колес. Как известно, эти углы входят в формулы для определения внешних и внутренних динамических характеристик ГДТ. Анализ уравнений (19), (22) и (29) показывает, что движение системы с ГДТ при работе на переходных режимах описывается совокупностью нелинейных неоднородных дифференциальных уравнений, точное решение которых невозможно. Приближенное решение этих уравнений целесообразно проводить. численным методом при помощи ЭЦВМ. [c.25]

Жидкости, содержащие ингибиторы коррозии, должны защищать от коррозии различные металлы, имеющиеся в системе. Однако присадки, которые являются хорошими ингибиторами коррозии для черных металлов, мог т поражать такие металлы, как медь и серебро. Поэтому при получении коррозионноинертной жидкости для гидравлической системы необходимо добиваться совместимости между основой, присадками и металлами системы. Имеют значение также и окружающие условия, в которых жидкость должна эксплуатироваться степень перемешивания, которая может влиять на содержание в жидкости воздуха и влаги, присутствие в жидкости свободной водной фазы, концентрация растворенных твердых веществ в такой водной фазе, ее кислотность, температура и степень загрязнения. Некоторые ингибиторы, которые эффективны при динамических условиях, могут быть совершенно неэффективными в статических условиях. Ингибиторы, эффективные при комнатной температуре, могут оказаться эффективными при 37,8° С лишь при введении их в удвоенной концентрации, а при более высоких температурах — совершенно неэффективными. В процессе эксплуатации жидкостей концентрация ингибиторов обычно понижается поэтому, чтобы обеспечить длительный срок службы жидкости, в ней должен быть достаточный их резерв. [c.168]

Для осущестплення динамического подобия как вязких сил, так и силы тяжести имеется только одна степень свободы в выборе пути это возможность выбора используемой жидкости, что определяет геометрический масштаб согласно формуле (7-29). Наоборот, если геометрический масштаб выбран произвольно, то свойства жидкостей в двух системах больше не являются независимыми. Поскольку диапазон кинематических вязкостей обычных жидкостей очень узок, то условию (7-29) обычно не удается удовлетворить, если только масштаб не близок к единице. [c.161]

Несмотря па многообразие конкретных проявлений временной синхронизации, все они состоят в согласованных между со- бой изменениях отдельных подсистем динамической системы с внешним периодическим воздействием, приводящих к периодичности изменения состояния вне зависимости от того, дискретная -эта система или распределенная. Явления пространственного порядка исслед01вапы гораздо меньше и используются не столь широко, как явления временной синхронизации. Более того, если явление временной синхронизации четко определено [89, 90], то в отношении пространственного порядка такого определения нет и все ограничивается относительно скромным набором конкретных, лишь отчасти, теоретически изученных, примеров ячеек Шелли-Холла и Бенара в конвективных течениях жидкости, вихрей Тейлора в вязкой жидкости между вращающимися цилиндрами и некоторых систем, в которых экспериментально наблюдается четкая пространственная структура устойч ивых само-возбуждающихся стоячих волн, вихрей Кармана за обтекаемым жидкостью телом, сокращений возбудимой мышечной ткани сердца, пространственпо ременных перестроек ансамблей биологических клеток и др. В последних случаях говорится не только о пространственном порядке, но и о пали ши определенной пространственной структуры и самоорганизации и в связи с этой трактовкой о синергетике как новой науке о самоорганизации [355, 356, 487]. [c.53]

По существу, первой динамической системой, в которой численно были обнаружены и исследованы стохастические автоколебания, как уже говорилось, является система уравнений Лоренца [563], описывающая в трехмсдовом приближении конвективное движение в слое жидкости. [c.288]

Динамическая система, только что определенная, неголоном-яа и имеет бесконечное число степеней свободы, если учитывать деформацию жидкости. Тем не менее естественно рассматривать ее как обычную лагранжеву систему ([76], стр. 36) с шестью степенями свободы и считать, что конфигурация жидкости определяется ее границами, движущимися при наличии идеальной связи — несжимаемости. На деле такое допущение обычно принимается без доказательства ([7], гл. VI [81], стр. 238 и [85], стр. 320). Мы докажем его в 109. [c.199]

Отметим, что в развитой турбулентной конвекции при На 10 в различных областях слоя жидкости могут образовываться гексагональные сетки разных знаков, т. е. с подъемом или опусканием жидкости в центрах ячеек (Буссе и Уайтхед (1974)) границы между такими областями можно назвать дислокациями или дефектами сеток. Уравнения типа (2.121) описывают как сетки, так и динамику их дефектов — их броуновское движение и дефектную турбулентность . При этом бездефектные области (с ме-тастабильными сетками) соответствуют частным минимумам свободной энергии Р (так называемого функционала Ляпунова) в фазовом пространстве динамической системы, и лишь при достаточно большом фоновом шуме метастабильные. состояния будут релак- [c.159]

Выбор естественного базиса в нелинейных задачах, как правило, требует специального рассмотрения. Один из распространенных способов состоит в использовании в качестве базиса собственных функций соответствующей линейной задачи, которая формулируется в результате линеаризации исходной нелинейной системы относительно известного стационарного состояния. В задачах гидродинамики, кроме того, с этой же целью нередко используют собственные функции оператора Лапласа с учетом граничных условий и геометрии области, занимаемой жидкостью. Рассмотрим несколько конкретных примеров применения метода Галеркина в гидродинамике с учетом специфики в постановке задач. Это позволит, в"частности, получить простые малопараметрические динамические системы, играющие важную роль в исследовании различных типов гидродинамической неустойчивости. Уместно также отметить, что метод Галеркина эффективно используется для решения сложных математических проблем статистической гидромеханики, подробное изложение которых содержится в [36 . [c.13]

Таким образом, рассматриваемая система с течением времени продолжает находиться в состоянии, близком к геострофическому балансу, а влияние агеострофичности проявляется в возникновении высокочастотных колебаний малой амплитуды, которые накладываются на стационарные значения зависимых переменных. Заметим, что такое состояние является устойчивым по отношению к малым возмущениям, поскольку формулы (10) остаются справедливыми при незначительном изменении параметров т , и I, например в случае, если 2т]/ = 1+о(е), = = —1+о(е), 2(0)=о(б) . Переходя к размерным переменным, приходим к выводу, что квазигеострофические решения невязких модельных уравнений при К 1 характеризуются медленными изменениями с частотой порядка относительной завихренности жидкости и быстрыми колебаниями с частотой порядка угловой скорости вращения системы в целом. Поэтому геофизический триплет можно рассматривать как результат осреднения системы (1), (2) по периоду быстрых колебаний. Другими словами, взаимоотношение между динамическими системами (1), (2) и (4) носит такой же характер, как между уравнениями гидродинамики и квазигеострофическими моделями геофизических течений. [c.166]

Поскольку кинетическая энергия (9) представляет собой невырожденную квадратичную форму, то бесконечная серия интегралов (8) позволяет в принципе найти скорость течения v как функцию на группе SDiff М. Таким образом, на SDiff М естественным образом возникает бесконечномерная динамическая система, фазовый поток которой схож по своим свойствам со стационарным течением невязкой жидкости. Было бы интересным изучить эту систему с гидродинамической точки зрения, изложенной в гл. III (вихревые векторы и многообразия, поверхности Бернулли, инвариантные меры...). Такой подход можно назвать вторичной гидродинамикой. [c.222]

Зависимости формы и периода колебаний эллипсоида от энергии качественно отличаются от аналогичных зависимостей для таких колебательных систем, как маятник и нелинейный осциллятор. Это обусловлено существенным влиянием величины обобщенной координаты динамической системы на инерционную характеристику самогравитирующей массы жидкости и уникальными свойствами потенциала. Изученная система является существенно нелинейным объектом, глобальные свойства движения которого зависят только от полной энергии системы. [c.162]

Построение математических моделей нестационарных режимов массообменных процессов с твердой фазой в целом аналогично построению динамических моделей процессов в системе газ (пар)—жидкость, рассмотренных в предыдущем разделе. Неко-торое отличие состоит в том, что при построении математических моделей процессов с твердой фазой необходимо учитывать, что концентрации целевого компонента в разных частицах, оказавшихся в некоторый момент времени в непосредственной близости, не выравниваются. В каждой точке аппарата могут находиться частицы с совершенно различными концентрациями целевого компонента. Заметим, что в жидкой или газообразной среде это невозможно, так как при встрече двух частиц с разной концентрацией произойдет их слияние и концентрации выравняются. [c.25]

Следовательно, при изменении величины инерционной нагрузки постоянная времени может меняться только за счет весьма небольшого изменения значения X для стационарных систем и в большей степени за счет изменения свойств рабочей жидкости через к или дистанционности привода (через значение I). Однако применительно к транспортным системам значение Я может меняться в очень широких пределах (обычно в сторону увеличения, так как Я, > 1) в соответствии с изменением нагрузки. Поскольку динамическая ошибка системы определяется значением Т, то управляемость рассматриваемой системы, существенно завися от изменения нагрузки, не может быть стабильной, что и является главным доводом против ее-широкого распространения. Можно изменить значение Г выбором магистралей меньшего диаметра, разумеется, ценой увеличения гидродинами- [c.124]

Релаксационные и динамические явления. Намагничивание парамагнетика в поле Н происходит в результате процессов продольной и поперечной магн. релаксации. Первая устанавливает равновесное значение проекции М на направление Н, вторая ведёт к затуханию нестационарной ортогональной компоненты намагниченности. Продольная релаксация обусловлена взаимодействием микроскопич. магн. моментов с тепловым движением среды. Время продольной релаксации Т] обычно составляет 10 —Ю с при 300 К и растёт с понижением темн-ры. Время поперечной релаксации Тз в парамагн. металлах и жидкостях мало отличается от Т2, однако в твёрдых диэлектриках, как правило, Т). В последнем случае поперечная релаксация обусловлена взаимодействиями в системе микроскопич. магн. моментов и ведёт к установлению в ней внутр. квазиравновесия, характериэуелюго, в общем, двумя спиновыми температурами. Одна из них служит мерой упорядоченности моментов р. во внеш. поле Н. а другая — мерой их взаимной упорядоченности (ближнего порядка). [c.533]

Обычно под временем запаздывания понимают время, протекающее от момента начала сдвигания органа управления до момента начала изменения графика момента или до момента страгивания системы. Это время входит как элемент в оценку быстродействия привода и должно учитываться в расчетах систем регулирования привода с гидромуфтой. Физическая природа времени запаздывания гидромуфты при условии однозначности ее характеристик может быть объяснена как время становления скоростного поля в рабочей жидкости в связи с командой. В частично заполненной муфте наличие определенной более или менее значительной массы жидкости, распределяющейся между элементами ее проточной части, делает это время существенным. В полностью заполненной муфте это время меньще, но также существенно. Наличие времени запаздывания есть одно из доказательств того, что статические и динамические характеристики гидромуфт не идентичны. [c.229]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...