Релаксация поперечная

Таблица 16 модель хорошо описывает все другие позы. Значению Т = 0,4 соответствует т 1,3 мс, что равно времени релаксации поперечно-полосатой мышцы [43]. [c.76]

Время релаксации поперечной 12U [c.344]

Релаксации механизмы 114, 154 Релаксация поперечная 154 [c.240]

Радиационное время жизни 273, 576 Разрешенные переходы 318 Расширенное -пространство 123 Резонансное свечение 575 Релаксация поперечная 273 [c.638]

Решение. В рассматриваемой нами системе, когда время спин-решеточной релаксации Г (оно же — время релаксации продольной составляющей вектора намагничения М, к равновесному значению М, = х г) значительно превышает время спин-спиновой релаксации Г2 (время релаксации поперечных составляющих намагничения Мх и Му к нулю), на временах 4 < Г помимо возможности при 4 > Г2 введения спиновой температуры , которая может заметно отличаться от температуры решетки (или термостата) и даже принимать отрицательные значения (см. т. 2, задачи к гл. 2, 9), наблюдается еще один специфический для данной системы эффект, который получил название спиновое эхо . [c.394]

Рис. 238. (1-2-3) — процесс релаксации поперечного магнитного момента = Му, заданного при 4 = О, к нулевому суммарному значению (3-3) — момент < = <о — отражение у-ком-понент всех ядерных магнитных моментов системы (3-2-1) — процесс обратной релаксации с образованием к моменту < = 24о спинового зха — первоначальной величины поперечной намагниченности [c.395]

Зависимость (6-57) получена для условий, когда и Ф1)=Ф( = 1. Последнее означает наличие полного межкомпонентного температурного равновесия. Для оценки Ф( согласно 6-5 необходимо сопоставление времени п с временем турбулентных пульсаций частиц Тт. При этом необходимо также сопоставить время поперечных пульсаций несущей среды Г с Тт или с характеристическим временем т а- Выражения (6-36), (6-37) для т а, и Т, а также для размера частиц способных участвовать в турбулентных перемещениях, некорректны. По существу т а является временем релаксации ( 2-6), которое в обще 1 случае равно [c.208]

Вследствие упругого взаимодействия между дислокациями сопротивление их движению сильно возрастает и для их продвижения внешнее напряжение должно резко возрасти (стадия // упрочнения). Под влиянием все возрастающего наиряжения развивается поперечное скольжение винтовых дислокаций, т. е. скольжение с переходом из одной разрешенной плоскости скольжения в другую. Это приводит к частичной релаксации напряжений, аннигиляции отдельных дислокаций разного знака и группировке дислокаций в объемные ячейки, внутри которых плотность дислокаций меньше, чем в стенках ячеек. Наступает /// стадии деформации, когда происходит так называемый динамический возврат, который приводит к уменьшению деформационного упрочнения. [c.46]

Стержень длиной I и площадью поперечного сечения F получил деформацию 8. Используя теорию старения e = a/E+Bf(t)a , найти закон релаксации напряжения, если при < = 0 напряжение с=0о. [c.316]

Балка длиной I и площадью поперечного сечения F подвергается чистому изгибу моментами М, приложенными по концам. Пусть при значении момента Мо кривизна балки щ зафиксирована. Пользуясь законом старения e = a/E+Bf(t)a", найти релаксацию изгибающего момента вследствие ползучести. [c.316]

Здесь а и а определяются так же, как в формуле (7.6) для поперечных и продольных волн. Вывод равенств (19.5) аналогичен выводу формул (7.16). В частности, если много больше, чем с (или а ), так что связь между продольными и поперечными волнами очень сильна, то -с тц я- т. е. эффективное время релаксации для всех поляризаций одинаково и определяется рассеянием продольных волн. [c.281]

Поперечное скольжение дислокаций приводит к частичной релаксации напряжений (динамический возврат) и способствует перестройке всей дислокационной структуры в ячеистую. [c.103]

Поскольку JV представляет собой объем тела, растворяющийся с единицы поверхности за единицу времени, а коэффициент а = ]/и где V — активационный объем дислокаций при пла-. стическом течении, по существу численно может быть охарактеризован как максимально возможная динамическая плотность дислокаций (т. е. плотность их в момент течения), то выражение (211) формально можно интерпретировать следующим образом. Дополнительный поток дислокаций при хемомеханическом эффекте образуется в результате насыщения дислокациями поверхностного слоя до максимально возможной динамической плотности, а затем стравливания этого слоя со скоростью химического растворения. Насыщение дислокациями растворяющегося слоя возможно ввиду несравнимых величин скоростей размножения и движения дислокаций, с одной стороны, и растворения тела с другой стороны. Так, при обычных значениях скоростей коррозии стравливание одного моноатомного слоя занимает секунды и более секунды, а дислокационные процессы совершаются с околозвуковыми скоростями. Образование поверхностных источников дислокаций в процессе реализации хемомеханического эффекта приводит к быстрому насыщению поверхностного слоя дислокациями, что создает условия для множественного скольжения (в том числе поперечного скольжения дислокаций) и, следовательно, для разрушения ранее сформировавшихся плоских скоплений, т. е. для релаксации микронапряжений и разупрочнения. [c.126]

На стадии III развиваются поперечные скольжения, происходит частичная релаксация напряжений, дислокации противоположного знака могут взаимно поглощаться, интенсивность упрочнения по сравнению со стадией II резко уменьшается. Чем выше температура, при которой совершается пластическая деформация, тем раньше, т. е. при [c.97]

При изгибных колебаниях слои пластинки, находящиеся в сжатом состоянии, нагреваются, а растянутые слои, наоборот, охлаждаются. Благодаря разности температур возникает поток тепла в поперечном направлении пластинки. На очень низких частотах температура слоев успевает выравниваться и остается постоянной. Это значит, что нагревания пластинки не происходит и, следовательно, потерь, обусловленных тепловой релаксацией, не наблюдается. Наоборот, на очень высоких частотах слои пластинки не успевают обмениваться теплом, температура каждого слоя в среднем за период остается постоянной и нагревания, а значит, и потерь также нет. На частотах же, близких к частоте релаксации ио, происходит перенос некоторого количества тепла, но выравнивания температур не достигается. Пластинка в каждые полпериода нагревается (в особенности ее средние слои), что и приводит к появлению заметных потерь па этих частотах. Частота термической релаксации соо зависит от теплопроводности материала, толщины пластинки и других параметров пластинок. Для пластинок толщиной в 1 мм, сделанных из различных металлов, эта частота составляет десятки герц. [c.214]

Поперечный Н.—Э. э. состоит в появлении электрич. поля Е (разности потенциалов 7 ) в направлении, перпендикулярном Ни уг, В отсутствие магн. поля термоэлектрич. поле компенсирует поток носителей заряда, создаваемый градиентом темп-ры, причём компенсация имеет место лишь для полного тока электроны с энергией, большей средней (горячие), движутся от горячего конца образца к холодному, электроны с энергией, меньшей средней (холодные),— в противоположном направлении. Сила Лоренца, отклоняет эти группы носителей в направлении, перпендикулярном у г и магн. полю, в разные стороны угол отклонения (угол Холла) определяется временем релаксации т данной группы носителей, т. е. различается для горячих и холодных носителей, если т зависит от энергии. При этом токи холодных и горячих носителей в поперечном направле- [c.333]

С этой целью удобно юспользоваться квантовомеханическим шредингеровским формализмом, так как в данном случае он намного компактнее лиувиллиевского. Предположим, что в полном гамильтониане системы Я выделена часть Я , описывающая спин-спиноюе взаимодействие и связанная с релаксацией поперечного намагничения системы, [c.399]

Магниторезистивный эффект — увеличение сопротивления металлического образца, помещаемого в магнитное поле,— описывается довольно сложной теорией. Магниторезистивный эффект будет наблюдаться в том случае [1], когда поверхность Ферми несферична, и особенно когда она содержит вклады электронов и дырок или электронов из двух зон. Если существуют два типа носителей, имеющие различный заряд, массу или время релаксации, то магнитное поле будет влиять на них по-разному. Соответственно будет изменяться и полная проводимость, представляющая собой векторную сумму двух компонентов. Этот механизм приводит к появлению поперечного магниторезисторного эффекта, который примерно пропорционален квадрату напряженности магнитного поля Я, а в сильных полях приходит к насыщению. Особый случай представляет металл, у которого различные типы носителей имеют одинаковое время релаксации. Тогда изменение сопротивления Ар под действием магнитного поля можно записать в виде [c.250]

Формулы (5.71) и (5.72) позволяют определить функции екоростей сдвиговой (Кс) и объемной (/С ,) ползучести по известным из опыта на ползучесть растянутых или сжатых образцов фукциям продольной Ки и поперечной /(21 ползучести. Поэтому в дальнейшем будем исследовать одноосную ползучесть и релаксацию. [c.227]

Вильсон п Зондгепмер [74], предполагая наличие двух таких зон с числом носителей на атом соответственно п (носителямн в одной полосе являлись электроны, в другох" — дырки) и предполагая, что электроны и дырки имеют время релаксации (причем не равно Tj), получили следующий результат для теплопроводности в поперечном магнитном поле [c.277]

Рассмотрим теперь вопрос о поляризации фононов. Теория Блоха предполагает, что поперечные фононы но могут непосредственно взаимодействовать с электронами проводимости. Иногда предполагается, что электроны проводимости не влияют па ту часть решеточной теплопроводности, которая обусловлена поперечными волнами. В этом случае решеточная теплопроводность была бы почти столь жо волпка, как и в эквивалентном диэлектрике. Однако, если считать, что поперечные и продольные волны взаимодействуют посредством трехфононных процессов с сохранением волнового вектора, которые стремятся уравнять параметр т в формуле (7.5), то эффективные времена релаксации для продольных и поперечных волн соответственно равны [c.281]

Отметим, что случаи (1) и (2) приводят к одинаковой теплопроводности, если она выражается через j . В случае (3) появляется добавочная компонента теплопроводности, аналогичная компоненте xj для неметаллов и определяемая временем релаксации а для взаимодействия продольных и поперечных волн. Однако в )том случае трудности с расходимостью при низких частотах отсутствуют. Таким образом, добавочную компоненту легко определить, однако мы не будем этого делать, ибо во всех исследовавшихся до сих пор металлах и сплавах реализуется случай (1). [c.282]

Рис. 3. Приведенные кривые релаксации при изгибе для композитов на основе эпоксидной смолы (7 j = 50° ) по данным работы [70] косые крестики соответствуют армированным поперечными стекловолокнами композитам, треугольники — гранулированным композитам, прямые крестики—негранули-рованным композитам, кружки — пенопластам время t в минутах, модуль релаксации Е в фунт/дюйм

На основе развития теорий течения с остаточными микронапряжениями (с целью отразить эффект Баушингера, свойственный циклическим процессам, релаксацию при выдержках и анизотропию упрочнения) и использования метода конечного элемента осуществляются вычислительные решения краевых задач при циклическом нагружении в изотермической и неизотермической постановке. Примером осуществления такого решения в Горьковском физико-техническом институте под руководством А. Г. Угодчи-кова является задача о концентрации деформации и напряжений в пластине из стали Х18Н9Т с круглым поперечным отверстием при пульсирующем малоцикловом растяжении, сопровождающемся синфазным циклическим изменением температуры. На рис. 18 представлена схема двух следующих друг за другом циклов нагружения с указанием последовательных стадий (обозначены цифрами), для которых производился расчет полей методом конечного [c.25]

Несколько гипотез были выдвинуты о значительной роли плоскостного скольжения в определении степени чувствительности сплава (см. [10]). Для титановых сплавов прямых доказательств, относящихся к любой из этих гипотез, немного. Однако высокие нормальные напряжения, создаваемые вблизи скоплений дислокаций, или образование общирных ступеней скольжения могут иметь значение при возникновении трещины или при ее самозарождении. Если рассматриваются процессы релаксации, которые происходят в вершине распространяющейся трещины, то следует иметь в виду, что скольжение с- -а, вероятно, является важным. Это особенно справедливо для зерен, преимущественно ориентированных по отношению к плоскости скола, так как этот вид скольжения может вызывать релаксацию напряжений, параллельных направлению с. Кроме того, легкость поперечного скольжения этого вектора и толщина полос скольжения могут быть важными особенностями процесса релаксации (см. рис. 98, 99). Например, высказано предположение [226], что чем толще полоса скольжения, стал- [c.408]

Каналы с турбулизаторами. Одним из способов повышения критической плотности теплового потока является использование турбулизаторов, которые вызывают дополнительное перемешивание двухфазного потока. Установка в парогенерирующий канал отдельного турбулизатора в виде поперечной гофры увеличивает критическую плотность теплового потока (Якро) на величину Aq. По длине канала действие турбулизатора затухает экспоненциально так, что на расстоянии г от места установки его Aq ехр (— //р), где /р — длина релаксации процесса. [c.83]

В кристаллах диэлектриков, не содержащих свободных носителей зарядов, затухание Г. определяется в оси. его нелинейным взаимодействием с тепловыми фо-иоиами. На сравнительно низких частотах действует т. н. механизм фононной вязкости (м е х а н и з м Ахиезера). Он заключается в том, что упругая волна нарушает равновесное распределение тепловых фононов и перераспределение энергии между разл. фононами приводит к необратимому процессу диссипации энергии. Этот механизм имеет релаксац. характер, а роль времеии релаксации т играет время жизни фоно-па. Механизм фоиопной вязкости даёт вклад в поглощение как продольных, так и поперечных волн. Он является доминирующим при комнатных темп-рах, при К-рых выполняется условие штс1 (где ш — круговая частота Г.). [c.477]

Имеются две качественно различные причины, вызывающие 3. с. п. Первая из них — это процессы необратимой релаксации, к рые приводят к распаду состояний I а> и 1 > (спонтанное испускание, неуи-ругне столкновения и т. д.) или к сбою их фаз (упругие столкновения). Эти процессы характеризуются временем поперечной релаксации и обусловливают т. н, однородное уширение спектральных линий (см. Ширина спектральной линии). [c.57]

Термин нутация заимствован из теории гироскопов. Его использование основано на том, что ур-ния для двухуровневой системы, описывающие эволюцию отклика вещества на воздействие резонансного эл.-магн. излучения, в векторном представлении аналогичны ур-ниям для симметричного волчка. Согласно этим ур-ниям, вектор Блоха, изображающий мгновенное состояние системы, прецессирует под действием излучения на интервалах времени i Tj (Т2 —время поперечной релаксации) вокруг определённого направления с частотой 1 (м — соьа) 4 что соответствует изменению угла прецессии волчка, т. е. нутации. Нутационное движение вектора Блоха отражает колебательное поведение амплитуды наведённого полем дипольного момента резонансной частицы и разности населённостей её уровней энергии. [c.436]

Наложение поперечного маги, поля (напр., вдоль оси ох) приводит к ларморовой прецессии спина и уменьшению р в дополнение к его понижению вследствие рекомбинации ориентиров, электронов и их спиновой релаксации. Вращение 5 в поперечном магн. поле Н приводит к уменьшению р по закону [c.438]

Релаксационные и динамические явления. Намагничивание парамагнетика в поле Н происходит в результате процессов продольной и поперечной магн. релаксации. Первая устанавливает равновесное значение проекции М на направление Н, вторая ведёт к затуханию нестационарной ортогональной компоненты намагниченности. Продольная релаксация обусловлена взаимодействием микроскопич. магн. моментов с тепловым движением среды. Время продольной релаксации Т] обычно составляет 10 —Ю с при 300 К и растёт с понижением темн-ры. Время поперечной релаксации Тз в парамагн. металлах и жидкостях мало отличается от Т2, однако в твёрдых диэлектриках, как правило, Т). В последнем случае поперечная релаксация обусловлена взаимодействиями в системе микроскопич. магн. моментов и ведёт к установлению в ней внутр. квазиравновесия, характериэуелюго, в общем, двумя спиновыми температурами. Одна из них служит мерой упорядоченности моментов р. во внеш. поле Н. а другая — мерой их взаимной упорядоченности (ближнего порядка). [c.533]

Импульсные методы получили распространение в ЯМР, ЯКР и отчасти в ЭПР. При этом вещество подвергается действию короткого мощного радиочастотного импульса, переводящего систему частиц в когерентное нестационарное квантовое состояние, являющееся суперпозицией состояний ) II / ). Возникающее при этом движение ансамбля частиц (в случае магн. резонанса — когерентная прецессия спинов вокруг постоянного магн. поля) генерирует в датчике сигнал свободной индукции Взаимодействие частиц друг с другом и с раз л. полями приводит к потере когерентности и затуханию Р(Ь) с характерным временем поперечной релаксации Т2. Ф-ция Р(%) содержит полную информацию о спектре поглощения и связана с ним преобразованием Фурье. Применение двух и более последоват. импульсов позволяет частично компенсировать потерю когерентности (см. Спиновое эхо), ч.то повышает чувствительность и разрешающую способность метода. [c.235]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...