Время релаксации поперечной

Время релаксации поперечной 12U [c.344]

Решение. В рассматриваемой нами системе, когда время спин-решеточной релаксации Г (оно же — время релаксации продольной составляющей вектора намагничения М, к равновесному значению М, = х г) значительно превышает время спин-спиновой релаксации Г2 (время релаксации поперечных составляющих намагничения Мх и Му к нулю), на временах 4 < Г помимо возможности при 4 > Г2 введения спиновой температуры , которая может заметно отличаться от температуры решетки (или термостата) и даже принимать отрицательные значения (см. т. 2, задачи к гл. 2, 9), наблюдается еще один специфический для данной системы эффект, который получил название спиновое эхо . [c.394]

Здесь а и а определяются так же, как в формуле (7.6) для поперечных и продольных волн. Вывод равенств (19.5) аналогичен выводу формул (7.16). В частности, если много больше, чем с (или а ), так что связь между продольными и поперечными волнами очень сильна, то -с тц я- т. е. эффективное время релаксации для всех поляризаций одинаково и определяется рассеянием продольных волн. [c.281]

Как видно из уравнений (1.82)—(1.84) и (1.90)—(1.91), продольное время релаксации связано с изменением энергии системы активных центров, поперечное время релаксации — с перераспределением энергии в самой системе активных центров. Названия продольное и поперечное исторически связаны с развитием теории магнитных резонансов, в которой полная энергия магнитных моментов определяется проекцией суммарного магнитного момента на направление приложенного магнитного поля, т. е. продольной составляющей суммарного магнитного момента. Перераспределение же моментов в поперечных к полю направлениях не связано с суммарной энергией. Поперечное время релаксации определяется шириной спектральной линии рабочего перехода при однородном уширении [c.28]

Численное значение ширины определяется силой воздействия колебаний решетки на ионы неодима и выражается через так называемое поперечное время релаксации перехода Га в виде [18, 20, 21, 31] [c.22]

В непрерывном режиме работы необходимо не допускать накопления молекул в триплетном состоянии. Время релаксации синглет-триплетного перехода (Si Ti) для типовых лазерных красителей имеет порядок величины 10 с, тогда как время релаксации перехода Ti So существенно больше. Поэтому в течение некоторого промежутка времени (- 100 проходов) молекулы накапливаются на уровне Ти что препятствует лазерному процессу. Для снижения этого эффекта можно ввести в активную среду триплетные гасители, стимулирующие переход Ti So. Еще более эффективен метод быстрой замены красителя. Для этого краситель прокачивают через кювету или применяют в качестве активной среды свободную струю красителя с хорошей оптической однородностью. При скорости течения около 10 м/с и поперечных размерах перетяжки лазерного пучка в активной среде 10 мкм смена красителя осуществляется за 10 с, что достаточно хорошо удовлетворяет отмеченным выше требованиям. [c.176]

Они определяют так называемые поперечное время релаксации Tj = 1/Г и продольное время релаксации Тц = 1/Гц. [c.379]

Время релаксации магнитное поперечное 379 [c.290]

Постановка задачи. Известно (см., напр., [182]), что при создании эхо-процессоров достаточно жёсткие требования накладываются на временной интервал между первыми двумя импульсами и на их длительность, которые должны быть короче времени поперечной необратимой релаксации Т2. Дело доходит до того, что при временном кодировании информации и использовании эшелонов кодированных сигналов этот временной интервал делается нулевым [173]. Очень важно удлинить время релаксации Т2, которое напрямую связано с обратной однородной шириной спектральной линии. В результате, перед исследователем возникает проблема сужения однородной ширины линии. Сузить однородную ширину спектральной линии означает улучшить работу эхо-процессора, что, по существу, равноценно решению проблемы снижения температуры носителя информации. [c.177]

Величины Г/о и хи называются в спектроскопии спинового резонанса соответственно продольным и поперечным временем релаксации. Тю есть время релаксации, в течение которого затухает компонента намагничения, параллельная направлению поля, причем этот процесс связан с изменением энергии спиновой системы. Напротив, хгг выражает время затухания поперечной компоненты намагничения в это затухание вносят вклад также такие процессы, которые оказывают влияние только на соотношение фаз отдельных спинов, но не на энергию спиновой системы. [c.110]

Частоты переходов и переходные моменты атомных систем указаны в (3.11-8), качественные и количествен-ные соотношения для абсолютных или относительных ширин линий при различных механизмах уширения содержатся в табл. 3. Введенные при описании взаимодействия атомных и диссипативных систем феноменологические поперечные и продольные времена релаксации (ср. п. В2.271) можно следующим образом связать с результатами п. 3.113. Из уравнения (В2.27-21) получаем для матричных элементов оператора плотности [c.283]

Это уравнение допускает такую же интерпретацию, как уравнение (3.11-30), поэтому поперечное время релаксации есть время релаксации фазы. Фурье-образ от <Р(0) есть функция Лоренца с полушириной Ли = 2/тю. Аналогичным образом можно входящее в уравнение (В2.27-18) продольное время релаксации Гю отождествить с временем релаксации энергии Г. [c.284]

Здесь а и а являются коэффициентами при в разложении 7d и уа по (1, где у — плотность числа молекул. Предполагается, что постоянный дипольный момент отсутствует. На основании уравнения (3.16-53) можно для двухуровневой колебательной системы молекулы вывести уравнения движения для матричных элементов молекулярного оператора плотности р (см. разд. 2.36) в рассматриваемом случае в эти уравнения входят матричные элементы операторов д и а, напряженность поля Е, частота перехода мю и соответствующее поперечное время релаксации тю. Образуя след с оператором р, можно однозначно выразить математические ожидания <а> и <а > через только что названные атомные величины. По аналогии с выводом уравнения (3.16-30) можно из уравнения (3.16-53), вывести уравнение движения для колебательной координаты. Итак, в рассматриваемом случае получаются для Р а С два уравнения, имеющие ту же структуру, что уравнения (3.16-48) и (3.16-49) поэтому интересующая нас проблема формально может быть решена таким же путем, по какому мы шли при решении этих двух классических уравнений. Существенно, что теперь, как мы видели, все кон- [c.383]

При анализе резонансных взаимодействий, возбуждающих атомную систему, мы ограничимся описанием двухфотонных процессов. Среди резонансных двухфотонных взаимодействий следует различать двухфотонное поглощение и двухфотонное излучение, при которых атомная система поглощает или излучает сумму двух фотонов, и процессы, подобные комбинационному рассеянию, при которых атомная система поглощает или излучает разность энергий фотонов. В дополнение к изложенному в разд. 3.21 мы рассмотрим в п. 3.221 некоторые аспекты нестационарного двухфотонного поглощения. В п. 3.222 представлены нестационарные процессы рассеяния на примере вынужденного комбинационного рассеяния, причем также будет показано, как с помощью этих процессов можно измерять продольные и поперечные времена релаксации. [c.432]

Из уравнений (3.22-12) и (3.22-13) явствует, что эффективность процесса зависит от интенсивности обоих импульсов и от их перекрывания. На одном примере мы обсудим возможности реализации инвертированного состояния под действием я/2-импульсов,я-импульсов и т.д. Особенно высокими временами релаксации характеризуются газы, состоящие из малых молекул например, поперечное время релаксации в газообразном водороде при [c.441]

В МР-томографии исследуемый объект описывается тремя первичными пространственно-меняющимися величинами - Мо(Зс), 7](л), Т2 х), где х - вектор в пространственной схеме координат, Mq - равновесная намагниченность подвижных ядер водорода, Т, Гг -времена релаксации, характеризующие соответственно процесс передачи энергии от спиновой системы к решетке (спин-решеточное, или продольное, время релаксации) и процесс возвращения поперечной намагниченности к равновесному значению (спин-спиновое, или поперечное, время релаксации). [c.195]

Радиационное время жизни 273, 576 Разрешенные переходы 318 Расширенное -пространство 123 Резонансное свечение 575 Релаксация поперечная 273 [c.638]

Магниторезистивный эффект — увеличение сопротивления металлического образца, помещаемого в магнитное поле,— описывается довольно сложной теорией. Магниторезистивный эффект будет наблюдаться в том случае [1], когда поверхность Ферми несферична, и особенно когда она содержит вклады электронов и дырок или электронов из двух зон. Если существуют два типа носителей, имеющие различный заряд, массу или время релаксации, то магнитное поле будет влиять на них по-разному. Соответственно будет изменяться и полная проводимость, представляющая собой векторную сумму двух компонентов. Этот механизм приводит к появлению поперечного магниторезисторного эффекта, который примерно пропорционален квадрату напряженности магнитного поля Я, а в сильных полях приходит к насыщению. Особый случай представляет металл, у которого различные типы носителей имеют одинаковое время релаксации. Тогда изменение сопротивления Ар под действием магнитного поля можно записать в виде [c.250]

Вильсон п Зондгепмер [74], предполагая наличие двух таких зон с числом носителей на атом соответственно п (носителямн в одной полосе являлись электроны, в другох" — дырки) и предполагая, что электроны и дырки имеют время релаксации (причем не равно Tj), получили следующий результат для теплопроводности в поперечном магнитном поле [c.277]

Рассмотрим теперь вопрос о поляризации фононов. Теория Блоха предполагает, что поперечные фононы но могут непосредственно взаимодействовать с электронами проводимости. Иногда предполагается, что электроны проводимости не влияют па ту часть решеточной теплопроводности, которая обусловлена поперечными волнами. В этом случае решеточная теплопроводность была бы почти столь жо волпка, как и в эквивалентном диэлектрике. Однако, если считать, что поперечные и продольные волны взаимодействуют посредством трехфононных процессов с сохранением волнового вектора, которые стремятся уравнять параметр т в формуле (7.5), то эффективные времена релаксации для продольных и поперечных волн соответственно равны [c.281]

Предложен и реализован способ построения решений полных уравнений движения и уравнения энергии, основанный на применении независимых переменных лагранжева типа. Изучены вязкоупругие течения, обусловленные двумерным (стационарным либо автомодельным нестационарным) возмущением 1) поперечной скорости 2) давле 1ия 3) температуры. В потоке присутствует линия сильного разрыва течения и непроницаемая граница. Установлено, что конечное время релаксации вязких напряжений оказьшает сглаживающее влияние на эволюцию вихря во времени сильное влияние на завихренность оказывают скорости скольжения на границах, скорость перемещения сильного разрыва, величина скачка плотности воздействие параметра псевдопластичности на со зависит от отношения давления к силам инерции гюперечная потоку непроницаемая граница увеяичивае г завихренность, если скорость скольжения направлена в ее сторону, а в противном случае завихренность меньше, [c.130]

На фиг. 8.1 приведены экспериментальные и теоретические результаты для ЫР последние были вычислены по методу Каллуэя. Теоретическое значение скорости релаксации для рассеяния на границах (при предположении абсолютной шероховатости поверхностей кристалла) можно получить по известным размерам поперечного сечения и средней скорости фононов экспериментальное значение можно определить по поведению теплопроводности при самых низких температурах. Разница между этими двумя значениями была мала. При более высоких температурах становится существенной роль изотопов и П-про-цессов соответствующие релаксационные времена выбираются так, чтобы их комбинация приводила к наилучшему описанию как формы экспериментальных кривых, так и расстояния между ними. Такая процедура является в значительной степени произвольной, однако для кристалла ЫР можно показать, что если рассеяние на атомах изотопа описывается классическим рэлеевским выражением (8.1), то время релаксации для П-процессов подчиняется закону [c.125]

Переход ламинарного движения в турбулентное. В рассматриваемом случае перехода ламинарного движения в турбулентное первому режиму 1ечения отвечает время релаксации = 6n/2v, а второму — = L/W, где бп — толщина вязкого подслоя W — поперечная скорость турбулентных пульсаций. Условие перехода приводит к соотношению [c.9]

Лазер на геллуриде кадмия [5, И]. Генерация получена при накачке моноимпульсным излучением лазера на ИАГ Nd , работавшего на низшей поперечной моде плоского резонатора в одномодовом по продольному индексу режиме. Плотность мощности излучения накачки достигала 20—30 МВт/см дальнейшее ее увеличение связано с риском поверхностного разрушения материала. Длительность импульса накачки составляла 15 не, что намного превышало как время релаксации нелинейности в dTe (0,5 не), так и время двойного прохода резонатора (длина которого составляла 2,5 см). Таким образом, режим генерации бьш близок к квазистационарному. [c.179]

Оп—поперечное сечение поглощения, /р—время релаксации, /н — интенсивность насыщения, ч—типичные значения контраста, kJ g—коэффициент поглощения (А, ов=/ 11пТп — коэффициент поглощения. То-—пропускание на проход, I—длина поглощения). [c.211]

Поперечное время релаксации % можно измерить, если осуществить генерацию когерентного антистоксова рассеяния при помощи некоторого пробного импульса, т. е. получить рассеяние на волне поляризуе- ф г. 63. Диаграмма мости, созданной импульсом накач- волновых векторов при ки. Пробный импульс должен быть когерентном антисток-достаточно слабым, для того чтобы совом рассеянии, он сам не создавал вынужденное вместо следует брать комбинационное рассеяние. Таким образом, здесь речь идет об особом методе — так называемой активной спектроскопии (ср. п. 3.161). Допустим, что импульс накачки 11 и пробный импульс излучения Ь2 имеют одинаковые частоты, но различаются направлениями. Импульс накачки генерирует волну поляризуемости с волновым вектором [c.443]

Магнетосопротивление. Поперечное магнетосопротивление твердого тела при стандартной геометрии опыта определяется отношением Ех//х (см. рис. 8.14). Показать, что уравнения (8.38) приводят к соотношению /х = = ОоВл-, поскольку в стандартной геометрии / , = 0. Получается, что сопротивление не зависит от магнитного поля, в то время как в экспериментах в общем случае такая зависимость обнаруживается, причем сопротивление обычно растет при увеличении напряженности магнитного поля. Следовательно, з нашей модели имеется дефект, связанный частично с нереальным предположением о том, что все электроны имеют одно и то же время релаксации т, не зависящее от скорости электронов. [c.304]

Для рассматриваемой здесь двухуровневой системы есть только два характерных времени — время релаксации населенностей Тх, или время продольной релаксации (по аналогии с ЯМР), и время дефазировки т хг =Т2 1 =Тг, или время поперечной релаксации. Обычно Тг Тх. [c.257]

Действительно теория ширины линии рассматривалась в гл. где было обосновано существование ж проведено вычислеиже времеиж поперечной релаксации Та для случаев диполь-дипольного взаимодействия между одинаковыми или неодинаковыми спинами, а также и для других взаимодействий. Содержание основной теоремы, доказанной в гл. IV, состоит в том, что временная зависимость сигнала свободном прецессии является фурье-преобразованием ненасыщенной кривой поглощения I (<о). Из теоремы вытекает, что во всех случаях, когда существует одно время релаксации Га резонансная. кривая имеет лоренцеву форму с полушириной на половине высоты, равной Дю = I.IT%. [c.408]

Смотреть страницы где упоминается термин Время релаксации поперечной : [c.241] [c.72] [c.241] [c.397] [c.603] [c.84] [c.48] [c.290] [c.180] [c.210] [c.594] [c.26] [c.284] [c.291] [c.367] [c.434] [c.444] [c.423] [c.601] [c.53] [c.348] [c.519]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...