Винт динамический

Верчение 222, 223 Винт динамический 136 [c.562]

Винт динамический 111 Интегрирование по контуру 355 [c.378]

Вес материального объекта 92 Весы десятичные 88 неравноплечие 87 Винт динамический 150 [c.386]

Параллелограмм сил 21 Параметр винта динамического 150 [c.387]

Увеличение диаметра di повышает прочность стержня винта, а уменьшение угла подъема увеличивает самоторможение в резьбе (см. ниже), т. е. уменьшает возможность самоотвинчивания. По этим причинам мелкие резьбы находят применение для динамически нагруженных соединений, склонных к самоотвинчиванию, а также полых тонкостенных и мелких деталей (авиация, точная механика, радиотехника и т. п.). [c.19]

Круглые резьбы (СТ СЭВ 3293—81) в основном применяют для винтов, подверженных большим динамическим напряжениям, а также часто завинчиваемых и отвинчиваемых в загрязненной среде (пожарная арматура, вагонные стяжки). [c.95]

Если для данной системы сил R= 0, Мо =0 н при этом вектор Л o параллелен R (рис. 92, а), то это означает, что система сил приводится к совокупности силы R и пары R, Р, лежащей в плоскости, перпендикулярной силе (рис. 92, б). Такая совокупность силы и пары называется динамическим винтом, прямая, вдоль которой направлен вектор R, осью винта. Дальнейшее упрощение этой системы сил невозможно. В самом деле, если за центр приведения принять лю ую другую точку С (рис. 92, а), то вектор М о можно перенести в точку С как свободный, а при переносе силы R в точку С (см. 11) добавится еще одна пара с моментом M =tn (R), перпендикулярным вектору R a следовательно, и Мо- В итоге момент результирующей пары Мс=Мо+М с. численно будет больше Мо, таким образом, момент результирующей пары имеет в данном случае при приведении к центру О наименьшее значение. К одной силе (равнодействующей) или к одной паре данную систему сил привести нельзя. [c.78]

Если одну из сил пары, например Р, сложить с силой R, то рассматриваемую систему сил можно еще заменить двумя скрещивающимися, т. е. не лежащими в одной плоскости силами и Р (рис. 93). Так как полученная система сил эквивалентна динамическому винту, то она также не имеет равнодействующей. [c.78]

Отсюда видно, что векторы R и не перпендикулярны друг другу, следовательно, система сил приводится к динамическому винту. Уравнения оси динамического винта (3.1) [c.95]

Задача 260. Система сил, приложенных к твердому телу, относительно точки А (0 2 —3) приводится к главному вектору R (3 3 3) и главному моменту Mj (—4 —5 6). Доказать, что эта система сил приводится к динамическому винту, и найти точку В (х у, 0) пересечения оси динамического винта с плоскостью хоу, а также, параметр винта. [c.96]

Ответ-. Система приводится к динамическому винту, так как [c.96]

Ответ-, система приводится к динамическому винту, уравнения оси которого [c.96]

Главный вектор i = 7 кн. Параметр динамического винта р = [c.96]

Ответ =3 кн R Mq-ЛЪ кн -м. Система приводится к динамическому винту, уравнения оси которого [c.97]

Параметр динамического винта р = -д- - [c.97]

Параметр динамического винта [c.97]

Условие задачи 48. В каком случае система сил приводится к динамическому винту [c.14]

Динамический винт. В произвольной сис- [c.98]

Мгл. А 2- Представляя Mr.,, в 2 в виде пары сил, мы пришли бы к тому же динамическому винту и с той же центральной осью, так как этот динамический винт эквивалентен данной системе сил и, конечно, не может зависеть от того, какую точку мы выберем за центр приведе- [c.99]

Таким образом, картина распределения скоростей в твердом теле вполне аналогична динамическому винту (см. 15), выражающему общий случай приведения системы сил, приложенной к твердому телу. [c.245]

Параметр динамического винта 100 Пара сил 64 [c.454]

Динамический винт. Произвольную систему сил, приложенных к твердому телу, приведем по методу Пуансо к точке А. В наиболее общем случае произвольной системы сил, приложенной к твердому телу, главный вектор F j, и главный момент относительно центра приведения не равны нулю и не пер- [c.88]

Итак, пространственная система сил в общем случае, когда главный вектор не равен нулю и не перпендикулярен главному люмеиту, приводится к динамическому винту. Динамический [c.111]

В общем случае векторы Р и М о можно привести к динамическому винту. Однако в ряде случаев данную систему удобнее приводить к двум скрещивающимся силам. Для этого через ось враде-ния у проведем плоскость О, пepпeндиJ[c.97]

Чтобы доказать это, разложим вектор Mq на составляющие направленную вдоль и Mj, перпендикулярную R (рис. 94). При этом Mi=Mq os а, М = = Мо sin а, где а — угол между векторами Мд и R. Пару, изображаемую вектором Л1а(Л12 Ц/ ), и силу R можно, как в случае, показанном на рис. 91, заменить одной силой R, приложенной в точке О. Тогда данная система сил заменится силой Л = н парой с моментом Mi, параллельным / , причем вектор Wi, как свободный, можно тоже приложить в точке О. В результате действительно получится динамический винт, но с осью, проходящей через точку О, [c.79]

Решение. Приведем силы fi и к jKHT y ( лежащему на середине от резка АВ (рис. 95). Главный вектор системы R=Fi- -p2 и направлен по биссектрисе лау О/ числ№но он равен Главный моментс сте о= о( )+ +mo( = l). Вектор mo(Fi) направлен вдоль оспу, а вектор то ( j)—вдоль оси г численно об ектора равны Fa. Следовательно, по модулю Mo=Fay 2, л направки вектор Mq тоже по биссектрисе угла y Oz. Таким образом, система сил f 2 приводится к динамическому винту и, как было указано в 2, равнодействующей не имеет. [c.79]

Отзет Система приводится к динамическому винту, причем [c.95]

Задача 261. К твердому телу в точках 2 0 1) А, (0 0 1) А —1 1 1) приложены соответственно силы (0 1 4) F 2 3) / 3(2 1 —2). Показать, что эта система сил приводится к динами ческому винту, и найти модуль главного момента данной спстемь сил относительно любой точки А оси динамического винта. [c.96]

Система сил относительно начала декартовой системы координат приведена к г авному вектору R (0 ЗН 4Н) и главному моменту Мо (0 0 5Н-м). Определить параметр динамического винта. [c.15]

Совокупность силы и пары, вектор-момент которой коллинеарен силе, пли, что то же, совокупность силы и пары, лежащей в плоскости, перпендикулярной к силе, носит название дина мы или динамического винта (рис. 251). Аналитически центр О, при при-веде1П1и к которому система заменяется динамой, можно определять из условия, что для этого центра Л1 Л. т. е. [c.237]

Для предохранения резьбового соединения от саморазвинчива-ния нарезка производится с углом подъема резьбы =--1,5. .. 2,5° (при угле трения р = 5. .. 6°), чем обеспечивается условие самоторможения. Однако в условиях динамических нагрузок это не гарантирует самоотвинчнвания. Поэтому применяют различные средства стопорения установку контргаек (рис. 30.16, а), пру кин-ных шайб (рис. 30.16, б), шплинтов (рис. 30.16, в), стопорных шайб (рис. 30.16, г), скручивание проволокой (рис. 30.16, д) и др. Стопорение винтов наглухо производят кернением или расклепыванием винтов. В приборах и радиоаппаратуре широко применяется стопорение винтов с помош,ью краски или клея, которые наносят пли на резьбу, или между головкой винта и деталью. Обозначения, размеры и форма болтов, шпилек, гаек, шайб лт других крепежных деталей стандартизованы. Данные по ним приводятся в справочной литературе [1, 34]. [c.377]

Краткий курс теоретической механики (1995) -- [ c.78 ]

Курс теоретической механики 1973 (1973) -- [ c.98 ]

Курс теоретической механики 1981 (1981) -- [ c.158 ]

Теоретическая механика (1976) -- [ c.118 ]

Теоретическая механика (1999) -- [ c.136 ]

Курс теоретической механики (1965) -- [ c.188 ]

Краткий курс теоретической механики 1970 (1970) -- [ c.116 ]

Курс теоретической механики Том1 Изд3 (1979) -- [ c.111 , c.117 ]

Теоретическая механика (2002) -- [ c.111 ]

Курс теоретической механики Том1 Статика и кинематика Изд6 (1956) -- [ c.150 ]

Курс теоретической механики (2006) -- [ c.93 , c.97 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...