Число Фруда

Исследуем вначале значение члена pg, представляющего объемную силу в уравнении (7-1.1). Если V — некоторая характерная скорость рассматриваемого течения, L — характерная длина, а g — модуль вектора g, то число Фруда определяется так [c.254]

Очень большие числа Фруда встречаются в очень немногих задачах гидромеханики. Тем не менее силы тяжести часто не входят в явном виде в решение частных задач по совсем иной причине. Действительно, уравнение (7-1.1) можно записать в виде [c.254]

Для всех стационарных течений число Струхаля оказывается несущественным. Поскольку число Фруда во многих случаях также бывает несущественным но причинам, обсуждавшимся в разд. 7-1, значительная часть классической ньютоновской гидромеханики основывается на одном безразмерном критерии, а именно на числе Рейнольдса. [c.264]

Число Фруда, критерий гравитационного подобия движения компонентов потока [c.7]

Таким образом, общий коэффициент сопротивления для восходящих дисперсных плотных потоков не зависит от критерия Рейнольдса для газа и частиц, а определяется расходной концентрацией, коэффициентом скольжения фаз и числом Фруда для твердого и газового компонентов. Принимая согласно данным [Л. 184, 258] ф, 0,5, найдем [c.281]

Режимы гравитационного движения и критические числа Фруда [c.301]

Как было установлено, характерным для гравитационного движения слоя фактором является число Фруда Кп.сл- На этой основе взамен эмпирического соотношения (9-52) было установлено существование критического значения критерия Фруда, определяющего границу пере.хода одного режима движения слоя в другой аналогично критическому числу Рейнольдса для однофазных сред [Л. 80, 89] [c.303]

Согласно формуле (9-44) критическому числу Фруда соответствует критическое значение критерия проточности дисперсного слоя [c.303]

Рис. 9-9. Характер изменения объемной концентрации слоя при уменьшении числа Фруда.

Рис. 9-10. Зависимость критического числа Фруда от размера частиц (а) и предельной скорости слоя (б).

Рис. 9-11. Изменение объемной концентрации частиц в слое при уменьшении (плотный слой) или увеличении (неплотный слой) числа Фруда сверх критической величины.

Сопоставим полученные критериальные уравнения (9-47) и (9-48) с расчетными рекомендациями по истечению слоя. Учтем, что средняя скорость в выпускном отверстии и число Фруда для истечения [c.308]

На коэффициент расхода р большого отверстия, помимо факторов, указанных для малого отверстия, влияет также число Фруда [c.126]

Для больших отверстий с острой кромкой коэффициент расхода в квадратичной области истечения изменяется при разных Н Н в пределах р = 0,60-е0,65. При Рг 5= 10 п )оцесс истечения становится практически автомодельным относительно числа Фруда. [c.126]

Здесь Ыд — скорость потока жидкости, I — характеристическая длина псевдоожиженного слоя, а Рг — число Фруда. Для удобства использования комплексных переменных координата х выбрана в вертикальном направлении, у — перпендикулярно х, г — в радиальном направлении. Введем безразмерные переменные. [c.415]

Эти отношения пропорциональны критерию гравитационного подобия или числу Фруда [c.81]

V и ускорением силы тяжести g. Из этих параметров можно составить уже не одну, а две независимые безразмерные комбинации. В качестве их можно, например, выбрать число Рейнольдса и число Фруда, равное [c.88]

Вспомним, что каждый из критериев динамического подобия был образован делением соответствующей силы на величину, пропорциональную силе инерции поэтому число Фруда определяет по существу отношение веса (объемной силы) к силе инерции, число Рейнольдса — отношение силы вязкости к силе инерции, число Струхаля — отношение дополнительной (локальной) силы, вызванной неустановившимся характером движения, к силе инерции, число Эйлера — отношение силы гидродинамического давления к силе инерции. [c.79]

Остановимся еще на одном примере корабля не очень обтекаемой формы, который при своем движении порождает большие волны на поверхности воды. В этом случае сопротивление трения играет второстепенную роль по сравнению с волновым сопротивлением (затратой энергии на преодоление силы тяжести воды), и для обеспечения приближенного динамического подобия становится определяющим критерием число Фруда Fr = [c.81]

Безразмерный комплекс v gl, который называют числом Фруда и обозначают Рг, может служить критерием гравитационного подобия. [c.332]

Если число Фруда очень велико, то силы тяжести пренебрежимо малы по сравнению с силами инерции (т. е. pg <С I pDylDt ) и член pg в уравнениях движения можно опустить. Поскольку эта процедура основана на сравнении таких двух членов уравнения (7-1.1), которые имеют тот же самый вид и для неньютоновских жидкостей, ее распространение на последние вполне законно. [c.254]

Крайние (граничные) по концентрации формы существования дисперсных потоков — потоки газовзвеси и движущийся плотный слой. Истинная концентрация здесь меняется от величин, близких к нулю (запыленные газы), до тысяч кг/кг (гравитационный слой). Будем полагать, что простое увеличение концентрации вызывает не только количественное изменение основных характеристик потока (плотности, скорости, коэффициента теплоотдачи и др.), но — при определенных критических условиях— и качественные изменения структуры потока, механизма движения и теплопереноса. Эти представления оналичии режимных точек, аналогичных известным критическим числам Рейнольдса в однородных потоках, выдвигаются в качестве рабочей гипотезы [Л. 99], которая в определенной мере уже подтверждена экспериментально (гл. 5-9). Так, например, обнаружено, что с увеличением концентрации возникают качественные изменения в теплопереносе и что может происходить переход не только потока газовзвеси в движущийся плотный слой, но и гравитационного слоя в несвязанное состояние — неплотный слой, т. е. осаждающуюся газовзвесь. Это изменение режима гравитационного движения, связанное с падением концентрации, зачастую сопровождается резким изменением интенсивности теплоотдачи. Обнаружено существование критического числа Фруда (гл. 9), ограничивающего область движения плотного гравитационного слоя и определяющего критическую скорость, при которой достигается максимальная теплоотдача слоя. [c.22]

Для плотного гравитационного слоя массовая скорость увеличивается за счет линейной скорости, поскольку концентрация его практически неизменна. Однако при превышении предельной скорости слоя наступает его разрыв и переход в режим падающего слоя. Здесь наблюдается как бы та же картина, что в кипящем слое, но применительно к другим условиям. Разнонаправленное влияние двух факторов — увеличение теплоотдачи за счет роста скорости и ее уменьшение за счет падения концентрации (плотности) потока — уравновешено в критической точке. Переход через критическое число Фруда (здесь — через оптимальную массовую скорость) в ряде случаев определяет превалирующее влияние второго фактора. В области потоков газовзвеси основным интенсифицирующим фактором является концентрация твердой фазы. На рис. 1-4 линия, характеризующая поток газовзвеси, построена для Un = onst следовательно, увеличение массовой скорости вызвано лишь ростом концентрации. При переходе в область флюидных потоков наблюдается второй максимум. [c.25]

Подтверждение и определенное уточнение выдвинутых положений получено в Л. 286, 286а]. Детально изучая переходные режимы, Ю. Л. Тонконогий обнаружил, что возможно существование как плотного, так и неплотного слоя, в зависимости от предыстории системы. Между переходом плотного слоя в неплотный и обратным переходом неплотного слоя в плотный существует различие в значениях критического числа Фруда существует как бы область гистерезиса , покрывающая промежуточные режимы. На рис. 9-11 для примера изображены результаты опытов со смесью графитовых частиц 0,17 мм в вертикальном канале длиной 2 и диаметром 16 мм. Стрелками показано направление изменения диаметра выпускного отверстия. Кризисное изменение структуры слоя оказывается зависящим от первоначального его состояния. В соответствии с этим предлагается вместо диапазона критического числа Фруда иметь в виду два критических значения первое характеризует предельное условие перехода плотного слоя в падающий [c.305]

Проведенный анализ позволяет сделать следующие выводы 1) различные расчетные формулы можно привести к единообразному виду, рассматривая число Фруда как безразмерную характеристику расхода 2) результаты расчетов Р Ги.мэкс и Рг ,м н по различным формулам дают сравнительно близкие результаты, и 3) весь диапазон изменений Рг весьма невелик по сравнению с диапазоном изменения влияющих факторов, особенно Оо/йт Рг — функция, сравнительно мало меняющаяся в отличие от числа Фруда для слоя в канале Ргсл = Рги( )/Оо) . Действительно, если Ргсл меняется на 3—4 порядка, то Рг меняется в среднем от 2,6 до 7,3. [c.310]

Теперь сопоставим полученные значения с порядком величины критического числа Фруда, определяющего режимы гравитационного движения слоя по выражению (9-55). 1Тетрудно заметить, что порядки величин Ргкр и Рги близки. Подчернем, что полученный результат — не слч чайное совпадение числовых величин, а проявление общей физической закономерности как при кризисе режима движения плотного слоя в канале, так и при истечении плотного слоя через выпускное отверстие формируется принципиально идентичная [c.310]

При этом скорость СЛОЯ, обеспечивающую движение в режиме плотного слоя, следует проверить по критическому числу Фруда Ргкр (гл. 9), а потерю давления можно рассчитывать по данным, приведенным в гл. 9. Диаметры теплообменных камер зависят от выбора величины скорости газа. Для камер типа слой эта величина в основном ограничивается допустимым аэродинамическим сопротивлением. Для прямоточных аппаратов типа газовзвесь скорость газа ограничена условиями беззавальной работы, а в противоточных — коэффициентом аэродинамического торможения А = у/ув, который должен быть из-за опасности уноса частиц меньше еди- [c.363]

Указание. Так как гравитационное подобие отсутствует (значения числа Фруда для модели и натуры неодинаковы), поля давлений на поверхности тела в модели и натуре неподобны. Поэтому действующую на тело суммарную силу нельзя пересчитывать по закону динамического подобия. Этому закону будет удовлетворять только сила лобового сопротивления, возникающая при обтекании тела, которая равна рагнюсти вектора суммарном силы Р н архимедовой силы Ра = = pgV, обусловленной весомостью жидкости. Так как в условиях задачи эти силы при вертикальном положении капала направлены противоположно, получаем для пересчета сил [c.118]

Если движение жидкости установившееся, го число Струхаля не войдет в число критериев подобия, так как в этом случае ЛгТ/Л/ = (). При пренебрежении силами гяжести выпадает из критериев подобия число Фруда. Кригериальная зависимосгь [c.580]

Как видим, критерий Архимеда получается от деления отно сительного перепада температур на число Фруда. [c.86]

Значит, геометрически подобные потоки, в /соторых преобладает действие сил тяжести, можно считать динамически подобными, если будут равны числа Фруда для сходственных сечений обоих потоков [c.332]

Основы гидромеханики неньютоновских жидкостей (1978) -- [ c.254 , c.263 ]

Техническая гидромеханика (1987) -- [ c.122 ]

Техническая гидромеханика 1978 (1978) -- [ c.132 ]

Методы и задачи тепломассообмена (1987) -- [ c.37 , c.39 ]

Физическая газодинамика реагирующих сред (1985) -- [ c.104 ]

Методы подобия и размерности в механике (1954) -- [ c.80 ]

Гидравлика (1982) -- [ c.529 , c.531 ]

Гидравлика и гидропривод (1970) -- [ c.63 ]

Сборник задач по гидравлике и газодинамике для нефтяных вузов (1990) -- [ c.67 ]

Теплотехнический справочник Том 2 (1976) -- [ c.61 ]

Гидрогазодинамика Учебное пособие для вузов (1984) -- [ c.203 ]

Моделирование в задачах механики элементов конструкций (БР) (1990) -- [ c.31 , c.273 ]

Механика жидкости (1971) -- [ c.154 , c.169 , c.322 , c.380 , c.381 , c.385 , c.389 , c.391 , c.393 , c.424 , c.425 ]

Механика жидкости и газа (1978) -- [ c.369 , c.436 ]

Теплотехнический справочник том 2 издание 2 (1976) -- [ c.61 ]

Справочник по гидравлике (1977) -- [ c.120 , c.126 ]

Динамика разреженного газа Кинетическая теория (1967) -- [ c.90 ]

Справочное пособие по гидравлике гидромашинам и гидроприводам (1985) -- [ c.60 , c.62 , c.103 ]

Лекции по гидроаэромеханике (1978) -- [ c.266 ]

Гидроаэромеханика (2000) -- [ c.243 ]

Аэродинамика Часть 1 (1949) -- [ c.451 ]

Примеры расчетов по гидравлики (1976) -- [ c.153 , c.163 ]

Струи, следы и каверны (1964) -- [ c.15 ]

Теоретическая гидромеханика Часть2 Изд4 (1963) -- [ c.409 ]

Механика сплошной среды Часть2 Общие законы кинематики и динамики (2002) -- [ c.478 , c.487 ]

Теория пограничного слоя (1974) -- [ c.30 ]

Механика сплошной среды Т.1 (1970) -- [ c.423 , c.431 ]

Теория волновых движений жидкости Издание 2 (1977) -- [ c.85 , c.485 ]

Справочник по гидравлике Книга 1 Изд.2 (1984) -- [ c.134 , c.141 ]

Механика сплошных сред Изд.2 (1954) -- [ c.82 ]

Гидравлика Изд.3 (1975) -- [ c.472 , c.474 ]

Справочник машиностроителя Том 2 (1955) -- [ c.517 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...