Течение стационарное

Пусть труба имеет по всей длине круговое поперечное сечение площади 5, а осевая линия трубы образует произвольную плоскую кривую без самопересечений. Входное и выходное отверстия параллельны. Скорости входящего и выходящего потоков плотности р перпендикулярны сечению трубы и по величине равны V. Течение стационарное. Найти дополнительную силу, действующую на трубу со стороны потока. Указать все решения задачи. [c.441]

Если жидкость несжимаема или течение стационарно, то из уравнения неразрывности следует, что этот интеграл равен нулю. [c.231]

Не предполагая изэнтропическое течение стационарным, легко видеть, что уравнения (134,10) имеют решения вида [c.697]

Турбулентное течение в принципе нестационарно, так как непрерывно происходят пульсации скорости. Однако за количественные характеристики потока принимаются осредненные значения величин, например, для скорости ее осредненное значение Wx (24.49). Поэтому будем называть турбулентное течение стационарным, если осредненные значения величин, например скорости Wx, не меняются с течением времени. [c.277]

Кроме основных допущений теории пограничного слоя, примем еще следующие допущения течение стационарно, внутренние источники тепла отсутствуют, внешние поля не производят работы. Тогда отдельные члены уравнения энергии имеют вид [c.50]

Для описания возмущенного течения стационарным параметрам придавались малые приращения (с, р ) и использовались линеаризированные уравнения Навье-Стокса, в которых членами, квадратичными и более высоких порядков относительно возмущений и их производных, пренебрегали. [c.288]

Это уравнение имеет тот же порядок, что и исходное. Если, кроме того, течение стационарно, то равенство [c.125]

Выведенные в данной главе уравнения применяются к установившемуся сдвиговому течению, стационарному течению при растяжении и релаксации напряжения после внезапной остановки стационарного сдвигового течения. Задачи упругого восстановления рассматриваются в главе 7. Настоящая глава завершается кратким очерком молекулярной теории концентрированных полимерных растворов, подчиняющихся реологическим уравнениям состояния, выводимым ниже. Более усовершенствованные реологические состояния эластичной жидкости содержатся в главе 8. [c.136]

Рассмотрим пластину, продольно обтекаемую ламинарным пограничным слоем жидкости с постоянными физическими свойствами. Скорость течения достаточно мала и теплотой трения можно пренебречь, течение стационарное, температура [c.195]

Наконец, поскольку течение стационарно, то должны быть стационарны и границы течения. Отсюда условие непроницаемости (7) сводится к условию [c.23]

В противоположность этому, в условиях турбулентного течения стационарность в строгом смысле этого слова никогда не-имеет места. Достаточно чувствительные и малоинерционные приборы в каждой точке дадут сложную картину непрерывного изменения всех параметров потока. Очень существенно, что в условиях установившегося процесса эти изменения носят характер беспорядочных случайных пульсаций около средних значений параметров. Именно средние значения параметров регистрируются обычными приборами, обладающими сравнительно большой инерционностью. Эти средние значения и имеют в виду, определяя состояние установившегося турбулентного потока. [c.334]

Поскольку течение стационарно, то эта сила уравновешивается разностью сил давления р пу и р щ на торцах цилиндра, Таким образом, [c.39]

Исходные уравнения ложим, что течение стационарно и внеш- [c.237]

С точностью до несущественного в большинстве случаев члена Ар соотношение (1.10) представляет собой обратно параболическое уравнение. Как известно, уравнение такого вида имеет решение не при всяких начальных условиях. Например, в нестационарном случае нельзя произвольно задать величину р в начальный момент времени, а если течение стационарно, то нельзя задать произвольно распределение [c.363]

В формуле (4.2) член, пропорциональный (с), возникает в силу того, что на краю потоков рассматриваемого типа нулевые значения концентрации наблюдаются с ненулевой вероятностью. По-прежнему рассмотрим случай, когда числа Рейнольдса и Пекле велики, а течение стационарно. Тогда из (1.10), (4.1) и (4.2) получим [c.366]

Пусть несжимаемая вязкая жидкость в отсутствие объемных сил течет по цилиндрической трубе кругового сечения радиуса I. Полагая, что течение стационарно, а перепад давления на единицу длины трубы задан, найдем поля давления и скорости, а также количество протекающей за единицу времени жидкости. [c.532]

Скачок уплотнения. Внутреннюю структуру скачка уплотнения, который в рамках гидродинамики идеальной жидкости заменяется разрывом, следует рассматривать на основе теории, учитывающей диссипативные процессы — вязкость и теплопроводность. В качестве простейшей модели можно использовать уравнение движения вязкой жидкости Навье — Стокса. Уравнения одномерного течения вязкого и теплопроводного газа — течения, стационарного в системе координат, связанной с фронтом ударной волны,— имеют вид [c.212]

В системе координат, связанной с точкой О, течение стационарно, схема его показана на рис. 1, б. Здесь пластины, как и струи, движутся вдоль своих плоскостей и разветвляются на две части — вправо и влево (их называют струей и молотом). Скорость пластины Wi = = ггп tg а. [c.315]

Рис. 1. Схема образования кумулятивной струи (а — в лабораторных координатах б — в координатах, связанных с точкой 0 течение стационарно).

Считая течение стационарным, применим к газу внутри поверхности 2 закон сохранения массы [c.63]

Предположим, что течение стационарное и происходит без трения. Тогда, если пренебречь теплопроводностью, уравнение энергии (12.11) сильно, упрощается и принимает вид [c.257]

Если, кроме того, течение стационарно, то [c.37]

Если, кроме того, течение стационарно, то из (4-16) следует, что [c.38]

В этом параграфе мы рассмотрим задачу о нагревании жидкости в круглой трубе за счет теплоты трения, полагая, что температура стенки поддерживается постоянной. Если температура жидкости на входе равна температуре стенки, то на протяжении некоторого участка вследствие внутреннего трения жидкость постепенно нагревается. Этот процесс продолжается до тех пор, пока количество тепла, отводимое через стенку, не станет равным количеству тепла, выделяющемуся в потоке. Начиная с сечения, в котором установится такое равновесие, температура жидкости перестанет изменяться по длине, т. е. наступит стабилизация температурного поля (если, конечно, поле скоростей до рассматриваемого сечения также стабилизировалось). В дальнейшем рассматривается именно такое термически и гидродинамически стабилизированное течение. Если, кроме того, течение стационарно и осесимметрично, то [c.285]

Если первоначально течение стационарно и теплообмен отсутствует (Х1 )х = ги, t— to и с = 0), а затем градиент давления внезапно изменяется и в тот же самый момент на внутренней поверхности стенки создается плотность теплового потока то изменение температуры стенки во времени и по длине описывается уравнением [c.389]

V (у) (т. е. с полем скоростей (и (у), 0)). Такое течение стационарно при любом профиле скоростей. Чтобы сделать область течения компактной, наложим на поля скоростей всех рассматриваемых течений условие периодичности с периодом X по координате х. [c.302]

Предположим теперь, что рассматриваемое течение стационарное. Тогда геодезическая является однопараметрической подгруппой нашей группы. Отсюда следует, что кривизны во всех плоскостях, проходящих через вектор скорости геодезической во всех ее точках равны кривизнам в соответствующих плоскостях проведенных через вектор скорости указанной геодезической в [c.305]

Теория эргодическая 67, 256, 281 Течения стационарные 297 Тождество Якоби 181, 184, 189 Тор инвариантный 369 --нерезонансный 369 [c.471]

Упрощая систему (3.6) в соответствии с условиями (2.5), получим рг = р, ре = рг = 0. При этом будем полагать, что течение стационарное и происходит под воздействием радиальной компоненты давления с возникновением радиальной скорости. В этом случае можно ограничиться [c.100]

Тепло к трубам подводится от генератора постоянного тока АНГМ-90 мощностью до 90 кВт. Использование постоянного тока позволяет избежать электрических наводок в металлических элементах конструкции экспериментального участка. Максимальная сила тока при длительной нагрузке — 5000 А прц напряжении 18 В.Напряжение генератора регулируется изменением тока в цепи возбуждения. При этом регулируется и мощность энерговыделения в нагреваемой зоне пучка труб. Стабилизация напряжения на клеммах генератора обеспечивается специальным зяек-тронным устройством. Это позволяет поддержршать падение напряжения на пучке труб в течение стационарного режима работы постоянным. Сила тока 2000 А измеряется по падению напряжения на шунте класса точности 0,5. Для реализации нестационарного режима нагрева пучка труб в цепи возбуждения генератора установлен блок задающих напряжений, позволяющий резко изменять энерговыделение в нагреваемых трубах во времени. [c.60]

Линии тока, совпадающие с траекториями материальных -частиц (течение стационарно), представляют собой линии пересечения двух семейств поверхностей тока pi= = onst и Ра= onst. [c.329]

Систематические расчеты показали, что по сравнению с безотрыв-m.iM обтеканием (см. рис. 4.1) на всех углах атаки при наличии отрыва на носке течение стационарным ис станови тся из-за поочередного о6-ра 1оваиия иихрей разного направления. В этом случае предельное (при больших т ) течение является периодическим, сопровождающимся образованием вихревой дорожки. [c.87]

Расчеты течений при конечных значениях т и Ке на основе полных двумерных уравнений конвекции выполнены методом сеток в работе [89]. Наряду с упоминавщимися выше типами течений (стационарные течения, колебания вихрей и их сквозное движение), обнаружены двухтактные колебательные движения, возникающие в результате бифуркации удвоения периода диаграмма режимов показана на рис. 172. При высокой надкритичности обнаружены сложные колебания с большим периодом, которым соответствуют резонансные циклы на двумерном торе. [c.279]

То же уравнение выполняется для течений сжимаемой жидкости в деформируемой среде, если течение стационарно, а wзаменяется на массовую скорость pw, где р — плотность жидкости. [c.5]

Это не так, и вот простой пример. Рассмотрим плоское течение несжимаемой жидкости. Пусть а,Ь—компоненты поля скоростей V ее частиц в декартовых координатах х,у. Из условия несжимаемости = О следует, что 1-форма аё,у — Ь(1х при всех значениях является дифференциалом некоторой функции Ф(х, г/, ). Уравнения движения частиц жидкости можно представить в виде уравнений Гамильтона х =, у = с гамильтонианом Ф. В гидродинамике функция Ф называется функцией тока если течение стационарно, то частицы движутся по кривым Ф= onst. [c.24]

Наиболее интересна окрестность тройной точки. На рис. 2 и 3 для четырех значений = 12.5°, 20°, 27.5° и 35° изолинии параметров течения в этой окрестности показаны в увеличенном масштабе. Во всех случаях ее размер составляет 0.0024Ь х О.ООЗЬ. Изображены изолинии числа Маха, давления р и угла наклона вектора скорости к оси X. Здесь и далее под скоростью понимается скорость газа относительно автомодельной системы координат, в которой течение стационарно. На рисунках указаны также полученные в результате расчета углы X траектории тройной точки с осью х. [c.239]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...