Интенсивность испарения

При повышении интенсивности лазерного излучения одновременно с плавлением будет происходить интенсивное испарение (кипение) материала. Часть вещества превратится в пар, вследствие чего на поверхности металла возникает лунка, начинается процесс формирования отверстия (рис. 18.3, б). [c.295]

Говоря о действии луча на вещество, мы имели в виду концентрацию световой мощности лишь в пространстве (ведь интенсивность луча есть мощность, отнесенная к единице площади его сечения). Надо, однако, учитывать и концентрацию мощности во времени. Ее можно регулировать, изменяя длительность одиночных лазерных импульсов или частоту следования импульсов (если генерируется последовательность импульсов). Предположим, что интенсивность достаточна для того, чтобы металл не только плавился, но и кипел при этом излучение лазера представляет собой одиночные импульсы. В данном случае в материале поглощается значительная световая энергия за очень короткое время. За такое время поверхность расплава не успевает переместиться в глубь материала в результате еще до того, как расплавится сколько-нибудь заметная масса вещества, начнется его интенсивное испарение. Иными словами, основная часть поглощаемая веществом световой энергии лазерного импульса расходуется в подобных условиях не на плавление, а на испарение. [c.296]

В зависимости от вида обработки и свойств материала используют излучение с вполне определенными энергетическими и временными характеристиками. Если, например, для сварки подходят относительно менее интенсивные и в то же время более длительные импульсы, но для пробивания отверстий, где важно интенсивное испарение материала, подходят более интенсивные и более короткие импульсы. [c.296]

Когда начинается плавление металла при воздействии на него лазерного луча, а также интенсивное испарение , кипение [c.307]

Газообразное тело в состоянии, близком к кипящей жидкости, называется паром, а процесс превращения вещества из жидкого состояния в парообразное называется парообразованием. Испарением называется парообразование, которое происходит всегда прк любой температуре с поверхности жидкости. Процесс испарения заключается в том, что отдельные молекулы с большими скоростями преодолевают притяжение соседних молекул и вылетают в окружающее пространство. Интенсивность испарения возрастаете увеличением температуры жидкости. [c.172]

Источники энергии для термических процессов сварки плавлением (луч, дуга, пламя и др.) должны обеспечивать концентрацию тепловой энергии и температуру в зоне сварки или пятне нагрева заданных размеров, достаточные для плавления материала и провара его на требуемую глубину, но без интенсивного испарения. [c.26]

К) температурой катода Т , близкой к температуре кипения металла электродов, и их интенсивным испарением высокой плотностью тока в катодном пятне дуги (/ 10 A/мм ) блужданием и неустойчивостью катодного пятна на жидком металле электрода катодным падением напряжения U , соизмеримым с Ui паров металла (около 10...20 В) анодным падением напряжения мало зависящим от металла электродов (около [c.78]

По мере увеличения удельной мощности электронного луча наряду с процессами плавления начинается интенсивное испарение металла с поверхности сварочной ванны. Это приводит к деформации жидкого металла под действием реакции паров, углублению сварочной ванны и получению швов с глубоким проплавлением (рис. 3.2, в). По чисто внешним признакам такое проплавление часто называют кинжальным швы с кинжальным проплавлением дают ряд преимуш,еств по сравнению со сварными швами традиционной формы. [c.114]

Повышение концентрации энергии до максимального достижимого уровня (примерно 10 Вт/мм для лучших систем фокусирования луча) приводит к интенсивному испарению вещества с минимальным количеством жидкой фазы и выносом его в виде паров из зоны обработки. Для некоторых веществ [c.125]

Относительная влажность воздуха. В атмосферном воздухе интенсивность испарения воды зависит от того, насколько близко [c.87]

Результаты расчетов процесса интенсивного испарения [18, 64] представлены в табл. 1.3. [c.74]

Данные таблицы хорошо согласуются с результатами, полученными в двух других научных группах (см. [18]) при использовании иных методов анализа. Как следует из этих данных, при высокой интенсивности испарения скачки температуры и плотности пара у межфазной границы становятся соизмеримыми с абсолютными значениями температуры и плотности. При (5 = 1 (данные табл. 1.3 приводятся для этого значения коэффициента испарения-конденсации) степень пересыщения пара столь высока, что вблизи межфазной поверхности еще прежде достижения предельной интенсивности испарения неизбежна объемная конденсация пара (так называемые скачки конденсации). Степень пересыщения пара очень сильно зависит [c.74]

Скорость увеличения объема пузырька при 7 i , в общем случае лимитируется сопротивлением расталкиваемой жидкости (динамические эффекты) и интенсивностью испарения жидкости на меж-фазной поверхности (энергетические эффекты). В свою очередь динамические эффекты обусловлены инерцией жидкости и ее вязкостью, а энергетические — условиями подвода тепла к межфазной поверхности и кинетикой процесса испарения. Все перечисленные эффекты действуют при росте парового пузыря одновременно, однако в практически важных задачах лишь некоторые или даже один из них могут стать преобладающими. Поэтому удобно рассмотреть четыре предельные схемы роста парового пузырька, каждая из которых соответствует лишь одному из упомянутых физических эффектов [c.246]

Первое предположение означает, что не учитывается поверхностное натяжение и силы инерции в жидкости. Оно оправдано, если радиус пузырька R существенно больше критического радиуса зародыша Rt, а скорость и ускорение радиального движения слоев жидкости на поверхности умеренные. Температура пара в пузырьке равна температуре насыщения Т (р ) при давлении системы. Ту же температуру имеет жидкость на границе пузырька. Поток тепловой энергии к границе пузырька, обусловленный температурным напором доо - Т , определяет интенсивность испарения жидкости внутрь пузырька. Ввиду постоянной плотности пара в пузырьке движение пара в нем отсутствует, а интенсивность испарения как и в динамической схеме роста, оказывается в соответствии [c.250]

С другой стороны, для оценки можно использовать соотношение (6.38), если принять линейную аппроксимацию профиля мениска на участке интенсивного испарения. Приравнивая (8.13) и [c.353]

В некоторый момент температура жидкости достигнет температуры кипения (точка б ). При кипении пар образуется уже во всей массе жидкости. Имея меньшую, чем у жидкости, плотность, пузырьки пара устремляются к поверхности, и начинается интенсивное испарение жидкости с сильным увеличением объема смеси. Таким образом, отрезок изобары а б соответствует процессу нагревания жидкости при постоянном давлении от О °С до температуры кипения Г . Температуру кипения, при которой жидкость начинает превращаться в пар, называют температурой насыщения, а пар, образующийся при этом, — влажным насыщенным паром. При дальнейшем подводе теплоты количество жидкой фазы уменьшается, а количество пара увеличивается. Температура смеси остается постоянной, так как вся подводимая теплота идет на испарение жидкой фазы. Этот процесс парообразования в координатах р—V изображается линией б —с", которая одновременно является и изобарой, и изотермой. Следовательно, процесс парообразования б —с" является изобарно-изотермическим. [c.63]

На основании экспериментов по охлаждению кусков мяса [2] высказывается предположение о значительном влиянии интенсивности испарения влаги на коэффициент теплоотдачи, причем с уменьшением скорости воздуха это влияние увеличивается. При этих условиях не мог сказываться прирост поверхности теплоотдачи, поскольку теплота подводилась изнутри продукта. Предположение это носит косвенный характер, так как основано на сравнении опытных данных с расчетными по формулам, которые были получены для иных условий теплообмена. [c.28]

Устройства для измерения испарительной способности продуктов. Для характеристики поверхностного слоя продукта по интенсивности испарения влаги в газообразную среду по сравнению с интенсивностью испарения поверхности чистой воды целесообразно использовать понятие испарительная способность е — Рпр в [c.86]

Анализ рис. 6.1 показывает, что в течение двухчасового опыта интенсивность испарения с поверхности эталона поддерживалась на уровне (2,0...2,1) 10" кг (м -с), а с поверхности мяса снизилась от (1,6...1,9) 10" до 0,6 X X 10" кг (м с). За первые 40...60 мин испарительная способность мяса довольно резко упала с 0,8 до 0,35, затем заметно плавно снизилась до 0,2 кг/ (м с). Отметим, что на этом снижение е не оканчивается — один из опытов продолжался в течение 6 ч, к концу его величина Си = 0,09 кг/(м с). [c.133]

Температура жидкости, испаряющейся со свободной поверхности, тем ниже, чем интенсивнее испарение (например, при движении воздуха на поверхности жидкости). [c.156]

Оторвавшийся от поверхности пузырек пара всплывает в толще воды и, как показали специальные наблюдения, во много раз увеличивается в объеме за счет интенсивного испарения окружающей жидкости в объеме пузырька. Последнее объясняется тем, что коэффициент теплоотдачи от воды к пару достигает величин порядка 200 000 Вт/(м град). Объем пузырька пара тем больше, чем выше перегрев жидкости и чем больше длительность всплытия пузырька. [c.359]

При сварке плавящимся электродом в инертных газах используют обычные полуавтоматы для сварки в защитных газах и сварочную проволоку диаметром 1—2 м г сила сварочного тока 150— 200 А для проволоки диаметром 1 мм и 300—450 А для проволоки диаметром 2 мм напряжение дуги 22-26 В скорость сварки зависит от сечения шва. При сварке латуней, бронз и медно-никелевых сплавов наиболее широко используют вольфрамовый электрод, так как при сварке плавяш,имся электродом происходит более интенсивное испарение цинка, олова и др. [c.347]

Стержневую смесь запрессовывают в металлический стержневой ящик под давлением 5-7 МПа. В результате взаимодействия между кислым связующим раствором (pH < 7) и щелочными огеливателями (pH > 7) смесь переходит в эластичное, а затем в твердое состояние из-за огеливания связующего. Состояние эластичности смесь приобретает через I - 2 мин, затем часть ящика снимают. Это способствует интенсивному испарению растворителя с поверхности стержня. Вследствие уменьшения объема жидкой фазы при переходе в твердое состояние в стержне образуется сетка трещин. [c.234]

По мере увеличения интенсивности фазового перехода неравно-весность в слое Кнудсена нарастает, причем изменения в характере взаимосвязи параметров процесса носят не только количественный, но и качественный характер. Так, при малой интенсивности испарение и конденсация обладают симметрией в том смысле, что описываются одними и теми же соотношениями (1.18)—(1.21), в которых направление процесса отражается знаком параметров неравновесно- [c.74]

Таблица 1.3. Параметры пара la пределами слон Кнудсена при интенсивном испарении с плоской поверхности

Будем считать, что на участке О < г < (см. рис. 6.11, б) избыточная энтальпия жидкости не влияет на интенсивность испарения с поверхности микрослоя тогда поток тепла от обогреваемой стенки к межфазной поверхности [c.267]

Следует отметить, что отклонение опытных точек на рис. 6.12 связано не только со статистическим разбросом, характерным для кипения, но и с использованным в анализе допущением об изотер-мичности обогреваемой стенки. В действительности, как говорилось выше, интенсивное испарение микрослоя в его тонкой части вызывает падение температуры стенки тем более заметное, чем меньше коэффициент тепловой активности стенки J(рсХ) и меньше ее тол- [c.270]

Течение жидкости в тонкой пленке в данном случае обусловлено градиентом кривизны ее поверхности (градиентом кривизны мениска). Прямыми измерениями в модельных экспериментах установлено, что при испарении с поверхности мениска жидкой пленки кривизна поверхности в зоне наиболее интенсивного испарения возрастает. Для схемы рис. 8.4 это означает, что АНIdr < О, т.е. кривизна поверхности пленки уменьшается по мере удаления от оси симметрии. Поскольку давление в паре р" однородно, из формулы Лапласа [c.351]

Наличие жидкой плеикп имеет решающее значение и для теплообмена, в частности, для отвода тепла с греющей стенки канала, за счет которого иленка испаряется. При интенсивном испарении, когда из-за отдува паром капли из ядра потока не успевают подпитывать пленку, спа лможет исчезнуть (течение станет дисперсным) или потерять свою сплошность. При этом из-за отсутствия надлежащего контакта нагревающей стенки с жидкой фазой может произо тп ухудшение теплообмена и перегрев стенки. Это явление называется кризисом теплоотдачи из-за высыхания пристенной жидкой пленки пли иногда — кризисом теплоотдачи второго рода (с м. 6). Существует еще кризис теплоотдачи при пузырьковой кипении (первого рода), который может произойти при больших тепловых нагрузках из-за объединения паровых пузырьков, образующихся на греющей стенке, в паровую пленку, что также нарушает контакт жидкости с греющей стенкой и может привести к аварийному перегреву последней (см. ниже 8). Кризисы теплоотдачи являются фактором, который ограничивает мопщости ядерных реакторов, парогенераторов, осложняет работу т])убчатых нечей в технологии. [c.177]

Следует пметь в виду, что в интенсивных процессах реализуются большие перепады давлания, и прохождение химических реакций зависит не только о г интенсивности нагрева, но и от чисто гидродинамических эффезгтов, определяющих, в частности, изменение давления, а с ним интенсивность испарения или конденсации. Именно такие ситуащи специфичны для ряда современных интенсивных и энергоемких проце( сов, расчет и анализ которых требуют совместного ])ешения полной системы уравнений масс, импульса, энергий фгз и кинетики межфазных и внутрифазных процессов. [c.270]

Вся образующаяся в ншдкой фазе комнонинта Л полагалась мгновенно испаряющейся ( 2(i) =/ зсп = 0). Интенсивность испарения тяжелой (второй) компоневты М определялась по равновесной схеме [c.272]

Увеличение размера пузырька приводит к уменьшению сил поверхностного натяжения, к уменьшению давления внутри пузырька (12.31) последнее обстоятельство приводит к увеличению интенсивности испарения жидкости. Одпако испарение жг.дкости вызывает понижение ее температуры в окрестности пузырька, что приводит к значительному уменьшению скорости роста пузыря. В процессе роста пузырька растет и его подъемная сила. Возрастая, подъемная сила достигает такого значения, при котором происходит отрыв пузырька от поверхности нагрева и последующее всплывание. Одпако отрыв пузырька происходит не только под действием иодъелЕиой силы, в этом процессе может участвовать и другая сила. [c.263]

По мере нагревания воды разность температур между воздухом и водой будет убывать и поэтому уменьшится приток тепла к воде с другой стороны, будет увеличиваться разность влагосодержаний слоя воздуха, прилегающего к поверхности, и основного потока воздуха, т. е. будет увеличиваться интенсивность испарения. Оба эти фактора будут действовать в одном направлении, ограничивая возрастание температуры воды. Температура воды перестанет изменяться тогда, когда все тепло, притекающее от воздуха, будет целиком затрзчиваться на испарение. [c.179]

Горение жидкого топлива протекает в основном в парогазовой фазе, так как температура его кипения значительно ниже температуры воспламенения. Интенсивность испарения горючих веществ увеличивается с ростом поверхности контакта с воздухом и количества подводимой теплоты. Таким образом, скорость горения определяется тонкосп.ю его распыливания. Улучшению распы-ливания способствует понижение вязкости, что достигается предварительным подогревом топлива до 340 — 390 К перед подачей в форсунки. [c.146]

Период сушки t, — период постоянной ско эости сушки — характеризуется примерно постоянной скоростью сушки, неизменной Т, равной при конвективной сушке температуре адиабатного испарения (мокрого термометра), и равенством р = р . Интенсивность испарения в этот период соответствует испарению со свободной поверхности жидкости. Конец периода наступает в момент достижения поверхностью материала вла-госодержания d , равного d которое затем, как и р , со временем снижается, при этом р <р , р =f d , Т ). Концу этого периода соответствует первое критическое влагосодержание d p[. При сушке толстых материалов независимо от период tt не наблюдается. [c.362]

Скорость сушки в период I рассчитывают по интенсивности испарения влаги с поверхноети материала [в кгДм с)] [c.363]

Тантал. По своим физическим и химическим свойствам тантал напоминает ниобий, методы получения их аналогичны.. Температура плавления близка к 3000° С, ТК1 f= 8,8-10 1/град. Тантал, как и ниобий, имеет весьма небольшую интенсивность испарения в вакууме. Применение тантала отчасти связано с его способностью к газопогло-щеиию, особенно при температуре 1800° С. Из тантала изготовляют [c.300]

Рений. Исключительно тяжелый металл (плотность 21,0 г1см ) имеет высокую температуру плавления (7 л = 3177° С). Рений получают спеканием в вакууме в виде штабиков, который затем подвергают холодной прокатке. Высокие значения механической прочности и удельного электрического сопротивления (0,21 ом -mm Im), в сочетании с небольшой интенсивностью испарения делают рений весьма эффективным для использования в катодах прямого накала из ренневой -проволоки изготовляют также подогреватели катодов. [c.300]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...