Релаксация продольная

Решение. В рассматриваемой нами системе, когда время спин-решеточной релаксации Г (оно же — время релаксации продольной составляющей вектора намагничения М, к равновесному значению М, = х г) значительно превышает время спин-спиновой релаксации Г2 (время релаксации поперечных составляющих намагничения Мх и Му к нулю), на временах 4 < Г помимо возможности при 4 > Г2 введения спиновой температуры , которая может заметно отличаться от температуры решетки (или термостата) и даже принимать отрицательные значения (см. т. 2, задачи к гл. 2, 9), наблюдается еще один специфический для данной системы эффект, который получил название спиновое эхо . [c.394]

Если к соответствует продольному нормальному колебанию, то наибольший вклад в dN/dt] будут давать процессы типа б , но теперь уже нельзя предполагать, что X(w) = X (ш ), ибо зависимость X от частоты различна для ветвей разных поляризаций. Если а (со) время релаксации для некоторого продольного колебания [определяемое также соотношением [c.241]

Здесь а и а определяются так же, как в формуле (7.6) для поперечных и продольных волн. Вывод равенств (19.5) аналогичен выводу формул (7.16). В частности, если много больше, чем с (или а ), так что связь между продольными и поперечными волнами очень сильна, то -с тц я- т. е. эффективное время релаксации для всех поляризаций одинаково и определяется рассеянием продольных волн. [c.281]

Процесс, обратный явлению ползучести, но неразрывно с ним связанный, называется релаксацией и состоит в том, что в деформированном теле происходит снижение уровня напряженного состояния. Этот процесс проще всего проиллюстрировать на примере стержня, концы которого закреплены от продольных смещений после начального удлинения стержня на Д/(,. В упругом стержне при этом в начальный момент времени появится сила = ЕАМ И. [c.75]

Здесь Е (т) — моду.ть упругомгновенной деформации, Q ( , т) — мера релаксации. Функция р (С т) равна продольному напряжению в момент времени t при одноосном напряженном состоянии однородного тела при воздействии единичной продольной деформации, приложенной в возрасте материала т. Функция Е ( , т) есть резольвента ядра К (С т), определяемого соотношением [c.96]

Учитывая релаксацию напряжений [формулу (VI. 3) ], напишем формулу критической силы при продольном изгибе стержня из [c.121]

В криогенных моделях Я. г. ядерные спины ориентируются однородным пост. магн. полем Н при темп-ре 7 ss4,2K. Макроскопич. магн. момент М определяется разностью числа спинов, ориентированных вдоль (л ) и против (и,) поля п /п.=ехр(2цЯ/А7 ), где ц—магн. момент атома. Момент М существует и после снятия магн. поля в течение времени Т , где Ti—время продольной релаксации. Напр., для Не (практически единственного вещества, остающегося газообразным при 4,2 К) Г) > 1 дня. Сверхпроводящие магн. экраны из Nb позволяют получить высокую стабильность и однородность поля (<10 Э/см). Однако при статич. методе ориентации величина n -ng) = th iH/kT) невелика ( 0,01%), что препятствует получению высокого отношения сигнала к шуму SjN. Увеличение же М за счёт увеличения давления газа (>7 атм) уменьшает время поперечной спин-спиновой релаксации Т2, что также уменьшает величину S/N. [c.673]

Вычислим изменение эффективной силы в течение первого процесса релаксации. Напомним, что во время первого процесса релаксации происходит перераспределение ламелл в караване так, чтобы за счет упругости газа в пузырях уравновесить приложенный градиент давления. На этой стадии релаксации конформация активных каналов фактически не изменяется. Для вычисления продольного градиента давления в канале используем линейную версию модели каравана. Вводя для продольного градиента давления обозначение g(s, t ) = (VP(s, t ) u(s, i)), из (6.40) получаем [c.172]

Данные формулы позволяют заключить, что 1) влияние касательных напряжений на а>,] происходит на фоне значительного воздействия конечного времени релаксации Re + M =Re (l + ) сами эти напряжения ri 2 сильно зависят от изменения относительных величин р, / , продольных и нонеречных скоростей при переходе через разрыв 2) чем больше продольная скорость, тем слабее влияние на вихрь скорости скачка нормальных напряжений 3) скачок отношения поперечной скорости [c.62]

Времена продольной и по- Т , перечной релаксации Длина оптического резона- L тора [c.6]

Наиболее распространенным способом упрощения уравнения (1.78) является его замена уравнениями для поляризации и инверсии населенностей рабочих уровней усиливающей среды. Введем, как это принято, времена продольной и поперечной релаксации, определяемые соотношениями [c.27]

Как видно из уравнений (1.82)—(1.84) и (1.90)—(1.91), продольное время релаксации связано с изменением энергии системы активных центров, поперечное время релаксации — с перераспределением энергии в самой системе активных центров. Названия продольное и поперечное исторически связаны с развитием теории магнитных резонансов, в которой полная энергия магнитных моментов определяется проекцией суммарного магнитного момента на направление приложенного магнитного поля, т. е. продольной составляющей суммарного магнитного момента. Перераспределение же моментов в поперечных к полю направлениях не связано с суммарной энергией. Поперечное время релаксации определяется шириной спектральной линии рабочего перехода при однородном уширении [c.28]

Продольное время релаксации связано с временем жизни возбужденного состояния или постоянной времени люминесценции и может быть найдено как обратная величина вероятности спонтанных переходов между рабочими уровнями [c.28]

При описании нестационарных процессов в зависимости от соотношений между длительностью импульсов и временами продольной релаксации из систем уравнений (1.77), (1.80) и (1.81) [c.28]

Групповая скорость и, с которой распространяется огибающая поля, является одновременно скоростью распространения энергии импульса в рассматриваемой среде с нормальной дисперсией (ы<у). В средах с аномальной дисперсией, т. е. в области поглощения, групповая скорость и может быть больше фазовой v или даже отрицательной (рис. 1.1). Однако скорость распространения энергии и в этом случае не может быть больше с. В связи с этим в [2, 3J было введено понятие скорости сигнала ы<. определяющей момент прибытия части импульса, которая может быть зарегистрирована прибором. Такое определение щ связано, очевидно, с чувствительностью прибора. Заметим, что, когда несущая частота Юо совпадает с резонансной частотой среды, поведение фронта импульса зависит от соотношения между начальной длительностью фронта, временами релаксаций (продольной и поперечной) и периодом колебаний Раби 821. Из-за трудностей наблюдения предвестников в оптическом диапазоне первые экспериментальные исследования выполнены в диапазоне радиочастот 10 — Ю Гц в волноводе [21]. Авторы отчетливо наблюдали зоммерфельдовский и бриллюэновский предвестники. [c.27]

Обычно затухание спиновых осцилляторов описывают с помощью двух различных времен релаксации продольного (Т ), харак-тгеризующего скорость установления спинов при включении поля Н, и поперечного (Га), связанного с перераспределением поглощенной энергии электромагнитного поля между спинами. Согласно Дайсону [137], при уменьшении размера частиц ширина линии СРЭП должна возрастать из-за уменьшения Гг, определяемого формулой [c.35]

Действительно, на продольных щлифах разрушенных образцов были обнаружены такие остановленные различными границами микротрещины разной длины (рис. 2.16). У многих микротрещин, например у трещин, изображенных на рис. 2.16,6, хорошо видно затупление вершин, вызванное пластической релаксацией после остановки микротрещины границами зерен (или фрагментов). Все обнаруженные микротрещины находились на расстояниях, не превышающих 100 мкм от поверхности разрушения. Их средняя плотность в этой области составляла примерно 1,2- 10 2 мм , что соответствует оценкам [121]. [c.88]

Следует также отметить, что на продольных шлифах были обнаружены микронесплошности (рис. 2.17,а), которые имеют порообразный вид и могут быть характеризованы как вязкие микротрещины. По всей видимости, происхождение этих микросплошностей связано либо с зарождением и последующим ростом микропор, либо с теми зародившимися острыми микротрещинами, для которых не выполнено условие страгивания, т. е. в вершине которых после зарождения произошла пластическая релаксация, приведшая к их затуплению и последующему подрастанию по пластическому механизму. [c.91]

В процессе эксплуатации прочность соединений с натягом в большинстве случаев уменьшается, что объясняется влиянием ползучести материала и релаксации напряжений. Например, для соединения втулки с D = / = 30 мм из чугуна Сч 18 с валом из бронзы БрАЖ 9—4 того же диаметра при продольной запрессовке с натягом М = 30 мкм начальная разрывная сила составляет 7845 Н. После 5000 ч работы при температуре 100 С разрывная сила уменьшается до 3355 Н. При сочетании некоторых металлов под влиянием давления, температуры и других факторов происходит диффузия и спекание части металла, увеличивается коэффициент сцепления и повышается прочность соединения. Так, если в предыдущем примере в качестве материала вала взять сталь 45 н повысить температуру эксплуатации до 200 °С, разрывная сила после 5000 ч работы увеличится от 23 130 до 28 030 Н (дагтые получены Е. Ф. Бежелу-ковой). [c.226]

Формулы (5.71) и (5.72) позволяют определить функции екоростей сдвиговой (Кс) и объемной (/С ,) ползучести по известным из опыта на ползучесть растянутых или сжатых образцов фукциям продольной Ки и поперечной /(21 ползучести. Поэтому в дальнейшем будем исследовать одноосную ползучесть и релаксацию. [c.227]

Рассмотрим теперь вопрос о поляризации фононов. Теория Блоха предполагает, что поперечные фононы но могут непосредственно взаимодействовать с электронами проводимости. Иногда предполагается, что электроны проводимости не влияют па ту часть решеточной теплопроводности, которая обусловлена поперечными волнами. В этом случае решеточная теплопроводность была бы почти столь жо волпка, как и в эквивалентном диэлектрике. Однако, если считать, что поперечные и продольные волны взаимодействуют посредством трехфононных процессов с сохранением волнового вектора, которые стремятся уравнять параметр т в формуле (7.5), то эффективные времена релаксации для продольных и поперечных волн соответственно равны [c.281]

Отметим, что случаи (1) и (2) приводят к одинаковой теплопроводности, если она выражается через j . В случае (3) появляется добавочная компонента теплопроводности, аналогичная компоненте xj для неметаллов и определяемая временем релаксации а для взаимодействия продольных и поперечных волн. Однако в )том случае трудности с расходимостью при низких частотах отсутствуют. Таким образом, добавочную компоненту легко определить, однако мы не будем этого делать, ибо во всех исследовавшихся до сих пор металлах и сплавах реализуется случай (1). [c.282]

Рис. 4.134. Типичные диаграммы при. продольном сжатии естественной древесины сосны (нагрузка одноступенчатая) а) кривые релаксации б) кривые упругого последействия, о. , — предел текучести, числовой коэффициент при — V = (Го — начальное напря-

Следует отметить, что одним из важнейших факторов, определяющих траекторию трещины и ее скорость, является напряженное состояние в ее вершине. Если каким-либо путем произвести перераспределение напряжений в вершине трещины, то можно добиться заметного изменения направления ее развития /100,101/. В работе /101/ роль перераспределителя выполняет продольная волна (ударная, звуковая). В результате ее воздействия градиент максимальных касательных напряжений в вершине трещины поворачивается на некоторый угол, изменяя направление движения трещины /101/. Источником таких волн могут быть релаксации напряжений вблизи включений. В работе /81/ также показано, что вокруг развивающейся трещины в определенном угловом секторе движется волна напряжения, т.е. впереди трещины распространяется лидер - предвестник трещины. [c.140]

В кристаллах диэлектриков, не содержащих свободных носителей зарядов, затухание Г. определяется в оси. его нелинейным взаимодействием с тепловыми фо-иоиами. На сравнительно низких частотах действует т. н. механизм фононной вязкости (м е х а н и з м Ахиезера). Он заключается в том, что упругая волна нарушает равновесное распределение тепловых фононов и перераспределение энергии между разл. фононами приводит к необратимому процессу диссипации энергии. Этот механизм имеет релаксац. характер, а роль времеии релаксации т играет время жизни фоно-па. Механизм фоиопной вязкости даёт вклад в поглощение как продольных, так и поперечных волн. Он является доминирующим при комнатных темп-рах, при К-рых выполняется условие штс1 (где ш — круговая частота Г.). [c.477]

При умеренных интенсивностях возбуждения (т. е. при небольшой плотности экситонов) релаксация кинетич. энергии экситонов осуществляется в осн. путём испускания продольных оптич. фононов (LO-фононов), при этом экситоны релакснруют по квазиуровням с энергией =kv—nhvio (1 де v — частота возбуждающего света, ю — частота оптич. фонона, п — целое число). [c.517]

Вклады в магн. круговую анизотропию от двух последних членов характеризуются, как правило, одинаковой спектральной зависимостью, и для их разделения используется различие динамич. свойств парамагнитный член характеризуется конечной скоростью установления равновесного значения, к-рая совпадает со скоростью продольной релаксации намагниченности системы ванфлековский член практически безынер-циопеп (в масштабе времён, существенно превышающих обратную частоту магн. резонанса). [c.702]

Релаксационные и динамические явления. Намагничивание парамагнетика в поле Н происходит в результате процессов продольной и поперечной магн. релаксации. Первая устанавливает равновесное значение проекции М на направление Н, вторая ведёт к затуханию нестационарной ортогональной компоненты намагниченности. Продольная релаксация обусловлена взаимодействием микроскопич. магн. моментов с тепловым движением среды. Время продольной релаксации Т] обычно составляет 10 —Ю с при 300 К и растёт с понижением темн-ры. Время поперечной релаксации Тз в парамагн. металлах и жидкостях мало отличается от Т2, однако в твёрдых диэлектриках, как правило, Т). В последнем случае поперечная релаксация обусловлена взаимодействиями в системе микроскопич. магн. моментов и ведёт к установлению в ней внутр. квазиравновесия, характериэуелюго, в общем, двумя спиновыми температурами. Одна из них служит мерой упорядоченности моментов р. во внеш. поле Н. а другая — мерой их взаимной упорядоченности (ближнего порядка). [c.533]

Стационарное поглощение веществом мощности Р предполагает дальнейшую передачу энергии термостату, роль к-рого обычно выполняют степени свободы, связанные е тепловым движением (колебания кристал-лич. решётки, хаотич. движение молекул жидкости, кинетич. энергия электронов проводимости и пр.). Указанный процесс называют продольной релаксацией и характеризуют постоянной времени т,. При росте мощности эл.-магн. поля до значений, обеспечивающих условие Й 1, продоль- [c.235]

Последнее слагаемое в ур-еии (1) описывает продольную релаксацию. В достаточно больших магя. полях бна обусловлена спин-решёточным взаимодействием и ведёт к равновесному распределению спинов по зеема-новским уровням энергии за время > т . В малых нолях продольная релаксация может быть спин-спи-Еовой, причём т . [c.331]

Эффект С. п. возникает в оптически плотных средах, когда влияние вещества на поле значительно, и представляет собой один из возможных режимов когерент-вого распространения коротких импульсов в резонансных средах. Его простейшее описание основано на использовании волнового ур-ния для медленно меняющейся амплитуды электрич. иоля импульса A(t, г) (полное поле =, 4ехр[ — ( at — г)]-)- к, с.) и ур-нии для матрицы плотности двухуровневой системы, записанных в предположении, что длительность импульса т нагкшого меньще времён продольной и поперечной релаксации. [c.409]

Существуют разл. модификации описанного варианта С. э. Трёхимпульсвое С. э. делает возможным измерять наряду с Tj время продольной релаксации Ti. Многоимпульсные когерентные методы позволяют на неск. порядков повысить чувствительность и разрешающую способность ЯМР-спектроскопии. [c.636]

Для получения устойчивого комплекса свойств (табл. 16.5) ленты АМС отжигают ниже с наложением магнитного поля и без него. Отжиг без наложения магнитного поля при нагреве выше в с регулируемым охлаждением устраняет последствия структурной релаксации уменьшается Яс, повышается устраняется магнитоупругая анизотропия несмотря на увеличение А , так как снимаются остаточные напряжения. Отжиг в продольном магнитном поле создает продольную ориентацию доменов ВтIBs > 0,9), значительно возрастает уменьшаются потери при повышенных частотах. Отжиг в поперечном магнитном поле обеспечивает поперечную ориентацию доменов (Яг/Bs < ОД) и снижает потери при повышенных частотах полученная ориентация доменов обеспечивает линейное увеличение при возрастании напряженности поля от О до 1 Ts.AfM. [c.541]

Разумеется, если регистрировать времеииую эволюцию некогерентного, ие зависящего от фазовых соотношений антистоксова сигнала, то можно измерить продольное время релаксации Ti — время релаксации энергии (более подробно см. [46]). [c.156]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...