Напор скоростной

Навье уравнение 240, 241 Навье — Стокса уравнения 244 Напор скоростной 246 Напряжение вихря 261, 263 [c.343]

Напор скоростной, отвечающий скорости и [c.650]

Напор скоростной, отвечающий скорости v [c.650]

Сравнивая (68) с (62), для капельной жидкости замечаем, что для газа полный напор определяется суммой не трех, а четырех напоров скоростного, пьезометрического, геометрического и темпе- [c.49]

Полный напор (189) состоит из суммы приращений напоров скоростного, пьезометрического и геометрического. В зависимости от типа рабочих органов доля преобразованного скоростного, пьезометрического и геометрического напора в полном напоре различна. Так, если напор состоит главным образом из приращения пьезометрического напора Я я (p /pg—p Jpg), то такие гидромашины называются объемными (к ним относятся поршневые, шестеренные, пластинчатые, винтовые). У объемных машин напор не зависит от скорости движения рабочих органов [c.145]

Члены уравнения именуются напорами (скоростной напор и т. п.). [c.394]

Вероятность акта слияния можно считать функцией плотности размещения капель на поверхности лиофобного тела и скорости конденсации пара на отдельных каплях (или каплях с прилегающими участками). Как показано в гл. 1, вероятность образования на данном участке новой фазы возрастает с увеличением переохлаждения пара, т. е. с ростом температурного напора. Скоростная киносъемка процесса конденсации водяного пара с увеличением через микроскоп показывает, что малые капли растут очень быстро, затем скорость роста становится незначительной. На освободившейся после слияния поверхности стенки появляются новые мельчайшие капли, обычно наблюдаемые начиная с размеров порядка микрона , и процесс продолжается. Образовавшиеся крупные капли скатываются с поверхности стенки. [c.143]

Этот способ основан на измерении динамических напоров скоростными трубками, установленными на паропроводах пароводяной смеси и сухого насыщенного пара [5-3]. Принципиально это измере- [c.146]

Напор скоростной 109 Напряжение 9, 10, 30, 51 Напряжение касательное 18, 30, 33, 52 [c.516]

Перейдем теперь к построению линии потенциальных напоров. Для этого вычислим по заданным Q и d скорости V для всех сечений, а по ним скоростные напоры v l 2g), приняв а=1. Отложив для каждого из сечений величину v l 2g), vll(2g) и т.д. от соответствующих им точек на линии полных напоров (Ь, d и т. д.), т. е. вычитая графически для этих сечений из полного напора скоростной напор, получим точки Ь, d и т. д., соответствующие пьезометрическим напорам pil pg) p2l(pg) и т. д. Эти пьезометрические напоры равны потенциальным напорам Н для соответствующих сечений, так как второе слагаемое потенциальных напоров z равно нулю. Соединив точки Ь, с, d, е и т. д., получим линию потенциальных напоров Ь —с —d —е —f —g —h. [c.69]

Таким образом, перепад давления равен сумме трех напоров— скоростного, нивелирного и расходуемого на преодоление гидравлического сопротивления движению жидкости [c.319]

В правой части уравнения (1-11) стоит сумма дифференциальных значений трех напоров скоростного, фрикционного и нивелирного. Опыт показывает, что в большин-г стве случаев с достаточной для технических целей точностью можно и решение этого дифференциального уравнения представить в виде суммы определяемых по отдельности напоров (так называемый принцип наложения потерь) [c.8]

Уравнение Бернулли для любых сечений потока при установившемся движении сохраняется сумма напоров — скоростного w /2, пьезометрического р/р, статического н потерянного на трение А р, т. е. [c.12]

В соответствии с уравнением (5.3) первого закона термодинамики, количество теплоты, отдаваемой потоком газов в теплообменнике, равно разности энтальпий газов до и после теплообменника (изменением скоростного напора можно пренебречь, а техническая работа не совершается). Поэтому основой тепловых расчетов топливоиспользующих устройств является энтальпия продуктов сгорания, которую принято рассчитывать на единицу количества топлива, из которого получились эти продукты , т, е. [c.128]

Наглядное представление об изменениях напора потока и его составляющих при истечении жидкости через насадок дается графиком напоров (см. рис. VI—9). Линия напора и пьезометрическая линия на этом графике качественно изображают ход изменения полного и гидростатического напоров по длине насадка от начального сечения перед входом в насадок до его выходного сечения. Пьезометрический напор pj pg) в любом сечении насадка определяется расстоянием по вертикали от оси насадка до пьезометрической линии, скоростной напор v /(2g) — расстоянием по вертикали между пьезометрической линией и линией напора. [c.129]

Скоростным напором и потерями в трубе пренебречь, плотности воздуха и газа принимать постоянными ПО высоте а. [c.139]

Так как скоростные напоры в баках пренебрежимо малы v l2g О н Пд/2 я 0), получаем общее соотношение [c.151]

Определить массовый расход воздуха, приняв коэффициент трубки равным единице (перепад давлений (Pi—p )fpg воздуха в ветвях трубки равен скоростному напору v"/2g в мерной точке), а отношение средней скорости в трубе к измеряемой трубкой скорости на ее оси гур/ц = 0,84. [c.172]

Определить расход Q масла через зазор (скоростными напорами и потерей входа в зазор пренебречь). [c.216]

Принять угловую скорость жидкости равной половине угловой скорости диска. Скоростными напорами жидкости в балансе напоров пренебречь. [c.221]

Уравнение (IX—2) применимо также независимо от размеров питателя и приемника в тех случаях, когда трубопровод имеет достаточно большую длину, при которой скоростные напоры на входе и выходе из трубопровода оказываются пренебрежимо малыми по сравнению с потерями напора иа трение по его длине. [c.227]

При достаточно большой относительной длине //d трубопровода скоростной напор v /(2g) пренебрежимо ма.т по сравнению с общей потерей напора в трубопроводе. [c.231]

График напоров для длинного трубопровода строится упрощенно (рис. IX—6), поскольку относительная малость скоростных напоров позволяет рассматривать линию напора и пьезометрическую линию как практически совпадающие. [c.232]

Из выражения (8.5) следует, что при постоянном расходе потока ((2 onst) функция Я - имеет вид, представленный на рис. 8.2. Эта зависимость имеет явно выраженный минимум, который принято называть критической точкой, разделяющей открытые потоки на бурные (при Л < Лк) и спокойные (Л >кк) в зависимости от того, какой из напоров (скоростной или статический) является преобладающим. Критическая точка характеризует минимум удельной энергии в живом сечении потока. [c.127]

Рассмотрим теперь движение газа через диффузор — канал, в котором давление повышается. за счет уменьшения скоростного напора (dt< 0). Из уривне ния (5.25) следует, что если с/о<1, то dF>0, т. е. если скорость газа при входе в канал меньше скорости звука, то диффузор должен расширяться по направлению движения газа так же, как при течении несжимаемой жидкости. Если же скорость газа на входе в канал больше скорости звука (с/а>1), то диффузор должен суживаться (df<0). [c.49]

При Q = 0 (чисто активная ступень) весь располагаемый теплопереггад, а следовательно, и перепад давлении срабатывается в сопловом аппарате, превращаясь в скоростной напор. Именно такая ступень рассмотрена на рис. 20.2, 20.3. При Q=1 (чисто реактивная ступень) весь располагаемый теплоперепад срабатывался бы на рабочих лопатках. [c.170]

Итак, йля идеальной движущейся жидкости сумма трех напоров (высот) геометрического, пьезометрического и скоростного есть величина посто51нная вдоль струйки. [c.40]

Коэффициент потерь таким образом, ость отиошепие потерянного напора к скоростному напору. [c.48]

Так как в рассматриваемом более общем случае скорости в начале М и конце N трубопровода различны, то выражепие потребного напора для всего трубопровода М — N ъ отличие от формулы (1.1.39) должно содержать разность скоростных напоров в конце и начале трубопровода. Принимая а = 1, имеем [c.123]

Ре сл = 4 000 с учетом влияния гсл/ ст- Такое влияние симплекса LjDt на теплообмен следует объяснить процессом тепловой стабилизации движущегося слоя. Вследствие сравнительно низкой эффективной теплопроводности сыпучей среды вначале все падение температуры происходит в пристенной зоне. Повтому снижение температурного напора происходит медленнее, чем температурного градиента асл заметно падает по ходу слоя. Этот процесс протекает до момента стабилизации температурного поля, граница которого пока не установлена, хотя диапазон исследованных L/D = 42,5- 276. Подчеркнем, что длина участка тепловой стабилизации всегда значительно превышает длину участка стабилизации скорости слоя ( 9-6). Это должно свидетельствовать о существенной неэквивалентности температурных и скоростных полей в движущемся слое. [c.340]

Г.СЛН площади сечении питателя и приемника достаточно велики по сравнению с сечением трубопровода (наирпмер, трубопровод, соединяющий два больших резервуара), скоростными напорами жидкости в этих сечениях при составленпи баланса напоров можно пренебречь. При этом расчетное уравнение приобретает вид [c.227]

Пьезометрический напор pJ pg) в каждом сечении (р — избыточное давление) определяется на графике заглублением центра сечения под пьезометрической линией скоростной напор аи-/(2 ) — вертикальным расстоянием между пьезометрической линией и линией напора Построение графика напоров для вертикального трубопровода дано на рис. IX—4. Напоры в каждом сечении откладЕ ваются по горизонтали таким образом, чтобы ось [c.230]

Теоретическая механика (1976) -- [ c.246 ]

Физические основы механики и акустики (1981) -- [ c.139 ]

Гидравлика и аэродинамика (1975) -- [ c.71 ]

Техническая гидромеханика (1987) -- [ c.138 ]

Техническая гидромеханика 1978 (1978) -- [ c.150 ]

Гидравлика. Кн.2 (1991) -- [ c.93 ]

Гидравлика и аэродинамика (1987) -- [ c.92 ]

Гидравлика (1982) -- [ c.98 ]

Гидравлика и гидропривод (1970) -- [ c.46 ]

Механика (2001) -- [ c.34 ]

Сборник задач по гидравлике и газодинамике для нефтяных вузов (1990) -- [ c.54 ]

Динамика вязкой несжимаемой жидкости (1955) -- [ c.109 ]

Гидравлика (1984) -- [ c.87 ]

Гидравлика Основы механики жидкости (1980) -- [ c.89 , c.156 ]

Прикладная газовая динамика Издание 2 (1953) -- [ c.25 ]

Механика жидкости и газа Издание3 (1970) -- [ c.119 ]

Расчет пневмоприводов (1975) -- [ c.30 ]

Справочное руководство по физике (0) -- [ c.100 ]

Гидравлика Изд.3 (1975) -- [ c.79 , c.88 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...