Сопротивление металлов теория

Необходимо сразу отметить, что процессы, обусловливающие электропроводность, очень сложны. Хотя качественная сторона этих процессов вполне ясна и теория позволяет предсказать общий вид температурной зависимости сопротивления металлов,, сплавов и полупроводников, однако количественные оценки недостаточно точны для расчета характеристик термометров сопротивления. Основная трудность вычислений связана с необходимостью точного теоретического учета относительного вклада различных конкурирующих процессов. [c.187]

В основе современного понимания проводимости металлов лежит идея Блоха [4, 5], что свободные электроны проходят через металл как плоские волны, модулированные некоторой функцией с периодом, равным периоду решетки. Это позволяет преодолеть противоречия простой теории электронного газа, согласно которой атомы решетки сами должны являться главными центрами рассеяния электронов проводимости В результате длина свободного пробега может достигать нескольких миллиметров, что и наблюдается при низких температурах в особо чистых металлах. Сопротивление металлов, согласно теории Блоха, обусловлено только неидеальностью решетки. Наличие примесных атомов, точечных дефектов и границ зерен приводит к дополнительному рассеянию и, следовательно, к увели- [c.189]

Исходным пунктом теории, объясняющей явление сверхпроводимости, служит наличие эффективного притяжения между электронами вблизи поверхности Ферми, следствием которого является возникновение пар электронов. Образование пар может происходить при температурах ниже некоторой критической Ть, при этом сопротивление металла становится нулевым. [c.301]

В настоящей монографии обсуждаются различные аспекты создания и применения расчетно-экспериментального метода для описания поведения металлов в условиях динамических нагрузок. Вначале даются общие сведений о свойствах сплошной среды, формулируются уравнения движения и деформации среды и уравнения на сильных разрывах, а также описываются модели уравнения состояния вещества. При изложении результатов экспериментальных исследований свойств материалов основное внимание уделяется откольному разрушению и сдвиговой прочности. Наконец, приводится конструктивная теория исследования свойств математических моделей разрушения и сопротивления металлов пластической деформации при импульсных нагрузках. [c.5]

Экспериментально и теоретически показано, что обычные приемы расчета напряжений и деформаций, разработанные в теории упругости и сопротивления металлов, применимы к пластмассам в весьма ограниченных пределах, так как существенную роль играет непостоянство механических характеристик пластмасс во времени, которое значительно усугубляется с повышением температуры и воздействием агрессивной среды. [c.166]

Обогащенная новыми теориями и методами исследования, молодая наука — металлография — уже в первом десятилетии XX в. представляла собой весьма разветвленную область знания, тесно связанную с широким кругом научных дисциплин сопротивление материалов, методы испытания металлов, теория упругости, химия (в особенности физико-химия), металлургия, обработка металлов давлением, литейное дело, термическая обработка, обработка металлов резанием. Классическая металлография пополнилась новыми разделами. [c.8]

За циклом физико-математических наук следуют столь же необходимые при изучении резания металлов дисциплины общетехнического цикла сопротивление материалов, теория механизмов и детали машин. Наконец, студентам необходимы и те конкретные знания и представления об оборудовании, инструменте и общей технологии, которые учащиеся получают в механических, кузнечно-прессовых и литейных цехах заводов. [c.7]

Таким образом, изучение явлений, возникающих при резании металлов, связано с решением целого ряда сложных проблем физики,, сопротивления материалов, теории прочности, металловедения,, далеко еще не разрешенных. Поэтому учение о резании металлов вынуждено пользоваться во многих случаях экспериментальными зависимостями, не всегда подкрепленными теоретическими обоснованиями. [c.15]

Так как дислокации, образующиеся при кристаллизации металла и при первых пластических деформациях в процессе изготовления монокристаллического образца, исчезают, выходя на поверхность, как только начинается скольжение, то вопрос источников дислокаций является серьезной задачей теории дислокаций. Первоначальные дефекты решетки монокристалла должны исчезать вместе с исчезновением дислокаций, и сопротивление металла дальнейшей пластической деформации должно значительно увеличиваться. Так как фактически это не имеет места, то необходимо объяснить, каким образом в процессе деформации появляются в значительных количествах новые дислокации. [c.119]

Сопротивление металла разрушению, в принципе, рассчитывают из электронной теор ии. [c.1119]

Собственные напряжения первого рода уравновешиваются в относительно больших объемах, соизмеримых по величине с самим изделием. Эти напряжения обладают определенной ориентацией в зависимости от формы изделия. Напряжения первого рода определяются теоретически с помощью общеизвестных методов сопротивления материалов, теории упругости, теории пластичности, а также экспериментально. Собственные напряжения второго рода уравновешиваются в микроскопических объемах тела в пределах одного или нескольких зерен металла. Напряжения второго рода не имеют [c.86]

ЭЛЕМЕНТАРНАЯ ТЕОРИЯ ЗАКОНА ДИСПЕРСИИ ФОНОНОВ СКОРОСТЬ ЗВУКА ОСОБЕННОСТИ КОНА ДИЭЛЕКТРИЧЕСКАЯ ПРОНИЦАЕМОСТЬ МЕТАЛЛА ЭФФЕКТИВНОЕ ЭЛЕКТРОН-ЭЛЕКТРОННОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ФОНОННЫЙ ВКЛАД В ОДНОЭЛЕКТРОННУЮ ЭНЕРГИЮ ЭЛЕКТРОН-ФОНОННОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ЗАВИСЯЩЕЕ ОТ ТЕМПЕРАТУРЫ ЭЛЕКТРИЧЕСКОЕ УДЕЛЬНОЕ СОПРОТИВЛЕНИЕ МЕТАЛЛОВ РОЛЬ ПРОЦЕССОВ ПЕРЕБРОСА [c.138]

В простейших теориях решеточного вклада в сопротивление металлов принимают, что главную роль в рассеянии играют процессы, в которых электрон испускает (или поглощает) один фонон. Если электронный переход происходит [c.150]

Осцилляции зависимости сопротивления от поля впервые наблюдали в В Шубников и де Гааз [371], и, как мы видели в гл. 1, именно это открытие привело к обнаружению осцилляций де Г ааза — ван Альфена магнитных свойств. Однако оказывается, что этот эффект отчетливо выражен только в полуметаллах и полупроводниках, а также в условиях магнитного пробоя (см. гл. 7). Обычно же эффект слаб и довольно труден для наблюдения, и в действительности он был обнаружен только для небольшого числа металлов. Теория этого эффекта [2] достаточно сложна, поскольку она включает подробное рассмотрение задачи о рассеянии электрона в магнитном поле. К счастью, однако, его природу можно качественно понять с помощью простого рассуждения, принадлежащего Пиппарду [344]. Пиппард указал, что вероятность рассеяния пропорциональна числу состояний, в которые электрон может попасть в результате рассеяния, и поэтому эта вероятность, которая определяет время электронной релаксации г и величину удельного сопротивления, будет осциллировать вместе с плотностью состояний ( ) для энергии, равной энергии Ферми. (Осцилляции плотности состояний обсуждались в разд. 2.5.) [c.195]

Из теории пластической деформации известно, что объем тела после деформации остается практически неизменным поэтому стружка, увеличиваясь по толщине, должна укорачиваться по сравнению с длиной обработанной поверхности. Кроме толщины изменяется еще и ширина стружки — происходит усадка по ширине стружки. Так как усадка является результатом пластической деформации, по величине усадки можно судить о степени пластической деформации, а значит, о силе сопротивления металла резанию, силе трения и о других важных показателях процесса. [c.98]

Параллельно с квант, механикой развивалась квант, статистика — квант, теория поведения физ. систем, состоящих из огромного числа микрочастиц. В 1924 инд. физик Ш. Бозе, применив принцип квант, статистики к фотонам (их спин равен 1), вывел ф-лу Планка для распределения энергии в спектре равновесного излучения, а Эйнштейн — ф-лу распределения энергии для идеального газа молекул Бозе — Эйнштейна статистика). В 1926 Дирак и итал. физик Э. Ферми показали, что совокупность эл-нов (и др. одинаковых ч-ц со спином /а), для к-рых справедлив принцип Паули, подчиняется др. статистич. законам Ферми — Дирака статистике). В 1940 Паули теоретически установил связь спина со статистикой. Квант, статистика сыграла важную роль в развитии Ф. конденсированных сред и в первую очередь Ф. ТВ. тела. В 1929 И. Е. Тамм предложил рассматривать тепловые колебания атомов кристалла как совокупность квазичастиц — фононов. Такой подход позволил объяснить, в частности, спад теплоёмкости металлов (- Г ) с понижением темп-ры Т в области низких темп-р, а также показал, что осн. причина электрич. сопротивления металлов — рассеяние эл-нов на фононах. Позднее были введены др. квазичастицы. Метод квазичастиц оказался весьма эффективным в Ф. конденсированных сред. [c.815]

Очевидно, что для правильного использования термометров сопротивления нет необходимости в детальном понимании процессов электропроводности. Однако исследования, направленные на улучшение воспроизводимости результатов измерений, расширение диапазона применения термометров, едва ли будут эффективными без общего знакомства с теоретическими основами их работы. Прежде чем приступить к описанию характеристик и практического использования основных типов термометров сопротивления, рассмотрим кратко теорию электропроводности чистых металлов, сплавов и полупроводников. [c.186]

Рассмотренные нами представления позволяют перенести на аморфные вещества то объяснение различия между диэлектриками, полупроводниками и металлами, которое было дано в обычной зонной теории твердых тел. Если уровень Ферми лежит в области нелокализованных состояний, то вещество представляет собой металл. Его сопротивление при 7- 0 К стремится к некоторому конечному значению. Если же уровень Ферми при низких температурах находится в интервале энергии, занятом локализованными состояниями, то материал представляет собой полупроводник или диэлектрик. Здесь возможны два типа проводимости [c.359]

Кроме того, в этот период были обнаружены и другие явления, которые также не могли быть объяснены на основе ранних теорий, например уменьшение сопротивления под влиянием давления, свойственное большинству металлов. Действительно, в простои модели рассеяния электронов совокупностью атомов— биллиардных шаров следует ожидать, что сжатие должно приводить к увеличению частоты столкновений и вследствие этого к увеличению сопротивления. [c.156]

Введение. В первом издании своей классической монографии Теория металлов Вильсон [1J писал Напрасно так много внимаипя уделялось сопротивлению металлов, которое является, пожалуй, одним из наименее характерных свойств вещества, так как оно очень сложным образом зависит от распределения электронов и упругих постоянных . Эту точку зрения можно считать справедливой и в настоящее время, хотя Л1ы не должны забывать, что способность к проводимости электрических зарядов является одним из самых удивительных и важных свойств металлов. [c.153]

Анализ электрического сопротивления металлов, произведенный Друде, можно пепосредственно сопоставить с элементарной кинетической теорией газов. Электронам приписывается одинаковая по величине, но беспорядочно наиравлеииая в пространстве скорость v и некоторая средняя длина свобод- [c.153]

Характеристическая частота решетки, а следовательно, и в при сжатии возрастают, поэтому из теории Вина непосредственно следует (как показал Грюнейзен) наблюдаемое па опыте уменьшение сопротивления под действием давления. Вин, таким образом, ясно понимал, что сопротивление металлов в основном определяется значением приведенной температуры Т/<в. [c.158]

Де-Хааз и ван-ден-Берг в Лейдене начали примерно с 1933 г. проводить ряд тщательных и подробных измерений электрического сопротивления металлов в области ииже 20° К. В результате более ранних измерений, проведенных в Лейдене, и многочисленных измерений Мейснера и Фойгта [52] было определено сопротивление многих металлов в точках кипения кислорода (- 90° К) и азота ( 78° К), в точке кипения и в тройной точке водорода ( 20 и 14° К) и при гелиевых температурах (от 4 до 1,5° К). Промежуточные же области температур остались пепсследованными. Между тем, как будет подробнее указано в разделе 3 этой гланы, наиболее интересные данные для сравнения с теорией и для выяснения природы рассеяния электронов могут быть получены именно в интервале от 30 до 4° К. [c.170]

Теоретическое исследование температурной зависимости электрического сопротивления в значительной степени аналогично исследованию температурной зависимости теплоемкости, но отличается некоторыми дополнительными осложнениями. Для проведения такого исследования необходимы сведения не только о колебаниях решетки, но и о механизме взаимодействия между электронами и ионами, или, как говорят, о рассеянии электронов. Последний вопрос в свою очередь включает некоторые детали поведения самой совокупности электронов. Введенное Планком представление о нулевой энергии колебаний решетки не повлияло на теорию теплоемкости твердых тел много позже было выяснено, что нулевые колебания решетки не вносят вклад и в электрическое сопротивление металла (Блох, Хаустон и Зоммер-фельд). В настоящее время можно с полным основанием утверждать, что механизм электрического сопротивления, обусловленного колебаниями решетки, предложенный в работах периода 1927—1932 гг., в общих чертах был правилен (хотя этого нельзя сказать относительно некоторых вопросов в теории теплопроводности и термоэлектричества). Тем не менее оставалось много вопросов, в которых численное согласие расчетов с экспериментом и детальное понимание процессов были далеко недостаточными. Таким образом, хотя расчет теплоемкости простых твердых тел не вызывает сомнения, однако относительно электрического сопротивления простого металла этого сказать нельзя. [c.187]

В первое время поело завершения разработки теории Зоммерфельда полагали, что наблюдаемое на опыте влияние магнитного ноля на сопротивление металлов может быть приписано тепловому разбросу скоростей электронов, т. е. к Г (см., например, [105]). Однако расчет показал, что такое предположение может объяснить только малую часть наблюдаемого в действительности влияния магнитного поля на сопротивление металлов и не способно интерпретировать ряд других особенностей этого явления. Бете [106] и Пайерлс [107] предположили, что вариации электронных свойств различных металлов могут быть связаны с характерным для каждого из них отступлением от идеальной изотропной модели свободных электронов. Так, с одной стороны, влияние периодического поля решетки может привести к тому, что электроны, обладающие одинаковыми энергиями (фермиевскидш), будут иметь при движении в разных направлениях различные скорости. Это означает, что поверхность Ферми (поверхность постоянной энергии электронов) в простраистве импульсов отличается от сферической. [c.198]

Поскольку приближение независимых частиц Блоха удовлетворительно объясняет свойства нормальных металлов, можно думать, что сверхпроводимость возникает вследствие какого-либо явления, не учтенного в этой теории. Одним из них является корреляция в расиоложенны электронов, вызванная кулоновскими силами и рассмотренная в теории Гейзенберга [7]. Последний предположил, что электроны с энергиями вблизи границы Ферми образуют решетку, стремясь расположиться так, чтобы уменьшить энергию кулонов-ского взаимодействия между собой. Другим таким явлением может быть магнитное взаимодействие между электронами, рассмотренное Уэлкером [18]. Кроме того, к таким явлениям отиосится электрон-фон о иное взаимодействие, первоначально введенное для рассмотрения рассеяния электронов, которое определяет сопротивление металла. Это взаимодействие дает вклад в энергию как нормальной, так и сверхпроводящей фаз и в первую очередь обусловливает переход. [c.682]

Сверхпроводники и криопроводники. Явление сверхпроводимости было открыто нидерландским физиком X. Камерлинг-Оннесом в 1911 г. Согласно современной теории, основные положения которой были развиты в работах Д. Бардина, Л. Купера, Дж. Шриф-фера (теория БКШ), явление сверхпроводимости металлов можно объяснить следующим образом. При температурах, близких к абсолютному нулю, меняется характер взаимодействия электронов между собой и атомной решеткой, так что становится возможным притягивание одноименно заряженных электронов и образование так называемых электронных (куперовских) пар. Поскольку куперовские пары в состоянии сверхпроводимости обладают большой энергией связи, обмена энергетическими импульсами между ними и решеткой не наблюдается. При этом сопротивление металла становится практически равным нулю. С увеличением температуры некоторая часть электронов термически возбуждается и переходит в одиночное состояние, характерное для обычных металлов. При достижении критической температуры (Т ) все куперовские пары распадаются и состояние сверхпроводимости исчезает. Аналогичный результат наблюдается при определенном значении магнитного поля (критической напряженности Я р или критической индукции Акр), которое может быть создано как собственным током, так и посторонними источниками. Критическая температура и критическаяс напряженность магнитного поля являются взаимосвязанными величинами. Эта зависимость для чистых металлов может быЪ приближенно представлена следующим выражением [c.122]

Необратимые процессы при переменном деформировании проявляются в поглощении энергии, характеризуемом петлей упруго-пластического гистерезиса, выделении тепла и накоплении локальных напряжений остаточных. Образование сдвигов при циклич. деформировании монокристаллов возникает на весьма ранних стадиях, составляющих по числу циклов несколько процентов по сравнению с тем, к-рое необходимо для возникновения микроскопич. трещин. В поликристаллах неравномерность необратимых процессов при циклич. деформировании усугубляется микронеоднородной напряженностью конгломерата вследствие случайной ориентировки отдельных кристаллов, дефектами их структур, искажениями у границ и др. несовершенствами. Начальные стадии сдвиговых явлений возникают в отделг,-ных наиболее напряженных и ослабленных дефектами кристаллах. При дальнейшем деформировании сдвиговые процессы распространяются на все большие объемы кристаллич. конгломерата. В настоящее время нет ещо общепринятой теории усталостного разрушения. Согласно одной пз распространспных теорий при определеи-ном уровне циклической напряженности накопление сдвигов приводит к зональному исчерпанию способности металла к дальнейшему деформированию, к его предельному наклепу и возникновению микроскопических разрушений в форме трещин, образующихся в местах высокой плотности сдвиговых явлений. Наклеп, распространяющийся па часть напрягаемых объемов конгломерата, проявляется в увеличении сопротивления металла пластич. дефор- [c.382]

Н. В. Калакуцким. В зависимости от параметров объема, в котором уравновешиваются собственные напряжения, их подразделяют на собственные напряжения первого рода, уравновешивающиеся в макрообъемах, соизмеримых с размерами изделия второго рода, уравновешивающиеся в пределах одного или нескольких зерен металла, и третьего рода, уравновешивающиеся в пределах кристаллической решетки металла. Собственные напряжения первого рода определяют теоретически с помощью методов сопротивления материалов, теории упругости, теории пластичности, а также экспериментально. Собственные напряжения второго и третьего рода находят опытным путем на основе анализа рентгенограмм. [c.210]

История возникновения и развития режущих инструментов неотделима от всей материальной культуры общества. Русский исследователь И. А, Тиме в 1868-1869 гг. первый в мире исс.тедовал процессы резания и отделения стружки. Он в своем труде (опубликованном в 1870 г.) Сопротивление металлов и дерева резанию дал классификацию стружек, определил направление плоскостей скалывания (сдвига). Русский ученый К. А. Зворыкин создал гидравлический динамометр, дал схему сил, действующих на резец, расчетом определил положение плоскостей скалывания. В 1912—1915 гг. Я. Г. Усачев провел большие исследования физической стороны процесса резания металлов, установил явление наклепа, разработал метод измерения температуры резца, создал теорию образования нароста. А. Н. Челюсткин и другие русские ученые продолжили эти исследования. Большие экспериментальные работы по процессу резания металлов провел Фредерик Тейлор, который установил обобщенную эмпирическую зависимость стойкости резца от скорости резания и создал систему научного подхода к организации труда. [c.3]

ВЫВОД УРАВНЕНИЯ СИЛЫ РЕЗАНИЯ. Один из основоположников теории резания металлов, русский ученый К. А. Зворыкин, исходя из положения, что сила резания Р (составляющая Рг) равна сопротивлению металла обрабатываемой заготовки пластической деформации стружкообразования и силе трения на поверхностях лезвия резца, вывел теоретическое уравнение силы резания. В основу вывода им были положены расчетные схемы, отражающие работу строгального резца, перемещающегося относительно заготовки со скоростью V. [c.98]

Следовательно, резание — сложный механико-физико-химический процесс. Его изучение начал профессор Петербургского горного института И. А. Тиме, опубликовавший в 1870 г. книгу Сопротивление металла и дерева резанию [2], в которой изложил результаты своих опытов по срезанию стружек и теорию этого процесса. Дальнейшее развитие теория резания древесины получила в работах П. А. Афанасьева [3], П. В. Денфера (1904—1907 гг.) , А. Л. Бершадского [7, 8], М. А. Дешевого [4], С. А. Воскресенского [5]. Эти работы утвердили приоритет отечественных ученых в развитии теории резания древесины. [c.8]

Крупный вклад в эти исследования вйесли отечественные ученые. Так, в 1870 г. был опубликован труд горного инженера, впоследствии профессора, И. А. Тиме Сопротивление металлов и дерева резанию . И. А. Тиме подробно изучил процесс образования стружки, ввел классификацию стружек, предложил формулу для расчета силы резания. В 1893 г. профессор К. А. Зворыкин изложил оригинальную теорию процесса резания, впервые применил гидравлический динамометр для определения снл резания. В 1912 г. Я. Г. Усачев [c.3]

Метод Кольрауша [1] является одним из наиболее точных мето дов определения коэффициента теплопроводности X металлов. Теория метода, подробно описанная в [2, 3], была создана Егером и Диссельхорстом [4]. Она позволила создать методику учета поправки на теплообмен боковых поверхностей тонкого металлического стержня, дополнительно нагреваемого в печи электрическим током. Однако в теории не учитывается температурная зависимость коэффициента теплопроводности и удельного сопротивления от-сутствует вывод поправки, связанной с неравномерностью температурного поля печи. [c.315]

Теория резания рассматриваег общие закономерности процесса образования стружки, силы, действующие на инструмент, и их влияние на процесс резания тепловые явления, возникающие в процессе резания износ инструментов и пути повышения их стойкости влияние геометрии инструментов на проае резания влияние режимов резания на усилие р>езания и стойкость инструмента правила выбора смазочно-охлаждающей жидкос1и и способа подвода ее в зону резания и т д. Основоположниками научных исследований процесса резания металлов являются русские ченые. Профессор Петербургского горного института Иван Августович Тиме (1838—1920) в 1870 г. в своем труде Сопротивление металлов и дерева резанию изложил основные закономерности процесса стружкообразования, указал на прерывистый характер этого процесса, сделал важные выводы о причинах вибрации при резании и т. а. [c.148]

В описанных выше интерферометрах измерение длины волны производилось путем перемещения отражающей пластинки. При таких измерениях требуется строго соблюдать параллельность отражателя излучающей поверхности излучателя (по этому вопросу см. соображения, развитые в гл. IV, 1, п. 2). Кроме того, образующиеся в интерферометре стоячие волны выражены тем резче, чем больше коэффициент отражения на границе среда-отражатель. Согласно данным табл. 1, коэффициент отражения на границе вода—металл равен приблизительно 86—89%, а на границе жидкость—воздух—около 99%. Поэтому Фокс и Хантер [2813, 3090] описали ультразвуковой интерферометр для жидкостей, в котором звуковые волны отражаются от границы жидкость— воздух. Если при помощи трех юстировочных винтов установить горизонтально расположенный излучатель строго по ватерпасу, то поверхность находящегося над излучателем столба жидкости оказывается абсолютно параллельной поверхности излучателя. Меняя высоту столба жидкости, можно изменять расстояние от излучателя до отражающей поверхности при этом, как и в описанных выше конструкциях, периодически меняется сопротивление прибора. Теория такого интерферометра со свободной поверхностью жидкости приведена в работе Хантера и Фокса [3091]. [c.159]

Электроны в Т. т. Сразу же после открытия электрона начала развиваться электронная теория Т. т., и прежде всего металлов. Нем. физик П. Друде (1900) предположил, что в металлах валентные эл-ны не связаны с атомами, а образуют газ свободных эл-нов, заполняюш,их крист, решётку, к-рый, подобно обычному разреж. газу, подчиняется Больцмана распределению. Эта модель была развита голл. физиком X. А. Лоренцем (1904— 1905). Внеш. электрич. поле создаёт направ л. движение эл-нов, т. е. электрич. ток. Электрич. сопротивление металлов объяснялось столкновением эл-нов с ионами решётки, хотя для объяснения большо электропроводности металлов пришлось ввести в теорию длину свободного пробега, значительно превышающ,ую ср. расстояние между атомами. Теория Друде — Лоренца позволила объяснить закон Видемана — Франца и оптич. св-ва металлов, в т. ч. скин-эффект, но предсказываемый теорией вклад эл-нов в теплоёмкость металла резко расходился с опытом (в неск. раз). [c.736]

Т. м. обычно подразделяют на две группы термомагнитные (компенсационные) сплавы (ТКС) и многослойные термомагнитные (компенсационные) материалы (ТКМ). К ТКС относятся сплавы N1—Ре—Сг (компенсаторы), N1—Си (кальмаллои), N1—Ре (термаллои). К преимуществам компенсаторов относится обратимость св-в в диапазоне темп-р 70°С, хорошая воспроизводимость хар-к (в частности, зависимость от Т), несложная механич. обработка. ТКМ обладают рядом преимуществ по сравнению с ТКС возможность расчёта магн. св-в и разнообразие хар-к, достижение насыщения Jg) в слабых полях, слабая зависимость насыщения от поля. Преображенский А. А., Теория магнетизма, магнитные материалы и элементы. М., 1972 Прецизионные сплавы. Справочник, М., 1974. ТЕРМОМАГНИТНЫЙ ЭФФЕКТ, то же, что Риги — Ледюка эффект. ТЕРМОМЕТР СОПРОТИВЛЕНИЯ, прибор для измерения температуры, принцип действия к-рого основан на зависимости электрич. сопротивления металлов, сплавов и ПП от темп-ры (на увеличении сопротивления К с повышением темп-ры Т у металлов и обратно зависимостью Л от Г у полупроводников). [c.754]

Магниторезистивный эффект — увеличение сопротивления металлического образца, помещаемого в магнитное поле,— описывается довольно сложной теорией. Магниторезистивный эффект будет наблюдаться в том случае [1], когда поверхность Ферми несферична, и особенно когда она содержит вклады электронов и дырок или электронов из двух зон. Если существуют два типа носителей, имеющие различный заряд, массу или время релаксации, то магнитное поле будет влиять на них по-разному. Соответственно будет изменяться и полная проводимость, представляющая собой векторную сумму двух компонентов. Этот механизм приводит к появлению поперечного магниторезисторного эффекта, который примерно пропорционален квадрату напряженности магнитного поля Я, а в сильных полях приходит к насыщению. Особый случай представляет металл, у которого различные типы носителей имеют одинаковое время релаксации. Тогда изменение сопротивления Ар под действием магнитного поля можно записать в виде [c.250]

Теория устойчивости упругих систем была заложена трудами Л. Эйлера в XVHI в. В течение долгого времени она не находила себе практического применения. Только с широким использованием во второй половине XIX в. в инженерных конструкциях металла вопросы устойчивости гибких стержней и других тонкостенных элементов приобрели практическое значение. Основы устойчивости упругих стержней излагаются в курсе сопротивления материалов. Поэтому в настоящей главе рассматривается только теория устойчивости упругих пластин и оболочек как в линейной, так и нелинейной постановке. Интересующихся более глубоко вопросами устойчивости стержней мы отсылаем к книгам [5, 6, 7]. Критический подход к самому понятию упругой устойчивости в середине XX в. явился наиболее важным моментом в развитии теории устойчивости и позволил к настоящему времени сформировать единую концепцию устойчивости упругопластических систем, описанную в 15.1 настоящей главы. [c.317]

В 1911, г., проводя эксперименты по исследованию влияния примесей на остаточное соаротивление металлов, голландский физик Г. Камерлинг-Оннес обнаружил новое явление, получившее название сверхпроводимости. Изучая зависимость сопротивления ртути от температуры, он установил, что при очень низких температурах сопротивление образца исчезало, причем самым неожиданным образом. При температуре 4,2 К удельное электрическое сопротивление резко обращалось в нуль (рис. 7.31). Изложенная выше теория электропроводности металлов предсказывает, что в образцах без примесей и дефектов удельное f сопротивление должно стремиться к нулю при [c.262]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...