Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Спины

Вместо минимума здесь наблюдается монотонное уменьшение удельного сопротивления (см. рис. 5.30). В этом сплаве основной компонент, родий, имеет -зону, поэтому -состояния примеси (железа) не могут считаться локализованными. Однако флуктуации плотности спина усиливаются вблизи примесных атомов и магнитные свойства сплавов сходны со свойствами сплавов Кондо. Примесный вклад в удельное сопротивление аналогичен вкладу от эффекта Кондо, а положительный температурный коэффициент является главным образом следствием сходства между атомами железа и родия и, в частности, между их -зонами [11].  [c.196]


Два электрона с одинаковыми первыми (главными) квантовыми числами п, с тождественными вторыми квантовыми числами / и о идентичными третьими (магнитными) квантовыми числами /и,, орбиты которых находятся в одной плоскости, а механические моменты (спины) действуют в противоположных направлениях (в результате чего магнитный момент равен нулю), имеют наиболее прочную связь.  [c.5]

Четвертое квантовое число характеризует собственное вращение электрона, в результате чего возникают механический момент (спин) и магнитный момент. Оно принимает только два значения Э- /гИ— /3.  [c.7]

Полуавтоматы подразделяют на стационарные, где все части, аппарата смонтированы в одном корпусе с источником питания передвижные, где механизм подачи и катушка с проволокой размещены на тележке переносные с максимальным облегчением механизма подачи и катушки с проволокой ранцевые — с размещением механизма подачи с катушкой за спиной сварщика для сварки " монтажных условиях специализированные. 1  [c.64]

Каждая ковалентная связь между атомами образуется при спаривании их валентных электронов (с противоположными спинами). Поскольку валентные возможности атомов ограничены, важнейшее свойство ковалентной связи — насыщаемость химических сил сродства.  [c.9]

Уровни энергии, которыми может обладать электрон в кристалле, определяются принципом Паули, который гласит, что в атоме в одном из любых квантовых состояний может находиться не более двух электронов (с противоположными спинами).  [c.31]

И, наконец, существенно, что влияние обычного теплового движения на ориентацию магнитных диполей электрона или ядер, точно так же, как и обратное влияние этой ориентации на тепловое движение часто бывает очень невелико. Тогда их можно рассматривать как не зависящие друг от друга. Таким путем мы и приходим к объекту, который называют спиновой системой. Она состоит из элементарных магнитных диполей, расположенных в фиксированных точках пространства. Спиновыми такие системы называют потому, что существование магнитного диполя у электронов или ядер тесно связано с существованием у них собственного механического момента импульса, который называют спином.  [c.90]

Особенно полно такая теплоизоляция осуществляется для ядерных спинов, находящихся в сильно охлажденном веществе. И реальные опыты по получению отрицательных термодинамических температур про-  [c.93]

ВОДИЛИСЬ на спинах ядер в охлажденном до температуры жидкого гелия (4,2 К) монокристалле ЫР. В таких условиях спиновая система могла находиться при отрицательных температурах часами.  [c.94]


В случае ядерных спинов величина этого вклада очень мала. На фоне полной намагниченности вещества его можно заметить, только используя магнито-резонансные методы, с помощью которых его можно избирательно выделить. Эти методы получили широкое развитие после того, как в 1944 году Е.К.Завойский открыл явление электронного парамагнитного резонанса, а в 1946 году Ф.Блох с сотрудниками —явление ядерного магнитного резонанса.  [c.94]

Из опытных данных, которые подробно рассматриваются в т. IV, известно, что элементарные частицы обладают внутренним моментом импульса Уц. м- Внутренний момент импульса обычно называется спином момента импульса. Спин момента импульса элементарных частиц обозначается символом S и измеряется в единицах, равных  [c.201]

Частица Спин момента Частица импульса 5 Спин момента импульса S  [c.201]

Потенциальная энергия взаимодействия двух атомов для отрицательных значений х обычно существенно отрицательна (т. е. соответствует отталкиванию), и поэтому S и х) положительны, что соответствует расширению твердых тел при их нагревании. Немногие известные случаи сжатия твердых тел при нагревании связаны преимущественно с эффектами магнитного упорядочения спинов электронов. Для сплавов с малым коэффициентом расширения, например таких, как инвар, тепловое расширение и магнитное сжатие взаимно компенсируют друг друга в той области температур, которая представляет практический интерес.  [c.239]

Прецессия спина в постоянном магнитном поле  [c.261]

Будем называть спином момент импульса частицы относительно ее центра масс. Прецессия вектора момента импульса в магнитном поле представляет собой интересную задачу, имеющую важное значение для атомной физики, для физики твердого тела, для химии, биологии и геологии.  [c.261]

Спиновый резонанс. Рассмотрим теперь движение спина в магнитном поле, которое имеет постоянную компоненту В в направлении оси z и небольшую переменную компоненту Я1 в направлении оси X частоты со. Сумма этих двух полей будет равна  [c.261]

Насколько нам известно, античастицы имеют такие же спины, массы и средние времена жизни, как и перечисленные частицы, но противоположный заряд.)  [c.431]

Частица Спин Масса, МэБ Среднее время жизни, с  [c.431]

Позитрон (е j — элементарная частица с единичным положительным электрическим зарядом (+е), спином Ь. и с массой,  [c.36]

Атомному ядру данного элемента, как и всякому материальному объекту, присущи определенные характерные свойства, выражающие индивидуальность этого ядра электрический заряд, масса, спин, электрический и магнитный моменты, энергия связи и т. д. К рассмотрению этих свойств мы и перейдем.  [c.81]

Спин нуклонов и ядер.  [c.106]

Проекция Sj спинового момента s на выделенное направление г может принимать (2s + I) различных значений. Из анализа тонкой структуры спектров, из опытов Штерна и Герлаха установлено, что вектор спинового момента электрона в атоме имеет только две ориентации в пространстве, т. е. 2s + 1 = 2. Отсюда спиновое число (спин) для электрона s = /г- Возможные значения проекции спинового момента электрона на выделенное направление будут  [c.108]

Спиновое квантовое число для электрона s = V2 часто называют просто спином электрона. Численное же значение спинового момента количества движения для электрона равно  [c.108]

Подобно электронам, спином обладают и другие элементарные частицы.  [c.110]

Уравнение (3-34) строго применимо к. жестким двухатомным молекулам, в которых ядра различны. Для гомоядерных двухатомных молекул с нулевым ядерным спином условия симметрии ограничивают число энергетических уровней до половины уровней для гетероядерных молекул. По этой причине сумму состояний, даваемую уравнением (3-34), следует разделить на фактор а  [c.108]

Существуют два типа водородных молекул ортоводород, у которого спины двух протонов параллельны, и параводород, имеющий противоположно направленные, или антипараллель-ные спины. В случае ортоводорода момент ядерного спина имеет значение 1 и может поэтому относительно вектора углового момента всей молекулы принимать любое из трех значений 1, О или —I. В случае параводорода момент ядерного спина равен нулю, и потому только это единственное значение возможно для спина всей молекулы. Параводород соответствует состоянию с самой низкой энергией, его вращательное квантовое число нуль, т. е. наименьщее из всех четных квантовых чисел. Ортоводород характеризуется нечетными квантовыми числами. Поэтому при низких температурах существование параводорода предпочтительнее и, действительно, при понижении температуры доля параводорода растет. При высоких температурах доли орто- и параводорода стремятся к значениям, связанным с относительными вероятностями спиновых состояний, 3 1 соответственно. Примерные соотнощения орто- и параводорода при разных температурах показаны в табл. 4.2177].  [c.152]


Л и и и и HJ т р и X о в к и сечений в аксонометрических проекциях наносят параллельно одной из диагоналей квадратов, лежащих в соответствующих координатных плоскостях, стороны которых [шраллельны аксонометрическим осям (рис. 5.32). Ребра жесткости, спины маховиков п подобные элементы, попадающие в секущую плоскость, штрихуются.  [c.74]

Теперь видно, что для создания отрицательной температуры нужно, загнать на верхний уровень ббльшую часть спинов и сделать N - I < I. Оказывается, это можно осуществить, меняя направление магнитного поля на противоположное так быстро, чтобы спины не успевали переворачиваться. Тогда состояние с Т > О, изображенное на рис.4.4, перейдет в состояние сТ <0, показанное на рис.4.6.  [c.93]

Размагничиванием парамагнитных веществ достигнуты температуры 10 3 К. Дальнейший прогресс в получеиии низких температур связан с демагнетизацией ядерных спинов. Предварительное намагничивание ядерных спинов требует особенно сильных внешних полей и представляет собой сложную техническую задачу. На этом пути удалось получить температуру, отличающуюся от абсолютного нуля всего на 10 К  [c.164]

Приводится решение нескольких элементарных задач, таких, как задача о гироскопе и задача об электроне или ядерном спино вом резонансе в магнитном поле.  [c.244]

Несмотря на то, что эти уравнения могут быть решены точно, удобно рассмотреть приближенное решение для случая Jy С Уг, когда спин образует малый угол с осью z. Тогда мы можем считать, что Jz О, т. е. Уг = onst. Решение для Jx и Jy, зависимость от времени-которых та же, что и для вынуждающего поля  [c.262]

Общие свойства и структура ядер. В этом разделе исследуются основные свойства атомных ядер электрический заряд, масса массовое число), спин, магнитный и электрический моменты, энергия связи, система энергетических уровней возбужденногс ядра, эффективные размеры ядра и т. д. В зависимости от перечисленных свойств может быть проведена систематизация стабильных атомных ядер. Делаются попытки объяснить основные свойства ядер, с этой целью выдвигаются различные модели атомного ядра, исследуются возможности этих моделей в объяснении ядерных свойств.  [c.8]

В квантовую механику спин был введен в 1927 г. В. Паули. В 1928 г. П. Дирак показал, что существование спина и магнитного момента электрона автоматически вытекает из релятивистского квантовомеханического уравнения Дирака для электрона. Спин является чисто квантовым свойством, и при переходе к классической механике (ft ->- 0) спин обращается в нуль. Поэтому спин не имеет классических аналогов. Были сделаны попытки интерпретировать спин как проявление механического вращения частицы вокруг своей оси (само название собственного механического момента электрона — спин — происходит от английского слова to spin — вращаться). Однако такое классическое истолкование спина оказалось несостоятельным. Спин электрона (и других микрочастиц) обладает общими свойствами квантовомехапического момента.  [c.107]


Смотреть страницы где упоминается термин Спины : [c.69]    [c.82]    [c.188]    [c.363]    [c.450]    [c.53]    [c.93]    [c.226]    [c.247]    [c.248]    [c.335]    [c.335]    [c.335]    [c.335]    [c.248]    [c.192]    [c.107]   
Физическое металловедение Вып I (1967) -- [ c.87 , c.88 , c.238 , c.278 , c.280 , c.302 ]



ПОИСК



1) -спин

1) -спин

139 (глава II, Зд) ядеркый спин

398 (глава влияние ядерного спина и статистики

489 (глава IV, 4а) возмущения влияние ядерного спина

489 (глава влияние ядерного спина и статистических весов

S-матрица частиц со спином

Абсолютная энтропия, с учетом ядерного спина

Амплитуды рассеяния для отдельных спинов

Атомные массы изотопов некоторых химических элементов, распространенность иазотопов и ядерные спины

Базис учитывающий сохранение спина

Балансное уравнение электронного спина

Беспорядок в сетке системе спинов Изинга

Ближайшие спины, число

Вероятности переходов, индуцированных спин-фононным взаимодействием

Взаимодействие атомных спинов в металл

Взаимодействие излучения с системой ядерных спинов в статическом магнитном поле. Модель для магнитного ядерного резонанса

Взаимодействие между неодинаковыми спинами

Взаимодействие менаду неодинаковыми спинами

Взаимодействие спин-орбитальиое

Взаимодействие спин-орбитальное

Взаимодействующие спины в сильных полях

Взаимодействующие спины в слабых полях

Волновая функция системы частиц со спинам

Волновые с учетом спина

Волновые функции при большом спин-орбитальном расщеплении

Волновые функции спин-орбитальные

Волновые функции. Энергия вэаимодействия. Равновесное расстояние. Полный спин молекулы. Параводород и ортоводород Валентность. Метод валентных связей

Гамильтониан спинов в магнитном поле

Гексагональная плотноупакованная структура спин-орбитальное взаимодействие в ней

Гироскопическое происхождение плотности спина

Движение свободных спинов Классическое рассмотрение

Двухуровневый атом. Уравнение Шредингера. Решение уравнения ШредингеОбсуждение физического содержания решения Динамика спина в переменном магнитном поле

Детонационный спин

Динамика тепловых спин-спиновых процессов

Диполь-дипольное взаимодействие между одинаковыми спинами

Диполь-дипольное взаимодействие менаду одинаковыми спинами

Дипольное уширейие, вызванное неодинаковыми спинами

Дипольное уширение, вызванное неодинаковыми спинами

Закон Мозли и правило спин-дублетов для диаграммных линий

Закон радиоактивного изотопического спина

Закон радиоактивного распада спина)

Закон сохранения барионного заряд изотопического спина

Закон сохранения изотопического спина

Затруднения теории Бора гипотеза об электронном спине

Зеемановская система, содержащая болев чем один сорт спинов

Зеемановская система, содержащая более чем один сорт спинов

ИК-споктров спина

Изотопический спин

Изотопический спин и классификация элементарных частиц

Изохронные неэквивалентные спины

Квантовое спина

Квантовое число спина

Квантовомеханическое описание статистического ансамбля свободных спинов. Матрица плотности

Конфигурация при большом спин-орбитальном

Корреляция спинов

Корреляция спинов в синглетном состояСхема эксперимента типа ЭПР с поляризациями. Измерение линейной поляризации фотонов. Вычисление коэффициента корреляции поляризаций Корреляционные эксперименты

Кристалл антиферромагнитный упорядоченность спинов

Лазер с переворачиванием спина

Магнитная и квадрупольная релаксации, обусловленные спин-фононным взаимодействием

Магнитное взаимодействие и спин-орбитальная связь

Магнитные моменты электронов и атомов. Спин электрона

Магнитный момент, вызванный спином электрона

Магнон (возбуждение спин-волновое

Математическая формулировка молекулярные орбитали (орбитали симметрии).— Типы орбиталей, образованных из орбиталей эквивалентных атомов (групповые орбитали).— Локализованные и эквивалентные орбитали.— Спин-орбитали Порядок расположения и корреляция орбиталей

Метод сильной связи учет спин-орбитальной связи

Методы определения спина и магнитного момента ядра, основанные на использовании внешних полей

Многоимпульсный спин-локинг

Множитель, обусловленный ядерным спином, во вращательной части статистической суммы

Момент верчения (спина) (spin

Момент количества движения полный, без учета спина

Момент перехода с учетом спина

Момент результирующий, с учетом спина

Неортогональность спин-волновых состояний

Нерелятивистская волновая механика спина как первое приближение

Нестабильность по Яну — Теллеру влияние электронного спина

Общие правила отбора.— Правило отбора для спина.— Практическое приложение правила отбора к наиболее важным точечным группам. I Запрещенные электронные переходы

Оглавление Спин и четность я-мезонов

Оператор спина

Оператор-изоспина спина

Открытие спина

Паули операторы спина

Плотность уровней (электронных) и спин электрона

Полная собственная функция с учетом ядерного спина

Полный спин (spin total)

Постановка задачи. Уравнение Шредингера. Решение уравнения. Прецессия спина Теория дисперсии

Представление в виде модели Изинга на треугольно-шестиугольной решетке с взаимодействиями двух и четырех спинов

Прецессия спина

Приближение почти свободных электронов и спин-орбитальное взаимоденстптТе

Принципы оптической ориентации спинов свободных носителей

Пучок когерентный со спином

Разложение по собственным функциям полного углового момента J и спина

Рассеяние нейтронов в кристаллах, влияние спина

Результаты измерений спинов и магнитных моментов. Однонуклонная модель Шмидта

Результаты измерений спинов и магнитных моментов. Однонуклонная модель ядра

Результирующий ядерный спин

Релаксация спин-решеточная

Релаксация спин-спиновая

Реннера — Теллера спин-орбитальные

Реннера — Теллера спин-спиновые

С соответственно р эквивалентных спинов imp эквивалентных спинов

Свойства симметрии волновых функций системы тождественных частиц с произвольными спинами

Связь системы спинов- с решеткой

Сеченне рассеяния вблизи порога частиц со спином

Симметричные волчки (молекулы) влияние ядерного спина и статистических весов

Система взаимодействующих спинов

Система электронных спинов

Система ядерных спинов

Скорость жесткого поворота (спин)

Скорость растяжения и спин

Слабое затухание прецессии магнитного спина

Собственные значения оператора полного спина

Состояния спин-волновые, неортогональност

Спектры Спин электронов

Спин и магнитный момент мюона. Сходство мюона с электроном

Спин и магнитный момент нуклонов и ядра

Спин и магнитный момент ядра

Спин и статистика

Спин и четность я-мезонов

Спин ионов решетки. Магионы

Спин нейтрона

Спин нуклонов

Спин нуклонов и ядер. Симметричные и антисимметричные состояния

Спин частицы

Спин частицы возможность его измерения

Спин электрона

Спин электрона и плотность уровней

Спин электрона. Принцип Паули

Спин ядериый

Спин ядерный

Спин ядра

Спин ядра Спиновое вырождение

Спин ядра Спиновые функции

Спин ядра лшн-валентности теория

Спин ядра удвоение (р-типа)

Спин-орбитали

Спин-орбиталыюе взаимодействие

Спин-орбитальная связь

Спин-орбитальное взаимодействи

Спин-орбитальное взаимодействие в двухвалентных гексагональных металлах

Спин-орбитальное взаимодействие в металлах с гексагональной плотноупакованной структурой

Спин-орбитальное взаимодействие в методе сильной связи

Спин-орбитальное взаимодействие в расчетах для почти свободных электронов

Спин-орбитальное взаимодействие и магнитная анизотропия

Спин-орбитальное взаимодействие и магнитное взаимодействие

Спин-орбитальное взаимодействие и магнитный пробой

Спин-орбитальное взаимодействие. Мультиплетность энергетических уровней Мультиплетность линий излучения. Правило отбора для L. Правило отбора для Правило отбора для J. Мультиплетная структура спектров щелочных элеменМультиплетность спектров щелочно-земельных элементов. Мультиплетность спектров атомов с тремя оптическими электронами. Правило мультиплетностей Эффект Зеемана

Спин-орбитальное расщепление

Спин-орбнтальное взаимодействие

Спин-орбнтальнос взаимодействие

Спин-реШеточная релаксация во вращающейся системе координат

Спин-решеточлая релаксация

Спин-решеточлая релаксация предметный указатель

Спин-спиновое взаимодействие

Спин-спиновое взаимодействие Сплюснутые симметричные волчки

Спин-спиновое взаимодействие асимметрией

Спин-спиновое взаимодействие слегка асимметричные, с небольшой

Спин-сшшовая релаксация

Спин-фононное взаимодействие

Спин-фононное взаимодействие электронное

Спин-фононное взаимодействие ядерное

Спина прецессии уравнение

Спиновые волны Спин-спиновое взаимодействие

Спины Изинга

Спины Изинга в треугольной решетке

Спины взаимодействующие

Спины проводимости

Спины редкоземельных металлов

Спины электронов

Статистическая сумма отдельного спина

Статистический вес полный, включая ядерный спин для несимметричных молекул

Статистический вес) с учетом ядерного спина для несимметричных молекул

Столкновения частиц, обладающих спином

Таблица спинов и магнитных моментов

Тензор акустический спина

Тензорные и спин-орбитальные силы

Теорема о связи спина и статистики

Теории ширины линии ври наличии движения спинов Адиабатическая ширина линии

Тепловая релаксация в жидкостях и газах Взаимодействие ядерных спинов с полем излучения

Тепловая релаксация и динамическая поляризация в твердых телах Электроны проводимости и спин-решеточная релаксация в металлах

Термодинамика цепочки спинов 12. Предельные случаи

Типы симметрии молекулярных состояний, соответствующих различным электронным конфигурациям при большом спин-орбитальном расщеплении

Турбулентный нагрев U -спин

Упругих постоянных осцилляции спин-орбитальные вза моде®стви

Упругое рассеяние частиц со спином

Уравнение Шредингера для спина в магнитном поле. Прецессия спина Магнитомех анические эффекты

Уравнения Эйлера . 8.4. Прецессия спина в постоянном магнитном поле

Уровни энергии. Свойства симметрии. Статистические веса, влияние спина и статистика. Термическое распределение вращательных уровней. Инфракрасные вращательные спектры. Вращательные комбинационные спектры Симметричный волчок

Учет спина. Двойные группы

Учет спина. Обращение времени

Уширение, вызванное взаимодействием между одинаковыми спинами

Фермионы спина

Фермионы спина V2 (fermions despin

Формулировка восьмивершинной модели как модели Изинга с взаимодействием между двумя и четырьмя спинами

Функция Гамильтона, допускающая группу преобразований. Момент количества движения и спин

Функция спин-спиновая корреляционна

Цепочка атомов спина

Цепочка атомов спина V2 (chaine

Цепочка атомов спина V2 (chaine d’atomes de spin

Цепочка атомов спина V2 (chaine магнитная (magnetique)

Цепочка атомов спина V2 (chaine термодинамика (thermodynamique)

Цепочка спинов, непрерывный предел (limite continue)

Частицы со спином два (метроны)

Частицы со спином единица

Частицы со спином половина

Чекг полная собственная функция за вычетом собственной функции спина

Чередование статистических весов при наличии ядерного спина

Чередующееся исчезновение линий для нулевого спина одинаковых ядер

Эйлера относительного спина

Экспериментальные факты. Спин электрона. Собственный магнитный момент электрона. Сущность спин-орбитального взаимодействия. Объяснение закономерностей расщепления линий Задачи

Энергетические уровни ядерных спинов при наличии квадрупольных взаимодействий

Энергия конфигурации спинов

Энергия спин-орбитального взаимодействия

Ю ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ АТОМА С ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫМ ПОЛЕМ Мультиплетная структура термов атомов и линий излучения как результат спин-орбиталыюго взаимодействия

Ядерные реакторы спин-орбитальпая зависимост

Ядерные силы спин-орбитальные

Ядерные спины (453. 5. Магнитные дипольные моменты ядер



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте