Фельд

Существование энергетической щели объясняет многие свойства сверхпроводников, в том числе и эффект Мейсснера — Оксен-фельда. [c.271]

Рис. 7.13. Эффект Мейсснера—Оксен-фельда (выталкивание магнитного поля из проводника при переходе в сверхпроводящее состояние)

В работе И. Л. Розен-фельда и В. П. Максим-чука [111,41] показано, что ионы хлора из раствора адсорбируются на поверхности хромового электрода, причем количество адсорбированных ионов хлора возрастает с увеличением потенциала, Очевидно, адсорбция [c.125]

Эрозионные разрушения при кавитации М. Корн-фельд и Л. Я. Суворов объяснили непосредственными и многократно повторяющимися гидравлическими ударами струек (языков) жидкости, возникающих при деформации пузырька. Образование такой струйки жидкости, первоначально входящей внутрь пузырька, а затем ударяющей по поверхности твердого тела, вблизи которой располагается пузырек, наглядно продемонстрировано на рис. 37. Направление движения струйки указано стрелками. [c.62]

Условне ского эффекта фельда [c.376]

Решение бесконечной алгебраической системы. Следуя методу, предложенному Я.Н.Фельдом [86], рассмотрим функции [c.186]

ФеЛьд Я.Н. О бесконечных системах линейных алгебраических уравнений, связанных с задачами о полубесконечных периодических структурах. - Докл. АН СССР, [c.292]

Гелл-Манн М., Розен фельд А., Чу Дж. Сильно взаимодействующие частицы. Уопехи физ. наук , 83, 695 (1964). [c.713]

Задача, которая не была решена в работах Зомме])фельда и которую необходимо было решить для дальнейшего развития теории, заключалась в вычислении I — среднего свободного пробега электронов в процессе рассеяния на колебаниях решетки. Вначале Хаустои [7J пошел, по суш,еству, по пути В гна, предположив, что /1 изменяется пропорционально среднему квадрату амплитуды колебаний атомов. При этом он получил тот же результат р (7"/Ь) для Т > в и для Т с Н. Однако вскоре Хау-стон [8] и Блох [9] выяснили новые важные особенности процесса рассеяния. Оказалось, что акт рассеяния электроЕ1а колебаниями решетки, имеющими частоту V, может произойти только в том случае, если колебания решетки и электрон проводимости обменяются квантом энергии v. Таким образом, рассеяние )лектронов существенно неупруго, хотя при высоких температурах, когда кТ > Av, т. е. когда Т > О, его можно рассматривать как упругое, так как в этом случае обмен энергии сравнительно мал. Отсюда непосредствено следует, что при абсолютно.м нуле сопротивление, вызванное тепловыми колебаниями, должно исчезнуть, так как и электроны и решетка при понижении температуры быстро приходят в низшие энергетические состояния. Иными словами, нулевые колебания решетки не могут быть причиной появления сопротивления первоначально этот вывод вызывал некоторое сомнение. [c.160]

Теоретическое исследование температурной зависимости электрического сопротивления в значительной степени аналогично исследованию температурной зависимости теплоемкости, но отличается некоторыми дополнительными осложнениями. Для проведения такого исследования необходимы сведения не только о колебаниях решетки, но и о механизме взаимодействия между электронами и ионами, или, как говорят, о рассеянии электронов. Последний вопрос в свою очередь включает некоторые детали поведения самой совокупности электронов. Введенное Планком представление о нулевой энергии колебаний решетки не повлияло на теорию теплоемкости твердых тел много позже было выяснено, что нулевые колебания решетки не вносят вклад и в электрическое сопротивление металла (Блох, Хаустон и Зоммер-фельд). В настоящее время можно с полным основанием утверждать, что механизм электрического сопротивления, обусловленного колебаниями решетки, предложенный в работах периода 1927—1932 гг., в общих чертах был правилен (хотя этого нельзя сказать относительно некоторых вопросов в теории теплопроводности и термоэлектричества). Тем не менее оставалось много вопросов, в которых численное согласие расчетов с экспериментом и детальное понимание процессов были далеко недостаточными. Таким образом, хотя расчет теплоемкости простых твердых тел не вызывает сомнения, однако относительно электрического сопротивления простого металла этого сказать нельзя. [c.187]

Принципиальное отличие результата проведенного Зоммер-фельдом (1928) расчета электропроводности в модели свободного электронного газа Ферми от более ранних моделей состоит в том, что в модели СЭГФ время релаксации определяется скоростями фермиевских электронов, поскольку только эти электроны могут менять импульс при столкновениях. Это означает, что в ранее полученной Друде формуле (3.8) следует заменить среднеквадратичную скорость Окв на Vp. Получим [c.53]

Интеграл (9,68) может быть вычислен элементарными методами, однако особенно быстро и изящно это можно сделать с помощью теории вычетов, что было впервые проделано Зоммер-фельдом. Рассмотрим в общих чертах этот способ. Прежде всего заметим, что Е следует считать отрицательным, так как только тогда движение рассматриваемой точки будет ограниченным (см. 3.3). Далее, так как интегрируемая функция равна здесь Рг = тг, то пределы изменения г определяются корнями выражения, стоящего под знаком радикала. Пусть ri — меньший из этих корней, а Гг — больший (см. рис. 24). Тогда полный цикл изменения г будет состоять из двух частей сначала г будет увеличиваться от значения Гх до значения Гг, а затем будет вновь уменьшаться до первоначального значения Гь В первой фазе этого изменения рг будет положительным, и радикал (9.68) Нужно будет брать со знаком плюс, а во второй фазе, когда рг отрицательно, его нужно будет брать со знаком минус. Следовательно, нам нужно будет произвести интегрирование двузначной функции, двигаясь на участке от ri до по одной ветви, а на участке от Г2 до Г — по другой. Так как точками разветвления этой функции являются точки гх и Г2, то комплексную плоскость этой функции можно рассматривать как один из листов римановой поверхности, разрезанной вдоль вещественной оси на участке от Г1 до Г2, как показано на рис. 65. [c.330]

В классической механике значения переменных / могут изменяться в непрерывном диапазоне. Однако в квантовой механике это не имеет места, так как квантовые условия Зоммер-фельда и Вильсона требуют, чтобы движение ограничивалось [c.334]

Условия (8.4.27) называются квантовыми условиями Зоммер-фельда — Вильсона (1915). Они не отвечают на вопрос о том, что происходит в случае систем с неразделяющимися переменными. Более того, квантование зависело от использованной системы координат изменение системы координат приводило к совершенно другим механическим траекториям. В 1917 г. Эйнштейн предложил удивительно эффектную новую интерпретацию квантовых условий Зоммер-фельда — Вильсона, оперируя не с линиями тока в плоскостях Ph, а с самой S-функцией. Заметим, что ввиду (8.3.2) фазовые интегралы (8.4.10) могут быть заменены на Д5д,,т.е. на изменение Sf. за один полный виток. Следовательно, в квантовых условиях содержится нечто, связанное с многозначностью функций Sf,. Эйнштейн ввел сумму всех квантовых условий [c.290]

Карл Вейерштрасс (Karl Weierstrass) родился в 1815 г. в Остен-фельде (Вестфалия), умер в 1897 г. в Берлине, где был профессором университета в течение 40 лет. Он дал новый систематический метод в теории Функций и, в частности, в теории эллиптических функций. Помимо того он Весьма активно работал почти во всех областях анализа. Мемуар, на который делается ссылка в тексте, находится во И томе его сочинений. [c.35]

О механизме реакций, протекающих при коррозии металлов с участием SO2, до настоящего времени не имеется единого мнения. Большинство исследователей, полагает, что SO2, адсорбированный пленкой влаги на поверхности металла, окисляется с образованием серной КИСЛ0ТЫ1. Кислота растворяет оксидные пленки на металле и активирует анодный процесс [61]. Розен-фельд И. Л. полагал, что стимулирующее действие SO2 связано главным образом с активацией катодной реакции, в которой сернистый газ выступает в качестве деполяризатора. Результаты недавних исследований свидетельствуют о более сложном механизме взаимодействия сернистого газа с металлом [63]. Можно идентифицировать следующий ряд реакций [c.62]

О различных исследованиях переменных действие — угол с примерами и ссылками на квантовые условия и адиабатические инварианты см. Борн М., Лекции по атомной механике, т. 2, Науч.-тех. изд-во Украины, Харьков — Киев, 1934 С о г Ь е п and S t е h 1 е [3], стр. 239—264 F и е s [6] Голдстейн [7], стр. 311—321 Lan zos [15], стр. 243—254 Зоммер-фельд А., Строение атома и спектры, пер. К. П. Гурова, под ред. И. Б. Боровского, Гостехиздат, Москва, 1956, т. 1, стр. 534-541. [c.347]

С. П. Надененко и Я. Н. Фельд (устройства для согласования фидеров с нагрузкой, методы настройки фидеров на бегущую волну, экранированные и многопроводные линии и т. д.). Было уделено большое внимание развитию теории пассивных линейных вибраторов (А. А. Ппстолькорс, [c.322]

Иван Иванович активно работает на конгрессе. Совместно с коллегами им представлено три научных доклада по машинам автоматического действия и акустИ ческой динамике машин. Он участвует в заседаниях ор-ганизационного комитета конгресса, других комиссиях и возглавляет советскую делегацию на Учредительной Генеральной ассамблее ИФТОММ Председатель Учредительной Генеральной ассамблеи профессор Я Одер фельд в торжественной обстановке объявляет о создании новой Международной федерации по теории машин и механизмов. После принятия Устава федерации выбира-ют руководящие органы первым президентом ИФТОММ становится советский академик Иван Иванович Артоболевский. [c.37]

Последнее выражение представляется через интеграл Зоммер-фельда для функции Бесселя первого рода от чисто мнимого аргумента [4] в следующем виде [c.369]

Подставив уравнение (383) в формулу (384) и приведя параметры к безразмерному виду, получим уравнение Ора-Зоммер-фельда [c.176]

Условие некритического характера эффекта Зоммер-фельда [c.379]

Рассмотрим теперь кажущийся парадокс, указанный Зоммер-фельдом [1]. [c.93]

Возьмем оболочку, нагруженную равномерным давлением до, приложенным на ее средней части длиной I (рис. 16.8). Впервые эта задача рассматривалась Фельдом, Альмротом и Брашем [16.10, 16.12]. Результаты их исследования, полученные для свободно опертой оболочки методом Релея — Ритца с учетом моментности исходного состояния представлены многочисленными эквидистантными друг другу графиками. Анализ этих графиков [16.15] показал, что критические давления до частично и д полностью загруженных оболочек связаны простой зависимостью [c.229]

На рис. 5.20 приведены зависимости коэффициентов трения качения и сопротивления сдвигу от числа Зоммерфель-да при различных значениях параметра fj, характеризуюш е-го вязкость поверхностного слоя. Как следует из расчётов, в присутствии на поверхности вязкоупругого слоя fj ф 0) зависимость [1т 5) является немонотонной с ростом числа Зоммер-фельда значения /Лг сначала уменьшаются, а потом растут (кривые 2 и 3 на рис. 5.20). Она достигает минимума при некотором значении 5 = 5 , зависяш ем от параметров и /3. Объяснение такого характера зависимости содержится в проведённом выше анализе графиков распределения давления при разных числах Зоммерфельда и 77/ (1 — 7 ) = 5 10 (см. рис. 5.17). В случае упругого поверхностного слоя fj = 0) коэффициент трения качения монотонно растёт с ростом числа Зоммерфельда (кривая 1). Коэффициент сопротивления сдвигу является монотонно возрастающей функцией от числа Зоммерфельда, которая практически не зависит от параметра fj. Величина этого коэффициента меньше величины коэффициента трения качения. [c.295]

Рис. 3. к )ассмотрению пространственного варианта кинематической теории трехмерной голограммы. V — объем трехмерной голограммы dV — э.чемент оСъема h — точка наблюдения г — радиус-вектор, связывающий точку наблюдения с элементом объема rfV dS — один из плоских слоев, на которые можно разбить объем голограммы при интегрировании с использованием форму,ды Кирхгофа — Зоымер-фельда г 5о( ) волновая функция излучения объекта, восстановленная в точках объема голограммы = гро (Л) — созданная излучением всех точек объема волновая функция, которая совпадает со значением объектной волны в точке А. [c.699]

Исследования, выполненные Максвеллом, Релеем, Зоммер-фельдом, Марешалем и другими, позволили выявить две основные особенности процессов дифракции света, различия между которыми необходимо учитывать. Этими особенностями являются [c.33]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...