Термомагнитные эффекты

Расширенный набор независимых переменных позволяет анализировать перекрестные эффекты, возникающие при сочетании различных по своей природе процессов. В электрических и магнитных полях за счет взаимного влияния механических явлений, с одной стороны, и электрических или магнитных, с другой, возникают такие эффекты, как электрострикция, магнитострикция, пьезоэффект, магнитоупругий эффект и др. Сочетание термических и электрических (магнитных) процессов приводит к термоэлектрическим (термомагнитным) эффектам и соответствующим свойствам. Рассмотрим эти дополнительные возможности термодинамики на примере процессов магнитного охлаждения тел, лежащих в основе современных методов получения сверхнизких температур. [c.162]

В настоящее время все более широкое распространение получают холодильные установки, использующие термоэлектрические и термомагнитные эффекты. В аппаратах такого типа холодильный агент отсутствует. [c.219]

Гальвано- и термомагнитные эффекты могут быть трех типов в зависимости от взаимной ориентации векторов Я, /, Q, [c.300]

При исследовании металлов и сплавов со смешанной проводимостью (электронно-дырочной) для определения концентрации эффективных носителей зарядов необходимо исследование одновременно не менее трех гальвано- и термомагнитных эффектов. [c.300]

Значения коэффициентов гальваномагнитных эффектов в металлах отличаются большим разнообразием, связанным со сложностью зонной структуры и формы поверхности Ферми. Гальвано- и термомагнитные эффекты очень чувствительны ко всякого рода примесям и неоднородностям. По этой причине приведенные в таблицах значения коэффициентов надо рассматривать лишь как наиболее заслуживающие доверия. [c.468]

Коэффициенты гальвано- и термомагнитных эффектов в As, Bi и Sb отличаются от коэффициентов других металлов относительно большими значениями и сложной температурной зависимостью. [c.475]

При техническом применении полупроводниковых материалов часто необходимо детальное изучение таких основных характеристик, как удельное электросопротивление, коэффициент Холла, термо-э. д. с., термомагнитные эффекты. [c.145]

Будем считать, что УТ = О и, следовательно, опустим термомагнитные эффекты. [c.56]

Термомагнитные эффекты 1259 (с), 261 Термоэлектрические эффекты 139—41, 66, 257—260, 262 [c.445]

Термомагнитные эффекты I 259 (с), 261 Термоэлектрические эф )екты I 39—41, 66, 257—260, 262 [c.412]

Второй аспект связан с тем, что при низких температурах у некоторых веществ открываются такие свойства, как сверхпроводимость, термомагнитный эффект, сверхтекучесть (только для гелия), которые не-наблюдаются при температурах окружающей среды. Использование этих свойств позволяет создавать качественно новые, более совершенные системы. Сверхпроводимость веществ при низких температурах все шире начинает использоваться в энергетике, электротехнике, приборостроении и других областях техники. [c.3]

Охлаждающие устройства, основанные на термомагнитном эффекте, также не получили пока широкого применения из-за низкого к. п. д. Но они подкупают своей простотой и надежностью в работе, что в ряде случаев может оказаться решающим фактором при выборе способа охлаждения. [c.35]

Книга посвящена систематическому изложению современных данных об упругих, тепловых и электрических явлениях в ферромагнитных металлах и сплавах (магнитострикция, влияние упругих напряжений иа намагниченность, гальвано-магнитные и термомагнитные эффекты, тепловое расширение, теплоемкость, электросопротивление и др.). [c.2]

И термоэлектродвижущая сила. Явления, в которых наблюдаются изменения электросопротивления и термоэлектродвижущей силы, в магнитном поле носят соответственно название гальваномагнитных и термомагнитных эффектов. Они были открыты еще в середине прошлого века В. Томсоном и Нернстом. Эти эффекты изучают как при параллельной ориентации векторов магнитного поля Н и электрического тока I (Я — продольный гальваномагнитный эффект) и градиента температуры д Н —продольный термомагнитный эффект), так и при взаимно перпендикулярной Ни Н—соответствующие поперечные эффекты). Здесь в обоих случаях направление измерения г совпадает с векторами I и Величина и знак этих явлений (как продольных, так и поперечных) не меняются при изменении вектора магнитного поля на прямо противоположное, поэтому обычно они носят название четных эффектов. На рис. 98, а показаны направления векторов 1 и г и ориентации вектора магнитного поля, при [c.195]

Понимание особенностей поведения гальвано- и термомагнитных эффектов стало возможно после развития теории ферромагнетизма. Определяющую роль здесь сыграли теоретические работы Акулова [3], который дал общее описание четных и нечетных гальвано- и термомагнитных эффектов и их расчет (см. далее). [c.196]

Обозначая через а величину четного гальваномагнитного (или термомагнитного) эффекта, а через и gl,g ,gs [c.198]

В некоторых случаях соотношением (91) можно пользоваться для описания гальвано- и термомагнитных эффектов также и в поликристаллических материалах. Исследования показывают, что для никеля в первом приближении можно считать, что тогда из (91) и (92) следует [c.199]

Рис. 99. Зависимость термомагнитного эффекта кристалла никеля в функции угла между полем Нд и осью [010]. При этом [010] На 11 г.

ГАЛЬВАНОМАГНИТНЫЙ И ТЕРМОМАГНИТНЫЙ ЭФФЕКТЫ 201 [c.201]

Гальваномагнитный и термомагнитный эффекты в области вращения и смещения [c.201]

В предыдущем параграфе мы имели дело с величинами гальвано- и термомагнитных эффектов при намагничении до насыщения и рассматривали, как они изменяются при повороте результирующего вектора 4 в ферромагнитном металле. Пусть теперь ферромагнитный металл помещен в магнитное поле, меньшее, чем поле насыщения (НаН ). Величины возникающих при этом изменений электропроводности и термоэлектродвижущей силы можно было бы определить, если бы была известна функция распределения 4 областей, соответствующая намагниченности I < 1 , создаваемой полем Н. [c.201]

Грюнейзен и Аденштедт [103] наблюдали термомагнитный эффект при нодородных температурах на монокристаллах вольфрама и бериллия, а также у меди, серебра и платины. Они нашли, что относительное увеличение теплового сопротивления AW/J-V , вообще говоря, несколько меньше, чем увеличение электрического сопротивления. Соответственно при увеличении поля величина у./с7 увеличивалась. Этот эффект вначале был отнесен за счет решеточной компоненты, однако наличие его в сильных магнитных полях говорит об его электронном характере. Таким образом, мы осуществили качественную проверку соотношения (18.126). В слабых полях а в сильных ДН увеличивается более медленно (линейно). Никаких призна1 ов насыщения обнаружено не было, [c.279]

Термомагнитные эффекты в ферромагнетиках определяются по формулам эффект Эттингсгаузена [c.738]

Паровые холодильные машины, в свою очередь, подразделяют на парокомпрессионные, пароэжекторные и абсорбционные. Кроме того, применяются термоэлектрические холодильные установки, работа которых основана на эффекте Пельтье (1834 г.), заключающемся в том, что при прохождении электрического тока по замкнутой цепи проводников-термоэлементов один из спаев проводников охлаждается, а другой нагревается. К этой же группе холодильных установок относятся устройства, основанные на термомагнитном эффекте Эттингсхаузена. В холодильных установках этого типа хладагент отсутствует. [c.176]

Гальваномагнитные эффекты не исчерпываются приведенными эффектами Холла и Эттингсгаузена. Кроме того, существуют еще термомагнитные эффекты, т. е. эффекты, возникающие в присутствии градиента температуры и магнитного поля. Однако наибольшее практическое значение имеют рассмотренные эффекты Холла и Эттингсгаузена. Сведения об остальных эффектах можно найти практически в любом учебнике по физике полупроводников. [c.271]

Отдельную группу составляют термоэлектрические холодильные установки, принцип действия которых основан на использовании уже рассматривавшегося нами эффекта Пельтье, а также установки, основанные на термомагнитном эффекте Эттингсхаузена. В холодильных установках этого типа хладоагент отсутствует. [c.429]

Сильное сжатие центр, областей звёзд при переходе их в Н. 3. (уменьшение радиуса более чемв100раз) сопровождается, в силу законов сохранения момента кол-ва движения и магн. потока, резким возрастанием скорости вращения и величины магн. поля. Тем самым получают естеств. объяснение быстрое вращение пульсаров и их сильные магн. поля по сравнению с обычеы-Mii звёздами и белыми карликами. Происхождение сильных магн. полей пульсаров (10 —10 Э) может быть связано также с к.-л. механизмами их возбуждения (наир., с термомагнитными эффектами). Однако центробежные и магн. силы у наблюдавшихся до сих пор пульсаров не столь велики, чтобы существенно влиять на их общую структуру. Поэтому строение Н. з. обычно рассматривают без учёта этих аффектов (наир., пренебрегают отклонениями от сферич. симметрии), а ро.ль магн. поля и вращения учитывают в разл. процессах переноса анергии внутри и вблизи поверхности Н. 3. (изгибное излучение, синхротронное излучение, нейтринное излучение, лучистый перенос энергии и электронная теплопроводность). [c.282]

Эффект Иернста — Эттингсхаузена является поперечным термомагнитным эффектом. Заключается в возникновении э. д. с. в проводнике (теле), имеющем перепад температуры в направлении, перпендикулярном направлению магнитного поля. [c.300]

Термомагнитные эффекты в ферромагн(тиках определяются аналогично по следующим формулам эффект Эттингсгаузена [c.469]

Изотермы электросопротивления и его температурного коэффициента при всех температурах имеют вид, характерный для непрерывного ряда твердых растворов [1], что согласуется с данными М. Хансена и К- Андерко (см. т. II, рис. 566). В работе [2] наблюдали изменение гальваномагнитных, а в [3] — термомагнитных эффектов вблизи состава, соответствующего формуле NiPdз, но эти отклонения не сказались на ходе кривых электросопротивления и его температурного коэффициента в зависимости от концентрации [1 ]. Температура точки Кюри, определенная в работе [1] по максимуму на температурной зависимости термического коэффициента электросопротивления, согласуется с данными М. Хансена и К- Андерко (см. т. II, рис. 566). [c.256]

Разработаны преобразователи, основанные на других термометрических эффектах. Например, начинают применяться эффекты изменения электропроводности и диэлектрической постоянной вещества (тепловые, кондуктометрические и диэлькометрические преобразователи) эффект термолюминесценции, проявляющийся во флуоресценции ряда соединений (сульфид цинка, окись цинка и др.) в пределах узкого интервала температур термомагнитные эффекты —термочувствительные магнитные сплавы (сплавы кремнистой стали, хрома, никеля), для которых характерно быстрое падение намагниченности при определенной температуре, и др. Сравнительно недавно появились термочувствительные датчики, пригодные для селективного химического анализа растворов. В подобных датчиках используются композиции терморезисторов или термисторов с матрицами, в которых иммобилизованы ферменты. [c.235]

Уравнения (3.8.35) и (3.8.36), рассматриваемые совместно,, дают феноменологическое описание гальваномагнитных и термомагнитных эффектов. Если известен тип симметрии материала (в нелинейной теории для существования этих эффектов достаточно изотропности — см. работу [Eringen, 1980, гл. 10]),. то можно показать, что градиент температуры может создать электрический ток в отсутствие электрического поля (эффект Томпсона), упругие деформации в пространственно однородном [c.213]

Если помимо градиента температуры имеется магнитное поле, то число возможных схем измерения увеличивается. Различные термомагнитные эффекты (Нернста, Эттингсгау зена, Риги-Ледюка) кратко описаны в книге Каллена [2]. [c.259]

Рис. 169. Примеры термомагнитных эффектов, необращающихся (проводимость) и обращающихся (эффект Холла) при переключении магнитного поля Я на обратное. Пунктирной стрелкой обозначена траектория положительного носителя тока, искривление которой вследствие действия силы Лоренца (е/с) [v X Н] компенсируется полем Еу

Достижения в теории ферромагнетизма изложены в ряде книг и обзоров, из которых в первую очередь необходимо отметить фундаментальные монографии советских уч-адых (Н. С. Акулов, Ферромагнетизм, ОНТИ, 1939 г. С. В. Вонсовский и Я. С. Шур, Ферромагнетизм, ГТТИ, 1948 г.). Следует, однако, указать, что вследствие широкого диапазона охватываемого материала в этих монографиях, а также имеющихся обзорах, естественно, не все вопросы могли быть изложены с достаточной полнотой. К такого рода вопросам необходимо отнести обширный круг явлений, связанных с влиянием ферромагнитного состояния и ферромагнитных процессов на различные физические (не магнитные) свойства вещества. К ним принадлежат такие явления, как магнитострикция, гальваномагнитные и термомагнитные эффекты, аномалии в тепловых, электрических, упругих свойствах ферромагнитных металлов. [c.6]

Наиболее подробные экспериментальные исследования гальвано- и термомагнитных явлений принадлежат русским ученым Гольдгаммеру [1] и Бахметьеву [2]. Своими работами они указали правильный путь исследования подобных эффектов, измеряя их в функции намагниченности, а не магнитного поля, как это делалось до них. Гольдгаммер на основании своих опытов впервые установил, что гальваномагнитный эффект ферромагнетиков квадратично зависит от намагниченности. Аналогичная закономерность была найдена для термомагнитного эффекта Бахметьевым. [c.196]

Здесь а[,оо] и а[,ц] — четные эффекты в кристалле в направлении ребра и диагонали кубического кристалла. Соотношение (91) позволяет рассчитать (если известны константы 1 и ад) изменения электросопротивления и термоэлектродвижущей силы в ферромагнитном кристалле в зависимости от ориентации векторов и по отношению к кристаллическим осям (анизотропия гальвано- и термомагнитных эффектов). При этом предполагается, что измерения электросопротивления и термоэлектродвижущей силы всегда происходят в направлении Формула (91) показывает, что характер анизотропии гальвано- и термомагнитных эффектов должен быть таким же, как и для магнитострикции. Действительно, тщательные измерения гальвано-и термомагнитных явлений в кристаллах железа и никеля полностью подтвердили это заключение [7, 8]. На рис. 99, по данным Аннаева [8], приведены результаты измерения (в поле насыщения Hg) термомагнитного эффекта кристалла никеля в плоскости (100). Эти измерения проводились, когда направление измерения г, градиент температуры g совпадали с осью [010] и когда эта ось составляет с переменный угол Сплошная кривая—-теоретическая— рассчитана по формуле (91), а точками показаны экспериментальные данные. [c.199]

В отдельных случаях, однако, не существует такого хорошего согласия соотношения (94) с результатами опытов, как это имеет место для никеля. Так, например, Дрожжина и Шур [9] установили, что для сплавов 58% Ре, 27% N1, 15% А1 (альни) и Ре — 81 с содержанием 4% 81 поперечный и продольный гальваномагнитные эффекты имеют один и тот же знак. Аналогичный эффект наблюдали Комар и Порт-нягин для гальваномагнитного эффекта и Аннаев (для термомагнитного эффекта) на сплавах N1—Мп [10]. Для описания этих результатов соотношение [94] уже неприменимо, а должно быть использовано более общее соотношение, которое учитывало бы влияние на электропроводность и термоэлектродвижущую силу так называемых объемных эффектов (по аналогии с магнитострикцией), возникающих при повороте вектора 7 в кристаллической решетке. Это влияние может быть учтено, если в разложении по степеням и в фор- Iyдe (91) принять во внимание чдены четвертого порядка. [c.200]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...