Поле слабое

Такое заключение верно, если падающее световое поле слабое. Соответствующие исследования показали, что при больших интенсивностях излучения, падающего на границу раздела двух сред, возникают новые явления, в результате чего в составе отраженного света встречаются лучи, направленные под углом, отличным от угла падения. Это объясняется возникновением в составе отраженного света излучения удвоенной частоты (так называемая вторая гармоника), направление отражения которого не совпадает с направлением, определяемым законом отражения. [c.48]

Например, в медной сфере радиусом 1 м магнитное поле затухает в течение приблизительно 10 с чем выше проводимость, тем затухание поля слабее. [c.196]

Топография поля зубчатого дефекта по сравнению с полем дефекта, аппроксимированного ленточным диполем, имеет ряд характерных особенностей. Нормальная компонента поля слабо зависит от изменения параметров дефекта — его глубины и ширины раскрытия. Вблизи поверхности на расстоянии [c.73]

В слабых полях материал в непосредственной близости от дефекта будет намагничен неоднородно в обе стороны от дефекта вдоль поля — слабее, по бокам — сильнее, чем средняя намагниченность. [c.76]

Для усиления контрастности деталей микрорельефа, образующегося на поверхности исследуемого образца, может быть использовано темнопольное освещение, при котором элементы структуры, имеющие в светлом поле слабую контрастность, становятся резко контрастными в темном поле. При темнопольном освещении пучок света проходит мимо объектива и направляется на образец вогнутым отражателем. [c.101]

Если поле слабое и выполняется условие d EJh 1/А/, то инверсия населенностей под действием импульса существенно измениться не успеет и усиление сохраняет линейность. Однако вследствие того что А/ < Tg, поляризованная активная среда будет излучать и после прохождения импульса (в течение времени Та). При этом по мере распространения в активной среде длительность импульса несколько возрастает, а скорость распространения несколько снижается. Подробности такого взаимодействия были в свое время рассмотрены в [52]. [c.32]

Если магнитное поле слабое и выполняется неравенство (43.26) то решение этого уравнения имеет вид [c.170]

Размагничивание двумя параллельными полями слабым переменным и сильным постоянным, убывающим до и [c.176]

При облицовке полов конструкции защиты (подслой, прослойка покрытия) принимаются в соответствии с требованиями СНиП И-В.8-71 Полы. Нормы проектирования в зависимости от характера, температуры агрессивных проливов и способа уборки пола — сухая или мокрая, интенсивности и характера проливов, механических нагрузок на полы — слабые, умеренные, значительные. [c.50]

Предполагая поле слабым, подставляем f=f9 + fu где После этого (3.13) принимает вид [c.41]

До сих пор мы считали высокочастотное поле слабым и по сути дела вычисляли распределение токов в металле, возникающих под действием этого поля в первом порядке по полю. Такого типа расчет носит название теории линейного отклика. Вместе с тем применение очень чистых металлов и низких температур дали возможность наблюдать нелинейные явления, зависящие от мощности падающей волны. [c.128]

Если толщина пластины к меньше глубины проникновения, то ток и поле слабо меняются по толщине пластины. Как мы увидим ниже, характерное расстояние, на котором поле значительно ме- [c.390]

Если, кроме того, скорость мала н поле слабое, т. е. если ule, % с, уд являются малыми первого порядка, из (10.31) получим [c.274]

Можно показать, что вдоль силовых линий магнитного поля слабые магнитогазодинамические волны распространяются либо со скоростью звука Дв, либо со скоростью Альфвена Ьд. [c.233]

Квантовая теория собственно гравитации (обычно наз. К. т. г.) основана на квантовании классич. теории гравитац. вааимодействия — общей теории относительности Уйнштейна (ОТО). Наиб, ясность достигнута в случае, когда гравитац. поле слабое. При этом метрич. тензор искривлённого пространства-времени, определяющий все его геом. свойства, имеет вид [c.295]

В протонных К. м. сосуд с богатой иротонами жидкостью (спирт, вода, керосин и др.) помещают внутрь катушки, создающей поле//п 10 мТл, обеспечивающее необходимую поляризацию вещества и направленное приблизительно перпендикулярно измеряемому полю М. Т. к. вещество находится под действием двух полей — слабого измеряемого II и поляризующего Й , то прецессия вектора ядсрной намагниченности иро-исходит вокруг вектора суммарного поля Если затем поло быстро выключить, вектор намагниченности будет прецессировать с частотой ш,,— уя Я вокруг Н (затухающая свободная прецессия), Для измереиия частоты прецессии индукционную катушку [c.331]

Квантовая хромодннамика как теория сильного взаимодействия. С 1970-х рг. в физике утвердилась новая микроскопич, теория С. в.— КХД. Согласно этой теории, С. в., к-рое, в частности, удерживает кварки в адронах, обусловлено наличием у кварков специфнч. цветовых степеней свободы (дополнительно к ароматам). Каждый кварк может находиться при этом в трёх физически эквивалентных цветовых состояниях, или, как говорят, имеет три цвета. Антикварки обладают тремя дополнительными цветами антицветом ). С. в. разыгрывается в цветовом пространстве и не различает ароматов (в то время как эл.-магн. и слабое взаимодействия определяются лишь ароматами кварков безотносительно к их цвету). Взаимодействие кварков осуществляется посредством восьми безмассовых векторных (глюонных) полей, слабые возбуждения к-рых (отдельные их кванты) наз. глюонами. При этом в свободном состоянии наблюдаются только бесцветные ад-, роны, в к-рых цвета составляющих их кварков и антикварков скомпенсированы. [c.500]

Д. И. Словецкий показал, что температура в дуге, движущейся под действием магнитного поля, слабо зависит от режима ее горения, поэтому можно ввести характерное значение температуры и. учитывая слабую зависимость и от давления, при обобщении экспериментальных данных для одного газа ввести их в постоянный размерный коэффициент, тогда знания истинных значений и не тре- [c.82]

Магнитное поле слабо влияет на наводороживание. Это влияние ошутимо лишь при значительных катодных токах наводороживания (порядка 1000 А/м ) [65]. [c.19]

КаОН на шлифе легко вскрываются две смежные различно травящиеся области, распространяющиеся вдоль длины кристалла. Сильно травящиеся, блестящая область кристалла (те1мная иа фотографии) была обращена к холодной стороне поля. Слабо травящаяся, матовая область (светлая на фотографии) находилась с горячей стороны ноля. [c.509]

Преимуществами ТКМ по сравнению с ТКС являются возможность расчета свойств ТКМ и разнообразие их характеристик, однотипность технологии производства, достижение насыщения в слабых полях, слабая зависимость насышения от поля. [c.328]

Триглицинсульфат имеет низкое значение q = = —0,012 эл.-ст. ед. Это означает, что в ТГС спонтанный электрокалорический эффект мал, а внешнее поле слабо влияет на температуру фазового перехода. В сегнетовой соли коэффициент q сравнительно невелик вблизи температур превращения и значителен в середине сегнетоэлектрического интервала (д=0,22эл.-ст. ед.). Поле в 10кв-см может в этом кристалле сместить максимум спонтанной поляризации на большую величину около 1°. [c.113]

Собственное случайное поле напряжений, создаваемое полигональной структурой, состоящей из квазиэквидистантных стенок краевых дислокаций, может являться существенным для различных процессов, происходящих в ней. При Т < Тпл такие поля являются замороженными, а при Т > Тпл быстро исчезают. Амплитуда этого поля резко (на несколько порядков) увеличивается вблизи границы полигона, тогда как длина волны случайного поля слабо зависит от случайных колебаний размера полигона ) и приближенно равна 0,1 0,025 г. [c.195]

Если начальное магнитное поле слабое, то в первом приближении можно не учитывать влияния поля на движение среды, а рассматривать лишь вопрос о деформации магнитного пЪля. В случае бесконечной проводимости деформация слабого поля определяется из условия вмороженности достаточно просто (см. В. П. Коробейников, 1964). Подробно изучен точечный сферический взрыв в слабых однородных полях (В. П. Коробейников и В. П. Карликов, 1960 В. П. Коробейников и Е. В. Рязанов, 1964). Учет влияния магнитного поля на движение может быть осуществлен в этих задачах с использованием линеаризации по некоторому малому параметру, исчезающему вместе с величиной интенсивности поля. [c.453]

Позднее было проведено исследование устойчивости при конечных значениях магнитного числа Прандтля и подтверждена правильность этого вывода. Было показано (У. Г. Курцвег, J. Fluid Me h., 1963, 17 1, 61—74), что увеличение проводимости жидкости приводит к усилению устойчивости, если магнитное поле достаточно сильное, и к ослаблению устойчивости, если магнитное поле слабое. [c.458]

Влияние расхода плазмообразующего газа на Е дюжно установить с помощью формулы (40). Так, с увеличением расхода газа возрастают затраты энергии на нагрев газа и напряженность электрического поля растет. Это особенно присуще начальному участку дуги (рис. 66), где потери энергии, обусловленные теплопроводностью и излучением, невелики. Однако, если потери энергии за счет излучения и теплопроводности (молекулярной и молярной) значительно больше количества энергии, идущей на нагрев газа, напряженность электрического поля слабо зависит от расхода газа. Такая ситуация наблюдается в аргоне при больших токах на начальном участке дуги (см. рис. 66, / > 300 А) и при любых токах на установившемся участке дуги, где нагрев газа не происходит. Небольшие изменения напряженности электрического поля на установившемся участке дуги (см. рис. 65 и 66) связаны с изменением интенсивности теплообмена между электрической дугой и стенкой дугового канала. Так, с увеличением расхода газа растет молярная теплопроводность и в соответствии с выражением (43) увеличивается Е при том же токе дуги. Это подтверждают экспериментальные данные, представленные на рис. 65. При значительном расходе газа, когда течение в канале становится турбулентным, увеличение напряженности электрического поля становится более существенным. Это особенно характерно для области вблизи выходного электрода [30, 31], где пульсации плазменного потока обусловлены не только турбулентностью потока газа, но и нестабильностью горения дуги, особенно в связи с процессами шунтирования. [c.124]

При наличии в зоне основания пола слабой и среднезакислованной воды подстилающий слой (подготовка пола) может быть выполнен [c.203]

При крупной вкрапленности минералов отделение вольфрамита от касситерита успешно осуществляется электромагнитной сепарацией в магнитном поле высокой интенсивности (вольфрамит слабо магнитен, касситерит немагнитен). Магнитной сепарации иногда предшествует обжиг с целью перевода пирита в магнитную закись-окись Рез04, которая отделяется при сепарации от вольфрамита в магнитном поле слабой интенсивности. [c.38]

До сих пор мы считали поле слабым и делали замену 51П0 0. В случае сильного поля этого делать нельзя. Вернемся к уравнению (22.43), умножим обе части на и проинтегрируем по г. В результате находим [c.469]

Принимая во внимание (4,96). заключаем, что метрон в состоянии Е — О описывается суперпозицией трех полей слабо гравитационного поля, электромагнитного поля и у-поля. [c.97]

На больших расстояниях, когда поле слабое, оба эти выражения сводятся к ньютоновской форме (— t V2r = ас /2г ), которая показывает, что константа а может быть связана с активной гравитационной массой М, генерирующей поле, соотношением [c.316]

Поскольку в силу теоремы 4-5 поле ф неприводимо, условие (4-93) определяет оператор 0 с точностью до фазового множителя (доказательство см. в разделе 3-5). Если существует другое неприводимое поле ф, определенное в том же Ж т соответствующее тому же представлению 17 группы н. то у него будет свой оператор РСТ, скажем 0,) , тогда и только тогда, когда оно будет слабо локально. Итак, имеются два оператора РСТ, именно 0 и 0ф. Вопрос состоит в том, когда они будут совпадать Из теоремы реконструкции (теорема 3-7) и теоремы 4-7 следует, что если области определения двух полей ф и ф удовлетворяют некоторым условиям и если ф и ф совместно удовлетворяют условиям СЛК, то 0 = 0 . Мы охарактеризуем такую ситуацию утверждением, что эти поля слабо взаимно локальны друг относительно друга. В качестве примера теории поля с тремя неприводимыми полями, которые не являются слабо взаимно локальными, рассмотрим нетривиальную теорию зрмитова скалярного поля ф( ), которому соответствуют асимптотические свободные по.яя ср "(л ), ф " (х), п предположим, что в данной теории спра- [c.240]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...