В третьего рода

Случай, когда инородный атом в твердом растворе создает вокруг себя упругие искажения кристаллической решетки, представляет собой пример возникновения напряжений третьего рода. [c.300]

Искажения третьего рода уравновешиваются и сосредоточиваются в пределах границ блоков, зерен и пачек скольжения. [c.82]

Все замечания, сделанные по влиянию параметра 7 на характеристики теплообмена в каналах с пористым заполнителем при отсутствии теплового равновесия и граничных условиях первого и третьего рода, справедливы и для случая граничных условий второго рода. Это следует, например, из сравнения данных, приведенных на рис. 5.7 и рис. 5.10. [c.111]

Мы будем называть линейный элемент, расположенный в плоскости оптимальной фермы, элементом первого, второго или третьего рода в зависимости от того, направлен ли он вдоль стержня первой компоненты фермы, вдоль стержня второй компоненты фермы или не совпадает с направлениями стержней обеих компонент фермы. Если обозначить через q и q скорости деформаций одного и того же линейного элемента в обеих компонентах поля, то условие оптимальности (5.1) требует, чтобы [c.55]

В классической механике такими абстракциями или моделями являются по существу все вводимые исходные положения и понятия. Они учитывают то основное, определяющее, что существенно для рассматриваемого механического движения и позволяет его строго охарактеризовать и изучить. Так, например, вместо реальных материальных тел в механике рассматривают такие их абстрактные модели, как материальная точка, абсолютно твердое тело или сплошная изменяемая среда, абстрагируясь от учета в первом случае формы и размеров тела, во втором— го деформаций, в третьем — молекулярной структуры среды. Но только построив механику такого рода моделей, можно разработать методы, позволяющие изучать с пригодной для практики точностью равновесие и движение реальных объектов, проверяя в свою очередь эту пригодность опытом, практикой. [c.6]

На границе рассматриваемой области можно задать а) значение искомой функции б) значения производных по пространственным координатам от искомой функции в) уравнение баланса потоков. В случаях а)—в) говорят о граничных условиях первого, второго и третьего рода соответственно. [c.10]

Для уравнений теплопроводности (1.6) и (1.7) чаще задают граничные условия первого и третьего рода. Другими словами, на границе с рассматриваемой областью задаются либо температура Т(х) = Т(с), либо условия теплообмена с внешней средой. При этом если на границе области имеет место конвективный теплообмен, то граничное условие третьего рода записывается в виде [c.11]

В зависимости от взаимных движений трение между твердыми телами бывает трех видов. В тех случаях, когда относительная скорость точек касания поверхностей тел, находящихся между собой в контакте, не равна нулю, возникает трение скольжения, или трение первого рода. Если относительная скорость точек касания поверхностей тел равна нулю и имеет место качение без скольжения, возникает трение качения, или трение второго рода 1). Наконец, рассматривают трение третьего рода, или трение верчения. В этом параграфе рассматривается лишь трение скольжения. [c.244]

Силы инерции — переносная и кориолисова—для наблюдателя, связанного с неинерциальной системой, представляются вполне реальными они вместе с остальными приложенными силами влияют на изменение движения по отношению к этой неинерциальной системе. Отметим некоторые особые их свойства. Вспоминая перечисленные в 86 законы сил, заметим, что силы инерции, пропорциональные по самому их определению массам движущихся в неинерциальных системах отсчета точек, в некотором роде аналогичны силам тяготения. Как показывается в общей теории относительности, эта аналогия имеет глубокий физический смысл. Второй особенностью сил инерции является видимое отсутствие тех материальных тел, которые, согласно третьему закону Ньютона, могли бы рассматриваться как источники возникновения сил инерции. Это обстоятельство [c.422]

Отмеченная зависимость забойной температуры от и приводит к тому, что погрешность в определении температурного поль[ пласта при заводнении, вызванная заменой граничного ус -ловил третьего рода граничным условием первого рода на забое нагнетательной галереи, весьма велика (см.рис.7-8). [c.62]

В-третьих, силы, действующие на систему, представлены здесь в виде обобщенных сил, куда входят только активные силы, а все реакции идеальных связей автоматически исключаются из уравнений. Этими преимуществами и объясняется широкое применение уравнений Лагранжа второго рода во всех технических науках и в ряде разделов физики. [c.793]

В своей первой работе Лондон отметил, что процесс конденсации идеального газа Бозе—Эйнштейна будет сопровождаться появлением максимума теплоемкости при температуре, при которой по мере охлаждения частицы начнут переходить в состояние с нулевым импульсом. Этот процесс будет переходом третьего рода, при котором пи энергия, ни теплоемкость пе претерпевают разрывов (фиг. 19). Тот факт, что аномалия теплоемкости жидкого гелия является в действительности переходом второго рода, не должен казаться удивительным, если иметь в виду существенное различие между жидкостью с сильно взаимодействующими атомами и идеальным газом [c.800]

То пересечения обеих кривых будет точкой фазового перехода при прохождении через Tq вещество изображается точкой на той кривой, которая соответствует меньшим значениям G. При фазовых переходах первого рода пересечение кривых Gi и ( 2 изображено на рис. 28, й. При фазовых переходах второго рода касательные к обеим кривым в точке перехода совпадают (поскольку энтропия выражается производной энергии Гиббса по температуре). При простом касании обеих кривых (рис. 28, переход происходить не может, ибо как при TTq вещество все время находилось бы в одной и той же фазе. Поэтому в точке перехода две кривые, касаясь, пересекаются (рис. 28, в), что приводит к равенству не только первых, но и вторых производных от энергии Гиббса — энтропии и теплоемкости, А это соответствует фазовым переходам не второго, а третьего рода. На этом основании немецкие физики Э. Юсти и М. Лауэ пришли к выводу о невозможности фазовых переходов второго рода. [c.167]

Г раничные условия третьего рода состоят в задании температуры сред, омывающих поверхности тела, и условий теплообмена между средами и поверхностями (коэффициенты теплообмена). [c.265]

При граничных условиях III рода в тепловой системе задаются температура среды, омывающей тело, 7 и коэффициент теплоотдачи на поверхности тела а, а в электрической модели — электрический потенциал Wy, соответствующий температуре Гу, и добавочное сопротивление Ra, имитирующее термическое сопротивление теплоотдачи Ra = la. Математическая запись граничных условий третьего рода имеет вид [c.77]

Пусть теперь Ln G (х, t, = Gx (О, t, ). Так как Gx (О, t, ) — нечетная функция относительно точки — О, то первое равенство (4.103) снова будет выполняться, если ф.2 ( ) будет четной функцией относительно точки = 0. Иначе обстоит дело в случае краевого условия третьего рода [c.150]

Граничные условия третьего рода состоят в задании условий внешней теплоотдачи на поверхности тела [c.12]

В теории теплопроводности процесс теплопередачи понимается как теплопроводность стенки с граничными условиями третьего рода при 1 и 1,ж2 ( ж1> 1 2)и коэффициентах теплоотдачи со стороны первого теплоносителя О) и второго - (Х2 (см. формулу (2.16)). [c.22]

Действие ядерных излучений на вещество в общих чертах состоит из следующих процессов. Во-первых, налетающие частицы, сталкиваясь с электронами, выбивают их, производя в веществе ионизацию (иногда возбуждение) атомов. Во-вторых, налетающие частицы достаточно высоких энергий при неупругом ядерном столкновении с ядрами могут частично разрушать ядра, например, выбивая из них протоны и нейтроны, ведет к появлению в веществе новых изотопов, в том числе новых элементов. Эти новые изотопы часто оказываются радиоактивными. В результате в веществе возникает наведенная активность. В-третьих, при выбивании электронов во многих веществах, особенно органических, могут разрушаться или, наоборот, возникать различные химические связи, что приводит к изменению химической структуры вещества. В-четвертых, при упругих столкновениях налетающих частиц с ядрами атомы вещества выбиваются из своих положений в кристаллической решетке в другие узлы или в междоузлия. В результате в решетке образуются разного рода дефекты, влияющие на различные физические свойства кристаллов. [c.456]

Для измерения доз облучения используются специальные приборы — дозиметры. Дозиметр, конечно, является одним из типов детекторов ядерных частиц. Как к детектору, к дозиметру предъявляется ряд специфических требований. Во-первых, для дозиметра достаточно, чтобы он регистрировал не индивидуальные частицы, а суммарный поток частиц. Во-вторых, желательно, чтобы из характеристик этого потока измерялась бы именно доза, т. е. либо выделяемая энергия, либо ионизационный ток. Наконец, в-третьих, для точных дозиметрических измерений необходимо учитывать, что поглощение энергии ядерных излучений в веществе зависит как от рода вещества, так и от рода и энергии излучения. Поэтому в дозиметрах стараются использовать датчики, имитирующие живые ткани в отношении поглощения радиации. Такие датчики сравнительно легко делать для у-квантов и электронов (достаточно, чтобы совпадали значения Z датчика и тканей), но сложно для нейтронов разных энергий. [c.673]

Граничные условия третьего рода, в которых тепловой поток предполагается пропорциональным разности температур стенки и жидкости [c.27]

Развитие процессов теплообмена зависит от соотношения между эффектами, а не от их абсолютных значений. Структура таких отношений служит основой для составления комплексов. Уравнение (19.14) не содержит сведений о взаимодействии тела с окружающей средой. Но теплообмен оказывает влияние на формирование температурного поля тела. Поэтому дополним (19.14) краевыми условиями. В рассматриваемых условиях задается температура среды, поэтому выбирают граничные условия третьего рода в форме уравнения (19.16) [c.189]

Следует отметить, что в настоящее время большинство задач по определению температурного поля в конструкции при конвективном теплообмене решается при граничных условиях третьего рода, т. е. с использованием коэс[к )ициента теплоотдачи а. При строгой постановке такой метод (использование а) возможен при стационарном (постоянном по времени) тепловом потоке с поверхности тела, температура которого не зависит от пространственных координат. Использование метода в условиях, отличных от указанных, приводит к ошибкам. Установлены пределы применимости метода (а) определения температурного поля в конструкции, взаимодействующей с потоком теплоносителя. Решение сопряженных задач связано с большими математическими трудностями. Поэтому выбор метода решения (с использованием граничных условий третьего или четвертого рода) зависит от содержания конкретной задачи. [c.298]

Формула (5.5.13) была получена в результате интерполяции числовых значений теплового потока, найденных путем численного интегрирования уравнений гиперзвукового равновесного пограничного слоя. Она, в сущности, не отличается по структуре от граничных условий третьего рода, но вместо разности температур использована разность энтальпий газа на внешней границе пограничного слоя и на поверхности твердого тела. [c.215]

В случае граничных условий второго рода (зажигание при постоянном тепловом потоке) или граничных условий третьего рода (теплообмен с внешней средой по закону Ньютона) с ростом времени возрастает температура поверхности реагента (рис. 6.7.5) и функция 0щ (т) при некотором значении т = т, которое тоже целесообразно назвать временем прогрева, имеет точку перегиба. [c.286]

Рассматривая далее вынужденные стационарные потоки газовзвеси в неограниченном пространстве, полагая для них Но, Нот, Fr, Re, L/D, Fo, Fot несущественными и учитывая, что Pe = RePr, а 0, характеризующее граничное условие четвертого рода, можно заменить числом Био, получаемым из граничных условий третьего рода, будем иметь [c.161]

Относительная координата максимальной температуры в плас- тине при <7 = onst, X= onst,. несимметричном температурном поле и граничных условиях третьего рода [c.32]

Как видно из предыдущего, деление на напряжения первого, второго и третьего родов является условным. Все они тесно переплетаются друг с другом и могут быть местными, зональными и общими. Для практических целей существенно, что внутренние напряжения могут действовать разупрочняюще и упрочняюще. Опасны напряжения того же знака, что и рабочие, например разрывающие напряжения в случае растяжения. Благоприятны напряжения, знак которых противоположен знаку рабочих, например сжатия в случае растяжения. Следует отметить, что внутренние напряжения одного знака всегда сопровождаются Появле нием в смежных объемах уравновешивающих напряжений противоположного знака относительная величина напряжений разного знака зависит от протяженности охватываемых ими объемов. Таким образом, опреде-ляющихг для прочности является, во-первых, расположение и ориентация напряженных объемов относительно действующих рабочих напряжений и, во-вторых, величина внутренних напряжений, одноименных и одинаково направленных с рабочими напряжениями. Неоднородности, создающие очаги повышенных разрывающих напряжений, нарушающие сплошность металла, вызывающие появление трещин и облегчающие местные пластические сдвиги, являются дефектами металла. Неоднородности, создающие общирные зоны сжимающих напряжений, способствующие уплотнению металла и препятствующие возникновению и распространению пластических сдвигов, являются упрочняющими факторами. [c.153]

Напряжения второго и особенно третьего рода почти неизбежны. Задача заключается не в устраненип напряжений (что практически невыполнимо), а в рациональном управлении этими напряжениями и в их использовании для упрочнения. материала. Это составляет предмет упрочняющей технологии, имеющей огромное практическое значение. [c.154]

Здесь В определяется из того же выражения (5.24), что и в задаче при граничных условиях третьего рода. Собственные значения Мл =п-п, п = 1,2,3,..., являются корнями характеристического уравнения sinp= О, [c.104]

Задание некоторой кол1бинацпп значений искомой функции н ее производной на поверхности раздела определяет граничное условие третьего рода. Это условие может иметь смысл равенства потока вещества, подводилюго к межфазной поверхности, и количества вещества, поглощаемого этой поверхностью в единицу времени вследствие химической реакции [c.14]

Собственные напряжения, как временные, так и остаточные, подразделяют в зависимости от объема их взаимного уравновешивания на напряжения первого рода, уравновешенные в макрообъемах напряжения второго рода, уравновешенные в объемах одного или нескольких зерен напряжения третьего рода, уравновешенные в микрообъемах, соизмеримых с размером кристаллической решетки. [c.408]

Матеиати воки этот факт выракаетоя в замене граничного воловня первого рода (равенство забоЛзой температуры пласта температуре нагнетаемой жидкости) граничным условием третьего рода - в этом случае забойная температура пласта определяется по формуле (Ш.2.17) [c.61]

Фазовые переходы rpeibero рода — фазовые переходы, не сопровождающиеся тепловым эффектом, но сопровождаемые разрывом температурного коэффициента теплоемкости. Пример фазовых переходе а третьего рода — переход ферромагнитного состояния железа в парамагнитное. [c.204]

Количественные соотношения для теплопередачи получаются в результате рассмотрения явления теплопроводности при граничных условиях третьего рода. Поэтому количественную оценку теплопроводности и теплопередачи удобно рассмотреть в одной глаье. [c.270]

Эпюр добавочного потока, вызывающего увеличение сигнала нижней секции, будет снижаться по мере удаления от секции (рис. 2.4,6). В качестве меры соответствия добавочного сигнала секции величине ди примем отношение дтех/д> где с тах — наибольшая, 3 д — средняя величина ординаты эпюра. Для определения д воспользуемся решением Эккерта [27] о количестве теплоты Q, отводимой прямоугольным ребром единичной ширины при граничных условиях третьего рода. Поскольку отвод- теплоты в данном случае производится с одной поверхности пластины, получаем [c.39]

При решении сопряженных задач механики реагирующих газов приходится преодолевать многочисленные математические трудности. В частности, уравнения описывающие состояние газовой и конденсированной фаз, имеют различную структуру, а иногда применяется и другой тип уравнений. Например, уравнения пограничного слоя имеют параболический тип, а уравнения теплопроводности г твердом теле для стационарного случая — эллиптический тип. Поэтому при решении задач конвективного теплоебмена часто используют понятие коэффициента теплообмена а и граничные условия третьего рода. При этом используют следующую схему решения задач конвективного теплообмена [c.214]

В работах А. В. Лыкова (см. [25]) показано, что в ряде случаев применение граничных условий третьего рода для задач конвективного теплообмена инертных тел с инертными газовыми потоками приводит к отрицательности коэффициента а, что противоречит физическому смыслу этой величины. Иными словами, в этих случаях задачу конвективного теплообмена недопустимо решать в раздельной простановке, так как это приводит к парадоксальным результатам. Аналогичный вывод на основании анализа ряда задач механики реагирующих газов содержится в книгах [4, 26, 27]. Поэтому любую задачу механики реагирующих газов целесообразно первоначально ставить как сопряженную. [c.215]

Граничные условия (6.7.12) являются универсальными. В час но-сти, при 00- 0 вместо первого граничного получаем граничное условие первого ода 0(О,т)= О (в этом случае Т =Т = То), при 00 00 получаем ра-иичные условия вто ого рода, а в общем случае — граничные у1 ло-вия третьего рода. [c.286]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...