Рассеяние электронов

В основе современного понимания проводимости металлов лежит идея Блоха [4, 5], что свободные электроны проходят через металл как плоские волны, модулированные некоторой функцией с периодом, равным периоду решетки. Это позволяет преодолеть противоречия простой теории электронного газа, согласно которой атомы решетки сами должны являться главными центрами рассеяния электронов проводимости В результате длина свободного пробега может достигать нескольких миллиметров, что и наблюдается при низких температурах в особо чистых металлах. Сопротивление металлов, согласно теории Блоха, обусловлено только неидеальностью решетки. Наличие примесных атомов, точечных дефектов и границ зерен приводит к дополнительному рассеянию и, следовательно, к увели- [c.189]

Природу термоэлектричества в металле можно качественно понять на основе простой модели свободного электронного газа. Краткое введение в элементарную теорию электропроводности было дано в начале гл. 5. Модель свободного электронного газа не может дать количественных показаний, но позволяет понять механизм явления. Далее можно построить более сложную теорию, включающую зависимость рассеяния электронов решеткой от их энергии, явление увлечения электронов фононами и т. д. Приведенные ниже элементы теории заимствованы из книги Бернара [3], где современные идеи о термоэлектричестве изложены очень ясно (см. также [12]). [c.267]

Очевидно, что конкретный механизм рассеяния электронов играет для термоэлектричества важную роль. Можно, например, предположить, что электроны, имеющие большую скорость, должны рассеиваться атомами решетки под меньшими углами, чем электроны с меньшей скоростью. Другими словами, средняя длина свободного пробега электронов будет зависеть от их кинетической энергии. Это верно в целом, но конкретная взаимосвязь длины пробега и энергии сложна и сильно зависит от электронной структуры решетки. Сложность связи между длиной пробега и энергией электронов не дает возможности получить количественное описание термоэлектричества, хотя качественно картина явления проста. Другими словами, наших сведений о поверхности Ферми реального металла недостаточно для вычисления термо-э.д.с. Следует отметить, что для полупроводников ситуация проще, поскольку число электронов и дырок, участвующих в процессе проводимости, значительно меньше. В этом случае модель электронного газа, в которой частицы подчиняются статистике Максвелла — Больцмана, лучше отражает истинную природу явления. [c.268]

Теория твердого тела не позволяет вычислить заранее величину, а часто даже знак термо-э.д.с. и эффектов Пельтье и Томсона, однако она объясняет большинство свойств термопар. Например, зависимость термо-э.д.с. от давления вытекает из зависимости между уровнем Ферми и постоянной решетки. По той же причине изменения в структуре решетки в результате появления вакансий, а также дальнего или ближнего порядка приведут к изменениям термо-э.д.с. Точно так же введение примесей и механических напряжений окажет влияние на термопару, поскольку термо-э.д.с. очень чувствительна к изменениям в рассеянии электронов. [c.273]

Для практического применения термопар в термометрии, в частности при использовании Р1-67 в качестве стандартного электрода, интерес представляют только различия в термо-э.д.с. разных металлов и сплавов. Абсолютные значения термо-э.д.с. или коэффициент термо-э.д.с. конкретного материала менее важны. Поскольку, однако, величина термо-э.д.с. в сильной мере зависит от рассеяния электронов, эти данные весьма интересны для теории. Существует абсолютная шкала термо-э.д.с., основанная на электроде из свинца, материала с очень малой величиной термо-э.д.с. Идеальным стандартным материалом был бы такой, у которого термо-э.д.с. равна нулю. Такой стандартный [c.276]

Принцип решения задачи — интегрирование радиационных потерь энергий в отдельном акте взаимодействия (описываемых формулами, приведенными в гл. III) по всему истинному пути электрона в веществе с учетом потерь энергий и кулоновского рассеяния электрона. Это представляет весьма трудную задачу. На рис. 15.3 приведены рассчитанные данные о выходе тормозного излучения для энергии электронов до 30 Мэе и мишеней из золота и алюминия [4]. В этом [c.233]

Как уже отмечалось, в толстых мишенях необходимо учитывать кулоновское рассеяние тормозящихся электронов, которое приводит к изменению углового распределения тормозного излучения. Для больших энергий электронов и тонких мишеней (толщина мишени, при которой многократное упругое рассеяние электрона несущественно) тормозное излучение испускается главным образом вперед в конус с половинным углом, равным [c.233]

Упругое рассеяние электронов будет несущественным, пока средний угол их рассеяния много меньше среднего угла испускания квантов [c.234]

Рис. 15.12. Кривые радиального распределения заряда внутри протона (а) и нейтрона (б), считая от центра частицы. Ординаты пропорциональны заряду тонкой сферической оболочки радиусом г. Площадь под всей кривой распределения для протона равна эа ряду протона. Площадь, соответствующая всей кривой распределения для нейтрона, равна нулю. Данные получены в опытах по рассеянию электронов высоких энергий.

Рассеяние электронов. Электроны весьма слабо взаимодействуют с нуклонами ядер посредством неэлектромагнитных сил и чувствительны к электромагнитному взаимодействию, т. е. к распределению электрического заряда в ядре. Поэтому исследования рассеяния электронов дают прежде всего сведения об электромагнитном строении ядер. [c.90]

Зубчатая форма канала способствует поглощению рассеянных электронов. [c.142]

Продольная поляризация электронов р-распада может быть определена, например, измерением азимутальной асимметрии при рассеянии электронов на большие углы измерением круговой поляризации тормозного излучения в направлении спина движущегося электрона изучением аннигиляции позитронов на электронах с известным направлением спина (в ферромагнетиках). [c.648]

Аз-за слабости неэлектромагнитного взаимодействия электронов с нуклонами, рассеяние электронов на ядрах практически полностью определяется электромагнитным взаимодействием, законы которого хорошо известны. Поэтому результаты опытов по рассеянию электронов на ядрах могут быть полностью обработаны теоретически, что позволяет получить распределение электрического заряда и магнитного момента в ядрах и протоне, а также (по разностному эффекту) в нейтроне. Разумеется все это верно в предположении, что основные положения электродинамики справедливы в рассматриваемой (очень малой) области расстояний между взаимодействующими частицами. [c.656]

Если кинетическая энергия падающего электрона достаточно велика (То ШеС ), то процесс рассеяния электронов на ядрах вполне аналогичен эффекту Комптона и для определения энер- [c.656]

В опыте угол рассеяния 0 фиксируется, а энергия рассеянного электрона определяется при помощи магнитного спектрометра (по величине магнитного поля, при которой наблюдается максимум упругого рассеяния). Число отсчетов при этой энергии пропорционально эффективному сечению рассеяния на данный угол. [c.657]

Результаты этих опытов, относящиеся к рассеянию электронов на ядрах, приведены в 3, п. 5. Напомним, что они позволяют определить. распределение заряда в ядре. [c.657]

Согласно Фейнману, процесс электромагнитного взаимодействия между двумя зарядами ei и еа (например, рассеяние электрона на электроне) можно схематически изобразить на плоскости координата (л )—время ( ) в виде рис. 1. Здесь внешними изломанными линиями изображаются мировые линии взаимодействующих заряженных частиц до и после взаимодействия. В соответствии с законами сохранения лептонного и электрического зарядов внешние линии нигде не обрываются. Они выходят из —оо и уходят в Ч-оо. Наклоном линии относительно оси t можно характеризовать величину импульса электрона . Внутренней волнистой линией изображается виртуальный фотон. Сам процесс взаимодействия изображается [c.14]

Если кинетическая энергия падающего электрона достаточно велика (Го теС ), то процесс упругого рассеяния электронов на ядрах аналогичен эффекту Комптона, и для определения энергии электрона, рассеянного под данным углом 0, можно использовать формулу, сходную с формулой (26.18) из т. I [c.267]

Результаты опытов по изучению рассеяния электронов на ядрах позволяют получить распределение заряда в ядре. Из опытов по изучению рассеяния быстрых электронов на протонах [c.267]

Идея внесения этой поправки заключается в следующем. Реальное протяженное ядро разбивают на большое количество точечных частей, на каждой из которых происходит когерентное рассеяние электронной волны ке- Суммируя (интегрированием) рассеянные волны (с учетом фазы), получают исправленное значение сечения для ядра с распределенным электрическим зарядом. [c.269]

Аналогичное понятие (атомный фактор) используется при описании рассеяния электронов, рентгеновских лучей и нейтронов. [c.269]

В принципе рассмотренным выше методом можно изучать структуру протона, если iKeдополнительный эффект от взаимодействия электрона с магнитным моментом протона. (Для ядер с ZS>1 этот эффект пренебрежимо мал по сравнению с эффектом от рассеяния электрона на заряде.) [c.270]

Форм-факторы нейтрона получают аналогичным образом из сравнения результатов рассеяния электронов на протоне и дей-тоне. Так как полный заряд нейтрона равен нулю, то [c.271]

На этой установке начиная с 1966 г. изучалось как упругое, так и неупругое рассеяние электронов на нуклонах в интервале изменения до нескольких сот ферми [c.275]

Современные результаты по упругому рассеянию электронов ка нуклонах интерпретируются при помощи более удобных форм-факторов Ge и Gm, которые следующим образом выражаются через введенные выше Fi и F . [c.275]

Очень интересные результаты были получены при исследовании неупругого рассеяния электронов на протонах. На рис. 169 изображен энергетический спектр рассеянных электронов с первоначальной энергией 10 Гэв. Штриховая линия относится к упругому рассеянию, сплошная — к неупругому. На [c.276]

Глубокое неупругое рассеяние электронов 277 [c.333]

Учет этого отличия производится с помощью введения в фор мулу для интенсивности отраженных от кристалла лучей так называемого структурного фактора равного квадрату структурной амплитуды Рш- Структурная амплитуда — величина, характеризующая рассеяние элементарной ячейкой, выраженное в электронных единицах, т. е. отнесенное к рассеянию электрона в тех же условиях (те же 0 и ). Если, например, говорят, что рассеяние элементарной ячейки в направлении, определяемом индексами hkl, равно 20, то это значит, что таким же под углом рассеяния 20 было бы рассеяние 20 электронов, действующих в фазе. Таким образом, амплитуда волны, рассеянной одной элементарной ячейкой кристалла, равна АРны, где А — амплитуда волны, рассеянной электроном. [c.44]

Рис. 7.21. Механизм рассеяния электронов на ионах примеси
При низких температурах в переходных металлах проявляется эффект элек-трон-электронного рассеяния, приводящий к появлению квадратичного члена в зависимости удельного сопротивления от температуры. Этот тип электронного рассеяния на большой угол (см. [3], с. 250) может возникать в случае, когда поверхность Ферми несферическая или имеются вклады более чем из одной энергетической зоны. Для большинства переходных металлов этот квадратичный член становится определяющим ниже 10 К. Для ферромагнитных металлов возникает еще одна причина появления еще одного квадратичного члена, обусловленного рассеянием электронов проводимости на магнитных спиновых волнах. Кроме того, для всех ферромагнитных металлов наблюдаются аномалии зависимости удельного сопротивления от температуры вблизи точки Кюри. [c.195]

Эти ограничения станут яснее, если кратко рассмотреть теорию термоэлектричества. Легко показать качественно, каким образом примеси, фазовый состав или дефекты решетки изменяют термо-э.д.с. термопары, а затем сделать выводы, касающиеся отжига термопары и обращения с ней, с тем чтобы получить хо-рощую воспроизводимость. Природа термоэлектричества хорошо известна, однако теория не может предсказать с нужной для практики точностью термоэлектрические свойства конкретного металла или сплава. Ниже будет показано, что термоэлектричество определяется особенностями рассеяния электронов про- [c.265]

На рис. 6.11 показано, как ведут себя сплавы, дифференциальная термо-э.д.с. которых не падает до столь малых величин. В этих сплавах присутствует эффект Кондо, проявляющийся при рассеянии электронов проводимости магнитными моментами примеси, такой, как железо или кобальт (см. гл. 5, разд. 5.6). В интервале температур от 1 до 300 К можно получить довольно больщие отрицательные термо-э.д.с. Положительным электродом для такой термопары часто служит сплав с низкой теплопроводностью и малой термо-э.д.с., например N1—Сг, или Ад—0,3 % Ап. В настоящее время считается, что наилучшей примесью для получения хорошей стабильности отрицательного электрода термопары является железо. Сплавы с кобальтом, как оказалось, претерпевают при комнатной температуре структурные превращения, вызывающие изменения термо-э.д.с. Содержание железа обычно выбирают в пределах от 0,02 до [c.293]

Рассеяние электронов и ионов. Проблема взаимодействия сферической частицы со слабо ионизованным газом была рассмотрена Розеном [652], Димиком и oy [166]. Последний развил метод, предложенный в работе [562], применительно к случаю взаимодействия с ионизованным газом в присутствии ионов обоих знаков при нулевом внешнем поле. [c.441]

В опытах, проведенных по рассеянию электронов на ядрах и протонах в Стэнфорде группой Хофштадтера и другими при энергиях от 100 до 550 Мэе, получены значения для радиусов ядер, R = RoA при значении = 1, 2-10 м. [c.90]

Группа американских физиков во главе с Р. Хофштадтером изучает структуру нуклонов путем исследования упругого рассеяния электронов на нуклонах. На рисунке 119 показано распределение электрического заряда в протоне и нейтроне, полученное в Стэнфорде. Протону и нейтрону присущи одни и те же заряженные ме-зониые облака. В протоне этн облака складываются, а в нейтроне погашают друг друга. Это находится в согласии с исследованиями советских физиков. [c.369]

Если изучается рассеяние электронов на сложной мишени, состояш,ей из двух типов различных ядер, то в соответствии с формулой (84.3) положение максимумов упругого рассеяния от каждого типа ядра будет различно (разная масса рассеива-юш,его ядра). Это обстоятельство позволяет сравнительно просто выделять эффект, связанный с рассеянием на одном определенном типе ядра сложной мишени. Так, например, изучая рассеяние на полиэтилене (в состав которого входят группы СНг) и углероде, можно получить эффект, относящийся к рассеянию на протоне. Аналогично, сравнивая рассеяние на обычном и дейте-риевом полиэтилене (или на жидком водороде и жидком дейтерии), можно выделить эффект рассеяния на нейтроне. [c.657]

Второй том посвящен физике элементарных частиц и их взаимодействиям. В книге рассмотрены нуклон-нуклонные взаимодействия при низких и высоких энергиях и свойства ядерных сил, изложена теория дейтона и элементы мезонной теории рассмотрены опыты по упругому и неупругому рассеянию электронов на ядрах и нуклонах и обсуждается проблема нуклон-ных форм-факторов подробно изложена физика лептонов, я-мезонов и странных частиц рассмотрена физика антинуклонов и других античастиц, а также антиядер изложены систематика частиц и резонансов на основе унитарной симметрии н цикл вопросов, связанных со свойствами слабых взаимодействий. [c.6]

До IIX пор мы считали, что мировая линия е—е (рис. 51) Ч Г гйз — оо в +00 и что ее нижняя часть (идущая из —оо в вершину) изображает процесс гибели электрона с данным 4-импульс,ом Pi, а верхняя (уходящая из вершины в +оо) — процесс рождения, электрона с другим 4-импульсом Pz. Однако Фейнман показал, что из-за упомянутой выше специфики в овой-ствах частиц и античастиц позитрон можно интерпретировать как. электрон, движущийся против направления времени (рис. 52). В тако м истолковании нижняя часть мировой линии (идущая из,, вершины в —оо) изображает процесс гибели позитрона с 4-импульсом Ри а верхняя часть (идущая из +схэ в вершину) — процесс рождения позитрона с 4-импульсом Рг). Таким образом, рассмотренная раньше ( 2) диаграмма (см. рис. 1) изображает не только рассеяние электрона на электроне (рис. 53), но и рассеяние позитрона на позитроне (рис. 54), а также (рис. 55) рассеяние электрона (позитрона) на позитроне (электроне). [c.100]

Схема использования Fi(q) и Fiiq) такая же, как и в случае ядер. В основу кладется формула Розенблюта, описывающая рассеяние электрона на точечном протоне. Она отличается от формулы Мотта при Z=1 выражением в квадратных скобках, которое учитывает наличие у протона нормального (1) и аномального (цан) магнитных моментов [c.271]

Рис. 170. ждается сходством в поведении сечения неупругого рассеяния электронов на протонах и нейтронах, а также аномально большим сечением (е+—е )-аннигиляции при высоких энергиях (встречные пучки). Этот процесс является как бы обратным глубокому яеупругому рассеянию. [c.278]

При низких температурах (7сйшв) наибольшую роль в рассеянии электронов играют фононы с энергией Поэтому энергия электронов существенно изменяется в каждом столкновении. Так как при каждом столкновении энергия меняется на ве-Л -чину порядка Г, то для теплопроводности каждое столкновение эффективно. Соответствующее х пропорционально X/W. Расчеты показывают, что W при низких температурах пропорциональна Т/П) Т/Шо) . Отсюда [c.196]

Смотреть страницы где упоминается термин Рассеяние электронов : [c.161] [c.293] [c.326] [c.527] [c.55] [c.249] [c.275] [c.196]

Смотреть главы в:

Теплопроводность твердых тел -> Рассеяние электронов

Основы ядерной физики (1969) -- [ c.90 ]

Введение в ядерную физику (1965) -- [ c.657 ]

Физика низких температур (1956) -- [ c.153 , c.154 , c.157 , c.160 , c.162 , c.163 , c.167 , c.168 , c.170 , c.184 , c.187 , c.188 , c.195 , c.203 , c.214 , c.265 , c.663 , c.679 ]

Теория твёрдого тела (1972) -- [ c.465 ]

ПОИСК

Алексеев Ю. С. Программа для расчета теоретической кривой интенсивности рассеяния электронов с использованием суперпозиции интерференционных функций, вычисленных по отдельным гипотетическим моделям

Анализ нейтронографический функция атомного рассеяния электронов

Анализ электронографический, атомные множители рассеяния электронов

Атомные множители рассеяния для электронов

Бравэ и рассеяние электронов

Глубокое неупругое рассеяние электронов

Глубоконеупругое рассеяние электронов

Дингла понижающий множитель рассеяния электронов

Дифракция в сходящемся пучке рассеяния электронов

Зарядка диффузней рассеяния электронов н ионо

Измерение рассеяния быстрых электронов на ядрах

Квазиимпульс электрон-фононном рассеянии

Колебательная релаксация молекул в га18 2 Рассеяние электронов на атомах и молечоя кулах

Межионная корреляция й рассеяние электронов

Микроскопия электронная просвечивающая диффузионное рассеяние электронов

Микроскопия электронная просвечивающая диффузное рассеяние электронов

Неупругое рассеяние электронов на атомах

Неупругое рассеяние, Фотонов рассеяние, Электронов рассеяние

ПРИЛОЖЕНИЕ 11. Ослабление гигантских квантовых осцилляций вследствие рассеяния электронов

Принцип Паули и частота рассеяния электрона

Принцип Паули и электрон-электронное рассеяние

Рассеяние нейтронов электронами и ядрами

Рассеяние рентгеновских лучей различных энергий электронными оболочками и ядрами атомов

Рассеяние фононов электронами

Рассеяние электрон-фононное

Рассеяние электронов на а колебаниях решетки

Рассеяние электронов на ионах

Рассеяние электронов на примесях

Рассеяние электронов на примесях в кристаллах

Рассеяние электронов на электронами

Рассеяние электронов, механизмы

Сечение рассеяния электронов на примеся

Силы осцилляторов, измерение неупругого рассеяния электронов

Теория ферми-жидкости электрон-электронное рассеяние

Тормозное излучение электрона при рассеянии нейтральным атомом

Универсальная функция атомного рассеяния для электронов

Упругое рассеяние электронов на атомах

Фононное тепловое сопротивление, обусловленное рассеянием на электронах

Электрон-фононное рассеяние при малой длине свободного пробега электронов

Электрон-электронное взаимодействие и рассеяние

Электрон-электронное рассеяние

Электрон-электронное рассеяние переходные металлы

Электрон-электронное рассеяние число Лоренца

Электрон-электронное рассеяние экспериментальные данные

Электронов рассеяние на атомах

Электроны, амплитуда атомного рассеяни

Электроны, амплитуда атомного рассеяни комптоновская

Электроны, амплитуда атомного рассеяни релятивистская

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...