Сила кулоновская

Еще из опытов Резерфорда было известно, что при сближении заряженной частицы (а-частицы, протона) с ядром между ними действуют силы кулоновского взаимодействия. Будем считать, что это электрическое поле вокруг ядра обладает сферической симметрией и потенциал поля V (г) зависит только от координаты г и [c.87]

Пока энергия а-частицы (й ) мала, частица не может преодолеть силу кулоновского отталкивания и достигнуть области действия ядерных сил (рис. 30). В этом случае рассеяние происходит в строгом соответствии с формулой Резерфорда (И 1.4). С увеличением энергии а-частица при некотором значении (( пред)- достигает области начала действия ядерных сил и в рассеянии появляется аномалия — отклонение от формулы Резерфорда. [c.88]

Однако слияние атомных ядер не происходит при обычных условиях, так как атомные ядра, имеющие положительные заряды + Z e и + Z e, испытывают огромные силы кулоновского отталкивания. Энергия такого отталкивания равна U = . При [c.324]

Между противоположно заряженными ионами действует сила кулоновского притяжения [c.158]

Вторая модель приписывала атому строение, аналогичное строению Солнечной системы в центре находится положительно заряженное ядро, вокруг которого, подобно планетам, движутся электроны, удерживаемые у ядра силами кулоновского притяжения. [c.81]

Радиоактивный а-распад нашел свое объяснение в туннельном эффекте. Потенциальная энергия положительно заряженной а-частицы в поле положительно заряженного ядра является положительной и возрастает обратно пропорционально расстоянию от ядра при уменьшении этого расстояния (рис. 62). Если бы, кроме сил кулоновского отталкивания, никаких других сил не существовало, то частица не смогла бы удержаться в ядре. Однако при некотором малом расстоянии в действие вступают большие ядерные силы притяжения, которые удерживают а-частицу в ядре. Эти ядерные силы притяжения резко уменьшают потенциальную энергию (притяжение ), в результате чего в области, имеющей размеры ядра, для а-частицы образуется потенциальная яма, которая от внешнего пространства отделена потенциальным барьером. По классической механике, покинуть ядро могут только те а-частицы, энергия которых больше высоты потенциальною барьера. Однако эксперименты по бомбардировке ядер показывают, что энергия а-частиц, вылетающих из ядра, меньше высоты потенциального барьера. Следовательно, а-частицы, вылетающие из ядра, проникают через потенциальный барьер посредством туннельного эффекта. [c.184]

Более тяжелые элементы существовать устойчиво не могут. Это объясняется тем, что силы кулоновского отталкивания протонов в ядре не могут быть уравновешены ядерными силами притяжения и ядро оказывается неустойчивым, Перевес сил кулоновского отталкивания протонов в ядре над силами ядерного притяжения [c.288]

Последним стабильным элементом, который существует в природе, является уран. Невозможность стабильного существования более тяжелых элементов объясняется тем, что силы кулоновского отталкивания протонов в ядре не могут быть уравновешены ядерными силами притяжения и ядро становится неустойчивым. Перевес сил кулоновского отталкивания протонов в ядре над силами ядерного притяжения между нуклонами ядра обусловливается дальнодействующим характером кулоновских сил. [c.291]

До сих пор мы рассматривали столкновения с ядрами нейтральных частиц с ненулевыми массами, т. е. фактически нейтронов. Для заряженных частиц, например протонов, поведение сечений при низких энергиях будет иным за счет существования кулонов-ского отталкивания, препятствующего частице подойти достаточно близко к ядру, чтобы произвести реакцию и, как это ни парадоксально, выйти из области действия ядерных сил. Кулоновское отталкивание имеет большой радиус действия и в основном проявляется вне ядра. Поэтому в ряде случаев с хорошей точностью [c.130]

Работа, которую необходимо совершить для перевода электрона из твердого или жидкого тела в вакуум А, называется работой выхода. Она затрачивается на преодоление сил кулоновского притяжения избыточного положительного заряда, оставшегося в веществе после выхода электрона, и сил отталкивания со стороны ранее вылетевших электронов. Работа выхода зависит от вида вещества и степени чистоты его поверхности. Для некоторых чистых металлов она следующая [c.214]

Атомом называется наименьшая часть химического элемента, являющаяся носителем его свойств. Атом является электрически нейтральной комбинацией положительно заряженного ядра и вращающихся вокруг него электронов, связанных силами кулоновского притяжения. Размеры ядра (порядка 10- = м) намного меньше размеров атома (порядка 10 м). Число электронов, вращающихся вокруг ядра, и число протонов в ядре равны порядковому номеру элемента в периодической системе элементов Менделеева. [c.228]

Существуют две причины появления нелинейностей типа отрицательное сопротивление. Силы кулоновского трения, пропорциональные нагрузке и направленные в сторону, противоположную относительному движению, оказываются зависимыми от относительной скорости, а частная производная от силы сопротивления по этой скорости меньше нуля. Второй причиной, действие которой, однако, существенно меньше, являются отклонения сил вязкого трения от закона Ньютона, о чем говорилось в гл. 4 применительно к загущенным маслам. [c.235]

В гл. 7 рассматриваются трехмерные контактные задачи теории упругости о действии штампа произвольной формы на поверхность слоя конечной толщины, лежащего на упругом полупространстве с другими упругими постоянными. Зона контакта предполагается заранее неизвестной и зависящей от величины действующих на штамп нормальной и тангенциальной сил. Предполагается также, что между штампом и слоем имеют место силы кулоновского трения, которые [c.20]

Постановка задач. В декартовых координатах (х, у) рассмотрим слой О у h (рис. 1). Пусть штамп с формой подошвы в виде параболы с радиусом кривизны R в вершине взаимодействует с границей слоя у = h, на штамп действуют нормальная сила Р и касательная сила Т = fiP, в зоне контакта действуют силы кулоновского трения [c.287]

Кроме того, для круговых орбит центростремительную силу mv lr = mr(o можно приравнять силе кулоновского притяжения [c.320]

Однако процесс адгезии не является обратимым, так как до контакта частиц с поверхностью действуют одни силы (кулоновские и отчасти молекулярные), а после контакта при отрыве преодолеваются другие (молекулярные, электрические и капиллярные, а также кулоновские). Взаимодействие частиц с поверхностью за счет других сил, кроме молекулярных, означает, что процесс адгезии не подчиняется условиям, для которых справедлива теория Дерягина. В связи с этим можно наблюдать отличную от прямой пропорциональности зависимость силы адгезии от размеров частиц. [c.138]

Согласно этой теории, ядро не абсолютно непроницаемо для а-частиц, как это предполагалось в классической теории. Наоборот, оно до известной степени прозрачно . С точки зрения волновой механики вероятность проникновения а-частиц в ядро, кроме всего прочего, зависит от энергии частиц и от заряда ядра. Кроме того, необходимо учитывать вид потенциального барьера, существующего в силу кулоновского отталкивания, [c.59]

Капельная модель позволяет также наглядно объяснить очень важный процесс деления тяжелых ядер. Проникновение нуклона в ядро-каплю приводит к возникновению колебаний, в результате которых ядро деформируется. Силы кулоновского расталкивания протонов стремятся усилить деформацию, тогда как силы поверхностного натяжения, наоборот, — вернуть ядро в исходное состояние. Чем больше заряд ядра 7, тем значительнее роль кулоновских сил и тем легче ядро делится на два осколка. [c.60]

Наличие сил кулоновского взаимодействия между электронами и ионами делает их соударения в плазме значительно более сложными, чем соударения нейтральных частиц. Вместо броуновского зигзагообразного движения молекул траектория заряженной частицы становится извилистой, соответствующей изменениям (флуктуациям) электрического поля в плазме. Поэтому в плазме, вообще говоря, должны учитываться все возможные сечения соударений ион — атом — Qia (перезарядка) ион— ион — Qii (сечение Гвоздовера) электрон — атом — Qm (сечение Рамзауэра) электрон — ион — Qe, (прилипание или захват электрона) и электрон — электрон Qee. Тогда для k видов частиц [c.41]

Для отрыва электрона от ачока необходимо совершить работу против сил кулоновского иритяжеиия между положительно заря кепным ядром и отрицательный электроном. Процесс отрыва электрона от атома назы- [c.168]

Используя эти представления, Э. Резерфорд развил количественную теорию рассеяния а-частнц. Рассмотрим движение -частицы, обладающей массой М и электрическим зарядом +2е, в поле неподвижного ядра с зарядом q - -2е (рис. 25). Между ядром и о -частнией действует сила кулоновского отталкивания [c.78]

Для дальнодействующих сил (кулоновские или гравитационные силы) параметр удара р может быть очень велик. В случае короткодейст- Рис. 68. [c.213]

При движении электрона по окружности вокруг положительно заряженного ядра центростремительная сила /ПеУ 1г уравновешивается силой кулоновского взаи.модей-ствия X (е 1г ) [c.231]

Если вычислить силу гравитационного взаимодействия двух протонов, находя1цихся друг от друга на расстоянии 10см, то окажется, что она в 10 раз меньше силы кулоновского взаимодействия нро-тонов на том же расстоянии. [c.223]

Если кристалл поглощает фотоны с энергией, которая больше ширины запрещенной зоны, то в нем образуются пары электрон — дырка. Возникшие таким путем носители заряда могут свободно и независимо перемещаться по кристаллу. Но псюкольку электрон и дырка в силу кулоновского, взаимсщействия притягиваются, возникают и устойчивые, связанные состояния этих частиц. Такие образования (связанные нары электрон — дырка) называются э ксито-н а м и. Они перемещаются в кристалле, перенося энергию возбуждения, но не создавая переноса заряда в силу своей электронейтральности. [c.160]

Различие в свойствах ионизованного и обычного газов обусловлено характером сил, действующих между составляющими газ частицами. В обычных, т. е. неионизоаанных газах, между частицами действуют вандерваальсовские силы, убывающие с расстоянием как г" , тогда как в ионизованном газе между частицами действуют кулоновские силы, обратно пропорциональные квадрату расстояния между ними. По сравнению с вандерваальсовскими силами кулоновские силы являются дальнодействующими. Поэтому в ионизованном газе силовое взаимодействие частиц проявляет себя на больших расстояниях, т. е. при меньших по сравнению с обычным газом плотностях. [c.635]

Вторым трудным вопросом является вопрос об энергии а-частиц, вылетаюших из ядра в результате радиоактивного распада. Не ясно, почему эта энергия сравнительно мала. Опыты Резерфорда по бомбардировке а-частицами ядер радиоактивных элементов показали, что а-частицы могут приближаться к ядру на очень малые расстояния, которые зависят от энергии а-частиц. В момент максимального сближения вся кинезиче-ская энергия а-частицы переходит в ее потенциальную энергию. После этого а-частица силами кулоновского отталкивания снова разгоняется и приобретает кинетическую энергию, примерно равную первоначальной. В [c.183]

Как в любом гальваническом элементе, в элементе сталь 40Х — глицерин—бронза БрОЦС имеет место поток ионов. Ионы, покидающие медный сплав, движутся к стальной поверхности и удерживаются на ней благодаря силам кулоновского притяжения и адгезии. При этом химически более активные легирующие элементы окисляются на поверхности стали благодаря возникновению микрогальванических пар. С течением времени на поверхности сплава БрОЦС и стали 40Х образуется тончайший медный слой (сервовитная пленка), т. е. установится равновесие, нарушаемое только изменением режима и условий трения. [c.39]

Гильдебранд и Селстром [122] установили связь между этими отклонениями и ионными радиусами. Можно напомнить, что энергия решетки щелочных галогенидов может быть с достаточной точностью вычислена из сил кулоновского взаимодействия однако энергия решетки галоидных соединений серебра значительно пре- вышает таковую для галоидных соединений щелочных металлов из-за наличия значительной поправки на энергию вандервааль-совского притяжения и на поляризационные явления [36, 251—253]. [c.141]

Релятивистская стабилизация основана на явлении самофокусировки для кольцевого пучка релятивистских частиц. Условие самофокусировки впервые было сформулировано У, Беннеттом в 1934 [2]. Кроме сил кулоновского расталкивания, в релятивистском пучке частиц существует маги, сила взаимодействия параллельно движущихся частиц с зарядом одного знака, существенно ослабляющая ку-лоновское расталкивание. Ослабление происходит в [c.411]

Однако при переходе от Z=102 к Z=112 сечение образования конечных ядер в реакциях холодного слияния уменьшается почти в 10 раз (рис. 2). Это означает, что и в холодном слиянии возникают ограничения на образование конечных продуктов. Они связаны в основном с процессом образования составного ядра. При использовании мишеней - РЬ и продвижение по Z от 102 до 112 достигается (юстепснным увеличением заряда бомбардирующей частицы Z/ от 20 до 30. Соответственно возрастают силы кулоновского отталкивания в процессе слияния, в то время как силы ядерного притяжения остаются практически постоянными. В этих y JЮflияx вероятность слияния резко уменьшается, и это является основным ограничением для продвижения в область Z jll2. [c.159]

В кольцевых ускорителях и накопителях силы, связанные с собств. полем пучка, приводят к кулоновским сдвигам бетатронных частот, пропорциональным интенсивности циркулирующего пучка. В однопучковых системах силы кулоновского расталкивания частично компенсируются силами эл.-динамич. стягивания, поэтому значения кулоновских сдвигов пропорциональны у , где у — релятивистский фактор. Т. о., эффекты, связанные с кулоновским сдвигом, играют существенную роль или в адронных ускорителях с нерелятивистской энергией, или в коллайдерах, в к-рых такая компенсация отсутствует. Допустимые значения кулоновских сдвигов определяются расстоянием до опасных резонансов бетатронных колебаний. Они, как правило, невелики [для адронных ускорителей Av-0,3, для коллайдеров Ду (0,01—0,05)]. Ввиду малости этих сдвигов (Av/v 1 их зависимость от интенсивности может быть вычислена с помощью теории возмущений. [c.335]

Известно, что для твердого тела, в котором учитываются только силы кулоновского взаимодействия между атомами (твердое тело Коши), величина B/G должна составлять 1,7. Согласно табл. 8.1 для аморфных металлов B/G больше чем 1,7. Это обстоятельство отражает тот факт, что для аморфных металлов характерна межатомная связь некулоновской природы, а именно, металлическая связь. То, что упругие постоянные аморфных металлов меньше со-ответствуюш их упругих постоянных кристаллических металлов, можно объяснить, на основе схемы, приведенной на рис. 8.1, из которой видно, что средняя сила межатомного взаимодействия в аморфном состоянии мбньше, чем в кристаллическом. [c.225]

Особо следует остановиться на адсорбции неполярных соединений, поскольку объяснить ее силами кулоновского взаимодействия нельзя. В работах Геровича [72] было показано, что бензол, нафталин, фенантрен и хризен хорошо адсорбируются на ртутя и смещают несмотря на неполярный характер потенциал нулевого заряда в отрицательную сторону, как и анионоактивные вещества. Причем адсорбируемость этих соединений при ф>0 возрастает с увеличением числа бензольных колец в молекуле органического вещества. Поскольку эти результаты ельзя истолковать, исходя из электростатики, поведение ароматических соединений было объяснено особенностями строения бензольного кольца. [c.134]

В этой главе рассматриваются трехмерные контактные задачи теории упругости о действии штампа произвольной формы на поверхность слоя толщины h, жестко соединенного с упругим полупространством с другими упругими постоянными (задача L ) или лежащего на нем без трения (задача L2) [198, 333, 338, 340, 342, 354]. Зона контакта предполагается заранее неизвестной и зависящей от величины действующих на щтамп нормальной силы Р и тангенциальной силы Т. Предполагается также, что между щтампом и слоем имеют место силы кулоновского трения, которые коллинеарны направлению действия тангенциальной силы Т. Штамп не поворачивается в процессе взаимодействия. Вне штампа поверхность слоя свободна от напряжений. Рассматривается случай предельного равновесия, случай квазистати-ческого движения штампа по поверхности слоя в подвижной системе координат может быть рассмотрен аналогично. [c.245]

Рассматриваются плоские контактные задачи теории упругости о взаимодействии штампа, имеющего основание в форме параболоида или плоское основание, со слоем при наличии сил кулоновского трения в области контакта. Предполагается, что нижняя грань слоя либо закреплена, либо на ней отсутствуют нормальные перемещения и касательные напряжения, а на штамп действуют нормальные и касательные усилия. При этом система штамп-слой находится в условиях предельного равновесия и штамп в процессе деформации слоя не поворачивается. Случай квазистатики, когда штамп перемещается по поверхности слоя равномерно, может быть рассмотрен аналогично в подвижной системе координат. Задачи исследуются методом больших Л (см. 1.3). ИУ, к которым сводятся поставленные в дополнении задачи, обладают иными свойствами по сравнению с ИУ 1.3. Здесь для них также получены простые рекуррентные соотношения для построения любого количества членов разложения решения ИУ в ряд по отрицательным степеням безразмерного параметра Л, связанного с толщиной слоя. [c.287]

Адсорбция пиридиновых и анилиновых производных в области ф>0 не может быть обусловлена силами кулоновского притяжения и, согласно работам Геровича [58], вызвана зх-электронным взаимодействием гетероциклических или ароматических колец соединений с положительными зарядами ртутной поверхности. Это предположение подтверждается значительно большей адсорбируемостью указанных веществ на границе со ртутью, чем на свободной поверхности раздела [c.39]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...