Осциллирующий шар

Осциллирующий шар. Несколько более сложным типом сферического излучателя является так называемый (рис. 45, а) это — шар радиуса а, центр которого совершает колебательное движение вдоль некоторой прямой, проходящей через центр шара и называемой осью колебаний. Очевидно, что в качестве точки приведения можно выбрать любую осевую точку, например, точку А (рис 45, Ь). Пусть движение этой точки задано её [c.98]

Осциллирующей сферой называют поверхность шара неизменного радиуса, все точки которой могут совершать малые колебания в одном направлении. [c.210]

Дипольный источник. — в качестве первого примера использования полученного решения мы рассмотрим излучение шара, радиуса а, центр которого колеблется (осциллирует) вдоль полярной оси со скоростью Радиальная скорость в раз- [c.349]

Схематически решение задачи о неподвижной точке методом последовательных приближений для одномерного случая показано на рис. 17.1. В случаях (а) и (Ь) мы имеем сходящиеся схемы, причем в случае (а) итерации образуют монотонно возрастающую последовательность, а в случае (Ь) — осциллирующую. В случае (с) оператор <9 имеет две неподвижные точки, Х и X. Однако точка X недостижима методом последовательных приближений, потому что не существует содержащего ее шара, в котором <9 (X) является отображением сжатия если е — малое положительное число, то нулевое приближение Хо = X + е приводит к расходящейся последовательности, а Хд = X — е. порождает последовательность, сходящуюся к Х , а не к X. [c.301]

Положение вихря относительно шара первые 5с не меняется вследствие эффекта блокировки (фиг. 2, кривая 3, с-система). Затем его скорость уменьшается, вихрь приближается к телу и в дальнейшем осциллирует в противофазе с ним. [c.46]

Присоединенная масса осциллирующего шара определяется формулой [c.211]

На рис. 1.5.2 показан график активного и реактивного г/ удельных импедансов осциллирующего шара для воздуха в зависимости от отношения d/Я. [c.211]

Значение Ми для секториального излучателя 1-го порядка равно присоединенной массе зонального излучателя 1-го порядка, т. е. осциллирующего шара, что вполне понятно, так как секториальный излучатель 1-го порядка представляет зональный излучатель с осью, повернутой на 90°. [c.245]

Относительно простые решения получаются для сферических излучателей — пульсируюш,его и осциллирующего шаров, которым дано название излучателей нулевого и первого порядков. Хотя сферические излучатели и не имеют практического применения, однако в решении соответствующих им задач мы с помощью простых математических средств обнаруживаем очень важные закономерности, типичные и для излучателей практически используемых типов. Поэтому исследование простейших сферических излучателей [c.91]

Если выбрать ось колебаний в качестве полярной оси, то благодаря наличию осевой симметрии потенциал скорости в поле осциллирующего шара не будет зависеть от азимута и вэлновое уравнение (2.11Ь) приводится к виду [c.99]

Характеристика направленности осциллирующего шара, согласно (3.12Ь), есть [c.100]

Полученные результаты показывают, что излучение осциллирующего шара, завися от тех же самых факторов, как и [c.101]

При ka< второй член последней формулы значительно больше первого, а это означает, что преобладание реактивного сопротивления над активным в случае осциллирующего шара выражено гораздо резче, чем у пульсирующего шара. Очевидно, что ухудшение эффективности излучения в области низких частот связано с влиянием каких-то дополнительных факторов, отсутствующих в поле пульсирующего шара, но имеющихся налицо в поле осциллирующего излучателя этими факторами и должен быть обусловлен дополнитель- [c.102]

Диффракция волны от излучателя. Рассмотрим подробнее картину звукового поля вблизи от осциллирующего шара. Для этой цели очень удобно воспользо- [c.102]

Чтобы получить уравнение линий тока в поле осциллирующего шара, подставим сюда значения и из (3.25) И (3.26) эти формулы дают [c.103]

Явление диффракции волны от излучателя характерно, конечно, не только для осциллирующего шара, но и для других осциллирующих излучателей, хотя бы и не имеющих сферической формы. Именно наличие этой диффракции и служит физическим признаком, отличающим излучатели первого порядка от излучателей Нулевого порядка. [c.105]

Млении, нормальном к плоскости диска (щит отсутствует). 1 к и осциллирующий шар, такая диафрагма представляет сйбой излучатель первого порядка, чем и объясняется качественное сходство обоих случаев. [c.111]

Характеристика направленности при ka< по форме близка к восьмёрке (как в случае осциллирующего шара) при ka l она мало отличается от характеристики направленности диафрагмы в щите (3.35). [c.111]

Безразмерные коэффициенты сопротивлений излучения выражаются весьма медленно сходящимися рядами, которые мы здесь не приводим графически эти коэффициенты представлены на рис. 52. Отметим, что преобладание активного сопротивления над реактивным начинается ka 2,05 (у осциллирующего шара — с частот можно пользоваться [c.111]

Принципиальное отличие нового метода заключается в придании шару, кроме подачи (. S , осциллирующего движения параллельно образующей обрабатываемой цилиндрической поверхности при обработке валов и отверстий (рис. 1а) или параллельно плоской поверхности при обработке плоскостей (рис. 16). След [c.130]

Легко заметить, что на основании сказанного одинаково осциллирующие по направлению Ох шары взаимодействуют обратно магнитам, параллельным этой оси и направленным одноименными полюсами в одну сторону, а разно осциллирующие— взаимодействуют обратно магнитам, направленным в одну сторону различными полюсами. Таким образом, здесь так же, как в предыдущем параграфе, оправдывается известное правило Бьеркнеса о протипоаналогиях между магнитными и гидродинамическими взапмодо11-ствиями. [c.685]

Более эффективное влияние виброобкатывания по сравнению с обкатыванием на высоту неровностей и на другие параметры качества поверхности объясняется лучшими условиями протекания пластической деформации металла прн переменном направлении деформирующего воздействия шара на поверхность, что имеет место при виброобкатывании в результате дополнительного колебательного (осциллирующего) движения инструмента с определенными амплитудой 2 I и числом двойных ходов Лдв.х в минуту. [c.38]

Первый член обусловлен дифракцией, второй — центральным пучком, т. е. пучком, который проходит сквозь шар вдоль диаметра и лишь незначительно преломляется. Так как р >1, то первый член является основным. Соответствующее значение ослабления Сосл. = 2. Осциллирующий второй член заставляет действительное значение Росл, колебаться около этого предела. В тоже время формулы для 0 0 (разд, 11.3) показывают, что диаграмма, соответствующая второму члену, шире, чем диаграмма, соответствующая первому. Рассеянная энергия, соответствующая каждой из диаграмм, одинакова таким образом, дифрагированный и преломленный свет можно отделить друг от друга в смысле, указанном в разд. 8.1. [c.204]

Чао применил сферические полярные координаты, чтобы можно было вычислять рефракцию волн, распространяющихся на большие расстояния по поверхности земного шара. Он указал, что для решения задачи рефракции на каустике им применена методика Людвига [381, 383]. Эта методика использует новый вид однородного асимптотического решения , включающего функцию ри. По одну сторону каустики решение такое же как в геометрической оптике, по другую сторону каустики получено экспоненциально затухающее решение. Вблизи каустики имеет место гладкий переход от осциллирующего к экспоненциально затухающему решению, и решение остается конечным на самой каустике. Изящные выражения Чао мы здесь не приводим из-за слишком большого их объема (см. Чао, [115]). [c.106]

На более поздней стадии прослеживаются две области растекающейся частично перемешанной жидкости выше и ниже тела (фиг. 6, г, / = 30 с). Протяженные волнообразные линии под шаром в этой фазе - остатки разрушающейся вторичной струи. Внутренние волны непосредственно с осциллирующим телом не контактируют и отделены от него слоем жидкости с собственной тонкой структурой и динамикой как и в [17]. Далее вихревое движение постепенно затухает, тонкоструктурные детали вытягиваются в горизонтальном направлении. [c.50]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...