Напряженность магнитного поля

При перемагничивании до индукции 10 000 Гс При напряженности магнитного поля 25 А/см. [c.549]

Пример 6.6. Управление технологическим процессом на основе текущего регрессионного анализа. Рассмотрим технологический процесс производства магнитоуправляемых контактов (МК). Основная задача производства МК — получение изделий с заданными величинами напряженности магнитного поля 0 и зазора S между контактами. [c.301]

Технологический процесс установки зазора по заданной напряженности магнитного поля состоит в следующем заваривается верхний пружинный контакт б нижний пружинный контакт 7 отводится исполнительным механизмом 8 на максимальное расстояние в катушку 4 подается ток, значение которого обеспечивает заданную величину напряженности магнитного поля для срабатывания МК начинается движение контакта 7 к контакту 6, [c.301]

Математически процесс управления заваркой МК можно свести к следующей модели. Пусть 0т и St —требуемые значения напряженности магнитного поля и зазора между контактами. Для решения задачи оптимизации сформулируем целевую функцию вида [c.302]

Рис. 5.47. Зависимость А/ // о от напряженности магнитного поля

Рис. 5.48. Зависимость AR/Ro от напряженности магнитного поля для германиевого термометра, в случае когда поле параллельно оси термометра. Вертикальные линии показывают возможный разброс данных [73].

Удельные потери при магнитной индукции 1,5 Тл и частоте 50 Гц(р g jg) для листов толщиной 0,5 мм составляют 7,2 (сталь 1212), 2,7 (сталь 1514) Вт/кг, а магнитная индукция при напряженности магнитного поля 2500 А/м — 1,53 (сталь 1212) — 1,44 Тл (стали 1513, 1514). [c.309]

Зависимость магнитной индукции В от напряженности магнитного поля Н показана на рис. 15.13. [c.275]

V — некоторые постоянные, зависящие от напряженности магнитного поля, массы, заряда и скорости электрона. Определить траекторию электрона и закон движения его по траектории. [c.93]

На рис. 74 показана простейшая схема ультразвуковой сварки. Свариваемые заготовки 5 помещают на опоре 6. Наконечник 3 соединен с магнитострикционным преобразователем 1 через трансформатор упругих колебаний 2, представляющих вместе с рабочим инструментом 4 волновод (на рис. 74 показано, как изменяется амплитуда колебаний по длине волновода). Ультразвук излучается непрерывно в процессе сварки. Элементом колебательной системы, возбуждающей упругие колебания, является электромеханический преобразователь 1, использующий магнитострикционный эффект. Переменное напряжение создает в обмотке преобразователя намагничивающий ток, который возбуждает переменное магнитное поле в материале преобразователя. При изменении величины напряженности магнитного поля в материале возникает периодическое из- [c.119]

Воздействуя поперечным магнитным полем на дуги и ванну расплавленного металла, при сварке под флюсом можно, например изменить формирование шва (рис. 2.41). На металл ванны действуют объемные силы F, пропорциональные, согласно уравнению (2.84), векторному произведению плотности тока j и напряженности магнитного поля Н [c.85]

Под действием этой силы электрон будет двигаться в магнитном поле по окружности, лежащей в плоскости, перпендикулярной силовым линиям поля. Суммарная траектория движения электрона под действием магнитного поля и инерционных сил перемещения его с начальной скоростью представляет собой спираль, радиус которой зависит от начальной скорости электрона и напряженности магнитного поля. [c.111]

Здесь к — показатель адиабаты Ь — проводимость среды, отнесенная к скорости света в пустоте с а = 1/41г I — время, умноженное на с р — давление, деленное на с т — плотность газа 8 — энтропийная функция, деленная на с V — вектор скорости, отнесенный к с Я — вектор напряженности магнитного поля, отнесенный к с Я — вектор напряженности электрического поля, отнесенный к с. [c.29]

Н — вектор напряженности магнитного поля е—заряд электрона [c.316]

Найти уравнения движения и траекторию электрона, который а начальный момент находился в начале координат и имел скорость, равную нулю, если напряженность электрического поля постоянна и направлена по оси Ох, а напряженность магнитного поля постоянна и направлена по оси Ог. Силой тяжести пренебречь. [c.316]

Задача 883. С поверхности цилиндрического провода радиусом а, по которому протекает ток I, вылетает электрон массой т с начальной скоростью у , перпендикулярной к поверхности провода. Найти, на какое максимальное расстояние он удалится от оси провода, прежде чем повернет обратно под действием магнитного поля тока. Напряженность магнитного поля на расстоянии г [c.318]

Сказанное справедливо и для магнитных полей при замене в приведенных выражениях ё на напряженность магнитного поля [c.161]

Векторы магнитной индукции и напряженности магнитного поля В н И в обоих случаях, как в изотропных, так и в анизотропных средах, ввиду равенства магнитной проницаемости ц единице в оптике совпадают по направлению. [c.247]

Напряженность магнитного поля Н А/м и [c.108]

Напряженность магнитного поля (А/м или ампер-витки/м) [c.111]

Напряженность магнитного поля 111 [c.758]

Дифференциальная форма этого закона получается применением теоремы Стокса к равенству (1.5) и описывает связь плотности тока j с напряженностью магнитного поля в данной точке [c.18]

Явления электронного и ядерного спинового резонанса широко используются в физике. Одно из наиболее важных приложений в ядерной физике состоит в определении гиромагнитного отношения у = ц/У для различных ядер. Для этого определяют частоту и напряженность магнитного поля, при которых наблюдается резонанс. В этом случае [c.262]

Мы видим, что для быстрых частиц циклотронная частота движения меньше, чем для медленных. Таким образом, циклотрон может использоваться для ускорения частиц до релятивистских энергий только при том условии, что частота высокочастотного ускоряющего поля (или напряженность магнитного поля) модулируется так, чтобы обеспечивался синхронизм с применением частоты (26) при постепенном росте энергии частиц. Для нерелятивистских частиц зависимостью частоты от скорости можно пренебречь (рис. 13.6). [c.402]

В среднем (во времени) заряд элементарной частицы распределен по всей частице. Во всяком деликатном опыте, который сам по себе не разрывает частицу, измеримыми являются только средние значения величины, поскольку измерения не могут быть мгновенными. (Здесь опять именно квантовая механика ограничивает нащи возможности описания строения элементарной частицы.) Экспериментальные данные по распределению заряда для протона, нейтрона и электрона доставляют веское доказательство точечного характера заряда электрона, по крайней мере с точностью до 10- см, тогда как протон и нейтрон проявляют себя как более сложные структуры с зарядом, распределенным внутри сферы радиусом около 10 з см. У лептонов магнитный момент (определение которого будет дано в т. И) возрастает обратно пропорционально массе, за исключением v- и v-частиц, у которых нет измеримых собственных магнитных моментов. В принципе можно измерять не только напряженность магнитного поля, но и получать точное распределение образующих это поле токов. Одним из крупнейших достижений релятивистской квантовой теории является успешное предсказание величины напряженности (впоследствии измеренной) собственного магнитного поля электрона—предсказание, сделанное с точностью до 0,001%, т. е. с ошибкой, меньшей погрешности современных измерений. [c.439]

Определяя экспериментально ту частоту радиоволн, которая поглощается п вызывает переориентацию атомов, и зная напряженность магнитного поля Н, из равенства (III.81) можно вычислить значение магнитного момента ядра (г . [c.122]

В плоскости волнового фронта, т. е. в плоскости, перпендикулярной к М, расположены вектор О (электрической индукции) и вектор Н (напряженности магнитного поля), который совпадает с вектором магнитной индукции В = р//, ибо р в оптике для большинства сред равно 1. Вектор же Е (напряженность электрического поля), не совпадающий с О, образует с N угол, отличный от прямого ). Оба вектора Е и О всегда перпендикулярны к //, так что общее расположение векторов соответствует рис. 26.4. Сказанное и построение рис. 26.4 относится к каждой из указанных выше линейно-поляризованных волн в отдельности. [c.500]

Магниторезистивный эффект — увеличение сопротивления металлического образца, помещаемого в магнитное поле,— описывается довольно сложной теорией. Магниторезистивный эффект будет наблюдаться в том случае [1], когда поверхность Ферми несферична, и особенно когда она содержит вклады электронов и дырок или электронов из двух зон. Если существуют два типа носителей, имеющие различный заряд, массу или время релаксации, то магнитное поле будет влиять на них по-разному. Соответственно будет изменяться и полная проводимость, представляющая собой векторную сумму двух компонентов. Этот механизм приводит к появлению поперечного магниторезисторного эффекта, который примерно пропорционален квадрату напряженности магнитного поля Я, а в сильных полях приходит к насыщению. Особый случай представляет металл, у которого различные типы носителей имеют одинаковое время релаксации. Тогда изменение сопротивления Ар под действием магнитного поля можно записать в виде [c.250]

Чем тоньше лист, тем меньше удельные потери. Магнитная индукция при напряжении магнитного поля 2500 А/м составляет для малокремнистых сталей 1,6 и для сталей с 4,0 % Si — 1,5 Тл. [c.309]

При проведении диагностики используются индикатор механических напряжений ИМНМ-1Ф, индикаторы концентрации напряжений ИКНМ-2Ф, ИКН-1М. Метод основан на регистрации напряженности магнитного поля рассеяния Нр, характеризующей распределение остаточной намагниченности, на контролируемой поверхности изделия. При этом на поверхности вблизи стыков и на самом шве специальной зачистки не требуется. Для этого производится сканирование датчика прибора вдоль поверхности сварного стыка по всему периметру наружного диаметра конструктивного элемента аппарата и записываются полученные значения напряженности магнитного поля рассеяния Нр. [c.215]

Здесь приняты те же обозначения, что и в разделе 1.1, и, кроме того, Я — вектор напряженности магнитного поля т, п — скалярные функции а, — скалярные переменные типа потенциалов Клебша с — отличная от нуля произвольная постоянная. [c.11]

Переходя к описанию свойств электрического тока, сформулируем основной закон о зависимости напряженности магнитного поля от силы породивплего его тока. Этот закон обычно связывают с именами Био, Савара и Лапласа. Запишем его в виде, который называют теоремой о циркуляции вектора Н [c.17]

Аналогично можно получить дифференциальное уравнение для напряженности магнитного поля электромагнитной BOjmbi [c.27]

При включении электрического тока внутри катушки возникает продольное магнитное поле и на экране наблюдается светлое пятно — свет от внешнего источника S проходит через скрещенные поляризаторы. Вращением анализатора Р2 можно убедиться, что в данном случае действительно плоскость поляризации поворачивается на некоторый угол ср. При повороте анализатора на угол ф свет не проходит через систему. Угол ф пропорционален напряженности магнитного поля Явнеш и пути света I в исследуемом веществе [c.161]

При изучении явления следует иметь в виду, что в данном случае, как и в предыдущих задачах, нужно рассчитать действие электромагнитной волны на излучающий электрон. При изучении дисперсии вещества учитывалось лишь действие вектора Е, так как в формуле Лоренца f = ( Е f [vH] второй член в и с раз меньше первого. Но при истолковании эффекта Фарадея необходимо учесть действие внешнего поля Нвнеш> которое во много раз больше напряженности магнитного поля электромагнитной волны. Следовательно, [vHeHeml пренебречь уже нельзя. [c.162]

Если через газовую смесь пропустить электрический ток (возбудить в газе разряд), то возникающее вокруг тока магнитное поле стремится сжать этот ток и плазма стягивается в узкий шнур, (рис. 108). Это явление самостягивания группы заряженных частиц называется пинч-эффектом. Напряженность магнитного поля на поверхности шнура [c.329]

В таком виде задача совпадает с задачей о нахождении индукции и напряженности магнитного поля (роль которого играют о и V ) в анизотропной среде (с магнитной проницаемостью Яар) вокруг прямолинейного тока, сила которого I = bl4n. Воспользовавшись известным из электродинамики решением этой задачи, найдем [c.156]

Количественные законы явления были установлены еще Фарадеем и наиболее полно исследованы на ряде объектов Верде угол поворота ф плоскости поляризации пропорционален длине пути света в веществе I и напряженности магнитного поля Н, [c.619]

Результаты, получаемые для простых спектральных линий, например некоторых линий Н, 2п, Сб, сводятся к следующему. Линия, имеющая в отсутствие магнитного поля частоту V, в магнитном поле представляется при продольном наблюдении в виде дублета с частотами V — Ам и V + Av, причем первая линия поляризована по левому кругу, вторая — по правому при поперечном наблюдении получается триплет с частотами V + Ду, V и V — Лv, причем крайние линии поляризованы так, что колебания в них перпендикулярны направлению магнитного поля (а-компоненты), а поляризация средней линии соответствует колебаниям вдоль магнитного поля (л-компонента). Величина смещения Ау пропорциональна напряженности магнитного поля. Наконец, по интенсивности я-компо-нента в два раза сильнее, чем каждая из о-компбнент, равных между собой циркулярно-поляризованные компоненты при продольном эффекте по интенсивности совпадают с я-компонентой при поперечном. [c.622]

Справочник металлиста. Т.1 (1976) -- [ c.111 ]

Прикладная газовая динамика. Ч.2 (1991) -- [ c.187 ]

Единицы физических величин и их размерности Изд.3 (1988) -- [ c.225 , c.250 , c.269 , c.358 , c.391 ]

Справочник машиностроителя Том 2 (1955) -- [ c.332 ]

Справочник машиностроителя Том 2 Изд.3 (1963) -- [ c.446 , c.449 ]

Теплоэнергетика и теплотехника Общие вопросы (1987) -- [ c.217 ]

Теплоэнергетика и теплотехника Общие вопросы Книга1 (2000) -- [ c.238 , c.242 ]

Металлургия и материаловедение (1982) -- [ c.144 ]

Металловедение и термическая обработка стали Справочник Том1 Изд4 (1991) -- [ c.0 ]

Теплотехнический справочник том 1 издание 2 (1975) -- [ c.99 ]

Справочник машиностроителя Том 6 Издание 2 (0) -- [ c.2 , c.33 , c.332 ]

Материаловедение Технология конструкционных материалов Изд2 (2006) -- [ c.273 ]

Метрология, специальные общетехнические вопросы Кн 1 (1962) -- [ c.21 , c.30 , c.53 ]

Технический справочник железнодорожника Том 1 (1951) -- [ c.482 ]

Внедрение Международной системы единиц (1986) -- [ c.55 , c.79 , c.145 , c.221 , c.269 , c.273 ]

Краткий справочник по физике (2002) -- [ c.127 ]

Справочник металлиста Том 1 Изд.3 (1976) -- [ c.111 ]

Справочник по Международной системе единиц Изд.3 (1980) -- [ c.37 ]

Машиностроение Энциклопедический справочник Раздел 1 Том 1 (1947) -- [ c.51 , c.514 , c.514 , c.516 ]

Справочник машиностроителя Том 1 Изд.2 (1956) -- [ c.2 , c.33 , c.332 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...