Излучение равновесное

В работе [16] приведены графики для расчета защиты от у-излучения равновесного и неравновесного радия, полученные на основании экспериментальных данных. Один из этих графиков для равновесного спектра радия показан на рис. 14.4. Для неравновесного радия возрастает относительный вклад менее проникающих у-квантов вследствие увеличения роли КаВ. И тогда одной и той же кратности ослабления будет соответствовать меньшая толщина. Например, при 100%-ной равновесности кратность ослабления й=10 достигается при =14,3 см свинцового стекла ТФ-], а при 1,5%-ной равновесности =11,4 см. [c.220]

Идеальные системы 226 Излучение равновесное 143—150, 250—255 Интеграл движения 195 [c.308]

Лучистый теплообмен в ударной волне. Когда ударная волна распространяется по газу, занимающему достаточно большой объем (такой, что размеры нагретой области за волной велики по сравнению с длиной пробега излучения), тепловое излучение в объеме приходит в локальное термодинамическое равновесие с веществом. Излучение равновесно и за фронтом ударной волны. Плотность энергии и давление излучения резко зависят от температуры, пропорционально и становятся сравнимыми с энергией и давлением газа только при чрезвычайно высоких температурах (или очень малых плотностях газа), например, в воздухе нормальной плотности — при температуре 2,7 X 10 °К. Следовательно, в ударных волнах не чрезмерно большой амплитуды энергия и давление излучения практически не влияют на параметры за фронтом ударной волны, будучи малыми по сравнению с энергией и давлением газа. [c.219]

В силу общей природы электромагнитных волн основные законы, которым подчиняется излучение, являются для них общими. Эти законы получены применительно к идеальному телу, которым является абсолютно черное тело, и равновесному излучению. Равновесным называется излучение, при котором все тела, входящие в данную излучающую систему, имеют одинаковую температуру. [c.347]

Рассмотрим очень сильную ударную волну, распространяющуюся по холодному газу, и предположим, что потоки излучения по обе стороны фронта равны нулю. Предположим также, что за фронтом ударной волны излучение равновесно (не интересуясь здесь вопросом о процессе установления равновесия). Таким образом, мы рассматриваем задачу с чисто термодинамической точки зрения, как это обычно делается при выводе ударной адиабаты ). Подчеркнем, что мы рассматриваем нерелятивистский случай, когда скорости ударной волны и вещества гораздо меньше скорости света, и энергии вещества и излучения гораздо меньше энергии покоя вещества. Введем в уравнения сохранения потоков импульса и энергии на фронте ударной волны энергию и давление излучения за фронтом ev , Рх1 (см. 13 гл. I и 17 гл. II). Законы сохранения на фронте запишутся в виде [c.184]

Сравним скорость ионизации невозбужденных атомов электронным ударом и квантами (в предположении, что плотность излучения равновесна). По формулам (6.94), (6.96), (6.71), (6.76) найдем [c.344]

Когда ударная волна распространяется по газу, занимающему большой объем, и размеры нагретой области очень велики по сравнению с длиной пробега света, так что температура газа мало меняется на расстояниях порядка длины пробега, тепловое излучение в объеме приходит в локальное термодинамическое равновесие с веществом. Излучение равновесно и непосредственно за фронтом ударной волны. [c.407]

Решить предыдущую задачу в предположении, что излучение равновесное, а температура стенок полости равна Т. Какое среднее число фотонов N будет выходить ежесекундно из полости через отверстие в стенке полости площадью 5 = 1 см2, если Т = 1000 К [c.707]

Приведем некоторые обшие формулы, встречающиеся в задачах, в которых в качестве статистической системы рассматривается равновесное электромагнитное излучение (равновесный газ фотонов). Так как энергия фотона линейно связана с модулем его импульса, Ер = Тш = рс, то формула для числа фотонов (или равновесных независимых осцилляторов электромагнитного поля), приходящегося на интервал частот ш,ш + (Пш), которая позволяет перейти от суммирования по импульсу р к интегралу по частоте, имеет вид [c.55]

Излучательная способность 83 Излучение равновесное 87 [c.414]

Рассмотрены два варианта граничных условий на поверхности тела 1) температура поверхности тела 7 задана и 2) тепло, передаваемое от потока телу, сбрасывается излучением (равновесно излучающая поверхность). [c.136]

При полном термодинамическом равновесии все части системы тел имеют одну темп-ру, и энергия Т. и., испускаемого каждым телом, компенсируется энергией поглощаемого этим телом Т. и. др. тел. В этом случае детальное равновесие имеет место и для излучательных переходов, Т. и. находится в термодинамич. равновесии с в-вом и наз. равновесным излучением (равновесным явл. Т. и. абсолютно чёрного тела). Спектр равновесного излучения не зависит от природы в-ва и определяется Планка законом излучения. [c.746]

В термометрии излучения в отличие от термометрии, основанной на применении термопары или термометра сопротивления, можно использовать уравнения в явном виде, которые связывают термодинамическую температуру с измеряемой величиной (в данном случае со спектральной яркостью). Это возможно потому, что тепловое излучение, существующее внутри замкнутой полости (излучение черного тела), зависит только от температуры стенок полости и совсем не зависит от ее формы или устройства при условии, что размеры полости намного больше, чем рассматриваемые длины волн. Излучение, выходящее из маленького отверстия в стенке полости, отличается от излучения черного тела лишь в меру того, насколько сильно отверстие нарушает состояние равновесия в полости. В тщательно продуманной конструкции это отличие может быть сделано пренебрежимо малым, так что равновесное излучение черного тела становится доступным для измерений. Таким образом, методы термометрии излучения позволяют в принципе измерить термодинамическую температуру с очень высокой точностью, что будет кратко рассмотрено в разд. 7.7. [c.309]

Это не означает, что металлические поверхности не подчиняются закону Кирхгофа. Как уже указывалось, закон Кирхгофа справедлив для равновесного излучения, [c.22]

Отсюда равновесная температура излучения равна [c.24]

Поскольку решение проблемы теплового излучения (называемого также температурным или равновесным излучением) сыграло важную роль в создании квантовой теории света, целесообразно подробно остановиться на законах теплового излучения. [c.323]

Вывод формулы Стефана — Больцмана. Выведем (14.5), исходя из термодинамических соображений. Рассмотрим равновесное излучение, находящееся внутри цилиндра с непроницаемыми для электромагнитных волн стенками. Наличие поршня в цилиндре позволяет нам изменять объем, занимаемый излучением. В исходном состоянии излучение характеризуется объемом V, давлением Р, температурой Т. [c.326]

Формула Планка. Уподобив равновесное излучение системе совокуп- [c.331]

Вывод формулы Планка. Рассмотрим равновесную систему, состояш,ую из излучения и атомов, находяш,ихся внутри замкнутой полости с постоянной температурой стенок. Для простоты будем полагать, что атомы могут находиться в двух энергетических состояниях Ех и 2 (рис. 15.1). Пусть 1 и 2 — числа атомов, находящихся в состояниях Е-х и 2, W (V, Т) — объемная плотность излучения, Т — температура стенок полости. [c.340]

Выражение (15.13) определяет объемную плотность равновесного излучения. Входящие в это выражение коэффициенты можно определить, рассматривая предельные случаи. [c.341]

Поля у- и р-излучений зависят от процентного содержания урана в породе, степени равновесности продуктов распада урана, характера распределения радиоактивных источников ь породе. [c.216]

Необходимо отметить, что весь процесс выделения радия является открытым он сопровождается непрерывным выделением радона, который с помощью вентиляционных систем выбрасывается в атмосферу. Вместе с радоном из процесса удаляются и у-активные продукты его распада РаВ и РаС. Вследствие этого происходит сдвиг равновесия у-активных продуктов распада радона по отношению к Ра . Поэтому расчет защиты от у-излучения нельзя производить по удельному содержанию радия в производственных продуктах. Доля равновесности настолько мала (проценты и доли процентов), что для всего процесса получения радия фактически отпадает необходимость в [c.219]

Подход Рэлея к изучению теплового излучения. Во всех разобранных выше случаях подход к изучению теплового излучения был термодинамическим. Рэлей в отличие от своих предшественников впервые применил методы статистической физики к явлениям теплового излучения. Равновесное электромагнитное излучение, находящееся в замкнутой полости с постоянной температурой стенок, рассматривалось им как система стоячих волн разных частот, распространяющихся во всевозможных направлениях. Частоты образовавшихся стоячих волн должны удовлетворять тем же условиям, что и частоты стоячих упругих волн в стержне. При колебаниях упругого стержня на его закрепленпых концах образуются узлы смещения и на длине стержня L укладывается целое число полуволн [c.330]

К формуле (2.2.1) Планк пришел, опираясь на формулу Вина (2.1.9) и исследуя равновесие между процессами испускания и поглощения электромагнитного излучения равновесным коллективом линейных гармонических осцилляторов (так называемых вибраторов Герца). Он рассматривал энтропию осцилляторов, в частности вторую производную энтронии S по средней энергии осциллятора < >. Обратная величина этой производной фактически есть средняя квадратичная флуктуация энергии [c.43]

ИзмеР1енне числа частиц в системе может вызываться различными причинами. Например, в случае равновесной системы, состоящей из жидкости и ее насыщенного пара, при изменении объема всей системы частицы из жидкости переходят в газ (или наоборот из газа в жидкость), при этом полное число частиц в обеих фазах остается постоянным, но в каждой фазе оно разное. Изменение числа частиц происходит также в системах, в когорых при изменении температуры или других параметров происходят химические реакции. Третьим примером системы с переменным числом частиц является излучение. Равновесное излучение представляет собой совокупность квантовонеразличимых частиц — фотонов, которые в отличие от обычных классических частиц обладают и корпускулярными, и волновыми свойствами. Число этих частиц при изменении температуры в результате поглощения и излучения света стенками будет разным. [c.114]

Т. о., для А. ч. т. поглощательная способность (отношение поглощённой энергии к энергии падающего излучения) равна 1 при излучениях всех частот, направлений распространения и поляризаций. Плотность энергии и спектральный состав излучения, испускаемого единицей поверхности А. ч. т. (излучения А. ч. т., чёрного излучения), зависят только от его темп-ры, но не от природы излучающего вещества. Излучение А. ч. т. может находиться в равновесии с веществом (при равенстве потоков излучения, испускаемого и поглощаемого А. ч. т., имеющим опре-дел, темп-ру), по своим характеристикам такое излучение представляет излучение равновесное и подчиняется Планка закону излучения, определяюп(ему ис-пускат. способность и энергетич. яркость А. ч, т. (пропорциональные плотности энергии равновесного излучения). [c.10]

Спектральная И. с. связана Кирхгофа законом излучения с поглощательной способностью тела, для абсолютно у Ирного тела она определяется Планка законом излучгпия см. также Излучение равновесное). [c.220]

В силу принципа детального равновесия, при условии, что распределение атомов по возбужденным состояниям — больцмановское и излучение равновесно, то же относится и к фотоионизации. Таким образом, при фотоионизации роль ионизации возбужденных атомов сравнима с ролью ионизации невозбужденных, так что наши оценки скоростей фотоионизации и фоторекомбинации занижены примерно раза в два. [c.344]

Назовем среднюю температуру поверхности, определяющую интенсивность и спектр излучения, равновесной температурой Тр. Так как 0 = Q (1 — а)/4 = еооГр, [c.480]

Термодинамические температуры всех реперных точек МПТШ-68 были получены только на основе газовой термометрии. Единственное исключение составляло значение точки кипения равновесного водорода е-Нг, выбранное с учетом измерений в НБЭ с акустическим термометром. Последние данные о численных значениях термодинамических температур выше 13,81 К также в основном опираются на измерения с газовым термометром, хотя и существуют довольно точные акустические данные вплоть до 20 К, а также сведения об отношениях температур, найденных оптическим и шумовым методами выше 630 °С, и результаты измерения полного излучения между 327 и 365 К- Различные уточнения были получены методом магнитной термометрии вплоть до 90 К, однако, как будет показано в гл. 3, магнитная термометрия не является первичной и не может существовать независимо. [c.61]

Переход от черного тела к понятию оптически плотного потока, сформулированному Росселендом [658], был исследован в работе [811]. Уравнения пограничного слоя в среде, поглощающей тепловое излучение, были выведены в работах [100, 852]. Из других работ, посвященных пограничному слою излучающей среды (только газ), отметим работы Хоува, исследовавшего химически равновесный ламинарный пограничный слой в области торможе-24-517 [c.369]

Исходя из термодинамики, можно Доказать, что для равновесного излучения Т = onst. [c.330]

В случае сдвига радиоактивного равновесия в формулы следует вводить множитель, характеризующий степень равновесия. Во внещних слоях породы, которые интенсивно эманируют радон, степень равновесности продуктов распада радона по отношению к урану меньше единицы, и поэтому формулы (14.24) — (14.27) указывают верхний предел для поля у-излучения. Кроме того, поле излучения чаще создается не 4л-, а 2л-геометрией источника или еще более ограниченным слоем. Необходимо также учитывать неравномерность распределения урана в породе. По этим причинам реальное поле у-излученич будут значительно меньше рассчитанного таким образом. [c.217]

Продукты распада радона могут покрыть внутренние стенки боксов (или камер) и создать достаточно высокие поля уизлу-чения, сопоставимые с полями излучения пока еще негермети-зированных радиевых источников. После запайки ампул у-экви-валент радиевого источника возрастает по закономерности, описываемой формулой (14.30). Равновесное состояние, когда числовые значения М, Q и т становятся равными, достигается - примерно через 1 месяц после запайки ампулы. Поэтому поле у-иэлучения для хранилищ ампул следует рассчитывать, исходя из полной у-постоянной радия /Г = 8,4 р-см / ч-мг-экв Ра). [c.220]

Пересчитаем плотность воды на 1 г, см и примем объемное содержание стали OJ т=0,7. Примем также, что экран состоит из 23,3 см стали и 10 см воды. При этом толщина экрана равна / = 33,3 см вместо 35 см, что соответствует действительной плотности воды 0,857 см . Таким образом, в расчет защиты вводится условная защитная композиция из смеси стали и воды. Сталь распределяем в воде несколькими слоями толщиной меньше длины пробега быстрых нейтронов и у-квантов. Это позволяет рассматривать ослабление потоков излучений в экране как в гомогенной смеси, для которой применимы экспоненциальные законы ослабления. После 20 см выбранной защитной среды спектр нейтронов становится близким к равновесному. Результаты расчета, приведенных в работе [1], воспроизведены в табл. 1.7. [c.303]

Термодинамика (1991) -- [ c.156 , c.206 ]

Термодинамика и статистическая физика (1986) -- [ c.143 , c.150 , c.250 , c.255 ]

Теплопередача Изд.3 (1975) -- [ c.370 ]

Оптика (1986) -- [ c.419 , c.422 ]

Курс термодинамики Издание 2 (1967) -- [ c.141 ]

Введение в термодинамику Статистическая физика (1983) -- [ c.87 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...