Измерение длин волн

В 1972 г. значение скорости света было определено на основе независимых измерений длины волны и частоты света. В качестве источника был выбран, по ряду причин, гелий-неоновый лазер, генерирующий излучение с длиной волны 3,39 мкм. Длина волны этого излучения измерялась с помощью интерферометрического сравнения с эталоном длины, т. е. с длиной волны оранжевого излучения криптона (см. 31). Методами нелинейной оптики (генерации излучения с суммарными и разностными гармониками, см. 236) частоту лазерного излучения удалось сравнить с эталоном времени ). Таким образом было получено значение скорости света [c.426]

Может оказаться, что в атласе спектров не указаны последние линии элементов, содержащихся в исследуемой смеси реактивов, или отождествление линии вызывает сомнение. В этом случае необходимо произвести тщательное измерение длины волны спектральной линии. Отождествление ее производится с помощью таблиц и с учетом возможных наложений со стороны линий угольных электродов и линий других элементов, присутствующих в пробе. Нужно по возможности сузить круг поисков этих элементов. Исключаются элементы, линии которых не возбуждаются в дуге или очень слабы, а также присутствие которых мало вероятно. Поиск оставшихся элементов производится так же, как и анализ на заданные элементы. [c.38]

Измерение длин волн выполняется с помощью измерительного микроскопа МИР-12. Длина волны неизвестной линии вычисляется линейным интерполированием по формуле [c.38]

Точность измерений длины волны можно оценить по формуле [c.38]

Границы применимости линейной интерполяции и допустимый интервал длин волн Х —Х1 с учетом точности измерений могут быть определены посредством контрольных измерений длин волн линий в спектре железа. [c.39]

Для измерения длины волны, применяют волномеры чаще всего в виде резонансных волноводов. Волномер включают в тракт так, чтобы при резонансе получить либо поглощение, либо передачу энергии. [c.215]

Для измерения длины волны X и частоты колебаний / используют две группы способов. Способы первой группы основаны на измерении частоты / и последующем вычислении длины волны Я по известному значению скорости распространения упругой волны в контролируемом металле. Способы второй группы предусматривают измерение длины упругой волны 1 и последующий расчет частоты /, если известно значение скорости з материале, для которого было измерено значение Я. [c.220]

Рис. 5.13. Образцы для измерения длины волны

Кирхгоф сочетал в себе математический талант с умением наблюдать и экспериментировать. Опыты его были точными и изящными, часто производились с приборами собственного изобретения. Он организовал практический семинар, целью которого было облегчить для слушателей переход от прочитанных курсов к самостоятельной работе. В этом семинаре участники его знакомились с классическими методами физических измерений. Результаты всех работающих сравнивались между собой и с результатами, уже принятыми в науке. Темами для работ служили, например, измерения длины волны света, теплоты, выделяющейся при растворении соли и др. Каждый слушатель в начале года выбирал определенный день в неделю, когда он работал в физическом кабинете над избранной темой и задачей. [c.390]

Измерение длин волн и соответствующих им частот производится обычными единицами длины и частоты, причем естественно, что в области длинных волн в каче- стве единиц длины применяются метр и сантиметр световые и более короткие волны измеряются в микрометрах, нанометрах. Частоты обычно измеряют в герцах для радиоволн применяются килогерцы и мегагерцы. [c.282]

А — единица измерения длины волны, ангстрем, равная 10 мм. [c.500]

Соотношения между различными единицами измерения длин волн подробно рассмотрены в работе [9]. [c.82]

Уникальной чувствительностью обладают измерит, устройства, использующие интерференцию света. Интерферометры широко применяют для измерений длин волн и изучения структуры спектральных линий, определения показателей преломления прозрачных сред, абс, и относит, измерений длин, измерений угл. размеров звёзд и др. космич. объектов. В промышленности интерферометры используют для контроля качества и формы поверхностей, регистрации небольших смещений, обнаружения по малым изменениям показателя преломления непостоянства темп-ры, давления или состава [c.420]

Этот пример взят для измерений длин волн в вакууме. Если же дробные части порядка интерференции измеряют в воздухе, то, прежде чем искать место совпадений, в экспериментальные значения дробных частей необходимо ввести поправки на дисперсию воздуха. Вот почему регистрируют условия Измерения температуру, давление и влажность окружающего воздуха. [c.53]

Во ВНИИМ создана установка для измерения длин волн и полуширины спектральных линий — на рис. 29 изображена ее схема. Свет от лампы 4, излучающей эталонную длину волны, ламп 2 и 6, излучающих исследуемые длины волн, с помощью системы призм 5 направляется на щель коллиматора 22, а затем на эталон Фабри и Перо 20, помещенный в вакуумную камеру 21, и далее через призмы спектрографа 19 в регистрационное устройство 17 и 16. При измерениях длин волн и щирины линий в воздухе ДЛЯ регистрации интерференционной картины служит фотоэлектрическое регистрирующее устройство (12, 14, 15, 16, 18). При измерениях в вакууме фотоумножитель 16 заменяют фотокамерой и для регистрации используют фотографический способ. Система 13 служит для измерения температуры эталона, система 9 — для измерения температуры стенок капилляра эталонной лампы, насос 11 и вакуумметр 10 — для создания и измерения вакуума в камере эталона. /, 5 и 7 — это агрегаты питания лампы 8 — система охлаждения лампы. [c.54]

Основной задачей рентгеновской спектроскопии в физике твердого тела является исследование энергетических уровней и оптических свойств веществ, что связано с точным измерением длин волн и формы спектральных линий. Методы исследований во многом аналогичны методам, применяемым в таких традиционных областях, как атомная и молекулярная спектроскопия. Спектральная аппаратура должна обладать максимально возможным спектральным разрешением и способностью работать в широком интервале длин волн (в идеальном случае — от не- [c.282]

При создании первых лазеров готовых методов измерения лазерных параметров, разумеется, не было, хотя существовали хорошо освоенные методы, развитые в оптике, спектроскопии, радиотехнике и в технике СВЧ. Среди них можно отметить интерференционные методы измерения длины волны, гетеродинный метод измерения частоты и др. Поэтому многие методы измерения лазерных параметров были разработаны самими исследователями в процессе изучения оптических квантовых генераторов. Так, например, были разработаны тонкие радиотехнические методы исследования спектра частот оптического квантового генератора и форумы спектральной линии с чрезвычайно высокой разрешающей способностью, недоступной для методов оптической интерферометрии. [c.6]

ИЗМЕРЕНИЕ ДЛИНЫ ВОЛНЫ [c.321]

Основная проблема при измерении длины волны та же самая, что и при измерении любой длины точность отметки. Чтобы определить длину волны, пользуются эталоном (обычно нелинейным)— стабильным и воспроизводимым источником излучения. По шкале, калиброванной при помощи эталона, измеряют длину волны неизвестного излучения. Точность такого метода определяется погрешностью, с которой можно зафиксировать центры масштабных меток эталона и следов неизвестного излучения. Чем уже эти следы, тем выше точность измерения. Ширина же следа представляет собой свертку аппаратных функций источника, измерительного прибора и приемника. В отличие от рентгеновской или дальней инфракрасной области возможности измерения длины волны в оптическом диапазоне обычно не ограничиваются разрешающей способностью фотоприемника. Можно сконструировать оптическую систему с достаточно высокой дисперсией, чтобы полностью использовать разрешающую способность оптики. Обычные спектрографические фотопластинки и фотоумножители не вносят заметного уширения в линию. [c.321]

ИЗМЕРЕНИЕ ДЛИНЫ ВОЛНЫ 323 [c.323]

ИЗМЕРЕНИЕ ДЛИНЫ ВОЛНЫ 325 [c.325]

ИЗМЕРЕНИЕ ДЛИНЫ ВОЛНЫ 327 [c.327]

Наиболее монохроматическим из обычных тепловых источников света является светящийся атомный пучок [24]. Здесь за счет сведения к нулю одной компоненты скорости достигается резкое уменьшение допплеровской ширины. Излучение коллимированного пучка атомов наблюдают в поперечном направлении. Атомный пучок можно возбуждать электронным ударом или оптической накачкой от атомов, находящихся в возбужденном состоянии. Атомным пучком можно также пользоваться в абсорбционной спектроскопии [25]. При использовании резонансной линии кальция был получен излучающий пучок атомов с длиной когерентности свыше 2 м [26]. Наиболее точные измерения длины волны были проведены с атомным пучком Hg [27], причем была достигнута относительная точность порядка 5-10-10. [c.328]

ИЗМЕРЕНИЕ ДЛИНЫ ВОЛНЫ 329 [c.329]

В результате прогресса лазерной техники и успешного развития радиотехнических методов преобразования частоты в оптическом диапазоне удалось существенно повысить точность измерения скорости света в вакууме. При этом проводились независимые измерения длины волн и частоты специально стаби-лизированног о неон-гелиевого лазера, генерирующего в инфракрасной области спектра (л = 3..39 мкм). Таким способом в 1972 г. скорость света была определена с большой точностью (iSf/ = 3 10 ). Авторы получили с = (299792,4562 0,0011) км/с и считают, что в дальнейшем ошибка может быть еще уменьшена за счет улучшения воспроизводимости измерения первичных эталонов длины и времени (см. 5.7). [c.51]

А изотопа Кг), которое не может быть проведено с точностью, превышающей точность первичного эталона. Е[о неко-юрым причинам (небольшая асимметрия линии Кг, кривизна зеркал интерферометра) первичный эталон определен с относи-гс льной погрешностью 3 10" , которая и лимитирует возможность более точного измерения длины волны исследованного 1азера. [c.249]

Расшифровка спектрограмм и определение длин волн линий алюминия. Расшифровку снятых спектрограмм удобнее всего производить на спектропроекторе ПС-18, пользуясь атласом спектральных линий. Определение длин волн линий алюминия производят либо непосредственно по шкале длин волн, имеющейся в атласе (после того как на экране спектропроектора достигнуто совмещение спектров атласа и спектрограммы), либо, более точно, путем промера спектрограммы на измерительном микроскопе МИР-12 или компараторе ИЗА-2. (Подробнее о методах расщиф-ровки спектров и измерения длин волн линий см. задачу 2.) [c.65]

Радиовол новые методы значительно расширяют область измерения механических величин и позволяют определять перемещение, вибрации, скорость и другие динамические характеристики объектов. Решающий фактор точности измерений — длина волны X точность тем выше, чем короче А,. С этой точки зрения является очевидным. преимущество использования СВЧ радиоволн. [c.263]

Погрешность измерения А опреде ляется погрешностью измерения длины волны света в воздухе й ошибкой в подсчете числа интерференционных полос за четверть периода колебаний. Изменение длины волны света может быть учтено введением соответствующей поправки. Таким образом, определяющей является погрешность подсчета числа импульсов (числа интерференционных полос), на которую влияет сейсмический фон, делающий интерференционную картину неустойчивой, а также неточность установки начала и конца счета импульсов. [c.549]

Следующей важной проблемой, которая занимала большинство исследователей инфракрасной области спектра, было определение длинноволнового предела инфракрасного излучения. Применяемые средства обнаружения ИК-излучения были крайне несовершенны, необходимо было создать принципиально новые, более совершенные и чувствительные приемники инфракрасных лучей. Важным шагом в этом направлении было создание термобатареи (М. Меллони, 1835) и болометра (С. П. Ланглей, 1880). Возросшая чувствительность приемников давала возможность использовать дифракционные решетки для получения более высокой дисперсии и для измерения длин волн. [c.377]

Работы П. Н. Лебедева были продолжены русской ученой А. А. Гла-голевой-Аркадьевой [73]. В 1922—1924 гг. она показала, что ИК-излуче-ние с длиной волны 90 мкм можно генерировать возбуждением маленьких осцилляторов Герца в виде латунных опилок, погруженных в масло, [74]. В 1923 г. Э. Ф. Никольс и И. Д. Тир, используя дифракционную решетку для измерения длин волн, показали, что можно генерировать волны Герца короче 220 мкм. В последующие годы стало возможным генерирование когерентных волн порядка нескольких миллиметров и стало ясно, что разрыв между длинноволновым ИК-излучением и радиоволнами был ликвидирован. [c.378]

ИНТЕРФЕРОМЕТР — прибор, основанный на явлении интерференции волн. В соответствии с природой волн существуют интерферометры акустические для звуковых волн и И. для ол.-магн. воли. К последним относятся онтич. И. и радиоинтерферометр. В данной статье расс.матриваются оптич. И., к-рые получили наиб, распространение как приборы для измерения длин волн спектральных линий и их структуры для из.мере-ния показателей преломления прозрачных сред в метрологии для абс. и относит, измерений длин и перемещений тел, измерения угл. размеров звёзд (см. Интерферометр звкздпъьй) для коитроля формы, микрорельефа и деформации поверхностей оитич. деталей и чистоты мета ллич. поверхностей и пр. [c.170]

Было найдено, что стеклянные стенки являются существенным элементом для сохранения двухмерности потока. Контроль за двухмерно-стью потока осуществлялся не только наблюдением интерференционной картины, но и изучением длины волны сверхзвуковой струи. Для двухмерного сверхзвукового потока длины волн, измеренные в устойчивом потоке при наличии стеклянных стенок, достаточно хорошо проверяются формулой Прандтля [5]. При отсутствии стеклянных стенок измеренные длины волн не удовлетворяют формуле Прандтля для двухмерного потока, однако хорошо согласуются с формулой Кармана для трехмерного потока [6]. Более того, при отсутствии стеклянных стенок в случае нерасчетного режима истечения в потоке возникают волны разрежения и ударные волны, которые накладываются на движение основного потока, тогда как в том же потоке при наличии стеклянных стенок указаиное явление не возникает. Этот факт является дополнительным доказательством того, что стеклянные стенки способствуют сохранению двухмерности потока. [c.74]

Для полного использования потенциальных возможностей этого метода оставалось ждать изобретения современной цифровой вьиисли-тельной машины. В приложении к измерениям длин волн двухлучевой интерферометр бьш заменен многолучевым методом, использованным в интерферометре Фабри-Перо. Затем в 50-х годах началось возрождение метода, послужившее основой современной фурье-спектроскопии (разд. 6.5). [c.137]

Для того чтобы ответить на этот вопрос, необходимо прежде всего коротко остановиться на природе световых волн и их излучения, рассмотреть, как и с помощью каких приборов их можно измерить и передать значение (размер) длин волн искусственным мерам. При изложении этих вопросов станет ясным, что любая длина световой волны не может с необходимой точностью определить единицу длины, что при излучении света реальными источниками длйны волн не являются постоянными, и их значения должны воспроизводиться в определенных условиях с помощью источников света специальной конструкции. Для того чтобы дать по мере сил ясное представление о реальном переходе на новое определение метра, необходимо осветить не только теоретическую сторону этого вопроса, но и коснуться практической стороны измерений длины в длинах световых волн, дать описание монохроматических источников света, применяемых при интерференционных измерениях, рассказать о методах и основных приборах, предназначенных для измерения длин волн и длины. Всем этим вопросам и посвящена настоящая работа. [c.7]

При измерении длин волн с помопхью многолучевого интерферометра (эталона Фабри и Перо) дробные части порядка интерференции определяют по диаметрам интерференционных колец. Вначале для этого фотографируют интерференционную картину при всех измеряемых длинах волн и затем на негативах, пользуясь [c.53]

Развитие дифракционной рентгеновской спектроскопии началось в конце 1920-х годов, когда Комптон и Доан [43] впервые предложили использовать для разложения рентгеновских спектров штриховую решетку, работающую при малых скользящих углах, а Осгуд [80] применил для этой цели вогнутую решетку. Вплоть до 1950-х годов центральной задачей спектроскопии в мягкой рентгеновской области оставалась систематизация спектров и измерение длин волн линий, а основным типом прибора классический спектрограф скользящего падения со сферической решеткой на роуландовском круге (схема Пашена— Рунге или ее модификации). Регистрация спектров проводилась на фотопленку. Достоинствами таких спектрографов являются широкая рабочая область спектра (в типичном случае от 0,5 до 50—100 нм), высокое разрешение, превышающее 10 при оптимальных размерах решетки и входной щели, и универсальность для различных типов источников. Основные недостатки — малая светосила, связанная с аберрационными ограничениями ширины решетки, а также отсутствие пространственного разрешения по высоте щели вследствие астигматизма. [c.281]

Ниже мы вкратце рассмотрим монохроматоры с дифракционной решеткой, поскольку это превосходные приборы для измерения длин волн твердотельных и полупроводниковых лазеров, но основной упор сделаем на интерферометры с высоким разреше нием и на методы гетеродинной спектроскопии. [c.330]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...