Элементарная кинетическая теория

Согласно элементарной кинетической теории газов выражение для вязкости газа, моделируемого шариками с не зависящим от скорости сечением соударения, имеет [c.364]

Согласно элементарной кинетической теории газов выражение для коэффициента диффузии малой примеси в газе, состоящем из одного сорта частиц, а также для коэффициента самодиффузии имеет вид [c.375]

Коэффициенты переноса в элементарное кинетической теории газов [c.96]

Термической диффузией (термодиффузией) называют перенос массы компонента из одной части пространства в другую, обусловленный градиентом температуры. Явление термодиффузии не было известно в элементарной кинетической теории газов и было обнаружено впервые теоретически в строгой кинетической теории. Результаты теории были подтверждены в эксперименте. [c.97]

Дадим количественное описание явления переноса с помощью элементарной кинетической теории. [c.97]

Если использовать потенциал межмолекулярного взаимодействия Леннарда—Джонса, то оказывается, что nd является функцией температуры и, следовательно, т , и D в зависимости от Т изменяются сильнее, чем это п эед-сказывает элементарная кинетическая теория, основанная на модели жестких сфер. [c.102]

Таким образом эксперимен аль-ные значения чисел Se и Рг для различных газов довольно существенно отличаются от данных, полученных с помощью элементарной кинетической теории. Следует также отметить, что эксперименталь- [c.102]

Заменяя длину свободного пробега I величиной 2<г>, получим с помощью формул для коэффициентов переноса, известных в элементарной кинетической теории, следующие выражения для коэффициента диффузии -компонента и теплопроводности смеси [c.257]

Если считать, что двумерное хаотическое движение молекул по поверхности определяется только столкновениями молекул, то на основании элементарной кинетической теории получим [c.262]

Содержание работы. Элементарная кинетическая теория приводит к следующему соотношению для теплопроводности идеального газа [c.134]

Отношение теплоемкостей. Элементарная кинетическая теория газов показывает, что отношение теплоемкостей [c.61]

Согласно элементарной кинетической теории газов, все коэффициенты молекулярного переноса равны между собой а=В = ) это отражает тот факт, что в первом приближении диффузионный механизм переноса энергии видимого движения потока, внутренней энергия и массы один и тот же. В этом случае все коэффициенты переноса а, В, вырождаются в один коэффициент диффузионного переноса. В реальных газах эти коэффициенты не равны, благодаря взаимодействию молекул между собой, а также в актах, соударения. [c.43]

Из элементарной кинетической теории можно получить простую оценку для средней длины пробега частицы If l/nrg. Поэтому справедливо неравенство Гц С г >. Кроме того, ясно, что так как для установления локального равновесия должно [c.81]

В частном случае параболической зоны имеем Sp = р /2ш, где т — эффективная масса электрона. Тогда выражение для проводимости можно записать в форме, хорошо известной из элементарной кинетической теории [c.333]

ЭЛЕМЕНТАРНАЯ КИНЕТИЧЕСКАЯ ТЕОРИЯ [c.23]

Элементарная кинетическая теория [c.23]

Например, в задаче о течении Куэтта при малом числе Маха ) принималось, что молекулы могут двигаться лишь по восьми направлениям с одинаковой по величине скоростью. В задаче о структуре ударной волны 2) дозволенными принимались шесть направлений с одинаковыми скоростями. По существу, грубые методы элементарной кинетической теории (см. 1.5 и 6.6) являются простейшими примерами применения метода дискретных координат. Для получения грубых результатов часто оказывается достаточным очень небольшое число дискретных скоростей. Однако для проведения уверенных расчетов с достаточной точностью необходимо решить огромное число совместных уравнений. [c.220]

Рассмотрим на основании элементарной кинетической теории возникновение силы трения в идеальном газе. Пусть С — средняя статистическая скорость молекул, N — среднестатистическое число молекул в единице объема эти величины вычисляются на основании функции распределения молекул. Если ГП — масса одной молекулы, то масса всех молекул, переходящих в единицу времени через единицу площади срединной поверхности слоя, имеющего толщину И (см. рис. 74, б) порядка длины свободного пробега молекул (примем Н = 1), равна шМс. Приравнивая разность количеств движения, переносимых через единицу площади поверхности контакта, напряжению вязкого трения между слоями толщиной 1/2, получаем (с точностью до ) [c.368]

Опытами также установлено, что теплоемкости двух-и трехатомных газов превышают значение (256). о объясняется тем, что одноатомный газ более точно соответствует модели идеального газа, для которого разработана элементарная кинетическая теория. Атомы двух-,трех- и многоатомных газов образуют более сложные молекулы, у которых, кроме поступательного движения, существенное значение имеет и вращательное. 122 [c.122]

Рассмотрим в первую очередь механизм переноса тепла в газах. Элементарная кинетическая теория рассматривает газы как ансамбль молекул. [c.395]

Методы получения атомарно-чистой поверхности твердого тела. Эксперименты с атомарно-чистой поверхностью возможны лишь в условиях сверхвысокого вакуума. Оценим максимальное давление в вакуумной камере, при котором чистота поверхности будет сохраняться достаточное для проведения экспериментов время. Из элементарной кинетической теории газов следует, что при давлении Р и температуре Т число молекул с молекулярной массой М, ударяющихся о площадку 1 см за 1 сек, равно [c.119]

Прежде всего приведем вывод фор.мулы i6.55), основанный на элементарной кинетической теор и газов. Поток частиц (мо-лекул), движущихся в направлении оси х, равен л ), где [c.235]

Исчерпывающее изложение элементарной кинетической теории содержится [c.456]

Одно из наиболее поразительных явлений, наблюдаемых в обычном газе,— это звук, т. е. волновое колебательное возмущение локальной плотности молекул. Согласно элементарной кинетической теории, звук может распространяться в газе, когда выполняются следующие условия. [c.133]

Объяснить закон Дальтона для смеси идеальных газов на основе элементарной кинетической теории газов. [c.72]

Элементарная кинетическая теория. Если рассмотреть наиболее простую модель газа, то легко можно показать общую связь между вязкостью, температурой, давлением и размером молекулы. Более строгая трактовка даст аналогичные зависимости, которые содержат важные корректирующие факторы. Элементарная [c.347]

Анализ электрического сопротивления металлов, произведенный Друде, можно пепосредственно сопоставить с элементарной кинетической теорией газов. Электронам приписывается одинаковая по величине, но беспорядочно наиравлеииая в пространстве скорость v и некоторая средняя длина свобод- [c.153]

Вязкость слабоионизованной илазмы, состоящей из нейтральных частиц, электронов и положительных ионов, может отличаться от вязкости нейтрального газа. При этом электроны, имеющие малую массу, практически ни при каких условиях не вносят заметного вклада в перенос импульса и пх ролью в вязкости плазмы можно пренебречь. Вклад ионов в вязкость становится существенным уже при малой степени ионизации, поскольку сечение обмена импульсом, происходящего при столкновениях иона с атомом и обусловленного процессом резонансной перезарядки иона на атоме, существенно превышает сечение передачи импульса при соударениях атомов. Согласно элементарной кинетической теории зависимость вязкости плазмы ц от ее параметров дается следующим выражением [c.436]

Несмотря на такие достоинства элементарной кинетической теории коэффициентов переноса, как простота и физическая наглядность, эта теория внутренне противоречива. Действительно, функция распределения Максвелла имеет место только в случае стационарного и однородного состояния газа, для которого градиенты всех параметров состояния должны быть равны нулю в силу однородности состояния. Bi элементарной кинетической теории используют функцию распределения Максвелла, с помощью которой определяют среднеарифметическую скорость, и одновременно считают, что dT/d2, dt y/dz, a njri)laz не равны нулю. Неявно используемое в элементарной теории допущение о том, что скорость молекул не изменяет в результате столкновения своего направления, не выполняется на практике. [c.103]

В связи с этим для многокомпонентных реакционноспособных систем элементарная кинетическая теория дает весьма грубые значения коэффициентов переноса. В рамках этой теории невозможно строго описать термодиффузию (эффект Соре), диффузионный термоэффект (эффект Дюфура), а также ряд других эффектов. Диффузионным термоэффектом называют перенос энергии, возникающий вследствие наличия градиентов концентрации компонентов. [c.103]

Эту формулу можно получить, используя определение коэффициента диффузии в элементарной кинетической теории с учетом того, что характерная длина в данном слугае равна 2<г>, а время между двумя последовательными столкновениями совпадает со значением т . [c.260]

Опытами также установлено, что теплоемкости двух- и трехатомных газов превышают значение (230). Это объясняется тем, что одно-аюмный газ более точно соответствует модели идеального газа, для к. тoporo разработана элементарная кинетическая теория. Атомы [c.97]

Так как в нашем изложении условились считать и, а и с,, постоянными коэффициентами, число Рг надлежит полагать также постоянным. С большой точностью это оправдывается для газов, находящихся в состояниях, близких к идеальному. В таких случаях число Прандтля согласно элементарной кинетической теории зависит только от атомности и равно для одноатомных газов — 0,67, для двухатомных —0,72 и для трехатомных0,8. Действительные значения близки к указанным, и их можно найти в справочных таблицах. Число Прандтля для жидкостей приблизительно пропорционально коэффициенту вязкости р. и, следовательно, существенно увеличивается при охлаждении. В око-локритической области число Рг резко зависит и от температуры, и от давления, качественно повторяя ход теплоемкости с.,. [c.87]

Согласно элементарной кинетической теории газов число Рг, как и показатель адиабаты к, зависит только от атомности газа и, следовательно, од Юзначно связано с й. Хотя более точная теория [c.83]

В работах М. А. Гольдитша [17, 18] предложен приближенный вывод уравнений для псевдогаза частиц при Кп<1, основанный па методах элементарной кинетической теории газов, В эгом подходе распределение частиц по скоростям заменяется дельта-функцией, отличной от нуля при Уг = с, где с — скорость хаотического движения частиц. В результате получается система уравнений двухскоростной двухтемпературной газодинамики с давлением в псевдогазе частиц [c.13]

Недавно С. И. Грибкова [320] измерила скорости звука в парах эфиров алифатического ряда и в смесях этих паров с аргоном. Как оказалось, скорости звука в этом случае могут быть с успехом подсчитаны с помощью уравнения, справедливого для идеальных газов. Поскольку согласие между экспериментально наблюдаемыми и рассчитанными теоретически величинами вполне удовлетворительно, возникает желание рассчитать, пользуясь представлениями элементарной кинетической теории, число степеней свободы, присущее молекулам различных эфиров. Таким образом, оказывается, что число степеней свободы /, существенно влиякицее на теплоёмкость, будет для диэтилового эфира равно 25, для этилпропилового эфира 1 = 30 и для дипропилового эфира = 35. [c.146]

Отношение между рассмотренным в данной главе подходом, связанным с осреднением более элементарных уравнений, п рассмотренным в гл. 1 феноменологическим подходом, аналогично известному отношению, имеющемуся между статистической физикой и механикой сплошной среды, между статистической физикой и термодинамикой, между молекулярно-кинетической теорией газа и газовой динамикой и т. д. В отличие от чисто феноменологического подхода нри осреднении микроуравнений для макроскопических параметров, таких, как макроскопические тензоры напряжений в фазах, величины, определяющие межфазные взаимодействия, получаются выражения, которые позволяют конкретнее представить их структуру и возможные способы их теоретического и экспериментального определения. С этой целью ниже рассмотрено получение уравнений сохранения массы, импульса, момента импульса и энергии для гетерогенных сред методом осреднения соответствующих уравнений нескольких однофазных сред с учетом граничных условий на межфазных поверхностях. При этом для упрощения рассматривается случай смеси двух фаз. [c.52]

В кинетической теории разреженных газов, когда а Z, можно принять отсутствие экранирования частиц (молекул), а именно принять, что за время dt элементарную площадку dS достигают все частицы, находящиеся в параллелепипеде высотой W2 df l, а длина свободного пробега молекул Iq гораздо больше расстояний между hhmh(Zo Z). Такое предположение не проходит в подавляющем большинстве дисперсных смесей не очень малой концентрации, используемых, например, в виде кипящих слоев в технологических процессах. Действительно, уже при объемных концентрациях дисперсной фазы 2 0,1 расстояния между поверхностями частиц или размеры проходов между частицами становятся меньше их диаметра (I — 2а 2а) и частица не может свободно проскакивать между двумя другими. Таким образом, для не очень разреженных дисперсных смесей более характерным [c.212]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...