Теория Гейзенберга

Но все же нелинейная спинорная теория Гейзенберга пока не оправдала надежд, которые на нее возлагались. [c.389]

Нейтронная радиоактивность 102, 308 Нейтронные источники 280, 288 Нелинейная теория Гейзенберга 387— 389 [c.394]

Лауэ [39 — 41] показал также, как может быть произведено нелинейное обобщение теории. В этом случае (7,10) должно быть заменено общим функциональным соотношением между G и j,. Этот вариант был вызван появлением теории Гейзенберга, указывающей на возможность существования нелинейных эффектов в сильных полях. В настоящее время имеются доказательства того, что нелинейные эффекты малы. [c.692]

Канонические преобразования классической механики играли всегда важную роль также и в квантовой механике. Это относится и к более старой квантовой теории, принадлежащей Борну, и к современной квантовой механике. Поэтому работы, посвященные той или другой форме квантовой механики, часто содержат подробное изложение нужных разделов классической механики. Одной, из лучших книг такого рода является рекомендуемая книга Борна (1924), написанная им до появления волновой механики. В первой Е лаве этой книги дается сжатое изложение теории канонических преобразований и приводится много интересных физических примеров. Скобки Пуассона в этой книге не рассматриваются, так как в современной физике интерес к ним появился только с возникновением в квантовой механике теории Гейзенберга и Дирака. [c.299]

Первичные частицы должны иметь спин 1/2 (чтобы получить весь необходимый набор спинов О, 1/2, 1,. ..) и обязаны взаимодействовать друг с другом (чтобы возникли их связанные состояния). Поэтому фундаментальное уравнение теории Гейзенберга, которому должно подчиняться поле первичных частиц, имеет вид нелинейного уравнения для спинорного поля ф. Отправляясь от обычного уравнения Дирака ) [c.176]

Сейчас нам придется сделать довольно длинное отступление в область теории многих тел и рассмотреть с необходимой для дальнейшего степенью подробности общую теорию спонтанного нарушения симметрии и ее конкретную реализацию в теории сверхпроводимости. К теории Гейзенберга мы еще вернемся в п. 8. [c.177]

Сверхпроводящие модели элементарных частиц. Завершив на этом несколько затянувшийся, но необходимый экскурс в область теории многих тел, вернемся к теории Гейзенберга (см. п. 3). Идея о спонтанном нарушении симметрии действительно позволяет, по крайней мере в принципе, разрешить трудность этой теории, связанную с различной степенью симметрии взаимодействий элементарных частиц. С этой целью нужно выбрать фундаментальное уравнение единой теории материи (см. (2)), обладающее максимальной степенью симметрии, а необходимые нарушения симметрии для взаимодействий соответствующих квазичастиц должны происходить спонтанным образом, путем реализации решений с неполной симметрией. Появляющиеся при этом [c.184]

Уравнение Гейзенберга (2) и уравнение (9), на котором основана теория сверхпроводимости, обнаруживают очень близкое сходство. Соответственно, и в теории Гейзенберга, в случае притяжения между первичными частицами, происходит спонтанное нарушение симметрии в результате образования куперовских пар первичных частиц и их бозе-конденсации с появлением параметра порядка, подобного (8). К этому выводу ведет применение к уравнению (2) стандартного аппарата теории сверхпроводимости, которое дает соотношения, представляющие собой релятивистское обобщение обычных сверхпроводящих формул. Необходимо только провести обрезание расходящихся интегралов на некоторой предельной энергии. Любопытно отметить, что аналогичное обрезание имеется и в обычной теории сверхпроводимости, где оно имеет прямой физический смысл, отвечая предельной энергии (энергии Дебая) фононов, переносящих взаимодействие между электронами. Этот механизм спонтанного нарушения симметрии (называемый далее для краткости механизмом БКШ) решает важную проблему массы первичной частицы. Как уже отмечалось в п. 3, требование максимальной симметрии фундаментального уравнения (2) ведет к отсутствию в нем массового члена, неинвариантного относительно масштабного и 75-преобразований. С другой стороны, то же требование означает, что взаимодействия первичных частиц должны обладать максимальной симметрией. Поэтому отсутствие массы у первичной частицы было бы серьезной трудностью для программы Гейзенберга — единственная известная нам частица с массой нуль и со спином 1/2 (нейтрино) не участвует в наиболее симметричном сильном взаимодействии. [c.185]

Появление отличного от нуля параметра порядка (8) за счет действия механизма БКШ означает спонтанное нарушение не только калибровочной инвариантности, как в нерелятивистской теории сверхпроводимости, но и специфичных для теории Гейзенберга масштабной и 75-симметрии. Следовательно, можно ожидать, что спонтанным образом возникнет не только само нарушение симметрии, но и масса первичных частиц. [c.185]

Современная единая теория элементарных частиц. Хотя аристократическая единая теория Гейзенберга и сыграла важную роль в идейной эволюции теории элементарных частиц, сегодняшние надежды на создание единой теории частиц связываются с иным, демократическим подходом. Мы отказываемся от введения выделенного сорта частиц, подобного первичным частицам Гейзенберга, и стараемся объединить на равных началах и рассматривать единым образом частицы, участвующие в разных взаимодействиях. [c.188]

Кроме корреляционных функций имеются и другие непосредственно измеряемые величины, которые могут быть рассчитаны по теоретическим трехмерным автомодельным спектрам, найденным исходя из той или иной гипотезы о переносе энергии, н сравнены с эмпирическими данными. К ннм относятся, напрнмер, продольные одномерные спектры , (к), которые для некоторых автомодельных трехмерных спектров теории Гейзенберга были найдены Ротта (1950) и Линем и Ридом (1963) с помощью численного интегрирования, нли асимметрия производной- , т. е. величина [c.220]

Температура Кюри двухкомпонентного неупорядоченного твердого раствора может быть рассчитана на основе обменного взаимодействия (теория Гейзенберга-Блоха-Вонсовского) [c.134]

Из данных измерений температуры Кюри 6. Подставляя значения последней в соотношение (4) (которое вытекает не только из теории Гейзенберга, но и из обш,их термодинамических соображений), мы можем вычислить величину обменного интеграла А, характеризующего энергию обменного взаимодействия в ферромагнитном металле. [c.23]

Вонсовский [8, 9] показал, что при рассмотрении ферромагнитных свойств сплавов необходимо учитывать различие в величинах и знаках обменных интегралов, взятых для различных пар атомов в сплаве. Так, например, в случае двойных сплавов необходимо рассматривать не один обменный интеграл, как это имело место в чистых ферромагнитных металлах, а три. Если обозначить атомы первой компоненты сплава индексом а, а второй — индексом Ь, то эти три интеграла обмена следует обозначить и соответственно для ближайших атомных соседств типа а — а, а — Ь vi Ь — Ь. Принимая это обстоятельство, Вонсовский [9] путем обобщения теории Гейзенберга и Блоха получил формулы для самопроизвольной намагниченности двойных сплавов в функции температуры и концентрации, которые по своему характеру напоминают формулы (2) и (6), выведенные для чистых металлов. В упомянутой работе [9] даются также выражения для температуры Кюри этих сплавов в функции концентрации. Так, для случая неупорядоченного сплава [c.26]

Однако этот скалярный вариант теории оказывается не в состоянии объяснить большое число свойств ядерных сил, таких, как спиновую зависимость, обменный характер ядерных сил (силы Майорана и Гейзенберга, 26), т. е. обмен заряженными меЗонами, наличие нецентральных сил. Поэтому потребовалась дальнейшая разработка и дальнейшее усложнение мезонной теории по сравнению с упрош,енным скалярным вариантом. [c.166]

Единая нелинейная теория материи развивалась в работах В. Гейзенберга с сотрудниками (1953—1958). Основные идеи этой теории сводятся к следующему. [c.387]

Австрийский физик, один из создателей квантовой теории. Разработал волновую механику и доказал ее идентичность матричной механике Гейзенберга. [c.103]

Первичное ф-поле должно быть способно взаимодействовать само с собой. Это вполне ясно. Если стоять на позициях единой теории и считать, что существует только одно первичное поле, то оно может взаимодействовать только с самим собою. Поэтому основное уравнение для первичного г )-поля должно учитывать са-мовоздействие поля, т. е. оно должно быть нелинейным. Причем этими взаимодействиями поля и определяются массы частиц. Понятие голой частицы в теории Гейзенберга не имеет смысла, элементарные частицы появляются со всеми своими взаимодействиями. [c.388]

В противоположность этим теориям, в основе которых лежат свойства макроскопических полей, единые квантовые теории поля (например, нелинейная теория поля Гейзенберга) исключают из исходных принципов макроскопические явления. Новой фундаментальной консгантой в теории Гейзенберга является комп-тоновская длина волны протона = яа 10 %. При этом [c.212]

Поскольку приближение независимых частиц Блоха удовлетворительно объясняет свойства нормальных металлов, можно думать, что сверхпроводимость возникает вследствие какого-либо явления, не учтенного в этой теории. Одним из них является корреляция в расиоложенны электронов, вызванная кулоновскими силами и рассмотренная в теории Гейзенберга [7]. Последний предположил, что электроны с энергиями вблизи границы Ферми образуют решетку, стремясь расположиться так, чтобы уменьшить энергию кулонов-ского взаимодействия между собой. Другим таким явлением может быть магнитное взаимодействие между электронами, рассмотренное Уэлкером [18]. Кроме того, к таким явлениям отиосится электрон-фон о иное взаимодействие, первоначально введенное для рассмотрения рассеяния электронов, которое определяет сопротивление металла. Это взаимодействие дает вклад в энергию как нормальной, так и сверхпроводящей фаз и в первую очередь обусловливает переход. [c.682]

Первой и наиболее известной двухжидкостной моделью является модель Гортера и Казимира [25], которая в своей обычной форме приводит к зависимости теплоемкости от температуры по закону Г .Коппе [26] предложил специальную форму двухжидкостной модели, базирующуюся на теории Гейзенберга. При этом теория Коппе не связана с взаимодействием, которое обусловливает конденсацию, и может иметь большую область применения. Теория Гинзбурга [17,27] основана на модели с энергетической щелью, согласно которой для возбуждения электрона из конденсированной фазы необходима некоторая минимальная энергия г Дальнейшие обобщения, включающие другие теории как специальные случаи, обсуждались Коппе [26], Бендером и Гортеро.м [28], а также Маркусом и Максвеллом [29]. [c.686]

До открытия эффекта Мейснера считали, что сверхпроводимость сводится просто к бесконечной проводимости и что необходимо лишь показать, яочему электроны в сверхпроводящем состоянии не рассеиваются таким образом, чтобы возникало сопротивление. Некоторые из более современных теорий, такие, как теории Гейзенберга, Борна и Ченга, также представляют собой попытку объяснить сверхпроводимость на основе стабильности токов. Главным камнем преткновения всех этих теорий является теорема Блоха, согласно которой ток в основном состоянии равен нулю (п. 1). Однако теорема Блоха неприменима к диамагнитным токам в присутствии магнит- [c.752]

Мы кратко опишем теорию Гейзенберга [7], содержащую отдельные правильные поло жения, хотя основное предположение о том, что кулонов-ское взаимодействие между электронами обусловливает сверхпроводимость, неправильно. Гейзенберг попытался доказать [7, 26, 113], что электроны со значениями энергии, близкими к поверхности Ферми, могут при низких температурах конденсироваться в электронные решетки малой плотности, движущиеся в различных направлениях. Эти электроны могут быть грубо описаны волновыми пакетами, образованными из состояний с волновыми векторами в области Л/с около поверхности Ферми к =А>. Размазанность волнового пакета порядка Дж=.1/ДА . Кинетическая энергии, необходимая для локализации электрона, имеет порядок h kp klm, где т—некоторая эффективная масса. Увеличение кулоновской энергии, полученное за счет образования решетки из таких волновых пакетов, по очень грубой оценке, имеет порядок [c.753]

Обзор, основаппый главным образом на теории Гейзенберга — Коппе. [c.782]

Задача определения характеристических чисел, связанная с решением уравнения (3.11), была предметом исследования ряда авторов. Одними из первых были Орр ) и Зоммерфельд ), которые исследовали устойчивость движения между двумя пластинками и не нашли потери устойчивости. К тому же выводу приходили и такие авторы как Мизес, Хопф (Hopf), Гольдштейн (Goldstein), Пекерис (Pekeris) и многие другие. Если не считать теории Гейзенберга ), которая считалась неполной и неточной и не была поэтому общепризнана, все теоретические работы до сравнительно недавнего времени давали отсутствие возможности потери устойчивости движения между двумя пластинками. Первое строгое доказательство того, что движение между параллельными пластинками может оказаться неустойчивым при некоторых значениях R, было дано в работе Линя ). В этой же работе даётся попутно анализ ошибок, или неточностей, из-за которых ни один из предыдущих авторов не мог добиться верного результата. [c.670]

Цемплена 31 Теория Гейзенберга 670 [c.726]

Рис. 3. Элемент. лестничной диаграммы, определяющей массу бариона в теории Гейзенберга. Рис. 4. Элемент лестничной диаграммы, определяющей массу бозона в теорип Гейзенберга.

Несмотря иа то, что нелинейная единая спипорная теория Гейзенберга не свободна от значительных трудностей и в ряде пунктов имеет предварительный характер, сама программа, особенно приии.мая во внимание важные результаты (снектр масс, порядок постоянных сильных и электромагнитных взаимодействии), представляется наиболее интересной из всех предлагавшихся попыток единого описаиия материи с квантово-половой точки зрения. [c.410]

Необрывающийся. спектр (17.40) теории Гейзенберга здесь вообще не может быть использован, так как ему соответствует бесконечно большое [c.213]

Если бы уровни энергии в действительности являлись геометрическими линиями, то атомы излучали бы строго монохроматическую волну и спектр был бы строго линейчатым (дискретным). Одиако, как показывают опыты, атомы излучают спектр частот определенной ширины. Уширение спектральной линии, согласно квантовой теории, объясняется тем, что сами энергетические уровни обладают некоторой шириной Дт, величина которой определяется так называемым соотношением неопределенностей Гейзенберга AojT h, где т — время жизни атома на энергетическом уровне шириной А(о, h — постоянная Планка. Из этого соотношения вытекает, что Асо /г/т, т. е. естественная ширина линий, согласно квантовой теории, обратно пропорциональна времени жизни атома в начальном состоянии. [c.41]

Высказав свои знаменитые постулаты, Н. Бор сделал чрезвычайно смелый шаг. Он отказался от привычных классических представлений, и это привело к правильному описанию внутриатомных процессов. Однако в самой основе теории Бора оста-валась трудность. Было неясно, почему при описании атома л можно и нужно отказываться от классических представлений. Эта трудность была преодолена только в 1926 г., после того как Гейзенберг и Шредингер предложили совершенно новый способ описания микромира, получивший название квантовой механики. Согласно квантовой механике, при рассмотрении движения электронов и других микрочастиц нельзя говорить об их траектории, так как нельзя одновременно точно знать положение и скорость частицы. [c.17]

Все основные трудности теории Бора — Зоммерфельда были преодолены в новой квантовой теории атома — квантовой механике, созданной трудами де Бройля, Гейзенберга, Шредин-гера и др. [c.60]

Мезонная теория ядериых сил. Представление о сильном взаимодействии вошло в науку о строении атомного ядра в 1934 г. сразу же после того, как советским ученым Д. Д. Иваненко и В. Гейзенбергом была предложена протонно-нейтронная модель ядра. Оно явилось естественным ответом на вопрос что удерживает частицы ядра вместе Между протонами ядра действует кулоновское отталкивание, во много раз превышающее силы гравитационного притяжения. Тем не менее ядра атомов являются устойчивыми системами, а это означает, что между ядерными частицами должны действовать новые силы не известной пока природы. Они во много раз больше электростатических и удерживают вместе как одноименно заряженные протоны, так и нейтроны. Эти силы были названы ядерными, а взаимодействие между нуклонами в ядре — сильным. Заметим, что если названия гравитационного и электромагнитного взаимодействий связаны с их механизмом, то название сильное взаимодействие всего лишь качественное. О нем известно не много. Поскольку это взаимодействие существует между частицами, входящими в состав атомного ядра, оно является короткодействующим. Его радиус действия сравним с размерами ядра, т. е. примерно равен 10 см. Раскрытие механизма сильного взаимодействия, природы ядерных сил пот1)ебовало от теоретиков и экспериментаторов разработки принцигаально новых представлений о структуре нуклонов. [c.184]

Хотя теории, созданные в период между 1905 и 1928 гг., рассматриваются редко, однако их стоит здесь коротко изложить, так как мы, например, все еще не имеем строгой теории сверхпроводимости, а возможно, что в ранних дискуссиях об электронной проводимости содержатся некоторые правильные идеи. В самом деле, теория для объяснения сверхпроводимости, предложенная Гейзенбергом [13] после окончания второй мировой войны, обнаруживает в своей первоначальной форме значительное сходство с линдема-новской моделью электронной решетки , которую мы рассмотрим ниже. [c.156]

Изменения тенлонроводности, наблюдающиеся при переходе образца в сверхпроводящее состояние, наиболее заметны, если откладывать зависимость отношения от температуры. Сравнение таких кривых, полученных для олова и ртути (фиг. 39) показывает, что они резко 1)азли-чаются по своему характеру. Результаты для образцов олова, для которых а7 < Рц/ZqT", ложатся на крргвую, находящуюся н хорошем соответствии с теоретической кривой, предложенной Гейзенбергом [74]. Эта теория основана на двухжидкостной дюдели. 1чонне и дает [c.665]

Так как электроны вблизи поверхности Ферми двигаются по всем направлениям, решетка должна быть образована группой электронов из одной и той же области к-пространства, движущихся в одном и том же направлении. Движущаяся электронная решетка приводила бы к круговым токам, которые, но мнению Гейзенберга, были бы термодинамически стабильными. Обычно токи сверхпроводимости в различных доменах имели бы произвольное направление и, следовательно, не приводили бы к макроскопическому току. Эффект Мейснера в этой модели объясняется действием магнитного поля на распределение токов сверхпроводимости. Общие возражения против теории такого типа выдвинуты Лондоном ([13], стр. 142). Некоторые из отдельных выводов теории не согласуются с наблюдениями. По-видимому, наиболее важным является стремление к нулю максимума плотности тока при Т 0°К. Это указывало бы на то, что при низких температурах происходит заметное увеличение г.пубины проникновения поля, чего не было обнаружено экспериментально. С другой стороны, мы уже видели (п. 5), что предсказания двухжидкостной модели Копне, основанной в известной мере на этой теории, находятся, по всяком случае, в грубом согласии с наблюдениями. [c.753]

Гейзенберга микроскопическая теории сверхпроводимости 752 1 ейландта ожижитель воздуха 84 Гелий 21, 42, 44, 46, 47, 50—52, 54, 59, 70, 98,105, 108, 125—127, 129, 130--J32, 134, 142, 143, J46, 148, 150, 151, 155, 164, 183, 423 [c.927]

Это уравнение является уравнением движения в картине Гейзенберга. Оно эквивалентно уравнению Шредингера, но в нерелятивистской квантовой механике применяется реже. Однако в релятивистской квантовой теории поля более предгючтительна во многих случаях картина динамики Гейзенберга. [c.155]

При таких определениях полноты теории и элементов физической реальности, а также убеждении, что они доказали своими рассуждениями ошибочность соотношений Гейзенберга, ЭПР сделали заключение, что описание физической реальности с помощью вектора состояния не является полным. Сиедовательно, необходима разработка более глубокой теории, которая бы полно представила физическую реальность. Такое заключение явилось мощной поддержкой разработке различных вариантов теории скрытых параметров и поискам альтернативных интерпретаций квантовой механики, отличных от разработанной в институте Бора в Копенгагене Бором, Гейзенбергом и другими и получившей название копенгагенской интерпретации. [c.414]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...