Температура 84, 85, 202 - Методы измерения

Для выяснения возможности определения напряженного состояния в процессах пластического деформирования, протекающих при повышенной температуре, методом измерения твердости была исследована связь между интенсивностью напряжений при повышенной температуре и твердостью остывшего металла. [c.86]

Измерения средних теплоемкостей в настоящее время проводят значительно реже, чем измерения истинных теплоемкостей. В прошлом методы измерения средних теплоемкостей применяли очень широко, но в последние 20—25 лет в связи с успешным развитием методов измерения истинных теплоемкостей (в частности, повышением точности и значительным расширением температурного интервала) сильно сократилось число работ по определению средних теплоемкостей и понизился интерес к этим определениям. Измерения средних теплоемкостей в последние годы особенно часто практикуют при наиболее высоких температурах, примерно до 2500° С, пока еще недоступных для обычных методов измерения истинных теплоемкостей. В области таких высоких температур методы измерения средних теплоемкостей успешно развиваются и быстро совершенствуются в связи с тем, что опытные данные по теплоемкостям при высоких температурах часто бывают необходимы как для решения различных теоретических вопросов, так [c.293]

Л ю т ц а у В. Г., Исследование релаксации напряжений в металлах при комнатной температуре методами измерения поперечной деформации и рентгено-анализа, автореферат, 1957. [c.235]

Погрешность измерения прибором или измерительным инструментом зависит от многих факторов. Прежде всего от точности изготовления приборов и инструментов, от стабильности показаний, износостойкости, стабильности температуры, метода измерения и др. [c.10]

Анализ функции еэ(Тст, Тея, есл) позволяет сделать определенные заключения об области применимости методов измерения лучистого потока, описанных в параграфе 4.2, которые основаны на предположении об аддитивности лучистого и конвективно-кондуктивного потоков. Если средняя концентрация дисперсной среды вблизи поверхности достаточно высока и распределение температуры слабо зависит от радиационных характеристик системы (см. рис. 4.14), предположение об аддитивности будет справедливо. В то же время в разреженном слое профиль температуры вблизи поверхности существенно зависит от степени черноты частиц и стенки. При этом гипотеза об аддитивности радиационного и кондуктивно-конвективного переноса, по-видимому, ошибочна, а основанные на ней методы измерения некорректны. [c.180]

Вводная глава книги содержит краткое обсуждение понятия температура , обзор истории термометрии и вскрывает важное различие между первичной и вторичной термометриями. В гл. 2 рассматриваются истоки известных международных соглашений о термометрии, обсуждаются развитие и современное состояние Международной практической температурной шкалы. В гл. 3 рассмотрены главные методы измерения термодинамических температур, к которым относится газовая термометрия, акустическая термометрия и шумовая термометрия. В гл. 4 описаны реперные точки температуры, тройные точки и точки кипения газов, точки затвердевания и сверхпроводящие точки металлов. Здесь же рассмотрены требования к однородности температуры при сравнении термометров. Три последующие главы посвящены основным методам практической термометрии, термометрам сопротивления, термопарам и термометрии по излучению. Во всех главах, в том числе и во вводной, даны не только физические основы методов высшей точности, применяемых в эталонных лабораториях, но и их подробное описание. Приведены также примеры измерений температуры в промышленных условиях. Книга завершается краткой главой о ртутной термометрии. Каждая глава дополнена обширной библиографией. [c.9]

Рис. 4.22. Температурные зависимости теплоемкости (1), магнитной восприимчивости (2) и электрического сопротивления (3) вблизи сверхпроводящего перехода индия, определенные в двух отдельных экспериментах. Соответствие значений температур, полученных при разных методах измерений, тщательно контролировалось по второму образцу индия [72].

Рис. 7.37. Методы измерения эффекта размера источника, а — метод с использованием источника переменного диаметра, освещенного дополнительной лампой б — метод с использованием ряда отверстий) помещенных в центре печи. 7 — источник 2 — апертура переменного диаметра 3 —объектив пирометра 4 — диффузный экран 5 — устройство с переменной апертурой 6 — объектив пирометра 7 — печь 8 — черный поглотитель при комнатной температуре.

В технике существуют также многие другие методы измерения температуры, например электронно-оптические преобразователи. Регистрация измеренных температур обычно выполняется путем преобразования измеренного сигнала в электрический с последующей подачей его на показывающие или записывающие устройства. Термо-э.д.с. термопар могут быть непосредственно поданы на такие приборы. [c.205]

Прямой метод измерения абсолютной термодинамической температуры дает использование газового термометра. Из уравнения состояния идеального газа (4.16) видно, что его температуру Т можно определить, измеряя его давление Р при этой температуре и плотность р при данных значениях Т и Р. Кроме того, нужно еще знать массу его молекулы т, поскольку плотность числа частиц п = /т = р/т. И если поддерживать объем и число частиц газа неизменными, измерение температуры сведется просто к измерению давления. [c.86]

Величина этой реперной температуры тогда могла бы слегка меняться по мере усовершенствования методов измерения. [c.88]

Относительные стационарные методы измерения коэффициента теплопроводности, когда тепловой поток проходит через эталон и через слой покрытия, не нашли достаточного применения, так как при высоких температурах эталонные материалы (мрамор, цемент и др.) еще недостаточно изучены. [c.136]

Суш,ествуют различные приборы для измерения температуры нагретых тел (термометры расширения, электрические термометры сопротивления, термопары и т. д.). Однако для сильно нагретых тел (свыше 2000 С) эти методы измерения температуры непригодны. Кроме того, эти методы совершенно неприменимы, если раскаленные тела, температуру которых необходимо определить, чрезвычайно удалены от наблюдателя (например. Солнце, звезды). В этом, а также и в других случаях в качестве термометрического фактора можно использовать тепловое излучение. [c.333]

Методы измерения высоких температур на основе законов теплового излучения (зависимость спектральной и интегральной излучательной способностей от температуры тел) называются оптической пирометрией. Приборы, используемые для этой цели, называются пирометрами излучения. [c.333]

Законы теплового излучения довольно широко используются на практике. Остановимся только на двух очень важных практических вопросах, где эти законы играют первостепенную роль. К ним относятся оптические методы измерения высоких температур (оптическая пирометрия), а также разработка и создание источников света. [c.146]

Оптическая пирометрия не ограничивается рассмотренными методами. Разработаны специальные спектроскопические методы измерения температур на основе исследования спектральных линий в излучении и поглощении. Эти методы используются для измерения температуры нагретых газов и плазмы. Ввиду их сложности и необходимости специальных знаний из области атомной спектроскопии, эти методы рассматривать не будем. [c.152]

Для практического ознакомления с методом измерения температуры по относительным интенсивностям спектральных линий [c.237]

При измерении температуры методом обращения следует вводить некоторые поправки. Одна из них связана с тем, что ленточная лампа обычно градуируется по оптическому пирометру в красном свете (1 = 665 нм), а наблюдаемые линии имеют другую длину волны. Для пересчета яркостной температуры, измеренной при 1 = 665 нм, к яркостной температуре при другой длине волны необходимо воспользоваться соотношением, легко получаемым из формулы Вина (5.26) и закона Кирхгофа. [c.259]

Яркостный, цветовой и рассмотренный ниже радиационный методы основаны на измерении условной температуры. Пересчет их на действительную температуру требует знания спектральной или интегральной степени черноты тела. Если степень черноты неизвестна или изменяется в процессе измерения, то определение действительной температуры этими методами невозможно. Под руководством Д. Я. Света были разработаны теоретические основы метода измерения действительной температуры и созданы приборы,, реализующие этот метод. Приборы основаны на извлечении информации о степени черноты тела из спектра его собственного излучения с помощью нелинейных сигналов, пропорциональных спектральным энергетическим яркостям [8]. [c.191]

В зависимости от того, какая величина поддерживается постоянной, различают два метода измерения скорости термоанемометром метод постоянной силы тока и метод постоянной температуры. Метод постоянной силы тока состоит в том, что нить датчика нагревается постоянным по величине током, а скорость определяется по изменению электрического сопротивления. При втором методе — методе постоянной температуры (иногда его называют методом постоянного сопротивления) температура нити датчика, а следовательно, и ее сопротивление сохраняются постоян- [c.200]

Методы измерения температуры, описанные в гл. 9, могут быть с успехом применены для термометрии многофазных потоков только в том случае, если компоненты (фазы), составляющие неоднородную среду, имеют одинаковую температуру. При термически неравновесных потоках контактные методы измерения температуры будут давать недостоверную информацию. В некоторых случаях, чтобы создать избирательность датчика, применяют различного рода ловушки или сепараторы, обеспечивающие контакт с датчиком только одного из компонентов потока. Использование таких устройств связано, как правило, с внесением возмущений в среду, и поэтому они находят ограниченное применение при диагностике неравновесных потоков. [c.250]

Оригинальный контактный метод измерения температуры капель в парожидкостном потоке разработан в Харьковском авиационном институте. Суть метода заключается в том, что для сведения к минимуму погрешности, возникающей в результате теплообмена между каплями и термодатчиком (термопарой), предлагается в момент измерения довести температуру термопары до температуры капли. [c.250]

При определении коэффициентов теплоотдачи на вращающихся поверхностях необходимо знать плотность теплового потока на поверхности теплообмена. Наиболее удобными для исследования на вращающихся объектах являются датчики теплового потока, в помощью которых плотность теплового потока определяется по температурной информации. Например, для этих целей часто используют градиентный метод измерения тепловых потоков, при котором датчиком является исследуемая деталь, а тепловой поток находят по распределению температуры по поверхности этой детали (см. гл. 14). [c.309]

Начнем с описания теории излучения черного тела, за которым последует обсуждение различных методов вычисления коэффициентов излучения полостей, близких к черному телу, и обсуждение практической реализации таких полостей. После этого рассмотрим вольфрамовые ленточные лампы как воспроизводимый источник теплового излучения для термометрии. На этой основе мы ознакомимся с термометрией излучения, реализацией МПТШ-Б8 выше точки золота, измерением термодинамической температуры, методами измерений при неполных данных об излучательной способности поверхности и, наконец, термометрией излучения полупрозрачных сред. [c.311]

Неограниченная взаимная растворимость Н1Те и NiTe2 подтверждена в работах [2, 3], где определены периоды решетки в зависимости от состава и температуры. Методом измерения теплоемкости показано отсутствие упорядочения в сплавах вблизи состава NiTe2 [4]. [c.268]

См. также Лютцау В. Г. Исследование релаксации напряжений в металлах при комнатной температуре методом измерения поперечной деформации и рентгено-анализа. Диссертация института металлургии им. А. А. Байкова. [c.16]

Выше предполагалось, что возможность точного измерения сопротивления заранее обеспечена. В прошлом развитие этого метода измерения температуры тормозилось отсутствием надежных методов электрических измерений. В настоящее время эти методы существуют, однако использование термометров сопротивления сопряжено с тремя проблемами, которые отсутствуют или по крайней мере не так остры при обычных электрических измерениях. Во-первых, это проблема возможного появления паразитной термо-э. д. с. (обычно порядка 1 мкВ) вследствие больших температурных перепадов в электрической схеме. Во-вторых, приходится ограничивать измерительные токи, чтобы свести к минимуму самонагрев чувствительного элемента. В-третьих, часто необходимо пользоваться длинными соединительными проводами. Высокое сопротивление длинных прово- [c.256]

В работах [52, 33] предложен новый метод измерения отношения излучательных способностей in situ. Здесь для измерения отношения поглощательных способностей материалов при двух длинах волн, используемых в пирометре отношения, применен лазер. Это делается с использованием спектрального пирометра, работающего на третьей длине волны, для измерения возрастания температуры образца при освещении лазером поочередно [c.387]

В последние годы возник большой интерес к методам измерения, в которых используется избыточная информация, содержащаяся в спектре излучения нагретых тел. Принцип новых методов основан на утверждении, что если излучательная способность материала пропорциональна длине волны в степени п, то температура может быть получена из относительных измерений спектральной яркости при п + 2 длинах волн. Для п = 0 мы имеем случай двухцветного пирометра или пирометра отношения, в котором излучате,тьная способность не зависит от длины волны. Если п= и излучательная способность с длиной волны меняется линейно, требуется три длины волны. Проблема с двухцветным пирометром, как было показано, состоит в том, что для равенства излучательной способности при двух длинах волн на практике длины волн должны быть расположены рядом. С другой стороны, легко показать, что чувствительность при увеличении расстояния между длинами волн увеличивается. Подобный анализ для трехцветного пирометра показывает, что даже небольшие отличия от предполагаемого линейного соотношения между излучательной способностью и длиной волны могут приводить к большим погрешностям. Свет [81], однако, отметил, что при использовании современных компьютеров метод определения истинной температуры из измерений при т длинах волн на основе предположения, что излучательная способность является функцией п-й степени от длины волны и т>п, имеет ряд преимуществ. Они состоят в том, что избыточная информация, содержащаяся в [т—(п = 2)] измерениях, должна компенсировать недостаток точности в измерениях относительной яркости при т длинах волн. Трудности достижения высокой точности были показаны в работе Коатса [26], где был сделан вывод, что ни один из этих методов, по-видпмому, не приводит к большей точности опреде.ле-ния Т, чем точность, достигаемая пирометром на одной длине волны с использованием известной величины излучательной способности. [c.392]

На долгом пути нашей совместной работы были неудачи и успехи. При этом Игорь Фомич никогда не снимал с себя ответственности за неудачи, также как и не присваивал себе все лавры в случае успех, а отдавал дань каждому по справедливости. При его активном экспериментальном участии, а он любил и ценил экспериментальную работу, были разработаны контактные и бесконтактные методы измерения проводимости на очень малых кристаллах до сверхнизких температур. Это позволило получить новый богатый материал по физике квазиодномерных проводников, который он в дальнейшем обобщил в своей обзорной статье, опубликованной в 1972 г. Эта работа в течение долгого времени была настольной книгой для физиков, изучающих низкоразмерные проводники. По данным Американского института информатики через 15 лет после ее выхода она все еще оставалась одной из наиболее цитируемых работ. [c.226]

Поляков Ю. A. Метод. измерения тепло.вых свойств диэлек-тр Ических покрытий и материалов с помощью теплового импульса а удариой трубе. — Теплофиаика лысокик температур , 1967, т. 5, № 6, с. il 067—1070. [c.249]

Заключая этот краткий обзор оптических методов измерения температуры раскаленных тел, отметим еще раз, что в общем случае все три измеренш.ю величины (Т р .д, 7 ярк) могут бьггь различными и само понятие истинной т( мпературы будет довольно неопределенн1,1м, особенно если вспомнить, что все эти методы фактически основаны на использовании законов, применимых литиь к излучению черных тел. Поэтому представляют- [c.414]

Переменные звезды. 200-дюймовый телескоп обсерватории Маунт Паломар дает возможность различать отдельные звезды в галактиках, находящихся на расстояниях около З-Ш см. Один из методов измерения расстояний этого порядка величины основан на определении периода изменения яркости переменных звезд типа Цефеид. Звезда типа Цефеид — это гравитационно неустойчивая звезда, обнаруживающая периодические пульсации, при которых ее радиус может измениться примерно на 5—10%. Температура звезды изменяется с таким же периодом, как и ее радиус, так что наблюдатель обнаруживает периодические изменения ее яркости. Были измерены периоды продолжительностью всего несколько часов. В нашей Галактике находится Цефеида с яркостью, в 2-10 раза большей яркости Солнца, и периодом изменения яркости 50 сут. [c.340]

Область температур ниже Г К. В печати имеется много сообщений о проведении калориметрических измерений с нарамагнитпымп солями при температурах ниже 1°К. В связи с огромной теплоемкостью таких солей при низких температурах при измерениях приходится преодолевать ряд особых трудностей, которые не возникают, скажем, при измерениях на металлах. Трудности связаны в основном с большой продолжительностью времени установления равновесия, тогда как вопросы, связанные с теплоемкостью Саддит, и нежелательным нагревом, как правило отпадают. Как уже отмечалось в н. 12, при этом приходится отказываться от нагрева путем пропускания тока и прибегать к индукционным методам и нагреванию /-лучами. [c.334]

Точность контактных методов измерения температуры/А. Н. Гордов,. [c.194]

Кроме методов этих двух групп разработаны и применяются-множество других методов измерения тепловых потоков, базирующихся на разнообоазных физических явлениях и эффектах. Это, например, методы, основанные на фотоэлектрических и радиометрических эффектах, оптический способ, где конвективный тепловой поток определяется по углу отклонения луча, пропорциональному градиенту температуры в ламинарном подслое, а также методы, основанные на решении обратной задачи теплопроводности. Последние используются в современной теплоэнергетике пока что меньше, чем энтальпийные методы и методы, основанные на решении прямой задачи теплопроводности. Исключение составляют методы, основанные на решении обратной задачи теплопроводности, совершенствование которых при наличии быстродействующих вычислительных машин с большой памятью создало им хорошую основу для практического использования. [c.272]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...